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Vol. 15, No. 5 (1959)

1959年03月05日
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奇异粒子的性质及其产生和衰变
霍安祥
1959, 53 (5): 219-229. doi: 10.7498/aps.15.219
摘要 +
用一架30厘米×30厘米×10厘米磁场为6200高斯的云室,在海拔3185米的云南落雪高山实验室拍摄了30000对照片,获得105个V0,而可以进行分类的有43个。其中有26个θ10,16个Λ0和一个θ20。本文对θ10,Λ0和一个θ20进行了研究,其结果如下:1)Q值,Q(Λ0)=(36.2±2.5)Mev,Q(θ10)=(233±11)Mev;2)平均寿命,τ(Λ0)=(3.19-0.92+2.42)×10-10秒,τ(θ10)=(1.14-0.27+0.49)×10-10秒;3)动量分布与以前的工作没有显著差别;4)N(Λ0)/N(θ10)=0.51±0.22(权衡数);5)Λ0和θ10在质心系的衰变角分布没有明显的不对称性;6)一个θ20在静止坐标系寿命为~10-9秒,衰变类型可能为θ20→π-+π++π0或者θ20→π±+μ?+ν。
Pb和Al中产生的中性超子与重介子
吕敏, 郑仁圻, 李鹤年
1959, 53 (5): 230-245. doi: 10.7498/aps.15.230
摘要 +
从1955年到1957年用多板云室进行了两次V0粒子实验,共得V0约550个。按α-∈方法分类为Λ0的67个,为θ0的44个。其中产生于Pb板的Λ058个、θ038个;产生于Al板的Λ09个、θ06个。对这些V0粒子进行分析,得到下列结果。1.Λ0,θ0衰变时质量中心系中衰变角均匀分布。产生面与衰变面的关联角均匀分布。无自旋>1/2的迹象。2.对Pb核中出来的Λ0衰变看不出因宇称不守恒引起的不对称角分布。Al中产生的Λ0有不对称的倾向。3.由动量分布和产生角分布看,在产生重介子与超子对时超子多向后去。4.得平均寿命τ(Λ0)=(3.39-0.440.63)×10-10秒,τ(θ0)=(0.86-0.160.26)×10-10秒。5.N(Λ0)/N(θ0)~1.4 6.估计整个奇异粒子产生截面可合0.8mb/核子。对Pb,Al都合。7.按V0佔次粒子总数比例看,Pb原子核对产生V0来讲比Al原子核有效。
在矩形通道内液体处于粘滞-重力运动状况时的放热
Н.В.查林柯
1959, 53 (5): 246-253. doi: 10.7498/aps.15.246
摘要 +
本文研究了在垂直与水平的狭直矩形断面的直通道中处于层流,粘滞重力状况时,冷却水对通道壁之放热实验研究的结果。研究了热力因素、水力学因素和几何因素对热交换的影响。获得了在热交换器热力计算和设计时用来确定放热系数的准则方程。
带有任意自旋粒子衰变产物的角分布
陈中谟, 何祚庥, 冼鼎昌, 朱洪元
1959, 53 (5): 254-261. doi: 10.7498/aps.15.254
摘要 +
本文研究了具有任意自旋的粒子衰变为一个自旋为零,另一个自旋为1/2的粒子的角分布。给出了球谐函数展开式系数的表式。发现偶次球谐函数项的系数是和引起衰变的相互作用哈密顿量具体形式无关的。但是在球谐函数展开式的奇次项的系数却和一个参变数α有关,而α的值却反映了宇称守恒的相互作用和宇称不守恒的相互作用之间干涉作用的大小。我们给出了这些系数的极大值,发现凡是偶次项系数的极大值是随着衰变粒子自旋的增加而增加的,而奇次项系数的极大值却随着衰变粒子自旋的增加而减小。本文还给出了衰变着的粒子的密度矩阵作为展开式的系数的函数的表式。当这些展开式系数已经知道以后,用这些函数就能决定衰变前的粒子的极化状态,决定宇称守恒相互作用和宇称不守恒相互作用之间的干涉的程度。
μ介子为质子所辐射俘获
戴元本, 冼鼎昌, 何祚庥, 朱洪元
1959, 53 (5): 262-268. doi: 10.7498/aps.15.262
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本文利用重正化了的费米型V-A弱相互作用计算μ介子被质子吸收时所产生的辐射俘获现象。在计算中利用了余列多维奇等所指出的μ介子在俘获前停留在K层的单重态上的理论结果。计算的结果与李政道等忽略强相互作用的影响及忽略μ介子原子由三重态至单态的跃迁所得到的结果有很大的不同。我们得到当完全不考虑强相互作用的影响时μ介子被质子俘获时不能放出γ辐射的结论。其次我们考虑了两方面的强相互作用影响,一方面考虑了核子反常磁矩的影响,另一方面又考虑了强相互作用对V-A弱相互作用的重正化效应。计算结果指出:反常磁矩的贡献只为重正化效应的5%左右。由重正化效应所产生的辐射俘获几率只有李政道等所给出的几率的14%,放出的光子不再是100%右旋的,估计约有20%的左旋光子。
中子和质子的质量差
周光召
1959, 53 (5): 269-276. doi: 10.7498/aps.15.269
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