1995年 44卷 第10期
1995, 44(10): 1529-1533.
doi: 10.7498/aps.44.1529
摘要:
用二次量子化和不可约张量方法,对j壳层引入对准旋-角动量为(1/2,j)阶不可约张量的产生-湮没算符b_(qm)~(1/27),由此耦合成准旋-角动量标量算符Y(x,k)=(bb)~(x,k)·(bb)~(x,k),并用其本征值对费密子j-j耦合态进行分类.计算表明:对j=9/2,11/2,13/2,当x十k≥3,Y(x,k)与准旋、角动量共同本征态能对耦合态完全分类.对多数(x,k)值,y(x,k)本身就能对耦合态完全分类.列出了对j=9/2耦合态完全分类的主要结果.
用二次量子化和不可约张量方法,对j壳层引入对准旋-角动量为(1/2,j)阶不可约张量的产生-湮没算符b_(qm)~(1/27),由此耦合成准旋-角动量标量算符Y(x,k)=(bb)~(x,k)·(bb)~(x,k),并用其本征值对费密子j-j耦合态进行分类.计算表明:对j=9/2,11/2,13/2,当x十k≥3,Y(x,k)与准旋、角动量共同本征态能对耦合态完全分类.对多数(x,k)值,y(x,k)本身就能对耦合态完全分类.列出了对j=9/2耦合态完全分类的主要结果.
1995, 44(10): 1534-1540.
doi: 10.7498/aps.44.1534
摘要:
由于Ashtekar理论中所有动力学约束均为第一类,其哈密顿量可明确写出,当加上渐近平坦流形的边界修正后,便得到引力能量的积分表述.特殊的时空分解及3-标架选取将给出Ashtekar理论的正能证明.
由于Ashtekar理论中所有动力学约束均为第一类,其哈密顿量可明确写出,当加上渐近平坦流形的边界修正后,便得到引力能量的积分表述.特殊的时空分解及3-标架选取将给出Ashtekar理论的正能证明.
1995, 44(10): 1541-1550.
doi: 10.7498/aps.44.1541
摘要:
以具有自治系统一般形式的运动方程及其相应的Fokker-Planck方程为出发点,确立了一种适应面比较广的耗散系统的准热力学模型.定义了与驱动项f相共轭的函数X,取代作为上述运动方程的自田变量x(x可代表某种输出或化学反应的产物).以状态参量f,X,C(C为控制参量)对照参量p,V,T,得到一系列涉及准热力学函数及其导数的基本关系式,它们与传统热力学是一一对应的,最后给出一个应用范例.
以具有自治系统一般形式的运动方程及其相应的Fokker-Planck方程为出发点,确立了一种适应面比较广的耗散系统的准热力学模型.定义了与驱动项f相共轭的函数X,取代作为上述运动方程的自田变量x(x可代表某种输出或化学反应的产物).以状态参量f,X,C(C为控制参量)对照参量p,V,T,得到一系列涉及准热力学函数及其导数的基本关系式,它们与传统热力学是一一对应的,最后给出一个应用范例.
1995, 44(10): 1551-1557.
doi: 10.7498/aps.44.1551
摘要:
研究了双参数动力学系统中混沌行为的控制问题,提出了控制混沌的参数微调方法,给出了参数变化方程,然后应用到两个例子:Henon映射和强迫布鲁塞耳振子,得到了很好的控制结果,并且与单参数的Ott,Grebogi和Yorke(OGY)方法进行了比较,最后对有关问题进行了讨论.
研究了双参数动力学系统中混沌行为的控制问题,提出了控制混沌的参数微调方法,给出了参数变化方程,然后应用到两个例子:Henon映射和强迫布鲁塞耳振子,得到了很好的控制结果,并且与单参数的Ott,Grebogi和Yorke(OGY)方法进行了比较,最后对有关问题进行了讨论.
1995, 44(10): 1684-1690.
doi: 10.7498/aps.44.1684
摘要:
求出了具有无迹能量动量张量的静态平面对称标量场产生的静态平面对称度规的通解,并讨论了这种度规的共形性质,对称性和奇异性等.这个通解包含了两个共形平直特解,其所代表的时空没有奇异性
求出了具有无迹能量动量张量的静态平面对称标量场产生的静态平面对称度规的通解,并讨论了这种度规的共形性质,对称性和奇异性等.这个通解包含了两个共形平直特解,其所代表的时空没有奇异性
1995, 44(10): 1558-1562.
doi: 10.7498/aps.44.1558
摘要:
透镜作为一种特殊简单的二元衍射光学元件,推导计算了它带有硬边孔径光阑和高斯激光束入射情况下的光轴上光场复振幅分布的一段表达式,并对几种不同参数的高斯光束情况给出了具体计算结果.当高斯光波退化为平面波和透镜相对孔径较大时,它所描述的光轴上的场分布与《光学原理》.一书上的结果一致.
透镜作为一种特殊简单的二元衍射光学元件,推导计算了它带有硬边孔径光阑和高斯激光束入射情况下的光轴上光场复振幅分布的一段表达式,并对几种不同参数的高斯光束情况给出了具体计算结果.当高斯光波退化为平面波和透镜相对孔径较大时,它所描述的光轴上的场分布与《光学原理》.一书上的结果一致.
1995, 44(10): 1563-1570.
doi: 10.7498/aps.44.1563
摘要:
根据三模相互作用的半经典运动方程,讨论了参量下转换过程中非简并参量振荡腔的稳定性问题.研究表明:当信号光与闲置光的失谐量不一致时,腔内光场相位出现自调制现象.求出了产生自调制效应的阈值条件.讨论了自调制周期的参量依赖关系,并提出了通过耦合模强度自脉冲观测相位自调制的物理方法.
根据三模相互作用的半经典运动方程,讨论了参量下转换过程中非简并参量振荡腔的稳定性问题.研究表明:当信号光与闲置光的失谐量不一致时,腔内光场相位出现自调制现象.求出了产生自调制效应的阈值条件.讨论了自调制周期的参量依赖关系,并提出了通过耦合模强度自脉冲观测相位自调制的物理方法.
1995, 44(10): 1571-1576.
doi: 10.7498/aps.44.1571
摘要:
用延拓法处理了非线性边值问题.指出第一类和第二类边界对非传播孤子的影响分别等效于某种势垒或势阱对经典弹性粒子的作用.研究了一对反相孤子在边界作用下的运动规律并得到与实验一致的结果.
用延拓法处理了非线性边值问题.指出第一类和第二类边界对非传播孤子的影响分别等效于某种势垒或势阱对经典弹性粒子的作用.研究了一对反相孤子在边界作用下的运动规律并得到与实验一致的结果.
1995, 44(10): 1670-1678.
doi: 10.7498/aps.44.1670
摘要:
通过考察单光子Jaynes-Cummings(J-C)模型和非简并双光子J-C模型中原子偶极压缩和光场压缩随时间演化的规律,研究了原子偶极压缩与光场压缩之间的关系,给出了处于偶极压缩状态的原子辐射压缩光的条件,并讨论了原子压缩分量与光场压缩分量之间相互转化的特征,指出了原子-光场间的双光子耦合系统比单光子耦合系统更有利于制备压缩程度深的压缩光.
通过考察单光子Jaynes-Cummings(J-C)模型和非简并双光子J-C模型中原子偶极压缩和光场压缩随时间演化的规律,研究了原子偶极压缩与光场压缩之间的关系,给出了处于偶极压缩状态的原子辐射压缩光的条件,并讨论了原子压缩分量与光场压缩分量之间相互转化的特征,指出了原子-光场间的双光子耦合系统比单光子耦合系统更有利于制备压缩程度深的压缩光.
1995, 44(10): 1691-1696.
doi: 10.7498/aps.44.1691
摘要:
将固体理论中的LLP变换用于研究自由电子激光场的量了态,并求得了小信号增益,这种新方法简捷且有助于深入地探讨自由电子激光场的量子特性.
将固体理论中的LLP变换用于研究自由电子激光场的量了态,并求得了小信号增益,这种新方法简捷且有助于深入地探讨自由电子激光场的量子特性.
1995, 44(10): 1582-1587.
doi: 10.7498/aps.44.1582
摘要:
对液态金属Al的高温结构转变特性进行了分子动力学模拟研究,获得各种键型原子组态变化的重要结果.并利用Honeycutt-Anderson键型指数所定义的小原子团类型与一定的有序度相对应的观点,对模拟结果及其在选择恰当的材料凝固起始温度中的重要指导作用,进行了相应的讨论.
对液态金属Al的高温结构转变特性进行了分子动力学模拟研究,获得各种键型原子组态变化的重要结果.并利用Honeycutt-Anderson键型指数所定义的小原子团类型与一定的有序度相对应的观点,对模拟结果及其在选择恰当的材料凝固起始温度中的重要指导作用,进行了相应的讨论.
1995, 44(10): 1679-1683.
doi: 10.7498/aps.44.1679
摘要:
提出一种以各物相的X射线衍射系数K为未知量组成的方程组求解K值,进而求解各物相含量的无标定量相分析方法.该方法不需加入参比物相,允许待测样品含有一个非晶相.采用了最小二乘方程组的抛弃平均法处理数据求其最优解.
提出一种以各物相的X射线衍射系数K为未知量组成的方程组求解K值,进而求解各物相含量的无标定量相分析方法.该方法不需加入参比物相,允许待测样品含有一个非晶相.采用了最小二乘方程组的抛弃平均法处理数据求其最优解.
1995, 44(10): 1588-1594.
doi: 10.7498/aps.44.1588
摘要:
运用光致荧光,光调制反射和光电流谱等方法研究了11级的GaAs/AlGaASFibonacci准周期超晶格的带间跃迁,并用转移矩阵方法计算了Fibonacci准周期超晶格和相应的周期性超晶格的子能级和子能带.理论计算与实验结果符合得很好.
运用光致荧光,光调制反射和光电流谱等方法研究了11级的GaAs/AlGaASFibonacci准周期超晶格的带间跃迁,并用转移矩阵方法计算了Fibonacci准周期超晶格和相应的周期性超晶格的子能级和子能带.理论计算与实验结果符合得很好.
1995, 44(10): 1595-1606.
doi: 10.7498/aps.44.1595
摘要:
从双子晶格Hubbard模型出发,应用变分泛函积分方法,研究了巡游电子反铁磁性.该方法的关键在于:对Hubbard哈密顿量的相互作用部分作Stratonovich-Hubbard变换时,采用连续分解方案,导致自旋涨落与电荷涨落的分离,从而能更好地描述两类涨落所具有的相反倾向的性质.在连续分解中所引入的参数由变分原理确定,从而消除了泛函积分理论中的“不确定性”困难.本文还对半满带情形作了数值研究,计算了基态性质,奈耳温度,磁化强变以及顺磁磁化率等.与Hasegawa理论比较,在磁化率的温度依赖行为方面有一定
从双子晶格Hubbard模型出发,应用变分泛函积分方法,研究了巡游电子反铁磁性.该方法的关键在于:对Hubbard哈密顿量的相互作用部分作Stratonovich-Hubbard变换时,采用连续分解方案,导致自旋涨落与电荷涨落的分离,从而能更好地描述两类涨落所具有的相反倾向的性质.在连续分解中所引入的参数由变分原理确定,从而消除了泛函积分理论中的“不确定性”困难.本文还对半满带情形作了数值研究,计算了基态性质,奈耳温度,磁化强变以及顺磁磁化率等.与Hasegawa理论比较,在磁化率的温度依赖行为方面有一定
1995, 44(10): 1607-1614.
doi: 10.7498/aps.44.1607
摘要:
建立了三角对称d~3络合物零场分裂的双自旋-轨道耦合参数模型,它包括了经典晶场模型的零场分裂公式所忽略的配体贡献D(ζ_p)以及配体与中心离子相互耦合贡献D(ζ_d,ζ_p)的两部份;讨论了在不同的ζ_p,ζ_d及λ_r的情况下D(ζ_p)及D(ζ_d,ζ_p)的相对大小;指出了在ζ_p.及λ_r较大的情况下双自旋-轨道(so)耦合参数模型才能给出合理的结果;作为该模型的应用,计算了VCl_2和VBr_2的零场分裂,验证了D(ζ_p)对VBr_2的零场分裂是不可忽略的,并给出了与实验一致的结果.
建立了三角对称d~3络合物零场分裂的双自旋-轨道耦合参数模型,它包括了经典晶场模型的零场分裂公式所忽略的配体贡献D(ζ_p)以及配体与中心离子相互耦合贡献D(ζ_d,ζ_p)的两部份;讨论了在不同的ζ_p,ζ_d及λ_r的情况下D(ζ_p)及D(ζ_d,ζ_p)的相对大小;指出了在ζ_p.及λ_r较大的情况下双自旋-轨道(so)耦合参数模型才能给出合理的结果;作为该模型的应用,计算了VCl_2和VBr_2的零场分裂,验证了D(ζ_p)对VBr_2的零场分裂是不可忽略的,并给出了与实验一致的结果.
1995, 44(10): 1615-1621.
doi: 10.7498/aps.44.1615
摘要:
提出在一定的量子阱结构及掺杂浓度下,由于LO声子激发态与电子准连续扩展态的相互耦合,可导致子带跃迁吸收谱的不对称性(亦即Fano线形).推导出此Fano线形的不对称参量的解析表达式,并以GaAg/Al_3Ga_(1-x)As为例,给出几种掺杂浓度和阱结构下的Fano.线形.
提出在一定的量子阱结构及掺杂浓度下,由于LO声子激发态与电子准连续扩展态的相互耦合,可导致子带跃迁吸收谱的不对称性(亦即Fano线形).推导出此Fano线形的不对称参量的解析表达式,并以GaAg/Al_3Ga_(1-x)As为例,给出几种掺杂浓度和阱结构下的Fano.线形.
1995, 44(10): 1636-1644.
doi: 10.7498/aps.44.1636
摘要:
引入一种新的变换方法(特征角自旋算子变换)探讨了自旋为1的Easy-planeHeisenberg铁磁体的自旋波行为,计算了体系的基态能量,自发磁化强度和元激发谱,并与其他方法和数值计算结果作了比较.
引入一种新的变换方法(特征角自旋算子变换)探讨了自旋为1的Easy-planeHeisenberg铁磁体的自旋波行为,计算了体系的基态能量,自发磁化强度和元激发谱,并与其他方法和数值计算结果作了比较.
1995, 44(10): 1661-1669.
doi: 10.7498/aps.44.1661
摘要:
考虑到中心金属离子、配位体的微观结构以及静水压下络离子微观环境的变化同电子顺磁共振零场分裂的内在联系,研究了MgO:Fe~(3+)和MgO:Mn~(2+)离子的零场分裂立方分量a及其随静水压变化的关系,合理地解释了a(Fe~(3+))/a(Mn~(2+))相差一个数量级并不防群水压变化的疑惑.
考虑到中心金属离子、配位体的微观结构以及静水压下络离子微观环境的变化同电子顺磁共振零场分裂的内在联系,研究了MgO:Fe~(3+)和MgO:Mn~(2+)离子的零场分裂立方分量a及其随静水压变化的关系,合理地解释了a(Fe~(3+))/a(Mn~(2+))相差一个数量级并不防群水压变化的疑惑.
1995, 44(10): 1622-1627.
doi: 10.7498/aps.44.1622
摘要:
导电聚合物中的π电子可以通过掺杂离子的桥梁作用及链间耦合作用在链与链之间转移.在给定掺杂离子浓度下,研究了聚乙炔链的基态,孤子,极化子等非线性激发态与链上净电荷之间的关系.指出了Peierls电子-声子相互作用、掺杂离子与π电子的库仑相互作用等对体系的不同影响.
导电聚合物中的π电子可以通过掺杂离子的桥梁作用及链间耦合作用在链与链之间转移.在给定掺杂离子浓度下,研究了聚乙炔链的基态,孤子,极化子等非线性激发态与链上净电荷之间的关系.指出了Peierls电子-声子相互作用、掺杂离子与π电子的库仑相互作用等对体系的不同影响.
1995, 44(10): 1628-1635.
doi: 10.7498/aps.44.1628
摘要:
利用氩离子束镀膜技术,在N型(100)硅单晶片上淀积钛酸钡膜,并制成MIS结构.在室温下测试其电容-相对湿度(C-RH)特性和电流-相对湿度(I-RH)特性.研究退火条件与固定电荷密度和吸湿灵敏度的关系.结果表明:当相对湿度从12%变化到92%时,在1MHz的测试频率下,电容值变化了48%.在3V偏压下,电流变化了430%,且高湿时的灵敏度比低温时高.随着膜中氧组分的增大,固定电荷密度减小,吸湿响应时间增长,电流变化率下降.文中利用等效方法确定膜中的孔隙体积比和BaTiO,成分的介电常数,建立了描述C-R
利用氩离子束镀膜技术,在N型(100)硅单晶片上淀积钛酸钡膜,并制成MIS结构.在室温下测试其电容-相对湿度(C-RH)特性和电流-相对湿度(I-RH)特性.研究退火条件与固定电荷密度和吸湿灵敏度的关系.结果表明:当相对湿度从12%变化到92%时,在1MHz的测试频率下,电容值变化了48%.在3V偏压下,电流变化了430%,且高湿时的灵敏度比低温时高.随着膜中氧组分的增大,固定电荷密度减小,吸湿响应时间增长,电流变化率下降.文中利用等效方法确定膜中的孔隙体积比和BaTiO,成分的介电常数,建立了描述C-R
1995, 44(10): 1645-1651.
doi: 10.7498/aps.44.1645
摘要:
利用d_2(D_(4k))全组态混合统一晶场理论对Ni(pz)_4Br_2型化合物的光谱、基态ZFS,EPR参量及基态顺磁磁化率进行了系统的理论分析与计算,计算结果与实验值符合得甚好,从而对Ni(pz)_4Br_2的光磁性质作出了完整的合理的理论解释,也表明Ni~(2+)离子的局域环境晶场采用D_(4b)对称性是一种极好的近似.
利用d_2(D_(4k))全组态混合统一晶场理论对Ni(pz)_4Br_2型化合物的光谱、基态ZFS,EPR参量及基态顺磁磁化率进行了系统的理论分析与计算,计算结果与实验值符合得甚好,从而对Ni(pz)_4Br_2的光磁性质作出了完整的合理的理论解释,也表明Ni~(2+)离子的局域环境晶场采用D_(4b)对称性是一种极好的近似.
