1962年 18卷 第2期
1962, 18(2): 63-71.
doi: 10.7498/aps.18.63
摘要:
我们设计了一套变分波函数,用来计算了周期表中前面十个原子的能量。我们设计的单电子试探波函数具有下列形式:1s:ψ1(r)=N1e-μαr[1+(μbr)2], 2s:ψ2(r)=N2[(μr)e-μr-Ne-μcr], 2p:ψ3(r)=N3(μdr)cosθe-μdr, ψ4(r)=N4(μdr)sinθeiφ-μdr, ψ5(r)=N5(μdr)sinθe-iφ-μdr。式中的a,b,c,d及μ为五个变分参数。N1,N2,N3,N4与N5为归一化因子;N由ψ1与ψ2的正交条件来决定。用这种波函数来计算原子的能量,所得的结果比莫尔斯等人(P.M.Morse,L.A.Young and E.S.Haurwitz)用他们设计的四参数波函数所算得的结果为好,更接近实验值,同时也接近于由自洽场所算出的结果。若我们的波函数中固定c等于1不变,这时就变为只有四个参数的波函数,结果仍比莫尔斯等人的好。
我们设计了一套变分波函数,用来计算了周期表中前面十个原子的能量。我们设计的单电子试探波函数具有下列形式:1s:ψ1(r)=N1e-μαr[1+(μbr)2], 2s:ψ2(r)=N2[(μr)e-μr-Ne-μcr], 2p:ψ3(r)=N3(μdr)cosθe-μdr, ψ4(r)=N4(μdr)sinθeiφ-μdr, ψ5(r)=N5(μdr)sinθe-iφ-μdr。式中的a,b,c,d及μ为五个变分参数。N1,N2,N3,N4与N5为归一化因子;N由ψ1与ψ2的正交条件来决定。用这种波函数来计算原子的能量,所得的结果比莫尔斯等人(P.M.Morse,L.A.Young and E.S.Haurwitz)用他们设计的四参数波函数所算得的结果为好,更接近实验值,同时也接近于由自洽场所算出的结果。若我们的波函数中固定c等于1不变,这时就变为只有四个参数的波函数,结果仍比莫尔斯等人的好。
1962, 18(2): 72-80.
doi: 10.7498/aps.18.72
摘要:
经典的以差电流特性为基础的计算间歇振荡的方法在使用上不方便,尤其是无法给出变压器的最佳匝数比;本文提出了以分析式描述电子管在大栅流情况下的特性的方法,从而得出了一种简便而又较完善的设计方法。
经典的以差电流特性为基础的计算间歇振荡的方法在使用上不方便,尤其是无法给出变压器的最佳匝数比;本文提出了以分析式描述电子管在大栅流情况下的特性的方法,从而得出了一种简便而又较完善的设计方法。
1962, 18(2): 81-90.
doi: 10.7498/aps.18.81
摘要:
本文讨论了k≠0自旋波间的散射对共振吸收曲线的影响,得到了吸收曲线的ι级矩的严格的表达式。用微扰法求出了在一级近似下对吸收曲线的改正。
本文讨论了k≠0自旋波间的散射对共振吸收曲线的影响,得到了吸收曲线的ι级矩的严格的表达式。用微扰法求出了在一级近似下对吸收曲线的改正。
1962, 18(2): 91-116.
doi: 10.7498/aps.18.91
摘要:
本文对近年来用微扰论来讨论散射振幅的解析性的理论,作了简单的介绍。在附录AⅠ中,计算了N-π,N-N散射的最简单图的奇异曲面上各点的相应临界αc,证实了除了在谱函数边界上的点外,临界αc都不落在实轴的(0,1)段中。在附录以AⅡ中,提出了色散关系的一个不受动量输送限制的证明方法。方法为对介子动量的方位角(讨论时取Breit系,核子动量取为极轴)进行平均。在附录AⅢ中,提出了一个可以带来么正条件的式子,以便在用微扰论进行对解析性的研究时考虑到么正条件。
本文对近年来用微扰论来讨论散射振幅的解析性的理论,作了简单的介绍。在附录AⅠ中,计算了N-π,N-N散射的最简单图的奇异曲面上各点的相应临界αc,证实了除了在谱函数边界上的点外,临界αc都不落在实轴的(0,1)段中。在附录以AⅡ中,提出了色散关系的一个不受动量输送限制的证明方法。方法为对介子动量的方位角(讨论时取Breit系,核子动量取为极轴)进行平均。在附录AⅢ中,提出了一个可以带来么正条件的式子,以便在用微扰论进行对解析性的研究时考虑到么正条件。
