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冲击波加载下孔隙率对Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3 铁电陶瓷去极化性能的影响

谷岩 刘雨生 贺红亮 陈学锋 王根水 董显林 冯宁博 聂恒昌

冲击波加载下孔隙率对Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3 铁电陶瓷去极化性能的影响

谷岩, 刘雨生, 贺红亮, 陈学锋, 王根水, 董显林, 冯宁博, 聂恒昌
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出版历程
  • 收稿日期:  2009-10-14
  • 修回日期:  2010-07-22
  • 刊出日期:  2010-12-15

冲击波加载下孔隙率对Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3 铁电陶瓷去极化性能的影响

  • 1. (1)中国工程物理研究院流体物理研究所,冲击波物理与爆轰物理国防科技重点实验室,绵阳 621900; (2)中国科学院上海硅酸盐研究所,上海 200050; (3)中国科学院上海硅酸盐研究所,上海 200050;中国工程物理研究院流体物理研究所,冲击波物理与爆轰物理国防科技重点实验室,绵阳 621900
    基金项目: 

    国家自然科学基金(批准号:10676035)和中国科学院知识创新工程重要方向性项目(批准号:KGCXZ-YW-340)资助的课题.

摘要: 制备了四种不同孔隙率的Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3铁电陶瓷,并研究了冲击波作用下孔隙率对陶瓷去极化性能的影响. 研究表明: 短路负载条件下陶瓷的放电波形不随孔隙的加入而改变,均为方波. 多孔陶瓷的放电脉冲幅度较低,脉冲宽度较长. 释放的电荷量随着孔隙率的增加而减小,与静态电滞回线测试结果一致. 多孔陶瓷具有较低的冲击阻抗,改善了与封装介质的阻抗匹配. 用Lysne模型拟合了材料在高电阻负载条件下的放电行为,并指出高电阻负载条件下材料的介电常数是静态介电常数的4—5倍,而且材料的介电常数随孔隙率的增加而减小. 冲击波通过样品以后,电路的放电时间常数随着孔隙率的增大而增大. 随着电阻的增大,样品负载电压增高,材料铁电-反铁电相变受到抑制,电流上升沿变缓,致密陶瓷出现了击穿现象.

English Abstract

参考文献 (18)

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