物理学报
引用检索 快速检索

ISSN 1000-3290
CN 11-1958/O4
SCI全文收录
中文半月刊
微信号:wulixuebao
随时查询稿件状态
获取学报最新论文信息
关于本刊
   » 《物理学报》简介
   » 编 委 会
   » 历年SCI影响因子
   » 期刊荣誉
   » 编辑团队
   » 联系我们
在线期刊
   » 当期目录
   » 专题文章
   » 网络预发表
   » 最新录用
   » 过刊浏览
   » 年度作者索引
   » 下载排行
   » SCI高被引论文
   » 分类浏览
   » 点击排行
   » 推荐文章
作者中心
   » 作者投稿
   » 作者查稿
   » 约稿信
   » 投稿须知
   » 版权协议
   » 论文模板
   » 作者常见问题
   » PACS查询
审稿人
   » 审稿政策
   » 审稿人登录
   » 审稿人常见问题
   » 主编登录
   » 编辑登录
友情链接
   » 友情链接
本期推荐文章 更多»   
实验优化设计Sr2MgSi2O7:Eu2+, Dy3+的合成及长余辉特性
刘盛意, 张金苏, 孙佳石, 陈宝玖, 李香萍, 徐赛, 程丽红
物理学报. 2019, 68 (5): 053301
平板式螺旋相位板的设计与应用
吴文兵, 圣宗强, 吴宏伟
物理学报. 2019, 68 (5): 054102
基于随机场照射的最优微波成像
周天益
物理学报. 2019, 68 (5): 055201
当期目录 专题文章 网络预发表 最新录用 过刊浏览 SCI高被引论文
  物理学报--2019, 68 (5)   发布日期: 2019-03-05
选择全部文章 | 合并摘要
特邀综述

复杂声学环境中人耳附近空间有源降噪研究综述
A review of research on active noise control near human ear in complex sound field

邹海山, 邱小军
物理学报. 2019, 68 (5): 054301      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182123
全文: [PDF 1115 KB] 下载:(138)
摘要

复杂声学环境中人耳附近空间降噪是有源噪声控制研究的重要课题,目前采用的主要方法为有源降噪头靠(AHR)和虚拟声屏障(VSB).本文简述AHR与VSB的发展历史和研究现状,介绍其物理原理和设计方法,评述其在实际应用中的优缺点,讨论了目前存在的问题与未来相关的研究方向.已有理论、数值仿真和实验研究验证了相关技术在人耳附近空间产生静区的可行性.AHR系统需要较少控制源,系统相对简单易实现,但静区范围较小,结合虚拟传声器技术和人头跟踪技术后可实现随人头移动的静区,降噪频率可达中高频;VSB产生的静区范围较大,但控制源个数较多,系统复杂和成本高,可通过代价函数和控制源优化,以及主被动混合控制技术来提高有效降噪频率范围和减少控制源个数.

总论

初态对线型分子体系量子速度极限度量的影响
Impact of initial states on the quantum speed limits metric in linear molecules

冯海冉, 李鹏, 岳现房
物理学报. 2019, 68 (5): 050201      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181942
全文: [PDF 830 KB] 下载:(43)
摘要

量子速度极限(QSL)的实用性研究关系到更高效量子技术的实现,研究不同分子体系中QSL问题可为基于分子体系的量子信息技术提供理论支持.采用代数方法讨论了不同的初始态对QSL度量方式的影响,研究发现初始态和分子参数均会影响QSL的度量方式,对分子体系无论Fock态还是相干态,量子Fisher信息度量方式优于Wigner-Yanase信息度量方式.广义几何QSL度量更适合描述强相干态下的分子动力学演化.

二维随机蜂巢网格熔断动力学过程和熔断面标度性质的数值模拟
Numerical simulation of melting dynamic process and surface scale properties of two-dimensional honeycomb lattice

李瑞涛, 唐刚, 夏辉, 寻之朋, 李嘉翔, 朱磊
物理学报. 2019, 68 (5): 050301      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181774
全文: [PDF 1065 KB] 下载:(39)
摘要

石墨烯等材料具有典型的二维蜂巢结构,而随机电阻丝模型则是研究非均匀材料断裂十分有效的统计物理学模型.本文尝试对二维蜂巢结构随机电阻丝网络熔断的动力学过程及熔断面性质进行数值模拟分析,以此来研究二维非均质蜂窝材料熔断的动力学性质和熔断面的动力学标度性质.模拟研究表明,二维随机蜂窝网格的熔断动力学过程和熔断面具有明显的标度性质,得到的熔断面整体和局域粗糙度指数分别为α=0.911 ±0.005和αloc=0.808 ±0.003,这两者之间的明显差异表明熔断面具有奇异标度性.通过对熔断面极值高度的分析发现,熔断面高度的极值统计分布能很好地满足Asym2sig型分布,而不是最常见的三种极值统计分布.本文的研究表明,随机电阻丝模型在模拟非均匀材料的电流熔断过程和熔断表面标度性的分析中同样适用和有效.

基本粒子物理学与场

非局域颗粒复合介质的相干完美吸收效应
Coherent perfect absorption in nonlocal particle composite medium

陈志鹏, 於文静, 高雷
物理学报. 2019, 68 (5): 051101      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182108
全文: [PDF 10316 KB] 下载:(28)
摘要

研究了两束相干光以相同的入射角从左、右两侧分别入射到Au-SiO2复合介质板时,在不同的体系参数下该复合材料体系发生相干完美吸收的情形.运用有效媒质理论推导出了复合介质的有效介电常数以及有效磁导率;在得到有效电磁参数的基础上进一步推导得到平面波入射复合介质板时的反/透射系数.通过比较分析非局域和局域情况下颗粒复合介质的相干完美吸收现象,发现当颗粒尺寸很小时非局域效应的影响会导致复合介质产生相干完美吸收的入射光的频率范围显著变宽.在进一步的解析计算中,通过调节复合介质板的厚度、入射光波长、金属颗粒体积分数等参数得到了不同情况下产生的相干完美吸收现象,并由此分析非局域情形下对于相干完美吸收现象的调控.

核物理学

中国散裂中子源在大气中子单粒子效应研究中的应用评估
Application and evaluation of Chinese spallation neutron source in single-event effects testing

王勋, 张凤祁, 陈伟, 郭晓强, 丁李利, 罗尹虹
物理学报. 2019, 68 (5): 052901      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181843
全文: [PDF 866 KB] 下载:(42)
摘要

由于缺少可用的散裂中子源,多年来我国在大气中子单粒子效应方面主要依靠模拟仿真和单能中子试验的方式开展研究.随着中国散裂中子源(CSNS)通过国家验收,基于CSNS开展大气中子单粒子效应研究成为可能.本文利用CSNS反角白光中子源开展多款静态随机存取存储器器件的中子单粒子效应试验,并与早期开展的高原大气试验结果进行对比,对CSNS在大气中子单粒子效应研究中的应用进行评估.结果表明,相同器件在CSNS反角白光中子源测得的单粒子翻转截面小于大气试验的结果,且不同器件的翻转截面与特征尺寸没有明显的单调关系.分析得到前者由于CSNS反角白光中子谱偏软;后者由于特征尺寸降低导致的临界电荷变小和灵敏体积变小对截面的贡献是竞争关系.针对截面偏小的问题,根据能谱差异分析了中子能量阈值对器件翻转截面的影响,发现能量阈值取12 MeV进行计算时,器件在CSNS反角白光中子源和高原大气中子环境中能够得到较一致的截面.研究结果表明CSNS反角白光中子源能够用于加速大气中子单粒子效应试验.考虑到CSNS的运行功率正在逐步提高,且多条规划中的白光中子束线与大气中子能谱更为接近,预期未来CSNS将能更好地应用于大气中子单粒子效应研究.

原子和分子物理学

B2-和B19'-NiTi表面原子弛豫、表面能、电子结构及性能的理论研究
Theoretical study of atomic relaxation, surface energy, electronic structure and properties of B2- and B19'-NiTi surfaces

陈璐, 李烨飞, 郑巧玲, 刘庆坤, 高义民, 李博, 周长猛
物理学报. 2019, 68 (5): 053101      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181944
全文: [PDF 1332 KB] 下载:(31)
摘要

采用基于密度泛函理论的第一性原理系统研究了B2-和B19'-NiTi合金所有低指数表面的表面能、表面结构稳定性、表面电子结构等性质.计算结果表明两种NiTi合金所有低指数表面的原子弛豫主要集中在表面2—3个原子层,且以Ti原子为终止原子表面构型的原子振荡最为剧烈,Ni和Ti原子共同终止表面构型的原子振荡最小;价电荷密度沿着表面构型向真空层方向快速衰减;表面能计算结果显示其与配位数成反相关.B2-和B19'-NiTi合金的非密排且非化学计量比表面的表面能取决于Ti的化学势,表面能数值较高;而密排面的表面构型符合化学计量比,其表面能较低,表现出卓越的化学稳定性;其中以B2-NiTi (101)密排面的表面稳定性最优.

BeC分子基态和低激发态光谱性质和解析势能函数
Spectroscopic properties and analytical potential energy function of ground and low-lying excited states of BeC moleule

张计才, 孙金锋, 施德恒, 朱遵略
物理学报. 2019, 68 (5): 053102      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181695
全文: [PDF 974 KB] 下载:(54)
摘要

BeC是一个具有丰富低激发电子态的分子,本文基于动态权重完全活性空间自冾场方法获得的参考波函数,采用多参考组态相互作用方法对BeC分子进行高精度的从头计算,获得了BeC分子X3Σ-,A3Π,b1Δ,c1Π和d1Σ+共5个电子态的势能曲线.为了获得精确的光谱结果,在计算中考虑了标量相对论效应修正,并把相互作用能外推至完全基组极限.在此基础上获得了这些态的光谱常数和偶极距,以及一些允许跃迁的跃迁偶极距、弗兰克-康登因子和辐射寿命.最后,通过扩展的Rydberg函数拟合获得了基态势能曲线精确的解析表达式.

实验优化设计Sr2MgSi2O7:Eu2+, Dy3+的合成及长余辉特性 Hot!
Synthesis and long afterglow characteristics of Sr2MgSi2O7:Eu2+, Dy3+ by experimental optimization design

刘盛意, 张金苏, 孙佳石, 陈宝玖, 李香萍, 徐赛, 程丽红
物理学报. 2019, 68 (5): 053301      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182015
全文: [PDF 776 KB] 下载:(21)
摘要

为了得到最长有效余辉时间的Sr2MgSi2O7:Eu2+,Dy3+荧光粉,应用二次通用旋转组合设计对实验进行全程优化,建立了稀土离子掺杂浓度Eu2+,Dy3+和有效余辉时间的二元二次回归方程模型,应用遗传算法计算得到有效余辉时间的理论最大值.采用高温固相法合成了最优掺杂浓度Sr2MgSi2O7:0.5 mol% Eu2+,1.0 mol% Dy3+的荧光粉,在370 nm激发下观察到了465 nm的特征发射,这归因于Eu2+的4f65d1—4f7跃迁.测量了最优荧光粉的热释发光特性,计算得到了陷阱深度为0.688 eV,讨论了长余辉发光的特性.

三明治结构graphene-2Li-graphene的储氢性能
Hydrogen storage capacity of expanded sandwich structure graphene-2Li-graphene

周晓锋, 方浩宇, 唐春梅
物理学报. 2019, 68 (5): 053601      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181497
全文: [PDF 890 KB] 下载:(25)
摘要

本文使用密度泛函理论中的广义梯度近似对扩展三明治结构graphene-2Li-graphene的几何结构、电子性质和储氢性能进行计算研究.计算得知:位于单层石墨烯中六元环面心位上方的单个Li原子与基底之间的结合能最大(1.19 eV),但小于固体Li的实验内聚能(1.63 eV),然而,在双层石墨烯之间的单个Li原子与基底的结合能增加到3.41 eV,远大于固体Li的实验内聚能,因此位于双层石墨烯之间的多个Li原子不会成簇,有利于进一步储氢.扩展三明治结构graphene-2Li-graphene中每个Li原子最多可以吸附3个H2分子,储氢密度高达10.20 wt.%,超过美国能源部制定的5.5 wt.%的目标.该体系对1—3个H2分子的平均吸附能分别为0.37,0.17和0.12 eV,介于物理吸附和化学吸附(0.1—0.8 eV)之间,因此该体系可以实现常温常压下对H2的可逆吸附.通过对态密度分析可知,每个Li原子主要通过电场极化作用吸附多个H2分子.动力学和巨配分函数计算表明graphene-2Li-graphene结构对H2分子具有良好的可逆吸附性能.该研究可以为开发良好的储氢材料提供一个好的研究思路,为实验工作提供理论依据.

电磁学、光学、声学、传热学、经典力学和流体动力学

一款基于多物理场调控的超宽带线-圆极化转换器
An ultrawideband linear-to-circular polarization converter based on multiphysics regulation

曾立, 刘国标, 章海锋, 黄通
物理学报. 2019, 68 (5): 054101      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181615
全文: [PDF 1115 KB] 下载:(29)
摘要

为了在微波波段实现可调谐的线-圆极化转换器的设计,结合固态等离子体与二氧化钒设计了一种基于多物理场调控的超宽带线-圆极化转换器,通过改变固态等离子体谐振单元激励状态和人为改变外部温度(T)来实现对该线-圆极化转换器工作频段的调控.采用了全波仿真的方法对该极化转换器的极化转换率曲线、反射相位曲线、轴比曲线、表面电流图进行了计算,并讨论了参数r1r3对轴比的影响.仿真结果表明,当固态等离子体区域均未激励且T < 68℃时,3 dB轴比频带为14.3—29.7 GHz,相对带宽为70%;当固态等离子体区域均被激励且T < 68℃时,3 dB轴比频带为14.4—23.4 GHz与28.6—35.9 GHz,相对带宽分别为47.61%和22.64%;当固态等离子体区域未激励且T ≥ 68℃时,3 dB轴比频带为8.4—11.2 GHz与18.7—29.5 GHz,相对带宽分别为28.57%与44.81%.通过改变固态等离子体的激励状态和外部温度,实现了该超宽带线-圆极化转换器工作带宽向高频和低频区域的移动.

平板式螺旋相位板的设计与应用 Hot!
Design and application of flat spiral phase plate

吴文兵, 圣宗强, 吴宏伟
物理学报. 2019, 68 (5): 054102      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181677
全文: [PDF 9559 KB] 下载:(57)
摘要

传统的螺旋相位板是一种利用沿方位角方向介质材料高度递增实现对光束相位调控产生涡旋光束的光学器件,由于这种特殊的几何结构特征使其不能通过相位板的叠加而调控出射光束所携带的角量子数.本文基于坐标变换方法将介质材料沿方位角方向折射率不变而高度递增的传统螺旋相位板变换为一种介质材料沿方位角方向高度不变而折射率递增的平板式螺旋相位板.通过理论分析与数值模拟,发现本文所设计的平板式螺旋相位板不仅与传统螺旋相位板一样能够产生高质量的涡旋光束,而且平板式螺旋相位板的高度和涡旋光束携带的角量子数可以根据介质材料的折射率选取而任意调节.为了实际应用的需要,可以通过叠加多层平板式螺旋相位板以获得不同角量子数的涡旋光束.这种平板式螺旋相位板在光传输、光通信等领域具有广阔的潜在应用价值.

过模返波管的正反馈机制
Feedback process study in over-sized backward wave oscillator

李正红, 谢鸿全
物理学报. 2019, 68 (5): 054103      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181897
全文: [PDF 866 KB] 下载:(24)
摘要

作为一个典型的高功率微波振荡器,过模返波管(backward wave oscillator,BWO)的束波互作用过程复杂,束流负载效应影响明显,但是作为振荡器本身,其本质就是一个正反馈电路,电子从阴极发射后,穿过谐振反射腔和慢波结构(slow-wave structure,SWS),在SWS区电子动能转化为微波能,其中的一部分微波反馈到谐振反射腔,实现对电子束的调制,其他微波通过后面输出端口向外辐射.本文根据这种正反馈机制,建立器件工作模式等效电路和束波互作用的自洽过程,从理论上给出正反馈机制对器件模式控制、起振电流等参数的影响,并模拟研究了这种反馈机制对模式控制的影响,由此设计了一个能够在(1 MV,20 kA)电子束条件下克服模式竞争的过模BWO,其微波输出功率为7.9 GW,频率为8.68 GHz,相应的效率为39.5%.

100 MeV质子双环双散射体扩束方案设计
Design of 100-MeV proton beam spreading scheme with double-ring double scattering method

韩金华, 郭刚, 刘建成, 隋丽, 孔福全, 肖舒颜, 覃英参, 张艳文
物理学报. 2019, 68 (5): 054104      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181787
全文: [PDF 820 KB] 下载:(17)
摘要

为满足质子单粒子效应实验对大面积、均匀化质子束流的需求,针对中国原子能科学研究院100 MeV质子回旋加速器提供的100 MeV质子进行了双环双散射体扩束方案设计.Geant4模拟表明该方案可在2.4 m位置产生一个均匀性为±1.89%、半径为8 cm的照射野,在5 m位置产生一个均匀性为±5.32%、半径为20 cm的照射野.此外,利用Geant4对双环双散射体扩束方法的基本原理进行了进一步探索,并对第二散射体后加速器管道、初始束斑尺寸、照射野形成距离、改变入射质子能量等实际中各种可能因素对该方案扩束效果的影响进行了讨论.

原子辅助光力系统中快慢光的量子调控
Quantum control of fast/slow light in atom-assisted optomechanical cavity

谷开慧, 严冬, 张孟龙, 殷景志, 付长宝
物理学报. 2019, 68 (5): 054201      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181424
全文: [PDF 1173 KB] 下载:(16)
摘要

随着纳米科技以及半导体技术的迅猛发展,光力诱导透明、快慢光和光存储以及其他在光力系统中发现的量子光学和非线性光学效应成为人们目前研究的热点.本文将薄膜腔光力系统同被束缚在腔中的二能级冷原子系综相耦合,通过直接在薄膜振子上引入弱辅助驱动场来研究该原子辅助光力系统中原子和相位对量子相干性质及其快慢光的调控.经过分析发现,通过改变辅助驱动场的强度可直接实现对光力诱导透明窗口深度的调控,通过改变辅助场与探测场之间的相位差,可实现输出的探测场在“吸收”、“透明”和“增益”之间相互转换,进而对弱探测场进行动态调控实现光开关.与此同时,还发现系统的群延迟时间随相位差的改变呈周期性变化.通过调节相位差及原子数,不但可以改变群延迟时间,还可实现快慢光之间的相互转换.

双波长二极管合束端面抽运掺镨氟化钇锂单纵模360 nm紫外激光器
Combined dual-wavelength laser diode beam end-pumped single longitudinal mode Pr3+:LiYF4 360 nm ultraviolet laser

窦微, 浦双双, 牛娜, 曲大鹏, 孟祥峻, 赵岭, 郑权
物理学报. 2019, 68 (5): 054202      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182018
全文: [PDF 1298 KB] 下载:(15)
摘要

报道了一种双波长半导体激光二极管(LD)合束端面抽运掺镨氟化钇锂晶体(Pr3+:LiYF4)全固态、单纵模360 nm紫外激光器.该激光器采用V形折叠腔结构,利用反射式体布拉格光栅作为波长选择反射镜来压缩光谱线宽,与法布里-珀罗(F-P)标准具组合构成窄带滤波器进行单纵模的有效选取,通过I类位相匹配切割的倍频晶体三硼酸锂对腔内720 nm基频光进行倍频.在444 nm LD输出功率为1200 mW和469 nm LD输出功率为1400 mW时,合束抽运获得了功率为112 mW的连续单纵模360 nm紫外激光稳定输出,光-光转换效率为4.3%.测量结果表明,边摸抑制比大于60 dB,4 h功率均方根值稳定性优于0.5%,1 h频率漂移小于220 MHz,激光振幅噪声小于0.5%.

聚二甲基硅氧烷微流道中光流控荧光共振能量转移激光
Optofluidic fluorescence resonance energy transfer lasing in a polydimethylsiloxane microfluidic channel

李东阳, 张远宪, 欧永雄, 普小云
物理学报. 2019, 68 (5): 054203      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181696
全文: [PDF 803 KB] 下载:(19)
摘要

将单一折射率的石英裸光纤植入由聚二甲基硅氧烷构成的基片微流道中,以低折射率的罗丹明B (RhB)和吡啶821(LDS821)乙醇溶液构成的供体和受体对作为激光增益介质.采用沿光纤轴向消逝波抽运方式,首先以波长为532 nm的连续波激光器作为激励光,对荧光共振能量转移特性参数进行了研究.然后以波长为532 nm的脉冲激光器作为抽运光,通过直接激励供体分子RhB,并将其能量转移给临近的受体分子LDS821,在不改变抽运光波长的条件下,实现了较低阈值(1.26 μJ/mm2)的受体LDS821激光辐射.

基于少模长周期光纤叠栅的模式转换器
Superimposed long period gratings based mode converter in few-mode fiber

薛艳茹, 田朋飞, 金娃, 赵能, 靳云, 毕卫红
物理学报. 2019, 68 (5): 054204      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181674
全文: [PDF 997 KB] 下载:(16)
摘要

本文提出一种在同一段少模光纤上写入两个不同周期Λ1Λ2的长周期光纤光栅构成叠栅的方法,实现了纤芯基模LP01向高阶纤芯模LP11模式转换的宽带宽的新型的全光纤模式转换器.利用有限元法和耦合模理论建立了模式转换器的理论分析模型.数值仿真分析了叠栅中两个子光栅周期间隔、光栅长度、耦合系数等光栅参数对模式转换器的影响.仿真分析和实验结果表明,通过改变两个子光栅的周期间隔来改变两个损耗峰的位置,形成一个损耗峰,从而可以实现宽带宽的模式转换器,其10 dB带宽约是单栅的2倍.与传统的模式转换器相比,该转换器带宽宽、转换效率高,尺寸小、抗干扰能力强,可以在模分复用系统和光通信中得到广泛的应用.

光纤1/f热噪声的实验研究
Experimental study on 1/f intrinsic thermal noise in optical fibers

黄军超, 汪凌珂, 段怡菲, 黄亚峰, 刘亮, 李唐
物理学报. 2019, 68 (5): 054205      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181838
全文: [PDF 739 KB] 下载:(21)
摘要

光纤热噪声是限制光纤传感、测量系统性能的最终因素.但是低频区域呈1/f谱特性的光纤热噪声的形成机制迄今仍然存在争论.实验研究了光纤1/f热噪声水平与光纤内杂质离子浓度和光纤施加张力的关系,验证了这类热噪声来源于光纤内部的机械耗散引起的长度自发抖动,符合热机械噪声的理论假设.

激光相干场成像散斑噪声复合去噪方法
Compound denoising method of laser speckle noise in laser inherent field imaging

程志远, 李治国, 折文集, 夏爱利
物理学报. 2019, 68 (5): 054206      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181578
全文: [PDF 774 KB] 下载:(25)
摘要

噪声是影响激光相干场高分辨成像系统像质的重要因素,激光相干场成像系统既受背景光加性噪声影响,又受激光乘性散斑噪声影响.为解决激光相干场成像系统受激光乘性散斑噪声和背景光加性噪声叠加引起的成像像质退化效应问题,从噪声抑制角度提高激光相干场系统高分辨成像像质,研究建立了激光散斑乘性噪声和背景光加性噪声对大气下行链路激光回波场信号影响干扰模型,并基于该模型提出了一种基于同态滤波和稀疏基追踪级联复合去噪算法.首先基于同态滤波理论将激光乘性散斑噪声转化为加性噪声,再由高通滤波器滤除散斑噪声,最后采用基追踪稀疏理论方法抑制背景光等加性噪声对像质的影响.研究表明,较现有单一去噪方法,该级联复合去噪方法可一次性消除激光乘性散斑噪声和背景加性噪声两种不同性质的噪声,有效改善了激光相干场成像质量.

纳米颗粒聚集形态对纳米流体导热系数的影响
Effect of aggregation morphology of nanoparticles on thermal conductivity of nanofluid

张智奇, 钱胜, 王瑞金, 朱泽飞
物理学报. 2019, 68 (5): 054401      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181740
全文: [PDF 1284 KB] 下载:(16)
摘要

纳米流体中悬浮的纳米颗粒可以增强其导热性能已经得到广泛认可,然而纳米流体颗粒增强传热的机理目前尚不清楚.研究表明,纳米颗粒的聚集是纳米流体导热系数增大的重要机制,而且纳米颗粒聚集的形态对纳米流体的导热系数有重要影响,但是目前的导热系数模型大多是建立在Maxwell有效介质理论的“静态”和“均匀分散”假设基础上.本文用平衡分子动力学模拟Cu-Ar纳米流体,采用Green-Kubo公式计算导热系数,采用Schmidt-Ott关系式计算不同聚集形态下的分形维数.对比导热系数与分形维数可以发现:在相同体积分数下,较低的分形维数会有更高的导热系数,分析了分形维数与导热系数的定量关系.此外,通过径向分布函数可以看出纳米颗粒紧密聚集与松散聚集的差异,基液分子在纳米颗粒附近的纳米薄层中处于动态平衡状态.研究结果有助于理解纳米颗粒聚集形态对导热系数的影响机理.

Y型微通道内双重乳液流动破裂机理
Hydrodynamics of double emulsion passing through a microfuidic Y-junction

俞炜, 邓梓龙, 吴苏晨, 于程, 王超
物理学报. 2019, 68 (5): 054701      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181877
全文: [PDF 16756 KB] 下载:(35)
摘要

基于体积分数法建立了Y型微通道中双重乳液流动非稳态理论模型,数值模拟研究了Y型微通道内双重乳液破裂情况,详细分析了双重乳液流经Y型微通道时的流场信息以及双重乳液形变参数演化特性,定量地给出了双重乳液流动破裂的驱动以及阻碍作用,揭示了双重乳液破裂流型的内在机理.研究结果表明:流经Y型微通道时,双重乳液受上游压力驱动产生形变,形变过程中乳液两端界面张力差阻碍双重乳液形变破裂,两者正相关;隧道的出现将减缓双重乳液外液滴颈部收缩速率以及沿流向拉伸的速率,并减缓了内液滴沿流向拉伸的速率,其对于内液滴颈部收缩速率影响不大;隧道破裂和不破裂工况临界线可以采用幂律关系式l*=βCab进行预测,隧道破裂和阻塞破裂工况临界线可以采用线性关系l*=α描述;与单乳液运动相图相比,双重乳液运动相图各工况的分界线关系式系数αβ均相应增大.

气体、等离子体和放电物理

基于随机场照射的最优微波成像 Hot!
Optimal microwave imaging with random field illuminations

周天益
物理学报. 2019, 68 (5): 055201      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182122
全文: [PDF 2120 KB] 下载:(22)
摘要

近年来,电磁计算成像的理论和技术得到了广泛的研究和发展,其中基于随机场照射的微波成像引起了诸多关注.与传统成像方法的连续波照射不同,基于随机场照射的成像方法以随机照射的方式获取多组非相关的目标散射测量值,经过反演计算就能提取散射目标体的轮廓和形状等信息.基于阵列天线理论,本文理论分析并实验验证了一种最优的二维微波成像系统,能够使用最少的天线单元实现随机照射,通过最少的测量次数完成矩阵求逆并得到重建图像.该系统主要有以下两个创新点:完全随机照射的获取和成像系统最优参数的选取.与基于超材料的成像系统相比,本文通过对1 bit相位调制器随机相位调制的方式获取随机场照射,使得每个天线单元都处于工作状态,因此整个系统的能量效率更高.此外,所述单频成像系统还具有频谱效率高、结构简单、成本低等优点,在安检、室内定位等不同场景中具有潜在的应用价值.

凝聚物质:电子结构、电学、磁学和光学性质

层状氧化钼的电子结构、磁和光学性质第一原理研究
First-principles study of electronic structure, magnetic and optical properties of laminated molybdenum oxides

李琳, 孙宇璇, 孙伟峰
物理学报. 2019, 68 (5): 057101      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181962
全文: [PDF 2587 KB] 下载:(41)
摘要

按照基于自旋密度泛函理论的赝势平面波第一原理计算方法,理论研究了两种层堆叠结构氧化钼(正交和单斜MoO3)的电子结构、磁性和光学特性,探讨其作为电致变色材料或电磁材料在光电子器件中的技术应用.采用先进的半局域GGA-PW91和非局域HSE06交换相关泛函精确计算晶体结构和带隙宽度.计算得出较低密排面解离能,表明两种层状氧化钼的单片层很容易从体材料上剥落.能带结构和投影态密度分析表明:导带底和价带顶电子态主要来自于层平面方向成键的原子轨道,呈现典型的二维电子结构特征.无缺陷的MoO3块体材料具有明显的磁矩,O空位会导致磁矩增加;由Mo原子和顶点氧原子产生的亚铁磁耦合磁矩是MoO3层状材料磁性的主要来源;层状氧化钼在可见光区具有明显的光吸收响应,光吸收谱表现出显著的各向异性并在带电时发生明显的蓝移或形成新的低频可见光吸收峰.计算结果证明层状氧化钼具有明显的电致变色和磁控性能,为设计高性能电磁或光电子功能材料提供了理论依据和技术数据.

氮化硼纳米带功能化碳纳米管的热自旋输运性质
Thermal spin transport properties in a hybrid structure of single-walled carbon nanotubes and zigzag-edge boron nitride nanoribbons

肖佳勇, 谭兴毅, 杨贝贝, 任达华, 左安友, 傅华华
物理学报. 2019, 68 (5): 057301      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181968
全文: [PDF 1425 KB] 下载:(16)
摘要

热自旋电子学器件结合了自旋电子学和热电子学各自的优点,对人类可持续发展具有重要作用.本文研究了锯齿形BN纳米带(ZBNRs)共价功能化碳纳米管(SWCNT)的电子结构,发现ZBNRs-B-(6,6) SWCNT为磁性半金属,nZBNRs-B-(6,6) SWCNT (n=2—8)为磁性金属;nZBNRs-N-(6,6) SWCNT (n=1—8)为双极化铁磁半导体;4ZBNRs-B-(4,4) SWCNT和4ZBNRs-N-(4,4) SWCNT为磁性半金属,4ZBNRs-B-(mm) SWCNT (m=5—9)为磁性金属;4ZBNRs-N-(mm) SWCNT (m=5—9)为双极化铁磁半导体.然后,基于锯齿形BN纳米带共价功能化碳纳米管设计了新型热自旋电子学器件,发现基于ZBNRs-N-(6,6) SWCNT的器件具有热自旋过滤效应;而8ZBNRs-N-(6,6) SWCNT和nZBNRs-B-(6,6) SWCNT (n=1,8)都存在自旋相关塞贝克效应.这些发现表明BN纳米带功能化碳纳米管在热自旋电子学器件方面具有潜在的应用.

InGaZnO薄膜晶体管泄漏电流模型
Leakage current model of InGaZnO thin film transistor

邓小庆, 邓联文, 何伊妮, 廖聪维, 黄生祥, 罗衡
物理学报. 2019, 68 (5): 057302      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182088
全文: [PDF 821 KB] 下载:(18)
摘要

研究了非晶氧化锌镓铟薄膜晶体管(amorphous InGaZnO thin-film transistor,InGaZnO TFT)的泄漏电流模型.基于Poole-Frenkel热发射效应和热离子场致发射效应的泄漏电流产生机制,分别得到了高电场和低电场条件下的载流子产生-复合率.在此基础上推导得到了InGaZnO TFT的分段式泄漏电流-电压数学模型,并利用平滑函数得到了关断区和亚阈区连续统一的泄漏电流模型.所提出的泄漏电流模型的计算值和TCAD模拟值与实验结果较为吻合.利用所提出的InGaZnO TFT泄漏电流模型和TCAD模拟,讨论了InGaZnO TFT不同的沟道宽度、沟道长度和栅介质层厚度对泄漏电流值的影响.研究结果对InGaZnO TFT集成传感电路的设计具有一定参考价值.

多孔钛酸钡陶瓷制备及其增强的压电灵敏性
Preparation of porous barium titanate ceramics and enhancement of piezoelectric sensitivity

景奇, 李晓娟
物理学报. 2019, 68 (5): 057701      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181790
全文: [PDF 1537 KB] 下载:(15)
摘要

在压电陶瓷中增加孔洞数量,可以有效改善陶瓷的静水压优值,提高其压电灵敏性.考虑到铅基压电陶瓷对环境和人体的危害,本文以糊精为造孔剂,采用传统固相烧结法制备无铅钛酸钡(BaTiO3)多孔压电陶瓷.研究烧结温度(1250,1280,1300℃)和糊精含量(5%,10%,15%)对BaTiO3陶瓷晶体结构、孔隙率以及孔形貌特征的影响,探索孔隙率与BaTiO3陶瓷介电、压电、声阻抗以及静水压优值等性能之间的相关性.结果表明:所有多孔陶瓷表现出三维贯通的开气孔,尺寸约为1—7 μm.烧结温度强烈影响BaTiO3陶瓷的孔隙率,加入10%低沸点的糊精时,1250℃和1280℃烧结均获得孔隙率高达58%的多孔BaTiO3陶瓷;然而1300℃烧结,陶瓷孔隙率急速下降到13%.1250℃烧结10%糊精含量的陶瓷表现出高的静水压优值(约8376×10-15 Pa-1)和低的声阻抗(约2.84 MRrayls (1 Rayl=10 Pa·s/m)).与1250℃相比,1280℃烧结的陶瓷晶粒之间的结合力明显增强,有利于提高陶瓷的力学强度.这些优异的性能预示着多孔钛酸钡陶瓷在传感器和水听器领域有着潜在的应用前景.

基于双相延迟模型的飞秒激光烧蚀金属模型
A model of femtosecond laser ablation of metal based on dual-phase-lag model

谭胜, 吴建军, 黄强, 张宇, 杜忻洳
物理学报. 2019, 68 (5): 057901      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182099
全文: [PDF 1783 KB] 下载:(33)
摘要

为了分析飞秒激光烧蚀过程,在双相延迟模型的基础上建立了双曲型热传导模型.模型中考虑了靶材的加热、蒸发和相爆炸,还考虑了等离子体羽流的形成和膨胀及其与入射激光的相互作用,以及光学和热物性参数随温度的变化.研究结果表明:等离子体屏蔽对飞秒激光烧蚀过程有重要的影响,特别是在激光能量密度较高时;两个延迟时间的比值对飞秒激光烧蚀过程中靶材的温度特性和烧蚀深度有较大的影响;飞秒激光烧蚀机制主要以相爆炸为主.飞秒激光烧蚀的热影响区域较小,而且热影响区域的大小受激光能量密度的影响较小.计算结果与文献中实验结果的对比表明基于双相延迟模型的飞秒激光烧蚀模型能有效对飞秒激光烧蚀过程进行模拟.

物理学交叉学科及有关科学技术领域

涂覆石墨烯的椭圆形电介质纳米线光波导的模式特性分析
Mode characteristic analysis of optical waveguides based on graphene-coated elliptical dielectric nanowire

程鑫, 薛文瑞, 卫壮志, 董慧莹, 李昌勇
物理学报. 2019, 68 (5): 058101      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20182090
全文: [PDF 1473 KB] 下载:(22)
摘要

设计了一种涂覆石墨烯的椭圆形电介质纳米线光波导.采用分离变量法,在椭圆柱坐标系中,借助Mathieu函数,得到了色散方程.通过数值求解色散方程,可以得到模式的有效折射率和场分布,从而得到模式的传播长度.研究了工作波长、结构参数以及石墨烯的费米能对模式特性的影响,并给出了前五个模式的品质因数.计算表明,当波长从4.3μm增加到8.8μm,这5个模式的有效折射率的实部减小,基模和一阶模的传播长度增大,二阶模的传播长度先增大后减小.当改变纳米线结构参数半长轴和半短轴时,对基模和一阶模的模式特性影响较小,对二阶模的模式特性影响较大.当石墨烯的费米能从0.45 eV增加到0.72 eV时,有效折射率的实部减小,传播长度可以达到2μm左右.分离变量法得到的结果与有限元方法得到的结果完全一致.本文工作可以为基于涂覆石墨烯的电介质纳米线的光波导的设计、制作和应用提供理论基础.

地球物理学、天文学和天体物理学

空间电子辐照聚合物的充电特性和微观机理
Charging characteristics and micromechanism of space electrons irradiated polymers

刘婧, 张海波
物理学报. 2019, 68 (5): 059401      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181925
全文: [PDF 943 KB] 下载:(23)
摘要

空间电子辐照聚合物的充电特性和微观机理是研究和防护航天器聚合物充放电特性的基础.采用蒙特卡罗方法模拟空间电子的散射过程,快二次电子模型模拟二次电子的产生,有限差分法求解电荷连续性方程、电流密度方程和泊松方程的电荷输运过程,俘获过程基于Poole-Frenkel效应来实现.基于电子散射/输运同步模型基础,结合法国国家航空航天科研局(ONERA)的地球同步轨道电子能谱分布理论公式和欧空局(SIRENE)机构的地面实验方法,建立了基于地球同步轨道电子能谱分布的空间多能电子的散射模型.通过空间电子辐照聚合物充电过程的数值模拟,获得了空间电荷密度、电位、电场和空间电位分布.阐明了空间电子辐照聚合物的充电特性和样品微观参数与表面电位的关联性.表面电位特性与实验结果相吻合,单能电子的电位强度高于多能电子的电位.充电达到稳态时,电子迁移率较小时(小于10-11 cm2·V-1·s-1),空间电位绝对值随电子迁移率的降低明显加强;复合率较大时(大于10-14 cm3·s-1),空间电位绝对值随复合率的增大而增大.研究结果对于揭示空间电子辐照聚合物的充电特性和微观机理、提高航天器充放电故障机理研究水平具有重要科学意义和价值.

基于地基观测的时序卫星红外光谱建模与分析
Modeling and analyzing of time-resolved satellite infrared spectrum based on ground-based detector

谷牧, 任栖锋, 周金梅, 廖胜
物理学报. 2019, 68 (5): 059501      http://dx.doi.org/10.7498/aps.68.20181933
全文: [PDF 894 KB] 下载:(29)
摘要

针对地基观测的卫星红外光谱受复杂因素的影响和外场试验对测量卫星物性信息的缺乏,无法解释卫星红外光谱反演出特征的有效性和具体物理意义的问题,提出了一种基于地基观测的卫星热红外光谱的建模和分析的方法.首先,考虑了太阳辐射、地球辐射、卫星各面对探测器的可见情况、地基探测器可探测卫星的范围、大气衰减等因素的影响,更加准确地建立卫星热红外光谱模型.然后,以风云三号卫星为例,利用该模型计算了在观测时序上卫星在地基探测器入瞳上的3—14 μm红外光谱辐照度;分析了影响卫星红外光谱变化的主要因素.最后,利用普朗克函数拟合卫星红外光谱,提取出特征与卫星的物性比较,并对其进行分析.结果表明:在各种影响因素中,由卫星运动引起的对探测器可见情况的改变是影响卫星红外光谱数据的主要因素.等效温度和等效面积物理含义能被有效地解释,等效温度接近于太阳帆板的温度,温差仅在15 K左右,等效面积能表征卫星投影面积的变化;发现利用帆板和本体有较大的温差,能实现帆板和本体的分离,并实现新特征的提取.

Acta Physica Sinica
2019
2019 Vol.68 No.6  2019-03-12
物理学报
最新录用
说明:近期正式录用的文章,尚未确定具体刊出日期,只公布中英文摘要,文章内容以最后发表为准。
»

[编号:20161598]    碰撞参数对磁化电负性等离子体鞘层结构的影响

刘惠平 邹秀 邹滨雁 邱明辉
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 745 )
数值研究了离子马赫数的取值和碰撞参数对由热的电子、热的负离子和冷的正离子构成的磁化电负性等离子体鞘层结构的影响.通过理论推导得到了鞘层模型的玻姆判据的表达式,并得到了不同离子马赫数情况下鞘层的正离子密度分布和净电荷分布曲线,还进一步得到了几个不同碰撞参数下鞘层的带电粒子密度、净电荷以及电势分布曲线.结果表明,离子马赫数取值不同对应不同的鞘层结构;碰撞使鞘层中正离子密度增加,使电子密度更快减小到零,对负离子密度分布影响不明显;碰撞使净电荷密度的峰值幅度增加并向鞘层边缘移动,使鞘层中电势值升高并使鞘层厚度减小.
»

[编号:20161604]    基于亥姆霍兹定理计算动力学系统的哈密顿能量函数

王春妮 王亚 马军
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 456 )
亥姆霍兹定理表明任意空间矢量场可以分解为涡旋场和梯度场的叠加。由于电磁场变化和电磁波传播则导致电磁场能量的迁移,动力学振子和神经元处于复杂电磁环境下必然伴随能量的吸收和释放。对于非线性混沌电路,电容器充电放电,以及电感线圈感应过程中都伴随着能量的转换和迁移。包含量纲的非线性振荡电路可利用标度变换方法转换为无量纲的动力学方程。利用平均场理论,电场能量和磁场能量的转换可用若干非线性振荡电路的动力学方程来刻画。基于亥姆霍兹定理来研究一类无量纲非线性动力学系统的哈密顿能量计算问题,对于实际的非线性振荡电路,通过标度变换可快速计算其能量函数。该结果对于动力学系统自适应控制有重要的参考价值。
»

[编号:20161638]    三终端非对称夹角石墨烯纳米结的弹道热整流

顾云风 吴晓莉 吴宏章
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 212 )
提出并通过非平衡格林函数法验证了一个三终端石墨烯纳米结弹道热整流的理论模型——石墨烯带两端作为左右热极,其上加一倾斜分支作为控制热极形成一个Y形纳米结。结果发现热流倾向于从与控制热极夹角较小的热极流向另一个热极。控制热极与左右热极间夹角差别的增大有利于热整流。这一现象在扶手椅型石墨烯带上尤其明显。锯齿型石墨烯带加上与其呈30度夹角的扶手椅型分支具有最明显的热整流效应。对于左右热极宽度不同的热整流器,倾斜控制极热可以使整流比在原来的基础上提高超过50%。
»

[编号:20161642]    环形光子晶体光纤中涡旋光的传输特性研究

张羚翔 魏薇 张志明 廖文英 杨振国 范万德 李乙钢
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 564 )
由于涡旋光具有轨道角动量,将它应用于光纤通信领域可以有效提高信息传输速率.设计了一种环形光子晶体光纤(简称RPCF),利用COMSOL Multiphysics软件对其涡旋光TE01、HE_21^±和TM01模式特性进行模拟计算,它们之间有效折射率差分别为4.59×〖10〗^(-4) 和3.62×〖10〗^(-4);其中,TE01模式的涡旋光在入射光波长范围为1650-1950 nm时,色散值在44.18 - 45.83 ps?nm^(-1)?km^(-1)之间平坦;入射光波长在1550 nm时,TE01模式的涡旋光的非线性系数为1.37 W^(-1)?km^(-1).该结构的光子晶体光纤的涡旋光具有损耗小,色散平坦等特性,对光纤中传输涡旋光、将涡旋光应用于超连续谱等方面研究具有重要意义.
»

[编号:20161653]    展向旋转平面库埃特湍流瞬时场的五分解方法

盖杰 刘泽宇 罗佳奇 蔡庆东 Zhenhua Xia
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 175 )
展向旋转平面库埃特湍流是旋转系统下壁湍流研究的经典问题,并且此湍流问题中的大尺度roll cells结构也受到广泛关注。本文,采用五分解方法将存在二次流的瞬时场分解为五部分,包括平均流场,二次流场的流向和横向部分,还有剩余场的流向和横向部分。通过五分解法,可以掌握湍动能各“分量”在能量平衡和能量传递方面的重要机制。研究结果表明,二次流和剩余场的流向运动(横向运动)是通过二次流涡量与剩余场剪应力相关项进行能量传递,二次流(剩余场)的流向运动和横向运动之间是通过旋转项进行能量传递。此外,剩余场的流向和横向运动之间还通过压力与应变率相关的再分配项进行能量传递。对于剩余场流向部分,在一定的旋转强度范围内,通过二次流涡量与剩余场剪应力相关项从二次流流向部分获取的能量大于从平均流获取的能量,说明二次流流向运动对剩余场流向运动有很大影响。
»

[编号:20161678]    基于频域电磁场的微波器件微放电阈值快速粒子模拟

王洪广 翟永贵 李记肖 李韵 王瑞 王新波(Wang Xinbo) 崔万照 李永东
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 435 )
提出了一种利用频域电磁场快速计算微波器件微放电阈值的粒子模拟方法,首先通过CST微波工作室频域求解器获得微波器件中频域电磁场分布,在微放电过程模拟时将其转化到时域,再采用Boris算法求解电磁场中的电子运动,然后判断电子是否与三角面片边界相交,进行二次电子发射处理。变化输入功率,经过系列粒子模拟后,根据电子数目随时间的变化曲线确定微放电阈值。采用该方法,分别对平行平板和同轴传输线微波器件的微放电阈值进行了模拟计算,并与CST粒子工作室的模拟结果进行了对比。结果表明,两者获得的阈值基本一致,但本方法的计算效率提高了1~2个数量级。
»

[编号:20161688]    气泡线性振动对含气泡水饱和多孔介质声传播的影响

郑广赢 黄益旺
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 297 )
为了研究孔隙水含少量气泡时多孔介质中波的传播,本文在Biot模型的基础上,将孔隙水中气泡的体积振动融合到多孔介质的孔隙流体渗流连续性方程中,从而得到了考虑气泡体积振动的孔隙流体渗流连续性方程。在此基础上,根据气泡线性振动下气泡瞬时半径和介质背景压力的关系,以及多孔介质运动方程和流体介质运动方程,导出了受气泡影响下多孔介质位移矢量波动方程,建立了非水饱和多孔介质声速频散和衰减预报模型。气泡的存在增大了孔隙水的压缩率,导致含气泡水饱和多孔介质声速的降低。当声波频率等于气泡的共振频率时,在声波激励下,介质呈现高频散,且孔隙水中的气泡产生共振,吸收截面达到最大,使得多孔介质的声衰减也达到最大。文中数值分析验证了上述结论,表明了气泡含量、大小和驱动声场频率是影响声波在含少量气泡的水饱和多孔介质中传播的主要因素。
»

[编号:20161691]    钙钛矿结构SnTiO3铁电相变的第一性原理研究

叶红军 王大威 姜志军 成晟 魏晓勇
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 392 )
铁电材料因其自发极化而表现出优异的介电、压电、热电等性能,可用于电容器、滤波器、传感器、探测器、换能器等多种应用途径。本文利用有效哈密顿方法和基于密度泛函理论的第一性原理计算对钙钛矿结构SnTiO$_3$ 进行了研究, 计算获得了SnTiO$_3$ 的有效哈密顿量系数. 利用这一结果, 通过蒙特卡罗模拟, 预测了SnTiO$_3$ 的相变温度和参与相变的结构相.
»

[编号:20161703]    (2+1)维高阶Broer-Kaup系统的非局域对称及相互作用解

辛祥鹏 刘汉泽 刘希强
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 238 )
本文利用非局域对称方法及相容Tanh展开法研究了(2+1)维高阶Broer-Kaup系统。通过对Broer-Kaup系统的留数对称进行局域化,把非局域对称转化成等价的李点对称,同时得到了相应的对称群. 利用相容Tanh展开方法,得到了(2+1)维高阶Broer-Kaup系统的多种形式的波与孤立子的相互作用解,如椭圆周期波与孤立子等. 为了研究这些解的动力学行为,本文给出了解的相应图像.
»

[编号:20161731]    粒子( Ep≥45MeV)核内级联Monte Carlo模拟程序研究

胡志良 周斌 曾智蓉 梁天骄
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 336 )
本文基于核内级联物理过程,采用Monte Carlo方法发展了一款质子、中子以及π介子的粒子输运程序。基本物理模型基于适当简化和核内级联Bertini模型,同时借鉴了INCL模型质心系下的角微分分布以克服Bertini模型之不足,即采用Monte Carlo方法模拟核子与核子、核子与π介子间的弹性散射、非弹性散射等过程,粒子相互作用时,核子密度随半径变化且作用截面参考Bertini模型22类实验截面数据,出射粒子散射角在质心系下的抽样遵从INCL模型所确定的微分分布。可模拟45MeV~3500MeV的中子、质子或2500MeV以下π介子引起的核内级联过程。入射粒子能量在60~378MeV范围内反应截面理论计算值与已有实验数据、以及在65~3000MeV较宽能区范围内反应截面、出射粒子增殖比、微分截面和剩余核等计算结果与MCNPX、GEANT 4和PHITS模拟结果较好吻合。
»

[编号:20161738]    新型Fibonacci准周期结构一维等离子体光子晶体的全方位带隙特性研究

张娟
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 201 )
以二元Fibonacci准周期结构的一维等离子体光子晶体为对象,在系统研究不同初始序列及周期数的该结构光子晶体带隙特性的基础上,给出了一种新颖的一维等离子体光子晶体结构,用于扩大全方位光子带隙。相比文献中结构,该结构更简单(层数大大减少、且属于二元结构),全方位光子带隙宽度也更宽。此外,讨论了等离子体材料参数,如等离子厚度、等离子体频率、碰撞频率对该结构全方位带隙的影响,并与文献结构情况进行了对比。研究结果可为新型全方位反射器的设计提供重要的理论指导。
»

[编号:20161771]    基于Bell态粒子和单光子混合的量子安全直接通信方案

曹正文
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 201 )
为了提高量子安全直接通信的效率, 本文提出了一种基于 Bell 态粒子和单光子混合的量子安全直接通信方案. 该方案中 Alice 将所有 Bell 态粒子划分为两个序列 $S_A$ 和 ${S_B}$ , 先将 ${S_B}$ 发给 Bob 进行第一次窃听检测, 检测结果表示量子信道安全后再将信息序列编码在序列 $S_A$ 和单光子序列 $S_S$ 混合的量子态序列上; 然后将已编码序列经过顺序重排和添加单光子检测粒子发给合法接收方 Bob. 该方案避免了复杂的 U 变换, 简化了方案的实现过程. 同时顺序重排和检测粒子的结合保证了方案的安全性. 另外 3 bit 经典信息加载在一个态上的编码规则大大提高了编码容量, 从而使信息传输效率也得到提高.
»

[编号:20161787]    纳米SiO2/环氧树脂复合物介电性与纳米粒子分散性关系

高铭泽 张沛红
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 201 )
采用硅烷偶联剂改性纳米SiO2,制得改性纳米SiO2分散液和改性纳米SiO2颗粒。分别利用“机械法”制备未改性纳米SiO2复合环氧树脂和改性纳米SiO2复合环氧树脂,利用“气泡法”制备改性纳米SiO2复合环氧树脂。复合物中纳米SiO2含量分别为2wt%、3wt%、4wt% 、5wt%和6wt%。测试了复合物的击穿特性和耐电晕特性,结果表明复合物的击穿场强和耐电晕性随纳米SiO2含量的增加而增加,击穿场强在含量为5wt%时达到最大值。“气泡法”制备改性纳米SiO2复合环氧树脂的击穿场强和耐电晕性好于其它两种方法制备的复合环氧树脂。以5wt%纳米SiO2含量复合物为例,利用Image J软件分析复合物扫描电镜(SEM)图像,通过森下氏分散指数(Morisita’s Index)方法对复合物中纳米SiO2的分散性进行定量表征,得出“气泡法”制得的纳米SiO2/环氧树脂复合物的分散性好于“机械法”制备的复合物。研究发现纳米SiO2在环氧树脂基体中分散性越好,复合物的击穿特性和耐电晕性越好。
»

[编号:20161805]    阵元随机均匀分布球面阵列联合噪声源定位方法

张揽月 丁丹丹 杨德森 时胜国 朱中锐
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 243 )
本文研究基于球面传声器阵列的噪声源定位方法,设计加工了阵元随机均匀分布64元球面传声器阵列,研究了球面近场声全息和球谐函数模态展开聚焦波束形成联合噪声源定位识别方法,对算法的性能进行了仿真分析,并利用球面传声器阵列进行了噪声源定位识别试验。研究表明,阵元随机均匀分布球面阵列具有全空间稳定的目标定位性能,球面近场声全息对低频近距离声源具有较高的定位精度,球谐函数模态展开聚焦波束形成对高频远距离声源具有较高的定位精度,将两种方法联合进行声源的定位识别,可以利用较小孔径的球面阵列和较少阵元的条件下,在宽频带范围内获得对目标声源良好的定位性能。
»

[编号:20161819]    基于前冲康普顿电子高能伽马能谱测量系统设计

贾清刚 张天奎 许海波
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 268 )
除中子外,聚变核心同时释放大量高能伽马,其能谱可反映聚变过程关键物理参数,并为过程诊断提供重要信息.由于聚变伽马的时间与能量特性,需要设计高探测效率及能量分辨率的伽马谱仪.根据高能伽马谱仪的概念设计(Gamma-to-Electron Magnetic Spectrometer GEMS),针对该系统中伽马-电子转换靶,电子偏转汇聚,电子探测等关键环节进行优化设计以提高系统探测效率及能量分辨率.其中采用Monte-Carlo程序Geant4模拟研究了伽马-电子转换靶中康普顿散射与多次库伦散射对由转换靶出射电子的能谱与角分布的影响.开发并行遗传算法对复杂几何偏转磁场参数进行优化,得到低强度(小于100高斯)复杂边界偏转磁场.根据系统优化设计结果,采用Geant4模拟了该系统对不同能量伽马的响应. 此外,还模拟可该系统对特征聚变伽马能谱的测量,结果显示,该系统可在聚变中子产额分别为2.5×1015及1.2×1016条件下,对10-20 MeV高能伽马能谱测量实现能量分辨分别满足0.5 MeV(小于5%)及0.25 MeV(小于2.5%),说明该系统可用于聚变过程伽马能谱的诊断.
»

[编号:20161827]    非球形效应对强声场中次 Bjerknes力的影响

马艳 林书玉
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 243 )
考虑了非球形气泡在声场中的形状振动,推导了非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力方程,数值模拟了声场中非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力和两个球形气泡之间的次Bjerknes力,并对非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力的影响因素进行了分析讨论。研究结果表明:当驱动声压振幅大于非球形气泡的Black阈值且又能使得非球形气泡稳定振动时,在第一个声驱动周期内,非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力和两个球形气泡的次Bjerknes力方向差异较大,在大小上是两个球形气泡次Bjerkens力的几倍到几十倍,且有着更长的作用距离。非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力取决于非球形气泡的形状模态阶数、两个气泡初始半径的比值、驱动声压振幅气泡间距和两个气泡的相对位置。
»

[编号:20161829]    复杂噪声场下对角减载技术的原理及应用

夏麾军 马远良 刘亚雄
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 261 )
实际水下噪声场是非常复杂的,它具有一定的相关性,且各阵元接收到的噪声的功率不相等,因此归一化的噪声协方差矩阵不是单位矩阵,使得一些阵列信号处理算法的性能将下降。针对这个问题,本文充分分析了复杂噪声场的物理特性,建立了噪声协方差矩阵的物理模型,提出了一种复杂噪声场下的协方差矩阵对角减载技术。首先将数据协方差矩阵减去一个减载系数矩阵,在使得波束输出信噪比达到最大的约束条件下,获得了减载系数矩阵的理论表达式和近似表达式。然后利用最小二乘方法,估计减载系数矩阵,并且理论分析了噪声场的相关性及输入信噪比对估计误差的影响。最后仿真实验和湖试数据处理结果表明,在复杂噪声场条件下,该算法提高了输出信噪比,改善了阵列信号处理算法的性能,并且该算法计算复杂度低,可以实时处理。
»

[编号:20161832]    基于行扫描测量的运动目标压缩成像

王盼盼 姚旭日 刘雪峰 俞文凯 邱棚 翟光杰
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 204 )
摘要:运动目标成像在实际应用中具有重要作用,而如何获取高质量运动目标图像是该领域研究中的一个热点问题。本文采用行扫描的采样方式,通过构造运动测量矩阵,建立一种基于压缩感知理论的运动物体成像模型,并通过仿真及实验,验证了该模型对于恢复运动物体图像信息的可行性。实验结果证明,该方法可获得高质量的运动物体成像。本文通过引入图像质量评价标准,分析了运动物体成像质量与速度之间的关系。本文还将该方法与普通压缩感知算法进行比较,结果证明,在相同速度下,该方法的成像质量更高。因而,该成像方法在无人机对地观测、产品线视频监测等领域有着很好的应用前景。
»

[编号:20161838]    基于声散射的水下气泡群空间关联性研究

范雨喆 李海森 徐超 陈宝伟
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 239 )
基于气泡空间位置非独立分布气泡群的线性声散射,从统计观点对气泡间的空间关联性进行了研究,通过对气泡群进行子区域划分,提出了等效空间关联函数这一概念.由于等效空间关联函数随气泡空间位置变化而变化,提出了基于子气泡群散射声波的气泡分布以及聚集趋势的声学反演方法.通过对理论进行建模仿真发现,这一方法不但能准确反演出气泡群的分布及聚集趋势,还具有在被多个含聚集中心气泡群“掩埋”的条件下对目标气泡群聚集趋势的检测能力.为了进一步对理论进行验证,对船舶气泡尾流进行了声学测量,实验获得的等效空间关联函数符合尾流中气泡群的分布和聚集趋势.本文的研究工作,可为海洋中不同成因气泡群识别以及恶劣海况下风浪形成气泡群“掩埋”下的尾流、鱼群等水下气泡群检测提供理论基础.
»

[编号:20161846]    抽样法与灵敏度法keff计算不确度量化

胡泽华 叶涛 刘雄国 王佳
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 179 )
核反应堆的中子学模拟计算中,核数据不确度导致的积分量计算不确定度,通常采用基于微扰理论的灵敏度与不确定度(S/U)分析方法(简称,灵敏度法)量化。灵敏度分析法原则上只适用于线性模型,且一般计算程序不能直接进行灵敏度分析。而抽样法,通过随机抽样核数据,直接输入中子学计算程序进行计算,对计算结果统计分析量化不确定度。抽样法易于实现、计算精确、且适用性强。在灵敏度分析与不确定度量化程序SURE中,增加了抽样法不确定度量化功能。为将抽样法应用于复杂问题的模拟计算的不确度量化,需对其进行细致的考核。选取简单的临界基准实验模型,采用灵敏度分析法和抽样法,分别进行有效中子增殖因数keff计算的不确定度量化,得到了各核素各反应道核数据导致的keff计算不确定度。对比显示,两种方法的不确定度量化结果有很好的符合,验证了SURE程序抽样法功能的正确性。抽样法计算的keff符合正态分布,说明在一般核数据的不确定度范围内,keff与核数据成线性关系,灵敏度分析法不确定度量化可以适用。
»

[编号:20161851]    基于环形泵浦光的红外超分辨显微成像方法

刘鸿吉 刘双龙 刘伟 牛憨笨 陈丹妮
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 165 )
本文提出一种突破衍射极限的红外显微成像方法,该方法基于泵浦-探测模式,采用了环形而非高斯型强度分布的泵浦光,由于样品在环形光强度峰值附近区域达到吸收饱和,因此当高斯分布的探测光随后到达样品时,只有环形光的中心区域才能吸收探测光的能量. 而且吸收区域随着环形光的强度增加而减小. 这意味着,如果以被吸收的探测光能量作为该成像系统的信号,本文提出的方法可以使系统的分辨率超越衍射极限的限制. 本文模拟了不同环形光能量下成像系统的空间分辨率,结果表明:当环形光能量为100 nJ、探测光能量为0.1 nJ时,该方法的理论分辨率在236 nm,比传统红外显微成像系统分辨率提高了约14倍.
»

[编号:20161865]    贝叶斯迭代联合双边滤波的散焦图像快速盲复原

尹诗白 王卫星 王一斌 李大鹏 邓箴
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 227 )
实现有效的单幅散焦图像盲复原对军事及地质勘测领域的清晰图像获取具有极为重要的意义。常用算法存在计算量大,振铃及噪声敏感的问题,为此本文提出了贝叶斯框架下迭代双边滤波器的快速盲复原算法。它首先用基于深度信息的盲去卷积结果估计点扩散函数的概率模型,进而通过贝叶斯理论构建合理的盲复原最小优化问题,抑制振铃效应;然后推理分析最小优化问题的求解实质,得出双边滤波器快速求解最小优化问题的结论,简化求解过程,减少计算量;最后设计迭代联合双边滤波器的求解方式,即利用一次双边滤波器求解的复原结果设计联合双边滤波器的指导图,再将指导图作为优化问题的输入,迭代实施求解,去除噪声的同时确保复原质量。实验结果表明:该算法能有效抑制振铃,减少计算量,去除噪声,85%图像的像素误差平均值低于0.03,较常用盲去卷积法在同一误差区间的复原成功率提高了19%,运行时间缩短了约78%,能有效用于单幅散焦图像盲复原的实际工程实践中。
»

[编号:20161866]    Mg-Y-Cu合金长周期有序相热力学稳定性及其电子结构的第一性原理研究

马振宁 周全 汪青杰 王逊 王磊
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 207 )
采用基于密度泛函的第一性原理平面波赝势方法计算了Mg-Y-Cu合金中长周期有序相14H和18R (18R(m),18R(t))的形成焓、电子态密度和电荷密度.计算结果表明,14H和18R相都具有负的形成焓,说明两相都能够由单质转变形成,并且14H相比18R相更加稳定;14H和18R相的态密度分布形态和变化趋势相似,它们的成键峰均主要来自于Mg的3s轨道、Mg的2p轨道,Cu的3p轨道和Y的4d轨道的贡献,且在费米能级低能级区域产生了轨道杂化效应. 14H相和18R相的成键都具有明显的共价性.通过对各相(0001)面的电荷密度分析表明,14H和18R相中的Cu原子和Y原子之间都形成了共价键,并且14H相的共价性比18R相的共价性更强.
»

[编号:20161878]    一种基于二维Helmholtz腔阵列的低频宽带隔声结构实验研究

高东宝 刘选俊 田章福 周泽民 曾新吾 韩开锋
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 245 )
基于圆周排列的Helmholtz共振腔单元, 设计并实现了一种具有低频宽禁带的声人工结构, 可以在结构中心处实现二维隔声效果. 针对实际模型, 搭建了二维声场测量平台, 进行了相应的实验研究, 实验结果与有限元仿真结果吻合较好. 该结构在较宽的频带内(680-1050Hz)可以实现较好的隔声效果, 最大隔声量可达41dB. 实验中还研究了单元参数及共振状态对隔声效果的影响. 隔声区的大小与共振单元的分布形式有直接关系, 而良好的共振状态将对提高隔声量有一定帮助. 研究结果对设计新型声防护结构具有理论与应用价值.
»

[编号:20161880]    总剂量辐照对热载流子效应的影响研究

何玉娟 章晓文 刘远
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 252 )
本文研究了总剂量辐照(TID, Total Irradiation Dose)效应对0.35?m NMOS器件热载流子(HCI, Hot Carrier Injection)测试的影响情况,试验结果表明:经过100krad(Si)总剂量辐照后进行5000s的热载流子测试,NMOS器件阈值电压随着总剂量的增大而减小,然后随热载流子测试时间的增大而增大,且变化值远远超过未经过总剂量辐照的器件;总剂量辐照后经过200小时高温退火,再进行5000s的热载流子测试,其热载流子退化值远小于未高温退火样品,但比未辐照样品更明显;即总剂量辐照与热载流子的协同效应,要超过两种效应的简单叠加。根据两种效应的原理分析,认为总剂量辐照感生氧化层陷阱电荷中的空穴与热电子复合减少了正氧化层陷阱电荷,但辐照感生界面态俘获热电子形成负的界面陷阱电荷,使得两者的协同效应模拟方式比单机理模拟方式更恶劣。
»

[编号:20161887]    N/B掺杂石墨烯光电性质研究

禹忠 党忠
录用时间:2016-10-11
摘要 ( 498 )
石墨烯自2004年发现以来,由于其独特的化学成键结构,使其拥有出色的化学、热学、机械、电学、光学特性而引起了人们极大的关注。由于石墨烯为零带隙材料,因此限制了其在纳电子学领域的发展。只有扩大石墨烯的带隙,才能推广石墨烯在纳电子学中的应用范围。本文构建了本征石墨烯、N掺杂石墨烯、B掺杂石墨烯三种模型,主要研究了本征石墨烯和不同掺杂浓度下的N/B掺杂石墨烯的能带结构、电子态密度、及光电性质,包括:吸收谱、反射谱、折射率、电导率和介电函数。研究表明:N/B掺杂石墨烯费米能级附近的电子态主要是由C-2p和N-2p/B-2p轨道杂化形成的,且N/B掺杂可以引起石墨烯费米能级和光电性质的改变。本文得出的结论可为石墨烯在光电子器件应用方面提供理论依据。
»

[编号:20160539]    低能电子穿越玻璃直管和锥管的动力学过程的研究

万城亮 张红强 陈熙萌
录用时间:2016-08-18
摘要 ( 165 )
我们通过实验测量1.5keV电子穿越玻璃直管/锥管的二维角分布的时间演化, 研究了低能电子与绝缘玻璃管相互作用的动力学过程。观察到了低能电子穿越玻璃直管和锥管后其强度随时间呈现振荡。穿透的强度出现振荡峰结构,在出现峰的地方,透射的电子最开始出现微弱的圆点,随后微弱的圆点变为较明显的亮点,此后亮点逐渐变大变亮,接着变暗,最后亮斑迅速消失,同时透射电子的角分布中心伴随移动。这种行为显示了低能电子在玻璃管内的充放电呈现振荡行为,当入射电荷累积足够大时,其存在一个快速放电的通道,后迅速充电产生阻止电子穿越的电场。对比锥管后的角分和直管的角分布,我们发现锥管的穿透电子束流密度比直管的大40%。锥管的充放电的时间比直管快,这显示了锥管更容易快速放电,其由于充电建立的电场也更容易影响传输的电子。电子在玻璃直管和锥管的快速充放电的动力学过程显示出电子的传输机制与高电荷态离子有很大不同,其快速充放电过程显示了带负电的电子与绝缘体材料相互作用中的充放电过程与带正电离子的不同。
»

[编号:20160892]    2D/3D湍流热对流近底板流态与温度边界层特性研究

黄茂静 包芸
录用时间:2016-08-18
摘要 ( 210 )
本文采用可高效并行计算的湍流热对流直接数值模拟(DNS),计算了系列Ra数的二维方腔和三维扁方腔的Rayleigh-Bénard热对流。针对二维和展向平均三维的平均场计算结果,选取Ra = 109、1010、5?1010三组典型Ra数,发现所有流动中都存在大尺度环流和角涡,而且随着Ra数的增加,大尺度环流的形状都变圆,角涡尺寸都变小。在二维流动中,大尺度环流呈椭圆形,有四个角涡,而展向平均三维流动中,大尺度环流呈梭形,只有两个角涡。由于二维和三维流动中大尺度环流和角涡特性的不同,较小角涡的作用使二维流动中羽流向上运动的范围相比三维流动更广,造成该局部区域温度边界层厚度变大。温度边界层厚度λθ与Ra数之间存在标度关系,二维和三维的标度律的指数基本一致,标度关系的系数稍有不同。
»

[编号:20160907]    H$_2^{+}$在强激光脉冲作用下的电离率和原子核间距的关系

俞祖卿 杨魏吉 何峰
录用时间:2016-08-18
摘要 ( 188 )
本文利用蒙特卡洛方法模拟电子在激光场以及分子库仑势作用下的经典轨迹,研究了氢分子离子H$_2^+$的电离率和原子核间距的关系,为电荷共振电离 增强现象提供了一种基于电子经典运动的解释。当原子核间距为$5\sim6$原子单位时,H$_2^+$的电离率显著增大。电子的运动轨迹揭示此时电子 先围绕其中一个原子核运动,在逐步获得越来越多的动能后,运动轨迹受到另一个原子核的强烈影响,最后电子逃逸原子核的束缚。 原子核之间的库仑势垒和激光调制的库仑势垒的高度差与电离率的大小直接相关。
»

[编号:20161176]    Poiseuille-Rayleigh-Benard流动中对流斑图的分区和成长

宁利中 胡彪 宁碧波 田伟利
录用时间:2016-08-18
摘要 ( 167 )
采用Simple算法对二维流体力学基本方程组进行了数值模拟,研究了Poiseuille-Rayleigh-Benard流动中对流斑图的分区,成长及水平流动对不同斑图特征物理量的影响。结果表明,上下临界雷诺数将流动分成三个区域,即行波区,局部行波区,水平流区。和随着相对瑞利数增大而增大。在对流斑图的成长阶段,三种斑图随时间的成长过程是不同的,但对流圈都是从下游区开始成长的;特征物理量随着时间的变化也是不同的,行波对流和局部行波对流的最大垂直流速和努塞尔数经过指数增长阶段后进入周期变化的稳定阶段;水平流斑图的和经过缓慢增长后又缓慢降到到稳定值。三种斑图的和随雷诺数增大而减小的,不同斑图区域有不同的变化规律。本文给出了和随的变化关系式及不同斑图的和随着的变化关系式。
更多
Acta Physica Sinica
2019 Vol.68      No.1      No.2      No.3      No.4
2018 Vol.67      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2017 Vol.66      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2016 Vol.65      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2015 Vol.64      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2014 Vol.63      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2013 Vol.62      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2012 Vol.61      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13      No.14      No.15      No.16      No.17      No.18
     No.19      No.20      No.21      No.22      No.23      No.24
2011 Vol.60      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2010 Vol.59      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2009 Vol.58      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13
2008 Vol.57      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2007 Vol.56      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2006 Vol.55      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2005 Vol.54      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2004 Vol.53      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2003 Vol.52      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2002 Vol.51      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2001 Vol.50      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
2000 Vol.49      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1999 Vol.48      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
     No.13
1998 Vol.47      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1997 Vol.46      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1996 Vol.45      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1995 Vol.44      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1994 Vol.43      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1993 Vol.42      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1992 Vol.41      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1991 Vol.40      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1990 Vol.39      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1989 Vol.38      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1988 Vol.37      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1987 Vol.36      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1986 Vol.35      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1985 Vol.34      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1984 Vol.33      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1983 Vol.32      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1982 Vol.31      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1981 Vol.30      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1980 Vol.29      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1979 Vol.28      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1978 Vol.27      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1977 Vol.26      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1976 Vol.25      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1975 Vol.24      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1974 Vol.23      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1973 停刊
1972 停刊
1971 停刊
1970 停刊
1969 停刊
1968 停刊
1967 停刊
1966 Vol.22      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9
1965 Vol.21      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1964 Vol.20      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1963 Vol.19      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1962 Vol.18      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1961 Vol.17      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1960 Vol.16      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8
1959 Vol.15      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
     No.7      No.8      No.9      No.10      No.11      No.12
1958 Vol.14      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1957 Vol.13      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1956 Vol.12      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1955 Vol.11      No.1      No.2      No.3      No.4      No.5      No.6
1954 Vol.10      No.1      No.2      No.3      No.4
1953 Vol.9      No.1      No.2      No.3      No.4
1952 停刊
1951 Vol.8      No.1      No.2      No.3
1950 Vol.7      No.5      No.6
1949 Vol.7      No.4
1948 Vol.7      No.3
1947 Vol.7      No.1      No.2
1946 Vol.6      No.2
1945 Vol.6      No.1
1944 Vol.5      No.1      No.2
1943 停刊
1942 停刊
1941 停刊
1940 Vol.4      No.1
1939 Vol.3      No.2
1938 停刊
1937 Vol.3      No.1
1936 Vol.2      No.1      No.2
1935 Vol.1      No.3
1934 Vol.1      No.2
1933 Vol.1      No.1
物理学报
· 光子晶体光纤超连续谱的孤子俘获数值研究 [2012, No.12:124203-124203] (38587)
· 平面撞击流偏斜振荡的实验研究与大涡模拟 [2013, No.8:84704-084704] (38140)
· 重氧空位对金红石型和锐钛矿型TiO2导电性能影响的模拟计算 [2013, No.23:237101-237101] (30706)
· 基于自洽GW方法的碳化硅准粒子能带结构计算 [2012, No.13:137103-137103] (29006)
· Bi2Te3拓扑绝缘体表面颗粒化铅膜诱导的超导邻近效应 [2013, No.16:167401-167401] (27039)
· 基于多角度偏振相机的城市典型地物双向反射特性研究 [2012, No.7:77801-077801] (20981)
· 交叉口混合交通流元胞自动机模型及仿真研究 [2014, No.1:10508-010508] (19682)
· 功率谱反演大气湍流随机相位屏采样方法的研究 [2014, No.10:104217-104217] (19030)
· 水热条件下钛酸钡晶粒生长基元模型研究(Ⅱ)——生长基元稳定能计算及晶粒的成核与生长 [1997, No.1:1-11] (18379)
· 银纳米颗粒/多孔硅复合材料的制备与气敏性能研究 [2015, No.13:137104-137104] (18270)
· 纳秒激光烧蚀铝材料的二维数值模拟 [2010, No.10:7120-7128] (18177)
· 超声速层流/湍流压缩拐角流动结构的实验研究 [2013, No.18:184702-184702] (17620)
· 中小学门口道路上学期间的一个元胞自动机模型 [2014, No.9:94502-094502] (17510)
· 光声内窥镜系统在人体直肠癌离体组织中的实验研究 [2014, No.8:84204-084204] (17431)
· Ag-N共掺p型ZnO的第一性原理研究 [2013, No.16:167701-167701] (17381)
· 基于COSMIC掩星资料的全球第二对流层顶详细特征 [2013, No.3:39205-039205] (17331)
· 锂离子电池SnSb/C复合负极材料的热碳还原法制备及电化学性能研究 [2014, No.16:168201-168201] (17313)
· 量子隐形传态网络的互联与路由策略 [2011, No.4:40304-040304] (17292)
· 渐近非对称陀螺分子H122C16O的高温光谱 [2008, No.6:3440-3445] (17292)
· 低速湍流模拟的预处理技术研究 [2015, No.13:134701-134701] (17291)

版权所有 ©  物理学报
地址:北京市603信箱,《物理学报》编辑部 邮编:100190
电话:010-82649294,82649829,82649863   E-mail:apsoffice@iphy.ac.cn
网络系统维护电话:010-62662699-1; 技术支持邮箱 linjl@magtech.com.cn