1984年 33卷 第8期
1984, 33(8): 1065-1074.
doi: 10.7498/aps.33.1065
摘要:
本文从平均压缩率和平均密度变化的观点计算了超漏颗粒对Hell中传播的第四声的折射。也从多重散射的方法,计算了由此引起的折射。分别得出了解析式。并进行了数值计算。结果表明,前者的影响不是主要的,而由多重散射导出的第四声声速变化所得的结果和实验吻合较好。
本文从平均压缩率和平均密度变化的观点计算了超漏颗粒对Hell中传播的第四声的折射。也从多重散射的方法,计算了由此引起的折射。分别得出了解析式。并进行了数值计算。结果表明,前者的影响不是主要的,而由多重散射导出的第四声声速变化所得的结果和实验吻合较好。
1984, 33(8): 1075-1083.
doi: 10.7498/aps.33.1075
摘要:
大尺寸的Josephson结放置于Q值足够高的谐振腔中,当其Josephson频率ω=2cV0/h激励起腔的第r个本征模谐振时,这个振荡将反馈辐照结,必须考虑反馈场本征模的空间部分在结上是不同的。理论上得到了和文献[2]不同的结果,给出了阶跃电流随磁场的变化,分析了腔的反馈场本征模和Josephson结的辐射电磁波空间匹配的条件,解释了为什么大尺寸的Josephson结不存在周期小于φ0的阶梯效应的物理原因。
大尺寸的Josephson结放置于Q值足够高的谐振腔中,当其Josephson频率ω=2cV0/h激励起腔的第r个本征模谐振时,这个振荡将反馈辐照结,必须考虑反馈场本征模的空间部分在结上是不同的。理论上得到了和文献[2]不同的结果,给出了阶跃电流随磁场的变化,分析了腔的反馈场本征模和Josephson结的辐射电磁波空间匹配的条件,解释了为什么大尺寸的Josephson结不存在周期小于φ0的阶梯效应的物理原因。
1984, 33(8): 1084-1091.
doi: 10.7498/aps.33.1084
摘要:
用单辊急冷法制备了非晶态(Fe1-xVx)84B16(x=0,0.02,0.04,0.06,0.10)合金的薄带,分别用磁天平和四端引线法测量了饱和磁化强度和高温电阻率的温度关系。得到平均每个磁性原子的磁矩随V含量的增加近似线性下降,计算出每个Fe原子和每个V原子的平均磁矩分别为2.08μB和-5.08μB。居里温度Tc从x=0时的622K下降到x=0.10时的478K。利用自旋波激发公式:σ(T)=σ(0)(1-BT*
用单辊急冷法制备了非晶态(Fe1-xVx)84B16(x=0,0.02,0.04,0.06,0.10)合金的薄带,分别用磁天平和四端引线法测量了饱和磁化强度和高温电阻率的温度关系。得到平均每个磁性原子的磁矩随V含量的增加近似线性下降,计算出每个Fe原子和每个V原子的平均磁矩分别为2.08μB和-5.08μB。居里温度Tc从x=0时的622K下降到x=0.10时的478K。利用自旋波激发公式:σ(T)=σ(0)(1-BT*
1984, 33(8): 1092-1099.
doi: 10.7498/aps.33.1092
摘要:
讨论了旋光性对Raman散射的影响。在α-石英晶体中获得了消除旋光影响的纯Raman谱,在此基础上,讨论了α-石英晶体(单轴晶体)的Raman谱中,x轴和y轴的非等价性问题,以及与这种非等价性相应的振动模的对称性。
讨论了旋光性对Raman散射的影响。在α-石英晶体中获得了消除旋光影响的纯Raman谱,在此基础上,讨论了α-石英晶体(单轴晶体)的Raman谱中,x轴和y轴的非等价性问题,以及与这种非等价性相应的振动模的对称性。
1984, 33(8): 1100-1111.
doi: 10.7498/aps.33.1100
摘要:
本文利用变分法的基本概念,提出了一种在任意边界形状的情况下近似求解偏微分方程的方法。把求解偏微分方程的问题近似地化为求解常微分方程组的问题。尤其是当边界形状较为复杂时,其优越性更为显著。作者采用这种方法,对大椭圆度的球形马克(Spheromak)中的倾斜模(Tilting Mode)不稳定性进行了研究。得到的结论是:在扁椭球马克中,不会出现倾斜模不稳定性。
本文利用变分法的基本概念,提出了一种在任意边界形状的情况下近似求解偏微分方程的方法。把求解偏微分方程的问题近似地化为求解常微分方程组的问题。尤其是当边界形状较为复杂时,其优越性更为显著。作者采用这种方法,对大椭圆度的球形马克(Spheromak)中的倾斜模(Tilting Mode)不稳定性进行了研究。得到的结论是:在扁椭球马克中,不会出现倾斜模不稳定性。
1984, 33(8): 1112-1119.
doi: 10.7498/aps.33.1112
摘要:
本文用数值方法研究了位形存在两个共振面时电阻流体活动的特性。计算是在不同电流分布和不同电导率的情况下,对m=2的扰动做的。结果表明,电阻MHD活动的特征及其增长率不仅依赖于电导率的大小和电流径向剖面峰化的程度,而且依赖于两个共振面之间磁垒的高低。文中还详细介绍了数值方法,这个方法已用于研究撕裂模的非线性演化。
本文用数值方法研究了位形存在两个共振面时电阻流体活动的特性。计算是在不同电流分布和不同电导率的情况下,对m=2的扰动做的。结果表明,电阻MHD活动的特征及其增长率不仅依赖于电导率的大小和电流径向剖面峰化的程度,而且依赖于两个共振面之间磁垒的高低。文中还详细介绍了数值方法,这个方法已用于研究撕裂模的非线性演化。
1984, 33(8): 1120-1128.
doi: 10.7498/aps.33.1120
摘要:
本文统一地从点阵动力学关于晶体振动频谱的普遍关系出发,导出了三种不同固体的特征振动频率表达式,并由此重新导出了rS、rD-M和rf,说明rS,rD-M和rf从属于不同的固体模型。然后导出了固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式。
本文统一地从点阵动力学关于晶体振动频谱的普遍关系出发,导出了三种不同固体的特征振动频率表达式,并由此重新导出了rS、rD-M和rf,说明rS,rD-M和rf从属于不同的固体模型。然后导出了固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式。
1984, 33(8): 1129-1136.
doi: 10.7498/aps.33.1129
摘要:
本文首次用基本方法直接求解Einstein-Maxwell方程,求出了Kerr-Newman度规。
本文首次用基本方法直接求解Einstein-Maxwell方程,求出了Kerr-Newman度规。
1984, 33(8): 1137-1148.
doi: 10.7498/aps.33.1137
摘要:
本文根据离子在固体材料中电子阻止截面的实验资料,给出了低能Li+,Be+,B+,C+,N+,O+,F+,Ne+等离子在固体中电子阻止截面Se的经验公式。这些经验公式既能够很好地反映电子阻止本领的Z1和Z2振荡、又能正确地给出Se随离子能量E的变化关系。用这种以实验为基础的Se经验公式和符合于WHB势的核散射函数,计数了从H+到Ne+十种轻离子在非晶Al2O3,SiO2,20/25/Nb不锈钢,LiNbO3和UO2等材料中的投影射程分布的一次至三次矩。将计算值与近几年的实验测量及其他人的计算结果进行了比较,在低能端,我们计算的平均投影射程Rp与实验符合得更好。
本文根据离子在固体材料中电子阻止截面的实验资料,给出了低能Li+,Be+,B+,C+,N+,O+,F+,Ne+等离子在固体中电子阻止截面Se的经验公式。这些经验公式既能够很好地反映电子阻止本领的Z1和Z2振荡、又能正确地给出Se随离子能量E的变化关系。用这种以实验为基础的Se经验公式和符合于WHB势的核散射函数,计数了从H+到Ne+十种轻离子在非晶Al2O3,SiO2,20/25/Nb不锈钢,LiNbO3和UO2等材料中的投影射程分布的一次至三次矩。将计算值与近几年的实验测量及其他人的计算结果进行了比较,在低能端,我们计算的平均投影射程Rp与实验符合得更好。
1984, 33(8): 1149-1154.
doi: 10.7498/aps.33.1149
摘要:
利用热中子照射α-LiIO3单晶产生的6Li(n,α)t核反应,较细致地研究了α-LiIO3单晶中Li离子在沿c向直流电场下的迁移,本方法可以非破坏性地、连续地观察Li离子在直流电场下迁移的情况。结果表明,样品中的Li离子在电荷量达到0.1C时,已渗入铝电极,约0.3C时已穿出铝电极,达到电极外表面。还得到了不同电量下,Li离子在不同深度的相对浓度分布。
利用热中子照射α-LiIO3单晶产生的6Li(n,α)t核反应,较细致地研究了α-LiIO3单晶中Li离子在沿c向直流电场下的迁移,本方法可以非破坏性地、连续地观察Li离子在直流电场下迁移的情况。结果表明,样品中的Li离子在电荷量达到0.1C时,已渗入铝电极,约0.3C时已穿出铝电极,达到电极外表面。还得到了不同电量下,Li离子在不同深度的相对浓度分布。
1984, 33(8): 1155-1159.
doi: 10.7498/aps.33.1155
摘要:
本文用X射线衍射和差热分析方法,对Gd-Sn二元系进行了研究,观察到三种新的金属间化合物Gd3Sn,Gd8Sn7和Gd3Sn4,并作出了这个二元系合金相图。这个二元系中,共存在着八种金属间化合物,它们是:Gd3Sn,Gd5Sn3,Gd5Sn4,Gd8Sn7,Gd11Sn10,Gd3Sn4,GdSn2和GdSn3。金属间化合物Gd3Sn和Gd5Sn3分别在1173℃和1243℃同成分熔化;金属间化合物Gd5Sn4,Gd8Sn7,Gd11Sn10,Gd3Sn4,GdSn2和GdSn3分别在1179℃,1114℃,1095℃,995℃,941℃和905℃由包晶反应生成。存在着1103℃约15at％Sn,1141℃约32at％Sn和232℃约100at％Sn三个共晶反应。无论是Gd在Sn中还是Sn在Gd中都没有观察到溶解度。
本文用X射线衍射和差热分析方法,对Gd-Sn二元系进行了研究,观察到三种新的金属间化合物Gd3Sn,Gd8Sn7和Gd3Sn4,并作出了这个二元系合金相图。这个二元系中,共存在着八种金属间化合物,它们是:Gd3Sn,Gd5Sn3,Gd5Sn4,Gd8Sn7,Gd11Sn10,Gd3Sn4,GdSn2和GdSn3。金属间化合物Gd3Sn和Gd5Sn3分别在1173℃和1243℃同成分熔化;金属间化合物Gd5Sn4,Gd8Sn7,Gd11Sn10,Gd3Sn4,GdSn2和GdSn3分别在1179℃,1114℃,1095℃,995℃,941℃和905℃由包晶反应生成。存在着1103℃约15at％Sn,1141℃约32at％Sn和232℃约100at％Sn三个共晶反应。无论是Gd在Sn中还是Sn在Gd中都没有观察到溶解度。
1984, 33(8): 1160-1166.
doi: 10.7498/aps.33.1160
摘要:
本文首次在稀土离子晶场光谱拟合中引进了唐敖庆等人的张量算符方法,从而获得了激光和上转换材料LiYF4:Pr3+对应于晶场群链(R3?Td?D2d?S4)的能级分裂链,逐级晶场参量值和逐级近似波函数。这就为分析其有关空间电荷分布构形,讨论其光谱强度和其它光学、磁学、热力学性质等提供了逐级近似的依据。
本文首次在稀土离子晶场光谱拟合中引进了唐敖庆等人的张量算符方法,从而获得了激光和上转换材料LiYF4:Pr3+对应于晶场群链(R3?Td?D2d?S4)的能级分裂链,逐级晶场参量值和逐级近似波函数。这就为分析其有关空间电荷分布构形,讨论其光谱强度和其它光学、磁学、热力学性质等提供了逐级近似的依据。
1984, 33(8): 1167-1171.
doi: 10.7498/aps.33.1167
摘要:
在化学计量的熔料里,用提拉法生长了K5Bi0.9Er0.1(MoO4)4单晶。该晶体属于三方晶系,空间群为R3m,z=1.5,晶胞参数为a=6.029?,c=20.823?(六方表示)。晶体具有层状结构,沿着(0001)面容易解理。晶体在室温下的吸收光谱包括有若干条吸收带,它们是稀土离子所特有的。其中三个主要的吸收峰分别相当于从Er3+离子的基态 4I15/2向 4G11/2, 2H11/2和 4I13/2能级的跃迁。本文还给出晶体中相当于 4I13/2→ 4I15/2跃迁的荧光发射光谱。
在化学计量的熔料里,用提拉法生长了K5Bi0.9Er0.1(MoO4)4单晶。该晶体属于三方晶系,空间群为R3m,z=1.5,晶胞参数为a=6.029?,c=20.823?(六方表示)。晶体具有层状结构,沿着(0001)面容易解理。晶体在室温下的吸收光谱包括有若干条吸收带,它们是稀土离子所特有的。其中三个主要的吸收峰分别相当于从Er3+离子的基态 4I15/2向 4G11/2, 2H11/2和 4I13/2能级的跃迁。本文还给出晶体中相当于 4I13/2→ 4I15/2跃迁的荧光发射光谱。
1984, 33(8): 1172-1176.
doi: 10.7498/aps.33.1172
摘要:
本文报道了利用双激光染料混合体系取得白色激光的实验结果。这种白色激光具有三基色的波长和强度分别可调的特性。文中亦分析了实现多色运转的双激光染料混合体系应满足的条件。
本文报道了利用双激光染料混合体系取得白色激光的实验结果。这种白色激光具有三基色的波长和强度分别可调的特性。文中亦分析了实现多色运转的双激光染料混合体系应满足的条件。
1984, 33(8): 1177-1181.
doi: 10.7498/aps.33.1177
摘要:
本文分析了自旋交换碰撞为主要机制时,光泵硷金属原子的电子自旋弛豫,给出弛豫方程数值解,并对广义减慢因子进行了详细讨论。
本文分析了自旋交换碰撞为主要机制时,光泵硷金属原子的电子自旋弛豫,给出弛豫方程数值解,并对广义减慢因子进行了详细讨论。
1984, 33(8): 1182-1186.
doi: 10.7498/aps.33.1182
摘要:
利用电镜双倾台倾转Ni12P5晶体以及对Vafaei-Makhsoos发表的数据的分析,证实了由他所提出的三个新的Ni3P相并不存在。从而澄清了非晶Ni-P合金在加热过程中总共有七个晶化相析出:α=5.48?的面心立方亚稳相α,由此相转变生成的六角多型体α1,α2,α3亚稳相,体心四方Ni12P5相,体心四方Ni3P相及Ni固溶体。
利用电镜双倾台倾转Ni12P5晶体以及对Vafaei-Makhsoos发表的数据的分析,证实了由他所提出的三个新的Ni3P相并不存在。从而澄清了非晶Ni-P合金在加热过程中总共有七个晶化相析出:α=5.48?的面心立方亚稳相α,由此相转变生成的六角多型体α1,α2,α3亚稳相,体心四方Ni12P5相,体心四方Ni3P相及Ni固溶体。
1984, 33(8): 1187-1191.
doi: 10.7498/aps.33.1187
摘要:
本文考虑到量子色动力学理论中大Q2下的渐近自由和低Q2下可能的多胶子交换效应,提出了一种重层子之间相互作用势。并且计算了J/ψ家族和r家族的质量谱,得到了与实验一致的结果。此外,还讨论了T(tt)家族的实量谱。
本文考虑到量子色动力学理论中大Q2下的渐近自由和低Q2下可能的多胶子交换效应,提出了一种重层子之间相互作用势。并且计算了J/ψ家族和r家族的质量谱,得到了与实验一致的结果。此外,还讨论了T(tt)家族的实量谱。
1984, 33(8): 1192-1195.
doi: 10.7498/aps.33.1192
摘要:
研究了纯及掺杂LiNbO3(下简写为LN)晶体z向通光的锥光干涉图。纯LN,在45℃和75℃附近,双折射率均有异常变化,晶体由单轴变为双轴晶。掺杂(Fe,Cr,Cu)LN也有类似的变化,但变化的温度范围被加宽。分别测量了折射率n0和ne,在这两个温度附近有异常跳变。通过与x方向加电场的室温锥光图相比较,可以认为在75℃附近的双折射异常变化是相当于离子位移在x方向产生105V/m量级的内电场所引起的。
研究了纯及掺杂LiNbO3(下简写为LN)晶体z向通光的锥光干涉图。纯LN,在45℃和75℃附近,双折射率均有异常变化,晶体由单轴变为双轴晶。掺杂(Fe,Cr,Cu)LN也有类似的变化,但变化的温度范围被加宽。分别测量了折射率n0和ne,在这两个温度附近有异常跳变。通过与x方向加电场的室温锥光图相比较,可以认为在75℃附近的双折射异常变化是相当于离子位移在x方向产生105V/m量级的内电场所引起的。
1984, 33(8): 1196-1197.
doi: 10.7498/aps.33.1196
摘要:
本文提出了高分辨电子显微象的赝弱相位物体近似。指出了选用不同晶体厚度的高分辨电子显微象来择优显示晶体结构中轻、重不同原子的可能性。
本文提出了高分辨电子显微象的赝弱相位物体近似。指出了选用不同晶体厚度的高分辨电子显微象来择优显示晶体结构中轻、重不同原子的可能性。
1984, 33(8): 1198-1201.
doi: 10.7498/aps.33.1198
摘要:
在可约数为3的一维Peierls系统中,我们运用SSH模型的连续极限得到了极化子解。在弱耦合极限下,这一极化子解严格满足离子位移序参量的自洽条件。我们给出了极化子的形成能和特征宽度,并讨论了可约数为M的一般情况下可能的孤子激发。
在可约数为3的一维Peierls系统中,我们运用SSH模型的连续极限得到了极化子解。在弱耦合极限下,这一极化子解严格满足离子位移序参量的自洽条件。我们给出了极化子的形成能和特征宽度,并讨论了可约数为M的一般情况下可能的孤子激发。
1984, 33(8): 1202-1204.
doi: 10.7498/aps.33.1202
摘要:
对于四个Mo1-xSix薄膜样品进行了超导转变温度、临界温度附近的临界磁场以及在4.2K下的临界电流的测试,并且测量了室温(300K)及低温(8K)下的电阻率,结果显示四个样品具有非晶的特征,其中Mo78Si22薄膜样品有较好的非晶特性。
对于四个Mo1-xSix薄膜样品进行了超导转变温度、临界温度附近的临界磁场以及在4.2K下的临界电流的测试,并且测量了室温(300K)及低温(8K)下的电阻率,结果显示四个样品具有非晶的特征,其中Mo78Si22薄膜样品有较好的非晶特性。
