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Vol. 25, No. 4 (1976)

1976年02月20日
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试论现代宇宙学的发生和发展
天体物理组
1976, 150 (4): 273-281. doi: 10.7498/aps.25.273
摘要 +
“宇宙有限”的唯心论观点必须批判
刘博文
1976, 150 (4): 282-283. doi: 10.7498/aps.25.282
摘要 +
科学论文
掺钕钇铝石榴石单晶的位错研究
晶体检验组
1976, 150 (4): 284-291. doi: 10.7498/aps.25.284
摘要 +
在采用引上法工艺生长掺钕钇铝石榴石(YAG:Nd)单晶时,为了要得到结构完善的激光晶体,必须设法降低晶体中的位错密度。通过一系列工作,认为在晶体生长过程中,位错走向与固液界面保持垂直的关系。在由凸的固液界面形成小晶面的晶体中,位错密度低的原因是因为凸的固液界面可使晶体中心部分的位错散失在边稜以外。因此,采用合适的工艺条件:即在生长过程中有意识地改变固液界面形状,可使晶体达到既能消除小晶面,又降低位错密度的目的。
双阱-集团壳模型中的质心运动伪态
张竞上, 卓益忠
1976, 150 (4): 292-307. doi: 10.7498/aps.25.292
摘要 +
本文指出了用微观双阱-集团壳模型来研究裂变和重离子反应过程中存在着质心运动伪态问题,推出了分解质心运动伪态波函数的一般表达式,并以Be8(α-α)为例,说明了伪态的存在,定量地计算了伪态成分以及它对能量矩阵元的修正。通过Be8核的分析,我们得到的结论是:虽然伪态成分仅占百分之几,但对于微观裂变位垒修正是很明显的,它甚至要超过库仑能对位垒的修正,因此在精确的定量计算中质心运动伪态是必须要考虑的。尤其是在核粒子数增多以及包含高激发态时,质心运动伪态更需仔细考虑。
电子-质子的深度非弹性散射(Ⅱ)
曹昌祺, 秦旦华
1976, 150 (4): 308-315. doi: 10.7498/aps.25.308
摘要 +
本文应用戴逊表示来研究层子的一般图形,以考察不依赖击出图形是否也能得到无标度性。结果表明,只要流对易子矩阵元的戴逊表示中的谱函数在m2大时具有合适的行为,在ν大时就可以得到无标度性。至于q2的值,则并无限制。q2很小甚至趋于零都是允许的。此特点似与实验相符合。另外,对于一定的ν,结构张量Wμv只决定于谱函数在m2Mpν范围内的值,而与真正的m2→∞时的渐近行为并无关系。因此,目前所观测到的无标度性也许只是一定范围内的现象,当ν更大时,很可能会出现质的变化。
瞬时相互作用近似下介子结构波函数的一些探讨(Ⅰ)——瞬时相互作用下介子波函数的一般性质
基本粒子理论组
1976, 150 (4): 316-323. doi: 10.7498/aps.25.316
摘要 +
本文从一对正反费米子结合成束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程)出发,假定正反层子间相互作用可以近似地用质心系瞬时相互作用描写,得到的主要结论如下:(1)B-S方程的求解可归结为在质心系三维空间内进行。描写赝标介子和矢量介子的波函数独立旋量分量的个数分别由4个和8个减少为2个和4个;(2)如果相互作用是空间球对称的,其旋量结构是对角耦合,从赝标介子方程中可以直接看到,束缚态质量作为本征值在方程中是以平方形式出现,同时又可避免四维方程中负激发的困难;(3)在瞬时相互作用近似下给出的结构波函数,可以用来研究束缚态的质量谱和只涉及质心系的过程。
研究简报
一个等温状态方程
徐济安
1976, 150 (4): 324-326. doi: 10.7498/aps.25.324
摘要 +
RCo5的矫顽力
杨应昌
1976, 150 (4): 327-330. doi: 10.7498/aps.25.327
摘要 +
介子态的对振动模型
倪光炯
1976, 150 (4): 336-339. doi: 10.7498/aps.25.336
摘要 +
非均匀铁磁体的一个简单模型
王鼎盛, 蒲富恪
1976, 150 (4): 340-341. doi: 10.7498/aps.25.340
摘要 +
经验交流
用电阻法确定裂纹扩展的开裂点
1976, 150 (4): 344-351. doi: 10.7498/aps.25.344
摘要 +
讨论
变速条件下的局部瞬时空时对称理论
秦元勋
1976, 150 (4): 355-361. doi: 10.7498/aps.25.355
摘要 +