1978年 27卷 第1期
1978, 27(1): 1-9.
doi: 10.7498/aps.27.1
摘要:
利用声光相互作用所引起的光衍射现象,观测了叉指换能器在石英晶体上激发的各种声波及其倒速度图。着重研究了z-切割石英晶体表面、沿y方向激发表面声波的叉指换能器在这个样品上激发的各种表面声波和体声波。对观察到的不同于瑞利波形式的表面声波进行了探讨,并说明这类波的特性值得进一步研究。
利用声光相互作用所引起的光衍射现象,观测了叉指换能器在石英晶体上激发的各种声波及其倒速度图。着重研究了z-切割石英晶体表面、沿y方向激发表面声波的叉指换能器在这个样品上激发的各种表面声波和体声波。对观察到的不同于瑞利波形式的表面声波进行了探讨,并说明这类波的特性值得进一步研究。
1978, 27(1): 10-21.
doi: 10.7498/aps.27.10
摘要:
本文讨论了影响小注入下晶体管的lc-VBE特性的各种因素。作者发现发射结势垒区准费米能级降落的影响对于解释实验中发现的n*≡d(VBE/VT)/dInlc*值的差分方法。
本文讨论了影响小注入下晶体管的lc-VBE特性的各种因素。作者发现发射结势垒区准费米能级降落的影响对于解释实验中发现的n*≡d(VBE/VT)/dInlc*值的差分方法。
1978, 27(1): 22-30.
doi: 10.7498/aps.27.22
摘要:
本文对钕玻璃的光泵感应热畸变作了理论分析,给出了光泵感应热畸变与钕玻璃热光性质的关系,并对高重复率脉冲器件和单次脉冲器件作了热畸变的定量测量,实验结果在一定程度上与理论分析相符。
本文对钕玻璃的光泵感应热畸变作了理论分析,给出了光泵感应热畸变与钕玻璃热光性质的关系,并对高重复率脉冲器件和单次脉冲器件作了热畸变的定量测量,实验结果在一定程度上与理论分析相符。
1978, 27(1): 31-40.
doi: 10.7498/aps.27.31
摘要:
本文引进一个重要系数——置换群外积约化系数(ORC),讨论了它的性质和求法。导出了ORC和SUn群CG系数间的重要关系式,给出了从ORC同时求出所有SUn群CG系数的方法。
本文引进一个重要系数——置换群外积约化系数(ORC),讨论了它的性质和求法。导出了ORC和SUn群CG系数间的重要关系式,给出了从ORC同时求出所有SUn群CG系数的方法。
1978, 27(1): 41-46.
doi: 10.7498/aps.27.41
摘要:
本文再次采用氧八面体基团模型及定域化轨道波函数的方法系统地计算了九种钙钛矿、钨青铜型和LiNbO3型晶体的折射率。在未引入任何可调整参量的情况下,计算值与实验值之差仅10%左右。由此可见,氧八面体基团模型及定域化轨道波函数的计算方法不但能在定量上阐明这两种类型材料的电光和非线性光学效应的机理,同时也能阐明光频线性极化率的各种性质。本文的计算还表明,虽然奇次项晶格场是晶体产生电光和非线性光学效应的决定因素,但对线性极化率的影响恰非常小。最后,就定域化轨道方法的可靠性作了某些讨论。
本文再次采用氧八面体基团模型及定域化轨道波函数的方法系统地计算了九种钙钛矿、钨青铜型和LiNbO3型晶体的折射率。在未引入任何可调整参量的情况下,计算值与实验值之差仅10%左右。由此可见,氧八面体基团模型及定域化轨道波函数的计算方法不但能在定量上阐明这两种类型材料的电光和非线性光学效应的机理,同时也能阐明光频线性极化率的各种性质。本文的计算还表明,虽然奇次项晶格场是晶体产生电光和非线性光学效应的决定因素,但对线性极化率的影响恰非常小。最后,就定域化轨道方法的可靠性作了某些讨论。
1978, 27(1): 47-62.
doi: 10.7498/aps.27.47
摘要:
引用四元数(或转动群的双值表示)推广处理二维晶格统计模型的无规行走法,为三维简立方晶格求得了统计配分函数的一个封闭的近似解析表达式。它在从零到无限大的温度区间内都成立,可以过渡到正确的二维结果,具有一个温度奇点、非对数型的比热奇异性和较好的高温展开系数。
引用四元数(或转动群的双值表示)推广处理二维晶格统计模型的无规行走法,为三维简立方晶格求得了统计配分函数的一个封闭的近似解析表达式。它在从零到无限大的温度区间内都成立,可以过渡到正确的二维结果,具有一个温度奇点、非对数型的比热奇异性和较好的高温展开系数。
1978, 27(1): 63-84.
doi: 10.7498/aps.27.63
摘要:
系统的自由能是序参量的泛函。在二级相变点附近,自由能密度是序参量及其关联项的幂次展式。按本文给定的方法,无论关联项是定域还是非定域的,由对自由能的一级变分等于零,都能求得表示平衡态位形的序参量。在求解过程,必须将序参量进行傅氏变换,这与序参量以系统对称群的基函数展开是一致的,由此对二级相变中对称改变进行了分析。利用变分法中极值的充要条件(或充分条件),我们讨论了二级相变过程中状态的稳定性条件。由于我们对自由能求极值时没有略去关联项,因此不存在Lifshitz的对称改变限制条件。这里强调指出:实质上,Lif
系统的自由能是序参量的泛函。在二级相变点附近,自由能密度是序参量及其关联项的幂次展式。按本文给定的方法,无论关联项是定域还是非定域的,由对自由能的一级变分等于零,都能求得表示平衡态位形的序参量。在求解过程,必须将序参量进行傅氏变换,这与序参量以系统对称群的基函数展开是一致的,由此对二级相变中对称改变进行了分析。利用变分法中极值的充要条件(或充分条件),我们讨论了二级相变过程中状态的稳定性条件。由于我们对自由能求极值时没有略去关联项,因此不存在Lifshitz的对称改变限制条件。这里强调指出:实质上,Lif
1978, 27(1): 85-93.
doi: 10.7498/aps.27.85
摘要:
在文献[1]中,我们导出了超导临界温度Tc的一个严格级数表式。本文讨论这个级数的收敛范围,以及通过解析延拓来扩展收敛范围的可能性。结论是:我们的Tc级数(指文献[1]原来的级数,或者经过延拓后的级数)在∞>λ>λ0的整个范围内,都是收敛的。这里λ0是Matsubara表象中使决定Tc的方程具有正实数解的最小的λ值。实际上,就是库仑赝势。因此,这就是说,也许除了少数非常弱耦合的超导体以外,我们的T<
在文献[1]中,我们导出了超导临界温度Tc的一个严格级数表式。本文讨论这个级数的收敛范围,以及通过解析延拓来扩展收敛范围的可能性。结论是:我们的Tc级数(指文献[1]原来的级数,或者经过延拓后的级数)在∞>λ>λ0的整个范围内,都是收敛的。这里λ0是Matsubara表象中使决定Tc的方程具有正实数解的最小的λ值。实际上,就是库仑赝势。因此,这就是说,也许除了少数非常弱耦合的超导体以外,我们的T<
1978, 27(1): 94-106.
doi: 10.7498/aps.27.94
摘要:
本文讨论了旋量的层子-反层子束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程),假定层子反层子之间只有标量耦合的相互作用,这作用为相对论协变的ν势所描述。介子结构波函数按O(4)群展开后保留最低次分波,进行了数值求解,然后计算了计入高次分波的影响。计算了介子的均方半径。计算结果表明在紧束缚态情况下,低次分波大分量近似是合理的、好的近似。作为对比,对松束缚态也进行了讨论。
本文讨论了旋量的层子-反层子束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程),假定层子反层子之间只有标量耦合的相互作用,这作用为相对论协变的ν势所描述。介子结构波函数按O(4)群展开后保留最低次分波,进行了数值求解,然后计算了计入高次分波的影响。计算了介子的均方半径。计算结果表明在紧束缚态情况下,低次分波大分量近似是合理的、好的近似。作为对比,对松束缚态也进行了讨论。
