1981年 30卷 第6期
1981, 30(6): 709-714.
doi: 10.7498/aps.30.709
摘要:
五磷酸铈晶体的分子式为CeP5O14,属单斜晶系,α=8.797?, b=9.074?,c=13.124?,β=89°36′,Z=4,空间群C2h5-P21/c,用PW-1100四圆衍射仪收集强度数据,独立衍射点2051个,结构已用重原子法解出,以全矩阵及方块矩阵最小二乘方修正结构参数,最后R因子为0.097。晶体结构分析结果表明,结构系由阳离子连结阴离子带构成络合物,围绕着铈离子的八个氧原子构成稍歪扭的“正方”反三稜形配位多面体,两个Ce离子间的最短距离为5.967?。
五磷酸铈晶体的分子式为CeP5O14,属单斜晶系,α=8.797?, b=9.074?,c=13.124?,β=89°36′,Z=4,空间群C2h5-P21/c,用PW-1100四圆衍射仪收集强度数据,独立衍射点2051个,结构已用重原子法解出,以全矩阵及方块矩阵最小二乘方修正结构参数,最后R因子为0.097。晶体结构分析结果表明,结构系由阳离子连结阴离子带构成络合物,围绕着铈离子的八个氧原子构成稍歪扭的“正方”反三稜形配位多面体,两个Ce离子间的最短距离为5.967?。
1981, 30(6): 715-721.
doi: 10.7498/aps.30.715
摘要:
本文使用CNDO/S型近似方法,计算(NO2)-1的单电子分子轨道,然后按基团理论的通用计算程序计算NaNO2晶体的倍频系数,计算值和实验值符合得较好,计算结果明确指出:NaNO2晶体倍频系数各向异性的原因来自基团的共轭π轨道,另外,本文的计算表明,有可能对非线性光学新材料探索提供计算机的预测。本文还就非线性光学效应的双能级模型作了讨论,并指出了它的局限性。
本文使用CNDO/S型近似方法,计算(NO2)-1的单电子分子轨道,然后按基团理论的通用计算程序计算NaNO2晶体的倍频系数,计算值和实验值符合得较好,计算结果明确指出:NaNO2晶体倍频系数各向异性的原因来自基团的共轭π轨道,另外,本文的计算表明,有可能对非线性光学新材料探索提供计算机的预测。本文还就非线性光学效应的双能级模型作了讨论,并指出了它的局限性。
1981, 30(6): 722-730.
doi: 10.7498/aps.30.722
摘要:
木文以Poinaré群作为引力规范群,在有挠率和曲率的空间中,讨论了当引力拉氏量包含场强的线性项与二次项时体系的运动方程,指出球对称真空静引力场方程在“宏观”极限下可以得到Schwarzchild解,因此它与目前关于广义相对论的实验验证是一致的,但在“微观”极限下,方程预示着一种新的短程作用,讨论了自旋1/2的粒子作为检测粒子在这种球对称真空静场中的运动,指出运动方程只与仿射联络的黎曼部分有关,并和广义相对论的相应方程具有同样的形式。
木文以Poinaré群作为引力规范群,在有挠率和曲率的空间中,讨论了当引力拉氏量包含场强的线性项与二次项时体系的运动方程,指出球对称真空静引力场方程在“宏观”极限下可以得到Schwarzchild解,因此它与目前关于广义相对论的实验验证是一致的,但在“微观”极限下,方程预示着一种新的短程作用,讨论了自旋1/2的粒子作为检测粒子在这种球对称真空静场中的运动,指出运动方程只与仿射联络的黎曼部分有关,并和广义相对论的相应方程具有同样的形式。
1981, 30(6): 731-746.
doi: 10.7498/aps.30.731
摘要:
在规范群含有Abel子群和有Higgs场的情况下,对重正化前后的规范群的同构性质作了一个严格的证明。
在规范群含有Abel子群和有Higgs场的情况下,对重正化前后的规范群的同构性质作了一个严格的证明。
1981, 30(6): 747-760.
doi: 10.7498/aps.30.747
摘要:
本文使用配分函数级数展开法,作出面心立方(fcc)点阵上具有最近邻交换作用-J的Ⅰ型反铁磁系统(Ising自旋1/2)的统计理论,引入了0+的次近邻相互作用以排除基态的简并问题,写出高温无序态的自由能的tanh(J/kT)的幂级数和低温有序态的自由能的exp(-4J/kT)的幂级数,运用求Pad近似式得出两者在温度Tc=1.74J/k处相交,故其顺磁-反铁磁的转变为一阶相变,我们算出了有关的物理量,长程和短程有序度、内能、熵、比热以及磁化率等随温度变化的曲线,它们都在Tc点出现突变,其潜热Q=Tc△S=0.44J,fcc上以CuAuI为典型的合金有序化问题与上述课题虽然是不同的物理对象,但它们的自由能的表式是同一的,因而以上算出的相交特征和相应的物理量对于二者都同样适用,最后我们还解析地证明了Tc-H曲线在H=0点Tc为极大值。
本文使用配分函数级数展开法,作出面心立方(fcc)点阵上具有最近邻交换作用-J的Ⅰ型反铁磁系统(Ising自旋1/2)的统计理论,引入了0+的次近邻相互作用以排除基态的简并问题,写出高温无序态的自由能的tanh(J/kT)的幂级数和低温有序态的自由能的exp(-4J/kT)的幂级数,运用求Pad近似式得出两者在温度Tc=1.74J/k处相交,故其顺磁-反铁磁的转变为一阶相变,我们算出了有关的物理量,长程和短程有序度、内能、熵、比热以及磁化率等随温度变化的曲线,它们都在Tc点出现突变,其潜热Q=Tc△S=0.44J,fcc上以CuAuI为典型的合金有序化问题与上述课题虽然是不同的物理对象,但它们的自由能的表式是同一的,因而以上算出的相交特征和相应的物理量对于二者都同样适用,最后我们还解析地证明了Tc-H曲线在H=0点Tc为极大值。
1981, 30(6): 761-774.
doi: 10.7498/aps.30.761
摘要:
利用无限介质中的格林函数,本文首先导出一般形状的夹杂所产生的拘束应力场,夹杂中的无应力应变εij*可以是位置的函数,在此基础上,给出了平面问题的全部计算公式,文中把裂纹或空腔看做是其弹性常数为零的一种特殊的异性夹杂,在物体受到外加应力场的作用时,计算了与椭圆空腔等效的夹杂的无应力应变,对于扁平形状的夹杂,在其端点附近显示出与裂纹完全类似的r-1/2式应力奇点,算出了相应的应力强度因子,对于本文结果的一些应用做了讨论,例如椭圆空腔与外加应力场的交互作用,马氏体转变和形变孪晶所伴随形成的微观裂纹等。
利用无限介质中的格林函数,本文首先导出一般形状的夹杂所产生的拘束应力场,夹杂中的无应力应变εij*可以是位置的函数,在此基础上,给出了平面问题的全部计算公式,文中把裂纹或空腔看做是其弹性常数为零的一种特殊的异性夹杂,在物体受到外加应力场的作用时,计算了与椭圆空腔等效的夹杂的无应力应变,对于扁平形状的夹杂,在其端点附近显示出与裂纹完全类似的r-1/2式应力奇点,算出了相应的应力强度因子,对于本文结果的一些应用做了讨论,例如椭圆空腔与外加应力场的交互作用,马氏体转变和形变孪晶所伴随形成的微观裂纹等。
1981, 30(6): 775-782.
doi: 10.7498/aps.30.775
摘要:
本文指出虽然三十年来Ginzberg-Landau理论(以下简称G-理论)被人们广泛地用于描述超导薄膜的临界场,而且它还是描述强耦合超导薄膜临界场的唯一理论,但G-L关于薄膜临界场的理论不仅一直未得到实验证明,而且它既不能用于描述结晶态的弱耦合超导薄膜的临界场,也不适用于描述强耦合超导薄膜的临界场。本文还提出了一个在薄膜极限下定域的新判据:ξ<<λ,ξ<
本文指出虽然三十年来Ginzberg-Landau理论(以下简称G-理论)被人们广泛地用于描述超导薄膜的临界场,而且它还是描述强耦合超导薄膜临界场的唯一理论,但G-L关于薄膜临界场的理论不仅一直未得到实验证明,而且它既不能用于描述结晶态的弱耦合超导薄膜的临界场,也不适用于描述强耦合超导薄膜的临界场。本文还提出了一个在薄膜极限下定域的新判据:ξ<<λ,ξ<
1981, 30(6): 783-793.
doi: 10.7498/aps.30.783
摘要:
作者在μ*=0情形,从Eliashberg方程解析地导出如下的Tc公式:Tc=αωlogexp{-b((1+cλ)/λ)},式中α=2γ/π,b=c=1;Inγ=C=0.5772是Euler常数。这个Tc公式只有在Tc=0.36/α(k)以下才是正确的,α是个大于1并随材料而异的常数。我们推测,当Tc超过上述范围后,Tc公式的函数结构很可能不同于McMillan Tc公式,至少α,b和c等参量不再是些不依赖于材料的常数了。
作者在μ*=0情形,从Eliashberg方程解析地导出如下的Tc公式:Tc=αωlogexp{-b((1+cλ)/λ)},式中α=2γ/π,b=c=1;Inγ=C=0.5772是Euler常数。这个Tc公式只有在Tc=0.36/α(k)以下才是正确的,α是个大于1并随材料而异的常数。我们推测,当Tc超过上述范围后,Tc公式的函数结构很可能不同于McMillan Tc公式,至少α,b和c等参量不再是些不依赖于材料的常数了。
1981, 30(6): 794-801.
doi: 10.7498/aps.30.794
摘要:
本文提出了一种双异质结双漂移区InP/InGaAsP/InP微波雪崩二极管的设想,分析表明:该器件的电压调制度可达100%,对应的直流到射频的转换率为64%,同时给出了器件的小信号理论分析。
本文提出了一种双异质结双漂移区InP/InGaAsP/InP微波雪崩二极管的设想,分析表明:该器件的电压调制度可达100%,对应的直流到射频的转换率为64%,同时给出了器件的小信号理论分析。
1981, 30(6): 802-809.
doi: 10.7498/aps.30.802
摘要:
利用变换圆图解法获得了腔内存在有多热扰中心情况下的基模效稳腔的一般解,在这种腔内,各热扰中心处的π圆相继相切;其中的π1圆与腔的R1镜的σ1圆相切;而由π圆决定的基模光斑尺寸满足自孔径选基摸的要求,同时,根据这个解,确定了这种腔,特别是倍频腔的简单设计方法与计算公式。
利用变换圆图解法获得了腔内存在有多热扰中心情况下的基模效稳腔的一般解,在这种腔内,各热扰中心处的π圆相继相切;其中的π1圆与腔的R1镜的σ1圆相切;而由π圆决定的基模光斑尺寸满足自孔径选基摸的要求,同时,根据这个解,确定了这种腔,特别是倍频腔的简单设计方法与计算公式。
1981, 30(6): 810-819.
doi: 10.7498/aps.30.810
摘要:
本文介绍了一种新的液晶混合双稳光学装置(LCBOD),观察到了液晶BOD两种运用方式的光学双稳态,描述了液晶BOD在光学逻辑元件和超线性调制上的应用,还研究了液晶BOD的瞬态响应,观察到了“临界延迟”现象,测量了开关时间,实验结果与Garmire的理论相符。
本文介绍了一种新的液晶混合双稳光学装置(LCBOD),观察到了液晶BOD两种运用方式的光学双稳态,描述了液晶BOD在光学逻辑元件和超线性调制上的应用,还研究了液晶BOD的瞬态响应,观察到了“临界延迟”现象,测量了开关时间,实验结果与Garmire的理论相符。
1981, 30(6): 820-826.
doi: 10.7498/aps.30.820
摘要:
脉冲染料激光器采用复合腔调频可成倍地增加输出功率,并使输出光强几乎与频率无关,本文给出了理论和实验结果以及实用器件的例子。
脉冲染料激光器采用复合腔调频可成倍地增加输出功率,并使输出光强几乎与频率无关,本文给出了理论和实验结果以及实用器件的例子。
1981, 30(6): 827-831.
doi: 10.7498/aps.30.827
摘要:
本文描述了磁有序材料在垂直激励和平行激励下产生第一阶非稳定性微波阈值磁场的测试装置及有关测试技术,在平行激励下通过阈值场的测量可以获得自旋波线宽,同时给出了在室温、X波段条件下对YIG单晶小球进行自旋波线宽测量的结果,与同类测量进行比较,两者相当一致。
本文描述了磁有序材料在垂直激励和平行激励下产生第一阶非稳定性微波阈值磁场的测试装置及有关测试技术,在平行激励下通过阈值场的测量可以获得自旋波线宽,同时给出了在室温、X波段条件下对YIG单晶小球进行自旋波线宽测量的结果,与同类测量进行比较,两者相当一致。
1981, 30(6): 835-840.
doi: 10.7498/aps.30.835
摘要:
本文测量了在不同温度下,压力到12kbar,LiIO3晶体β→α相变平均速率的压力关系。随压力增加,平均速率起先很快地增加,经过一个极大值,随后以比较缓慢的速率下降,文中还讨论了压力效应的物理意义。
本文测量了在不同温度下,压力到12kbar,LiIO3晶体β→α相变平均速率的压力关系。随压力增加,平均速率起先很快地增加,经过一个极大值,随后以比较缓慢的速率下降,文中还讨论了压力效应的物理意义。
1981, 30(6): 841-848.
doi: 10.7498/aps.30.841
摘要:
本文提供了用白光信息处理技术作褪色透明彩色照片彩色复原的原理和实验,其中之一是由空间编码和彩色滤波两步骤完成的,即将待处理的透明彩色片用空间编码技术编制在一张黑白感光底片上,在白光光学处理系统的傅里叶平面中对这编码的黑白片的频谱进行彩色滤波,最后在系统的输出平面给出彩色增强或复原的图象,另一种是用白光处理技术作褪色透明彩色片的彩色复原实时处理,它可供及时的直接观察并且有操作简便,成本经济和能灵活多用的特点,这两种技术为彩色图象的彩色增强和复原提供了新方法。
本文提供了用白光信息处理技术作褪色透明彩色照片彩色复原的原理和实验,其中之一是由空间编码和彩色滤波两步骤完成的,即将待处理的透明彩色片用空间编码技术编制在一张黑白感光底片上,在白光光学处理系统的傅里叶平面中对这编码的黑白片的频谱进行彩色滤波,最后在系统的输出平面给出彩色增强或复原的图象,另一种是用白光处理技术作褪色透明彩色片的彩色复原实时处理,它可供及时的直接观察并且有操作简便,成本经济和能灵活多用的特点,这两种技术为彩色图象的彩色增强和复原提供了新方法。
1981, 30(6): 849-852.
doi: 10.7498/aps.30.849
摘要:
本工作用示差热分析法,淬火样品X射线衍射法和Guinier-Lenn透射式高温单色聚焦粉末照相法研究了Fe-C-Sb合金中液态急冷获得的ε相的高温分解过程,实验结果指出,ε相在125℃开始分解,首先分解成ε-Fe2C,而后在450℃分解成α-Fe,并析出Sb和Fe3Sb2,还保留有ε-Fe2C;在550℃以后ε-Fe2C转变成Fe3C,并在770℃时发生Fe的α→γ转变,在800℃时主要组成相为:γFe,Sb,Fe3C(Fe3Sb分解);在冷却过程中750℃发生Fe的γ→α转变,冷至室温时的主要组成相是:αFe,Fe3C,Sb,Fe3Sb2。
本工作用示差热分析法,淬火样品X射线衍射法和Guinier-Lenn透射式高温单色聚焦粉末照相法研究了Fe-C-Sb合金中液态急冷获得的ε相的高温分解过程,实验结果指出,ε相在125℃开始分解,首先分解成ε-Fe2C,而后在450℃分解成α-Fe,并析出Sb和Fe3Sb2,还保留有ε-Fe2C;在550℃以后ε-Fe2C转变成Fe3C,并在770℃时发生Fe的α→γ转变,在800℃时主要组成相为:γFe,Sb,Fe3C(Fe3Sb分解);在冷却过程中750℃发生Fe的γ→α转变,冷至室温时的主要组成相是:αFe,Fe3C,Sb,Fe3Sb2。
1981, 30(6): 853-856.
doi: 10.7498/aps.30.853
摘要:
如果重原子具有高于结构的赝对称性,使用重原子法应获得具有多解形式的轻原子位置,我们引入一个赝结构模型并导出了赝结构衍射结构因子FM(H)的表达式,给出了校正项|EP(H)|的估算值。将多解型重原子法应用于一个未知结构,获得了完美的赝结构图象。
如果重原子具有高于结构的赝对称性,使用重原子法应获得具有多解形式的轻原子位置,我们引入一个赝结构模型并导出了赝结构衍射结构因子FM(H)的表达式,给出了校正项|EP(H)|的估算值。将多解型重原子法应用于一个未知结构,获得了完美的赝结构图象。
