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Ho1-xYxFeO3单晶自旋重取向的掺杂效应与磁控效应的太赫兹光谱

任壮 成龙 谢尔盖·固瑞特斯基 那泽亚·柳博奇科 李江涛 尚加敏 谢尔盖·巴里洛 武安华 亚历山大·卡拉什尼科娃 马宗伟 周春 盛志高

Ho1-xYxFeO3单晶自旋重取向的掺杂效应与磁控效应的太赫兹光谱

任壮, 成龙, 谢尔盖·固瑞特斯基, 那泽亚·柳博奇科, 李江涛, 尚加敏, 谢尔盖·巴里洛, 武安华, 亚历山大·卡拉什尼科娃, 马宗伟, 周春, 盛志高, 等
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  • 利用自研的磁场下太赫兹时域光谱(terahertz-time domain spetroscopy, THz-TDS), 系统研究了磁场与非磁性Y3+离子掺杂对HoFeO3单晶中自旋态以及自旋重取向的影响. 结果表明Y3+掺杂可以在不改变自旋重取向类型情况下, 有效降低自旋重取向温区, 而且还能降低Ho1-xYxFeO3单晶中低温区准铁磁模式(q-FM)自旋共振频率以及提升高温区的准反铁磁模式(q-AFM)自旋共振频率. 在沿(110)方向施加外加磁场( H DC)的情况下, 一方面, 发现磁场不仅能有效调控Ho1-xYxFeO3单晶中的q-FM共振频率, 而且还能诱导出自旋重取向; 另一方面, 发现温度越接近自旋重取向温区时, 磁诱导自旋重取向的发生越容易, 而且磁诱导效应的临界磁场强度随Y3+离子掺杂浓度而增加. 研究表明, THz光谱数据可以用于检测HoFeO3中Y3+离子的掺杂浓度, 而且Y3+掺杂可以使HoFeO3晶体中的自旋态更加稳定, 不容易受外界磁场的影响. 这一自旋重取向的掺杂效应、磁控效应的研究将有助于理解稀土正铁氧体中的自旋交换作用及其外场调控机制.
  • 图 1  (a)−(c) 不同温度下(110)取向的HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3和Ho0.6Y0.4FeO3单晶的THz透射谱, 入射的太赫兹磁场分量(HTHz)平行于晶体的c轴, 图中红色和蓝色虚线分别帮助识别准铁磁模式(q-FM)共振峰和准反铁磁模式(q-AFM)共振峰; (d)−(f) 不同Y3+掺杂浓度单晶中的自旋波共振吸收谱随温度的关系. 图中的红色和蓝色的虚线分别代表低温下q-FM共振峰和高温下q-AFM共振峰随温度的变化

    Fig. 1.  (a)−(c) The THz spectra of the (110) HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3, and Ho0.6Y0.4FeO3 single crystals measured at various temperatures, the incident THz magnetic component (HTHz) is aligned along c-axis of the crystal. The dashed red and blue lines are guides to the eye for identifying the quasi-ferromagnetic mode (q-FM) and quasi-antiferromagnetic mode (q-AFM) resonant peaks, respectively; (d)−(f)the THz spin wave resonance absorption spectra of single crystals with different Y3+ doping levels as a function of temperature. The red dotted lines in the figures represent q-FM resonant absorption peaks change with temperature at low temperature, and the blue dotted lines represent q-AFM resonant absorption peaks change with temperature at high temperature.

    图 2  Ho1-xYxFeO3中q-AFM和q-FM共振频率随温度的变化关系, 圆圈、三角和正方形标记分别代表Y3+离子掺杂浓度为0, 0.2和0.4的(110)取向的单晶中的共振频率

    Fig. 2.  Temperature dependence of q-AFM and q-FM resonant frequencies in Ho1-xYxFeO3. Circle, triangle and square markers show resonant frequencies in single crystals with Y3+ dopant concentration of 0, 0.2 and 0.4.

    图 3  (a)−(l) Ho1-xYxFeO3单晶中在不同温度下随磁场变化的自旋波共振吸收谱, 入射的太赫兹磁场分量(HTHz)平行于晶体的c轴, 外加磁场HDC沿晶体的[110]方向, 蓝色和红色的虚线分别表示q-AFM共振峰和q-FM共振峰随磁场的变化

    Fig. 3.  (a)−(l) The THz spin wave resonance absorption spectra of Ho1-xYxFeO3 single crystals as function of magnetic field and temperature. The incident THz magnetic component (HTHz) is aligned along c-axis of crystals, and the external magnetic field HDC is applied along [110] axis of crystals. The blue and red dotted lines are q-AFM and q-FM resonant absorption peaks as function of applied magnetic field, respectively.

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出版历程
  • 收稿日期:  2020-09-11
  • 修回日期:  2020-09-24
  • 上网日期:  2020-10-14

Ho1-xYxFeO3单晶自旋重取向的掺杂效应与磁控效应的太赫兹光谱

  • 1. 中国科学院合肥物质科学研究院, 强磁场科学中心, 合肥 230031
  • 2. 中国科学技术大学, 合肥 230026
  • 3. 白俄罗斯国家航空航天局, 科学实用材料研究中心, 明斯克 220072
  • 4. 中国科学院上海硅酸盐研究所, 上海 200050
  • 5. 俄罗斯约飞技术研究所, 圣·彼得堡 194021
    基金项目: 国家重点研发计划(批准号: 2016YFA0401803, 2017YFA0303603)、中国科学院前沿科学重点研究项目(批准号: QYZDB-SSW-SLH011)、国家自然科学基金(批准号: 11574316, 51872309, 61805256, 11904367, U1832106, 52011530018)、中国科学院俄乌白特别交流计划、上海市科委科技基金(批准号: 19520710900)和白俄罗斯-中国研究框架中的白俄罗斯基础研究基金(批准号: F20CN-021)资助的课题

摘要: 利用自研的磁场下太赫兹时域光谱(terahertz-time domain spetroscopy, THz-TDS), 系统研究了磁场与非磁性Y3+离子掺杂对HoFeO3单晶中自旋态以及自旋重取向的影响. 结果表明Y3+掺杂可以在不改变自旋重取向类型情况下, 有效降低自旋重取向温区, 而且还能降低Ho1-xYxFeO3单晶中低温区准铁磁模式(q-FM)自旋共振频率以及提升高温区的准反铁磁模式(q-AFM)自旋共振频率. 在沿(110)方向施加外加磁场( H DC)的情况下, 一方面, 发现磁场不仅能有效调控Ho1-xYxFeO3单晶中的q-FM共振频率, 而且还能诱导出自旋重取向; 另一方面, 发现温度越接近自旋重取向温区时, 磁诱导自旋重取向的发生越容易, 而且磁诱导效应的临界磁场强度随Y3+离子掺杂浓度而增加. 研究表明, THz光谱数据可以用于检测HoFeO3中Y3+离子的掺杂浓度, 而且Y3+掺杂可以使HoFeO3晶体中的自旋态更加稳定, 不容易受外界磁场的影响. 这一自旋重取向的掺杂效应、磁控效应的研究将有助于理解稀土正铁氧体中的自旋交换作用及其外场调控机制.

English Abstract

    • 因具有磁光效应、超快磁翻转、多铁性和自旋重取向相变等新奇的物理特性, 稀土正铁氧体RFeO3(R表示Y或稀土元素)已经成为凝聚态物理的热点研究对象之一[1-8]. RFeO3材料中有两种磁性离子: R3+和Fe3+离子. 它们之间存在三种磁相互作用, 分别存在于Fe3+-Fe3+, R3+-Fe3+ 以及R3+-R3+之间[9-13]. 这三种作用相互竞争, 产生了丰富的磁相变. 其中一种常见而又有趣的磁相变就是自旋重取向, 也就是RFeO3材料中的自旋矢量会随着温度等外场变化而出现重新排布的现象[8,14-20]. 这一现象一般认为是铁离子(Fe3+)和稀土离子(R3+)之间的弱相互作用, 以及它们各自子格子磁性行为的不一致造成的[8,17]. 自旋重取向代表着自旋态的转变, 不仅可以作为自旋电子学器件中信息的载体, 而且其衍生效应可以为深入挖掘磁性物理机制提供基础. 为此, 自旋重取向相变成为了RFeO3研究中的重要内容, 吸引了广泛的关注[1,3,14,21-23].

      一方面, 人们不断探索不同RFeO3体系中自旋重取向相变的不同特征; 另一方面, 人们希望通过各种手段实现对自旋重取向相变的调控, 比如元素掺杂、外场调控等, 以期获取调控规律与潜在应用基础. 已有研究表明, R位的元素掺杂能有效改变R3+-Fe3+交换作用能量, 从而可以调控RFeO3的自旋重取向温区[9,19,21,24-26]. 元素掺杂一般分为磁性离子掺杂和非磁性离子掺杂. RFeO3体系的磁性离子掺杂中最为典型是Sm3+离子. SmFeO3本身也在RFeO3体系中具有最高的自旋重取向温度(TSR约为480 K). 目前, 人们认为SmxR1-xFeO3是实现室温的自旋重取向的最佳材料[9,11,24,26]. 例如, Wang等[11]生长了高质量的Sm0.7Tb0.3FeO3单晶, 自旋重取向的温区为330—360 K. 随后, Liu等[24]发现在Sm3+离子掺杂的DyFeO3单晶样品中, 样品的自旋重取向温区随着Sm3+离子掺杂浓度上升而线性上升. 对于非磁性离子掺杂, 新掺入的离子不会与Fe3+产生新的交换作用. 因此在非磁性离子掺杂的RFeO3中, 能更方便地分析Fe3+-R3+交换作用对于自旋重取向相变的影响. 在掺杂的非磁性离子中, Y3+是常见的一种[13,25]. 例如2018年, Li等[25]系统研究了不同浓度Y3+掺杂的ErFeO3单晶样品中不同温度磁场下的太赫兹(terahertz, THz)吸收谱, 证明了样品中存在着迪克协作耦合效应.

      除了掺杂(化学压力), 磁场是另一种常见的、用于调控RFeO3中自旋重取向相变的手段[27-30]. 例如, Jiang等[28]利用太赫兹光谱发现, 外加磁场诱导下的NdFeO3单晶中的自旋重取向转变具有强烈的各向异性, 这取决于外加磁场的方向. Guo等[27]研究了TmFeO3单晶中外加磁场分别沿ac轴施加时, 准铁磁模式(q-FM)的共振频率上升或下降, 而准反铁磁模式(q-AFM)的共振频率几乎不变. Amelin等[23]研究了YFeO3单晶中低温磁场下的太赫兹吸收谱, 在3 K的温度下沿a轴施加到6.2 T的磁场可以诱导自旋重取向转变发生. 值得注意的是由于Y3+是非磁性离子, YFeO3中没有产生温度诱导的Fe3+离子的自旋重取向过程.

      既然元素掺杂与外加磁场都能有效地调控RFeO3体系中的自旋重取向相变, 那么探索两种方法的差异与其共同作用效果是非常有意义的. 据我们所知, 这一思路还未有人提出. 本文采用太赫兹光谱, 系统研究了变温条件下磁场、非磁性Y3+离子掺杂对HoFeO3单晶中q-FM和q-AFM的共振频率以及自旋重取向的影响. 研究表明非磁性Y3+离子的掺入不仅能改变q-FM和q-AFM的共振频率, 而且能移动自旋重取向发生的温区. 另外, 我们还发现外加磁场不仅能有效地调控Ho1-xYxFeO3单晶中的q-FM共振频率, 而且还能诱导出自旋重取向.

    • 实验中用到的HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3和Ho0.6Y0.4FeO3单晶的生长方法采用的是助溶剂法[31]. 为了有效地获得单晶样品中自旋波及其自旋重取向过程, 本文选择了太赫兹时域光谱(terahertz-time domain spetroscopy, THz-TDS)技术. 该技术是研究磁性材料的自旋共振和自旋重取向最有效的方法之一, 并且由于THz脉冲具有非常小的光子能量 (1 THz 约为4.1 meV), 其热效应可以被忽略[14,32-35].

      本文的THz-TDS光谱实验是在中国科学院强磁场科学中心自主研制的变温磁场下THz-TDS测试系统中完成的. 该系统的温度变化范围为5—350 K; 磁场变化范围为0—8 T. 系统所用的光源是Menlo Systems公司的飞秒光纤激光器, 输出的中心波长为780 nm, 脉冲宽度为120 fs, 重复频率为80 MHz. 激光被分为两束, 一束作为THz脉冲产生光, 聚焦到光电导天线上产生宽谱THz脉冲. 透射的THz光通过离轴抛物镜改变方向和第二束激光同时聚焦到厚度为2 mm, (110)取向的ZnTe晶体上, 利用电光取样技术探测THz信号. 有效的光谱范围为0.1—1.5 THz. 在测量过程中, THZ脉冲垂直入射到样品上, 并且所有的样品都固定到一个直径为2.5 mm的金属孔上.

      选取了(110)取向的HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3和Ho0.6Y0.4FeO3单晶用于THz-TDS光谱测量, 厚度分别为0.5 mm, 0.8 mm和0.8 mm, 所有的样品都进行了双面抛光.

    • HoFeO3具有扭曲的钙钛矿结构, 可以用空间群$ {D}_{2 h}^{16}-Pbnm $来描述[16]. 其中Fe3+自旋在奈尔温度(TN = 647 K)以下反铁磁有序, 由于Dzyaloshinskii–Moriya (DM) 相互作用导致两套磁亚晶格的磁化S1S2具有约0.5°的相对倾斜角度, 并且晶体中具有两种自旋共振模式: 准反铁磁模式(q-AFM)和准铁磁模式(q-FM)[36]. 这两种共振模式的频率都在THz范围内, 因此采用THz吸收谱可以有效地探测出q-FM和q-AFM的共振频率及其变化规律, 从而分析出样品中的自旋状态.

      HoFeO3中倾斜的反铁磁结构导致了非零的铁磁净磁矩M = S1 + S2和G型反铁磁磁矩L = S1S2. 在自旋重取向转变的温度范围内, HoFeO3单晶具有多个磁相变, 其中T3, T2T1(T3 < T2 < T1)分别对应Γ2Γ12, Γ12Γ24, 和Γ24Γ4磁相变的特征温度点[16,20,36]. 当温度T < T3时, 晶体处于Γ2相, L平行于晶体的c轴, M平行于a轴. 当THz脉冲的磁场分量与c轴平行(HTHz // c), 晶体中的Γ2相对应q-FM共振模将被太赫兹谱观察到(见图1(a)中的红色虚线). 从变温的结果可以看到, 该q-FM共振模的频率随着温度的上升而下降. 当样品温度上升到T3 < T < T2温区时, L向(100)面逐渐旋转, 最终与c轴夹角θ约为30°, 此时晶体处于Γ12相. 当T = T2时, 晶体发生一阶相变, 反铁磁磁矩矢量突然转向(010)面并且保持与c轴的夹角 θ, 这种转变导致Ma轴转向c轴, 沿c轴方向出现了非零的净磁矩[20,36]. 由于在Γ2Γ12相变过程中, q-FM共振频率一直随着温度上升而下降, 并没有明显转变点. 因此, 我们无法确定Γ2Γ12相变的转变点[16,20]. 随着样品温度继续上升至T2 < T < T1时, L从(010)面逐渐转向a轴, 此时晶体处于Γ24相. 当温度T1 < T < TN时, 晶体处于Γ4相, L平行于晶体的a轴, M平行于c轴. 当HTHz // c轴, 样品中Γ4相对应q-AFM共振模将被太赫兹谱观察到(见图1(a)中的蓝色虚线). 从变温的结果可以看到, 该q-AFM共振模的频率随着温度的上升而上升. 这一结果充分表明, THz光谱能有效的探测RFeO3体系中的自旋共振与自旋重取向行为.

      图  1  (a)−(c) 不同温度下(110)取向的HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3和Ho0.6Y0.4FeO3单晶的THz透射谱, 入射的太赫兹磁场分量(HTHz)平行于晶体的c轴, 图中红色和蓝色虚线分别帮助识别准铁磁模式(q-FM)共振峰和准反铁磁模式(q-AFM)共振峰; (d)−(f) 不同Y3+掺杂浓度单晶中的自旋波共振吸收谱随温度的关系. 图中的红色和蓝色的虚线分别代表低温下q-FM共振峰和高温下q-AFM共振峰随温度的变化

      Figure 1.  (a)−(c) The THz spectra of the (110) HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3, and Ho0.6Y0.4FeO3 single crystals measured at various temperatures, the incident THz magnetic component (HTHz) is aligned along c-axis of the crystal. The dashed red and blue lines are guides to the eye for identifying the quasi-ferromagnetic mode (q-FM) and quasi-antiferromagnetic mode (q-AFM) resonant peaks, respectively; (d)−(f)the THz spin wave resonance absorption spectra of single crystals with different Y3+ doping levels as a function of temperature. The red dotted lines in the figures represent q-FM resonant absorption peaks change with temperature at low temperature, and the blue dotted lines represent q-AFM resonant absorption peaks change with temperature at high temperature.

      伴随着Y3+的掺入, HoFeO3晶体中自旋态的行为略有变化. 由于Y3+具有满壳层的电子而不显示磁性, Y3+的掺杂可以在不引入新的磁结构的情况下降低Ho3+-Fe3+交换作用的整体强度, 从而会降低自旋重取向转变的温区[13,23,29]. 我们采用THz-TDS透射谱详细研究了不同Y3+掺杂浓度下的Ho1-xYxFeO3中的q-AFM和q-FM共振峰随温度的变化关系(图1). 与未掺杂样品的测试条件一致, 太赫兹脉冲的磁场分量与c轴平行(HTHz // c轴), 在Γ2Γ12相中激发和探测的是q-FM共振峰, 而在Γ4相中激发和探测的是q-AFM共振峰. 为了方便, 在这里定义q-FM共振峰频率的最低点为Γ12Γ24相变的转变点T2, q-AFM共振峰频率的最低点为Γ24Γ4相变的转变点T1.

      通过三个样品的太赫兹光谱测量, 观察到了Y3+掺杂对HoFeO3晶体中自旋共振频率与自旋重取向温区的影响. 为了更好地呈现出不同掺杂浓度样品的自旋共振、自旋重取向随温度变化规律, 需要提取样品中自旋波吸收谱. 由于样品在不同温度下的吸收率可以通过THz波穿过样品的THz幅值ES与自由空间的THz幅值ER得出, (ES/ER)2 = (1-R)2exp(-αd)[23], 其中R为反射系数, α为吸收系数, d为样品厚度. 因此样品的吸收率AS = αd = –2 ln{ES/ [ER (1-R)]}. 若样品在不同温度下的反射率不变, 可以计算出自旋波的共振吸收谱ASW = ASA0 ∝ 1–(ES/E0), 其中为E0基线. 在Y3+掺杂为0, 0.2, 0.4的样品中分别在60, 45和40 K时, 自旋共振吸收消失, 因此选择这些数据作为基线. 最后基线的吸收率A0可以通过去除 (ES /E0)–1中的负数值来得出. 样品中自旋波共振吸收峰随温度变化关系详见图1(d)(f). 从图1(d)(f)中可以清晰看到低温区(Γ2相)的q-FM共振峰频率随着温度的上升而下降; 高温区(Γ4相)的q-AFM共振峰频率随着温度的上升而上升. 这一特征对于不同掺杂浓度的样品都是适用的.

      通过进一步观察, 发现Y3+掺杂对HoFeO3晶体中自旋态的影响体现在两个方面. 第一个方面是对共振频率的影响. 在10 K时, Y3+掺杂浓度为0, 0.2和0.4的共振峰分别出现在0.63, 0.61和0.50 THz, 对应激发的是Ho1-xYxFeO3中q-FM模. 这表明Γ2相q-FM的自旋共振频率随着Y3+掺杂浓度上升而下降. 当温度上升到80 K时, Y3+掺杂浓度为0, 0.2和0.4的共振峰分别出现在0.34, 0.37和0.42 THz, 对应激发的是Ho1-xYxFeO3中的q-AFM模. 这表明Γ4相q-AFM的自旋共振频率随着Y3+掺杂浓度上升而上升. 当温度80 K上升至300 K时, q-AFM共振峰频率分别从0.34, 0.37和0.42 THz上升至0.56, 0.57和0.56 THz, 并且吸收率上升, 所有单晶都稳定在Γ4相, 且它们的共振频率基本相同.

      第二个方面是对自旋重取向温区的影响. 当温度从10 K上升至30 K时, q-FM共振峰频率下降, 吸收率基本保持不变, 样品处于Γ2相. 对于Y3+掺杂浓度为0, 0.2和0.4的单晶, q-FM共振峰分别在温度大于50, 40和30 K时消失, 对应单晶中发生了Γ12Γ24相转变. 当温度继续上升至80, 55和45 K时, Y3+掺杂浓度为0, 0.2和0.4的q-AFM共振峰出现, 对应单晶中发生了Γ24Γ4相转变. 这一结果表明, 0, 0.2和0.4的Y3+掺杂浓度分别可以使单晶的自旋重取向温区从50—80 K下降至40—55 K再下降至30—45 K. 为了进一步对比Y3+掺杂对样品自旋态的影响, 提取了HoFeO3, Ho0.8Y0.2FeO3和Ho0.6Y0.4FeO3中q-AFM和q-FM共振频率随温度的变化关系, 如图2所示. 从图2可以清晰地看到, Y3+掺杂不仅可以降低低温下q-FM共振峰频率以及提升高温下q-AFM共振峰频率, 而且可以使得自旋重取向温区向低温移动.

      图  2  Ho1-xYxFeO3中q-AFM和q-FM共振频率随温度的变化关系, 圆圈、三角和正方形标记分别代表Y3+离子掺杂浓度为0, 0.2和0.4的(110)取向的单晶中的共振频率

      Figure 2.  Temperature dependence of q-AFM and q-FM resonant frequencies in Ho1-xYxFeO3. Circle, triangle and square markers show resonant frequencies in single crystals with Y3+ dopant concentration of 0, 0.2 and 0.4.

      q-AFM和q-FM共振频率随温度的变化趋势可以用各向异性能机制解释[16]:

      $\begin{split} {\varGamma _4}:\left\{ {\begin{array}{*{20}{c}} {{\omega _{{\rm{FM}}}} = \dfrac{\gamma }{{2{\text{π}}}}{{\left( {2{H_{\rm{E}}}{K_{ac}}/{M_0}} \right)}^{1/2}},}\\ {{\omega _{{\rm{AFM}}}} = \dfrac{\gamma }{{2{\text{π}}}}{{\left( {2{H_{\rm{E}}}{K_{ab}}/{M_0}} \right)}^{1/2}},} \end{array}} \right.\end{split}$

      $\begin{split} {\varGamma _2}:\left\{ {\begin{array}{*{20}{c}} {{\omega _{{\rm{FM}}}} = \dfrac{\gamma }{{2{\text{π}}}}{{\left( {2{H_{\rm{E}}}{K_{ca}}/{M_0}} \right)}^{1/2}},}\\ {{\omega _{{\rm{AFM}}}} = \dfrac{\gamma }{{2{\text{π}}}}{{\left( {2{H_{\rm{E}}}{K_{cb}}/{M_0}} \right)}^{1/2}},} \end{array}} \right.\end{split}$

      其中γ为旋磁比; HE为交换场; M0为饱和磁矩; Kac, Kab, Kca, 和Kcb为各向异性常数. 当温度从T2 > T > 10 K时, Kca逐渐下降, q-FM频率逐渐软化. 当T > T2时, Kca接近0, q-FM模式共振峰消失, 单晶发生Γ12Γ24转变. 当温度T = T1时, q-AFM共振峰出现, 单晶发生Γ24Γ4转变, 当样品温度继续上升300 K > T > T1时, Kab增加, q-AFM频率硬化, 样品稳定在Γ4相. 由于Y3+是无磁性的, 与Fe3+间无交换作用, Y3+掺杂只会降低Ho3+-Fe3+交换作用能而不会改变HoFeO3中自旋重取向类型. 因此在升温过程中, Y3+掺杂浓度越高的单晶中的Ho3+-Fe3+交换作用能会在越低温度就降低到与Fe3+-Fe3+各向异性能相近从而发生自旋重取向. 如果采用其他离子掺杂也可能会有效改变自旋重取向温区, 例如稀土离子Sm3+掺杂, 由于在高温下Sm3+-Fe3+交换作用能远高于Ho3+-Fe3+交换作用能[9,26], 因此可能会提升HoFeO3中自旋重取向温区; 如果采用稀土离子Dy3+掺杂, 可能会改变HoFeO3的自旋重取向类型, 如Dy0.5Pr0.5FeO3发生了Γ4Γ1Γ2转变, 而DyFeO3或PrFeO3只能分别发生Γ4Γ1转变或Γ4Γ2转变[10]. 而当Y3+掺杂后, HoFeO3的自旋重取向温区下降而自旋重取向类型不变, 这种现象与Er1-xYxFeO3中一致[13]. 而且在温度小于30 K时, Ho3+-Fe3+的交换作用能与Fe3+-Fe3+各向异性能间的差值会随着Y3+掺杂浓度上升而减小, 从而导致了Kab的降低, 此时Y3+掺杂浓度越大, q-FM共振频率越低; 但是在温度大于80 K后, 由于Ho3+-Fe3+的交换作用能大于Fe3+-Fe3+各向异性能, Ho3+-Fe3+的交换作用能与Fe3+-Fe3+各向异性能间的差值会增加, 从而导致了Kcb的增加, 因此相同温度下, Y3+掺杂浓度越大, q-AFM共振频率越高; 但是随着温度的继续上升至远高于自旋重取向温区(T = 300 K)时, Ho3+-Fe3+的交换作用能降低至接近零, Kcb完全取决于Fe3+-Fe3+各向异性能, 由于Fe3+-Fe3+各向异性能几乎不随掺杂浓度变化导致300 K时, 不同Y3+掺杂浓度的q-AFM共振频率几乎相等. Y3+掺杂有效降低了Ho3+-Fe3+的交换作用能导致高温下Kab降低和低温下Kca增加, 从而不仅使HoFeO3的自旋重取向温区下降, 而且使低温(T ≤ 30 K)下q-FM共振频率降低以及高温(80 K ≤ T < 300 K)下q-AFM共振频率提升.

      在讨论了Y3+掺杂浓度对Ho1-xYxFeO3单晶中自旋共振模式、自旋重取向的影响之后, 接下来探索磁场对该体系自旋态的作用. 我们关注的重点是利用磁场诱导Ho1-xYxFeO3单晶发生自旋重取向, 以及发生自旋重取向过程中磁场强度对不同Y3+掺杂浓度单晶中的q-AFM模式和q-FM模式共振峰的影响. 在RFeO3单晶中, 沿反铁磁矢量L方向施加磁场通常会诱导自旋重取向的发生[23,27]. 在低温Γ2相时(L // c), 沿c轴施加一定大小的磁场会抵消沿c轴方向的各向异性能, 从而在KcaKcb不为0的情况下诱导样品发生Γ2Γ4转变, 此时q-FM频率降至到最低点后消失, q-AFM出现; 沿b轴施加磁场对样品几乎无影响; 在高温Γ4相时(L // a); 沿a轴施加一定磁场同样会在KacKab不为0的情况下诱导样品发生Γ4Γ2转变, 此时q-AFM消失, q-FM出现并且频率上升. 由于临近自旋重取向温区时, q-AFM共振峰吸收率较弱, 而q-FM具有较强的吸收峰, 因此在Γ4相沿c轴施加磁场, 发生自旋重取向后Γ2相的q-FM模式比较容易观察到, 因此选择沿a轴有投影分量的(110)方向施加磁场.

      图3(a),(e),(i)所示, 当温度T = 20 K时, 不同Y3+掺杂浓度的Ho1-xYxFeO3单晶均处于Γ2相, q-FM共振峰频率随着磁场增强而线性上升, 铁磁矢量M // a且不发生翻转. 这一特征与相关文献中TmFeO3和YFeO3随磁场的变化一致[23,27]. 当样品处于高温下(约100 K), Ho1-xYxFeO3单晶均处于Γ4相, 在0—2.5 T的磁场范围内, 虽然q-AFM的共振强度略有下降, 但其共振频率基本保持不变(如图3(d),(h),(l)所示). 这是Ho1-xYxFeO3分别处于稳定的Γ2相和Γ4相的情况. 当Ho1-xYxFeO3单晶处于或接近自旋重取向温区时, 磁场的作用则更为有趣. 我们发现在这一温区磁场不仅能有效调控自旋共振频率, 还能诱导自旋重取向. 如图3(b)所示, 当未掺杂的HoFeO3单晶在45 K时, 随着磁场强度增加, Γ12相对应的q-FM共振频率缓慢减小. 当磁场增加到1 T时, 发生磁场诱导的自旋重取向(Γ12Γ2)相变. 伴随着磁场强度的进一步增加, Γ2对应的q-FM共振频率增加, 这与低温(20 K)下Γ2相的行为一致. 对于Y3+掺杂的Ho1-xYxFeO3单晶, 在小磁场和45 K条件下的THz谱测量不到自旋共振模(图3(f),(j)). 当磁场增加到1 T时, Γ2相对应的q-FM共振模开始出现. 这一现象表明, 1 T的磁场诱导出了自旋重取向. 随着磁场进一步增加, Γ2对应的q-FM共振频率增加. 从以上实验结果可以看出温度越接近自旋重取向温区, 磁场越容易诱导自旋重取向的发生. 这是由于温度越接近自旋重取向温区, Ho3+-Fe3+交换作用能就越接近Fe3+-Fe3+各向异性能, 导致各项异性常数KacKab更接近0, 因此只需要很小的磁场就能诱导自旋重取向的发生.

      图  3  (a)−(l) Ho1-xYxFeO3单晶中在不同温度下随磁场变化的自旋波共振吸收谱, 入射的太赫兹磁场分量(HTHz)平行于晶体的c轴, 外加磁场HDC沿晶体的[110]方向, 蓝色和红色的虚线分别表示q-AFM共振峰和q-FM共振峰随磁场的变化

      Figure 3.  (a)−(l) The THz spin wave resonance absorption spectra of Ho1-xYxFeO3 single crystals as function of magnetic field and temperature. The incident THz magnetic component (HTHz) is aligned along c-axis of crystals, and the external magnetic field HDC is applied along [110] axis of crystals. The blue and red dotted lines are q-AFM and q-FM resonant absorption peaks as function of applied magnetic field, respectively.

      在讨论完低温相变区(T = 45 K)附近的磁场效应之后, 接下来让我们探索Ho1-xYxFeO3单晶在高温相变区的磁控现象. 在70 K这一特征温度下, 未掺杂的HoFeO3单晶处于自旋重取向(Γ4Γ24)相变的临界状态附近. 虽然自旋基态为Γ4相, 但其对应的q-AFM自旋波强度很弱. 如图3(c)所示, HoFeO3单晶在小磁场THz谱中不能观察到明显的自旋共振模. 当磁场增加到1 T时, Γ24相对应的q-FM共振模开始出现. 这表明, 1 T的磁场诱导出了自旋重取向(Γ4Γ24)相变. 随着磁场强度进一步增加, Γ24对应的q-FM共振频率线性降低. 对于Y3+掺杂的Ho1-xYxFeO3单晶, 情况略有不同. 如图2所示, 在Y3+掺杂浓度为0.2和0.4的Ho1-xYxFeO3单晶中, 相变温度T1(Γ24Γ4)分别为55和45 K. 因此, 70 K温度(> T1)下的Ho1-xYxFeO3单晶的自旋基态为稳定的Γ4相. 如图3(g),(k)所示, 零场和小磁场条件下的THz谱可以探测到的明显的Γ4相对应的q-AFM共振模. 随着磁场增加, 该q-AFM共振模的频率基本不变. 这与100 K条件下的磁控行为一致. 当磁场强度增加到1 T时, Ho0.8Y0.2FeO3单晶的THz频谱中出现了Γ24对应的q-FM共振. 这表明, 磁场诱导出了自旋重取向(Γ4Γ24)相变. 此时铁磁矢量由M // c轴旋转至Mc轴和a轴成一定夹角. 更为有趣的是, 在1.0—1.5 T磁场范围内, Γ4相对应的q-AFM共振模和Γ24相对应的q-FM共振模共存(图3(g)). 这表明磁场诱导的相变是一个渐进过程, 在1.0—1.5 T磁场范围内, 并不是所有自旋都发生了转向. 随着磁场进一步增加(> 2 T), 磁场诱导的自旋重取向相变完成, 体系自旋完全处于Γ24相. 在这一过程中, 磁场诱导出的Γ24相所对应的q-FM共振模的频率随磁场强度增加而降低. 当Y3+掺杂浓度从0.2提升至0.4, 磁场效应的趋势基本一致. 不同之处在于Y3+掺杂浓度为0.4的单晶中发生自旋重取向(Γ4Γ24)的临界磁场强度(2 T)比掺杂浓度为0.2的情况(1 T)要大. 这是由于Y3+离子掺杂浓度越大, 单晶中的Ho3+-Fe3+交换能越小, 各项异性常数KacKab也越大, 这导致了单晶越难发生自旋重取向.

    • 本文利用变温变场下的THz-TDS, 系统研究了非磁性Y3+离子掺杂与外加磁场对HoFeO3单晶中自旋态以及自旋重取向的影响. 变温THz谱表明Ho1-xYxFeO3单晶中低温区q-FM共振频率随着温度的上升而下降; 而高温区的q-AFM共振频率随着温度的上升而上升. 随着非磁性Y3+离子的掺入, 一方面低温q-FM共振频率降低而高温q-AFM共振频率得到提升; 另一方面自旋重取向的温区整体向低温移动. 另外, 实验表明磁场不仅能够有效地调控Ho1-xYxFeO3单晶中的q-FM共振频率, 而且还能诱导出自旋重取向. 这一磁场诱导的自旋重取向效应在晶体的本征自旋重取向温区最为明显, 其磁诱导效应的临界磁场强度随Y3+离子掺杂浓度而增加. 这一掺杂效应、磁控效应的研究将有助于理解稀土正铁氧体中的自旋交换作用机制, 并为场控器件的研发提供了相关实验基础.

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