晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅱ)——利用(IO3)-1离子基团的分子轨道计算α-LiIO3晶体的倍频系数

陈创天

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晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅱ)——利用(IO₃)^-1离子基团的分子轨道计算α-LiIO₃晶体的倍频系数

陈创天

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晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅱ)——利用(IO₃)^-1离子基团的分子轨道计算α-LiIO₃晶体的倍频系数

陈创天

物理学报, 1977, 26(2): 124-132.

doi: 10.7498/aps.26.124

AN IONIC GROUPING THEORY OF THE ELECTRO-OPTICAI AND NON-LINEAR OPTICAL EFFECTS OF CRYSTALS (Ⅱ)——A THEORETICAL CALCULATION OF THE SECOND HARMONIC OPTICAL COEFFICIENTS OF THE LITHIUM IODATE CRYSTAL BASED ON A HIGHLY DEFORMED OXYGEN-OCTAHEDRA MODEL I

CHEN CHUANG-TIAN

Acta Phys. Sin., 1977, 26(2): 124-132.

doi: 10.7498/aps.26.124

摘要

本文对碘酸盐晶体的倍频效应提出了一个(IO3)-1离子基团模型,并用(IO3)-1离子基团的分子轨道计算了α-LiIO3的倍频系数,计算值和实验值符合得很好。由此得出以下结论:碘酸盐晶体的倍频效应主要由(IO3)-1离子基团和它的共价键轨道所决定。而在(IO3)-1离子基团中,对倍频效应作出主要贡献的是碘的孤对电子轨道和氧的|2σ>,|2Py>轨道。
Abstract
A highly deformed oxygen-octahedra group (IO3)-1 such as that found in the iodate has been adapted te explain the second harmonic optical coefficients of the LiIO3 crystal. Calculations have been made on the basis of such an ionic grouping model. Calculated values are in good agreement with the experimental ones, hence the following conclusions:1) The second harmonic optical effects of the iodate crystal arise mainly from the covalent-bond contribution of the ionic grouping (IO3)-1. 2) Within this (IO3)-1 grouping it is the lone-pair electronic orbitals and the |2σ>, |2Py> orbitals of oxygen which have particulas influence on these second harmonic optical effects.
作者及机构信息
陈创天

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参考文献

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施引文献
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[1]	王迪, 张德明, 张季, 王小飞, 张庆礼, 万松明, 殷绍唐. 碱金属阳离子对[B3O7]型非线性光学晶体结晶习性的影响. 物理学报, 2013, 62(15): 154203. doi: 10.7498/aps.62.154203
[2]	郑立思, 冯苗, 詹红兵. 表面修饰基团对金纳米颗粒非线性光学效应的影响研究. 物理学报, 2012, 61(5): 054212. doi: 10.7498/aps.61.054212
[3]	林哲帅, 王志中, 陈创天, 李明宪. NaNO2晶体线性和非线性光学系数的计算. 物理学报, 2001, 50(6): 1145-1149. doi: 10.7498/aps.50.1145
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[6]	吴克琛, 陈创天. Na2SbF5晶体倍频系数的理论计算. 物理学报, 1992, 41(9): 1436-1439. doi: 10.7498/aps.41.1436
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[10]	许政一, 张安东, 徐刚, 杨华光, 李荫远. α-LiIO3单晶中离子输运引起的高强度准弹性光散射. 物理学报, 1982, 31(5): 615-622. doi: 10.7498/aps.31.615
[11]	陈创天, 沈荷生. 使用等价轨道法计算AB型晶体的倍频系数. 物理学报, 1982, 31(8): 1046-1056. doi: 10.7498/aps.31.1046
[12]	姚玉书, 陈红, 徐济安, 何寿安. 流体静压力下LiIO3晶体β→α相变的动力学过程. 物理学报, 1981, 30(6): 835-840. doi: 10.7498/aps.30.835
[13]	唐棣生, 傅正民, 李文秀. LiIO3-Zn(IO3)2 赝二元系的研究. 物理学报, 1981, 30(2): 234-241. doi: 10.7498/aps.30.234
[14]	梁敬魁, 王朝果, 车广灿. Li2K(IO3)3与Li2NH4(IO3)3的晶体结构. 物理学报, 1981, 30(4): 565-572. doi: 10.7498/aps.30.565
[15]	李方华, 樊汉节, 高俊杰. α-LiIO3晶体的电子辐照效应. 物理学报, 1981, 30(4): 549-554. doi: 10.7498/aps.30.549
[16]	陈创天, 陈孝琛. 晶体和基团倍频系数间的普遍变换公式. 物理学报, 1980, 29(8): 1000-1013. doi: 10.7498/aps.29.1000
[17]	易孙圣, 梁敬魁. α-LiIO₃单晶体在静电场作用下点阵常数的变化. 物理学报, 1978, 27(3): 314-321. doi: 10.7498/aps.27.314
[18]	陈创天. 晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅳ)——钙钛矿、钨青铜型、LiNbO₃型晶体线性极化率计算. 物理学报, 1978, 27(1): 41-46. doi: 10.7498/aps.27.41
[19]	陈创天. 晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅲ)——利用畸变氧八面体的离子基团模型计算LiNbO₃,LiTaO₃,KNbO₃,BNN晶体的电光和倍频系数. 物理学报, 1977, 26(6): 486-499. doi: 10.7498/aps.26.486
[20]	陈创天. 晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅰ)——利用氧八面体畸变模型计算BaTiO₃晶体电光及倍频系数. 物理学报, 1976, 25(2): 146-161. doi: 10.7498/aps.25.146

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物理学报. 1977, 26(2): 124-132.

doi: 10.7498/aps.26.124.

晶体电光和非线性光学效应的离子基团理论(Ⅱ)——利用(IO₃)^-1离子基团的分子轨道计算α-LiIO₃晶体的倍频系数

陈创天

1. 中国科学院福建物质结构研究所

收稿日期: 1974-10-28
刊出日期: 1977-01-05

摘要: 本文对碘酸盐晶体的倍频效应提出了一个(IO3)-1离子基团模型,并用(IO3)-1离子基团的分子轨道计算了α-LiIO3的倍频系数,计算值和实验值符合得很好。由此得出以下结论:碘酸盐晶体的倍频效应主要由(IO3)-1离子基团和它的共价键轨道所决定。而在(IO3)-1离子基团中,对倍频效应作出主要贡献的是碘的孤对电子轨道和氧的|2σ>,|2Py>轨道。

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