1981年 30卷 第1期
1981, 30(1): 1-11.
doi: 10.7498/aps.30.1
摘要:
本文提出了利用脉冲光抽运,脉冲取样光检测,连续微波共振的方案以减小被动式Rb87频标中的光频移。对Rb87基态超精细能级0—0跃迁的共振线形函数和光频移作了理论计算。实验结果定性地与理论符合,利用这种方案可望能改善被动式Rb87频标的长期频率稳定度。
本文提出了利用脉冲光抽运,脉冲取样光检测,连续微波共振的方案以减小被动式Rb87频标中的光频移。对Rb87基态超精细能级0—0跃迁的共振线形函数和光频移作了理论计算。实验结果定性地与理论符合,利用这种方案可望能改善被动式Rb87频标的长期频率稳定度。
1981, 30(1): 12-21.
doi: 10.7498/aps.30.12
摘要:
本文提出用图形逼近和取尺寸上、下限值的几何平均值的方法,计算椭圆外导体-矩形内导体同轴线特性阻抗。矩形截面内导体的内切共焦椭圆和外接共焦椭圆,通过保角变换,变成同心圆。矩形变成近于矩形的闭合曲线,二同心圆分别为它的最小值和最大值,取二者的几何平均值,与同轴椭圆截面外导体同时变成的同心圆,构成一个标准同轴线,得到了特性阻抗公式。并由此推导出椭圆外导体-微带内导体、圆形外导体-方形内导体、圆形外导体-矩形内导体及圆形外导体-微带内导体等各种同轴线的特性阻抗的初等函数表示式。给出了上述几种同轴线的特性阻抗准确数值。
本文提出用图形逼近和取尺寸上、下限值的几何平均值的方法,计算椭圆外导体-矩形内导体同轴线特性阻抗。矩形截面内导体的内切共焦椭圆和外接共焦椭圆,通过保角变换,变成同心圆。矩形变成近于矩形的闭合曲线,二同心圆分别为它的最小值和最大值,取二者的几何平均值,与同轴椭圆截面外导体同时变成的同心圆,构成一个标准同轴线,得到了特性阻抗公式。并由此推导出椭圆外导体-微带内导体、圆形外导体-方形内导体、圆形外导体-矩形内导体及圆形外导体-微带内导体等各种同轴线的特性阻抗的初等函数表示式。给出了上述几种同轴线的特性阻抗准确数值。
1981, 30(1): 22-27.
doi: 10.7498/aps.30.22
摘要:
本文求出了VGM引力理论的共形平直静止解。文中把胡宁表达式引入VGM,它同样是守恒的能量动量表达式。对于单个集中质量的引力场,与GR一样,可证实引力质量与惯性质量相等。但Einstein的等效原理在这理论中并不成立。利用所求得的解,可知当n<1/4时,引力场的能量动量赝张量就是正常的。
本文求出了VGM引力理论的共形平直静止解。文中把胡宁表达式引入VGM,它同样是守恒的能量动量表达式。对于单个集中质量的引力场,与GR一样,可证实引力质量与惯性质量相等。但Einstein的等效原理在这理论中并不成立。利用所求得的解,可知当n<1/4时,引力场的能量动量赝张量就是正常的。
1981, 30(1): 28-34.
doi: 10.7498/aps.30.28
摘要:
在超空间(x,θ)上定义了度规张量场GAB后,计算了四阶曲率张量RDABC并找出其推广的循环性(cyclicity)。推导了超空间上保度量变换所应满足的条件,即超Killing方程:ξA:B+ηabξB:A=0。在零曲率情形,求出了超Killing方程的通解,及其相应生成元间的对易关系。在常曲率情形,找出了超Killing方程的特解。
在超空间(x,θ)上定义了度规张量场GAB后,计算了四阶曲率张量RDABC并找出其推广的循环性(cyclicity)。推导了超空间上保度量变换所应满足的条件,即超Killing方程:ξA:B+ηabξB:A=0。在零曲率情形,求出了超Killing方程的通解,及其相应生成元间的对易关系。在常曲率情形,找出了超Killing方程的特解。
1981, 30(1): 35-45.
doi: 10.7498/aps.30.35
摘要:
对空-时流形、运动群及其李代数作了尽量直观的几何分析与推导。首先,对惯性系的分析指出,利用黎曼几何中的Beltrami定理后可知,存在惯性系的空-时必是伪超球,因而运动群就是旋转群,于是不难推算出运动学变换的具体分析表达式及其生成元间的对易关系式。由此,具体而直观的推出了流形、群、代数的缩并关系。
对空-时流形、运动群及其李代数作了尽量直观的几何分析与推导。首先,对惯性系的分析指出,利用黎曼几何中的Beltrami定理后可知,存在惯性系的空-时必是伪超球,因而运动群就是旋转群,于是不难推算出运动学变换的具体分析表达式及其生成元间的对易关系式。由此,具体而直观的推出了流形、群、代数的缩并关系。
1981, 30(1): 46-56.
doi: 10.7498/aps.30.46
摘要:
本文讨论引力场中局部区域的能量问题。这里提出了一个新的引力场总能量-动量赝张量密度,它所表示的引力场局部空间区域中的能量对纯空间坐标变换是不变量,因而引力场的局部区域能量具有确定的物理意义。关于Schwarzschild场的能量和动量,新的赝张量给出的结果要比现有广义相对论文献中的其他形式的赝张量所给出的结果较为合理。文中还讨论了在引力理论中质量与能量的关系问题。
本文讨论引力场中局部区域的能量问题。这里提出了一个新的引力场总能量-动量赝张量密度,它所表示的引力场局部空间区域中的能量对纯空间坐标变换是不变量,因而引力场的局部区域能量具有确定的物理意义。关于Schwarzschild场的能量和动量,新的赝张量给出的结果要比现有广义相对论文献中的其他形式的赝张量所给出的结果较为合理。文中还讨论了在引力理论中质量与能量的关系问题。
1981, 30(1): 57-65.
doi: 10.7498/aps.30.57
摘要:
本文研究了在相干多色处理中用黑白透射介质进行彩色图象空间编码的方法。这个方法可应用于彩色象的信号检测、去模糊、及相加与相减。并且指出,类似于相干单色处理,这种多色处理方法有能力处理彩色图象。这个方法虽然有某些不足之处,例如需要对被处理对象事先进行编码。但是,这个方法展示了在彩色图象处理中的一个新的方向。而且,它并不只局限于处理彩色图象,也可应用于处理某些具有灰度变化的图象。
本文研究了在相干多色处理中用黑白透射介质进行彩色图象空间编码的方法。这个方法可应用于彩色象的信号检测、去模糊、及相加与相减。并且指出,类似于相干单色处理,这种多色处理方法有能力处理彩色图象。这个方法虽然有某些不足之处,例如需要对被处理对象事先进行编码。但是,这个方法展示了在彩色图象处理中的一个新的方向。而且,它并不只局限于处理彩色图象,也可应用于处理某些具有灰度变化的图象。
1981, 30(1): 74-83.
doi: 10.7498/aps.30.74
摘要:
本文提出对∫xnA(p)B(q)dx型不定积分普遍方法,其中A,B都是含有参变量λ的Airy方程y″=(λ+x)y的解,p,q是微分阶数,n是非负整数。当p,q≤1,A与B所含的参数不相同时,本文导出了上述积分普遍公式。当A=B时,又提出了与Albright完全不相同的求积方法。作为它的应用,本文讨论了处于三角势阱中电子的波函数正交归一问题,并计算了势阱中能级间的跃迁几率。
本文提出对∫xnA(p)B(q)dx型不定积分普遍方法,其中A,B都是含有参变量λ的Airy方程y″=(λ+x)y的解,p,q是微分阶数,n是非负整数。当p,q≤1,A与B所含的参数不相同时,本文导出了上述积分普遍公式。当A=B时,又提出了与Albright完全不相同的求积方法。作为它的应用,本文讨论了处于三角势阱中电子的波函数正交归一问题,并计算了势阱中能级间的跃迁几率。
1981, 30(1): 84-90.
doi: 10.7498/aps.30.84
摘要:
本文考察了影响阶跃恢复二极管阶跃截止时间的诸因素。在此基础上,提出一种新的超高速阶跃二极管结构——窄基区n+pp+突变结结构。分析表明,这种结构的阶跃二极管因采用扩散系数大的载流子作为注入基区的少数载流子,其本征阶跃时间大为缩短。根据这一思想设计制作了实用的二极管,实际测得的最快阶跃截止时间小于50ps(按10—90％计算)。
本文考察了影响阶跃恢复二极管阶跃截止时间的诸因素。在此基础上,提出一种新的超高速阶跃二极管结构——窄基区n+pp+突变结结构。分析表明,这种结构的阶跃二极管因采用扩散系数大的载流子作为注入基区的少数载流子,其本征阶跃时间大为缩短。根据这一思想设计制作了实用的二极管,实际测得的最快阶跃截止时间小于50ps(按10—90％计算)。
1981, 30(1): 91-96.
doi: 10.7498/aps.30.91
摘要:
超声可用于测量一些非声学特性。在这些应用中,需要准确测量超声波的渡越时间。为此,不应漏测接收信号到达时的前一两个波,这要求首波的幅度等于或大于次波的幅度。本文分析了发射和接收换能器的瞬态特性,包括双探头的和单探头的,从而证明,如果增加换能器背衬的声阻率,首次波幅度比可以从小于1加大到1或大于1。这是对轻负载讲的。如果负载相当重,首次波幅度比自动地比较大。
超声可用于测量一些非声学特性。在这些应用中,需要准确测量超声波的渡越时间。为此,不应漏测接收信号到达时的前一两个波,这要求首波的幅度等于或大于次波的幅度。本文分析了发射和接收换能器的瞬态特性,包括双探头的和单探头的,从而证明,如果增加换能器背衬的声阻率,首次波幅度比可以从小于1加大到1或大于1。这是对轻负载讲的。如果负载相当重,首次波幅度比自动地比较大。
1981, 30(1): 97-104.
doi: 10.7498/aps.30.97
摘要:
本文将处理二元无序合金电子性质的平均单粒子和双粒子格林函数的图形分析推广到多元无序合金。在单格点近似下,如果我们自洽地处理累积量中的多次占有修正,则从图形分析得到的平均单粒子和双粒子格林函数与相干势近似的结果相一致。
本文将处理二元无序合金电子性质的平均单粒子和双粒子格林函数的图形分析推广到多元无序合金。在单格点近似下,如果我们自洽地处理累积量中的多次占有修正,则从图形分析得到的平均单粒子和双粒子格林函数与相干势近似的结果相一致。
1981, 30(1): 105-110.
doi: 10.7498/aps.30.105
摘要:
本文从理论上对离化态原子的Kα射线所发生的移位作了初步的研究,并总结了Kα射线随离化度和原子序变化的规律。提供了有关的数据图表,这可以用来估算各种离化态原子(原子序Z≤42)的Kα射线移位。最后还讨论了测量移位的Kα射线谱,这可以应用于等离子体的杂质诊断。
本文从理论上对离化态原子的Kα射线所发生的移位作了初步的研究,并总结了Kα射线随离化度和原子序变化的规律。提供了有关的数据图表,这可以用来估算各种离化态原子(原子序Z≤42)的Kα射线移位。最后还讨论了测量移位的Kα射线谱,这可以应用于等离子体的杂质诊断。
1981, 30(1): 111-116.
doi: 10.7498/aps.30.111
摘要:
本文给出一个带有重原子校正项的正切式:用这个公式修正含重原子晶体的结构因子相位可以避免所谓平方效应,从而提高直接法用于测定含重原子晶体的效能。实际试验表明,带校正项的正切式明显地优于通常的正切式,而且能够解决用通常正切式无法解决的对映双解问题。
本文给出一个带有重原子校正项的正切式:用这个公式修正含重原子晶体的结构因子相位可以避免所谓平方效应,从而提高直接法用于测定含重原子晶体的效能。实际试验表明,带校正项的正切式明显地优于通常的正切式,而且能够解决用通常正切式无法解决的对映双解问题。
1981, 30(1): 117-119.
doi: 10.7498/aps.30.117
摘要:
Al-0.5wt％Cu合金在弯曲型强迫振动条件下,在声频(102赫)范围内,在0℃及90℃附近分别观测到温度内耗峰,同时观测到振幅内耗峰。可以认为;它属于既有温度峰也有振幅峰的反常内耗现象,其可能的机制是位错拖曳点缺陷运动。
Al-0.5wt％Cu合金在弯曲型强迫振动条件下,在声频(102赫)范围内,在0℃及90℃附近分别观测到温度内耗峰,同时观测到振幅内耗峰。可以认为;它属于既有温度峰也有振幅峰的反常内耗现象,其可能的机制是位错拖曳点缺陷运动。
1981, 30(1): 120-123.
doi: 10.7498/aps.30.120
摘要:
包钴铁氧体型,γ-Fe2O3磁粉(简记为CoFe-γ-Fe2O3)是针状γ-Fe2O3磁粉与Co++和Fe++溶液起反应,在每个针状颗粒上包覆了一层钴铁氧体固溶体。经此种方法处理后的γ-Fe2O3磁粉的矫顽力及其它磁特性有较大的提高。如矫顽力由原来415Oe增加到715Oe;剩磁和矫顽力随时间及温度变化小等。我们利用穆斯堡尔效应并配合其它研究手段进行了研究,认为:CoFe-γ-Fe2O3磁粉矫顽力的提高,主要是由于γ-Fe2O3磁粉表面包覆了一层钴铁氧体固溶体,γ-Fe2O3与钴铁氧体固溶体之间发生磁耦合作用之故。
包钴铁氧体型,γ-Fe2O3磁粉(简记为CoFe-γ-Fe2O3)是针状γ-Fe2O3磁粉与Co++和Fe++溶液起反应,在每个针状颗粒上包覆了一层钴铁氧体固溶体。经此种方法处理后的γ-Fe2O3磁粉的矫顽力及其它磁特性有较大的提高。如矫顽力由原来415Oe增加到715Oe;剩磁和矫顽力随时间及温度变化小等。我们利用穆斯堡尔效应并配合其它研究手段进行了研究,认为:CoFe-γ-Fe2O3磁粉矫顽力的提高,主要是由于γ-Fe2O3磁粉表面包覆了一层钴铁氧体固溶体,γ-Fe2O3与钴铁氧体固溶体之间发生磁耦合作用之故。
1981, 30(1): 124-131.
doi: 10.7498/aps.30.124
摘要:
本文提出了利用所有可能利用的衍射数据求解低对称晶系(三斜、单斜、正交)晶胞参数的联立方程组法。测量误差会引起约10％数据偏离较大,但大量数据仍统计平均分布于真值附近。故采用一定程序的抛弃法可以得到较好的晶胞参数平均值结果。
本文提出了利用所有可能利用的衍射数据求解低对称晶系(三斜、单斜、正交)晶胞参数的联立方程组法。测量误差会引起约10％数据偏离较大,但大量数据仍统计平均分布于真值附近。故采用一定程序的抛弃法可以得到较好的晶胞参数平均值结果。
1981, 30(1): 130-132.
doi: 10.7498/aps.30.130
摘要:
对于某些类型的含重原子晶体结构,用通常的Patterson法、重原子法、乃至直接法,往往不易获得唯一的解。将由反常散射效应所得的部分相位信息同直接法结合起来有助于解决这个困难。本文用一个典型的已知晶体结构作试验,证明这样的结合可以收到良好的效果。
对于某些类型的含重原子晶体结构,用通常的Patterson法、重原子法、乃至直接法,往往不易获得唯一的解。将由反常散射效应所得的部分相位信息同直接法结合起来有助于解决这个困难。本文用一个典型的已知晶体结构作试验,证明这样的结合可以收到良好的效果。
1981, 30(1): 133-137.
doi: 10.7498/aps.30.133
摘要:
本文分析了在均匀等离子体中的二重简并四波混频(一种实时红外象转换过程)。通过典型例子说明红外象转换效率为1所需的泵功率是现实的。
本文分析了在均匀等离子体中的二重简并四波混频(一种实时红外象转换过程)。通过典型例子说明红外象转换效率为1所需的泵功率是现实的。
1981, 30(1): 138-142.
doi: 10.7498/aps.30.138
摘要:
本文叙述了用调Q倍频YAG脉冲激光照射α-LiIO3晶体,在不同的散射配置下,获得了各种散射谱图。实验表明,当用e光入射时,可以比用o光入射激发起更多不同模的晶格振动;获得了E2模的很强的一阶、二阶斯托克斯散射线和反斯托克斯散射线,E1模Polariton的一阶、二阶、三阶斯托克斯线和反斯托克斯线,还获得了反斯托克斯频率区一条频移为469cm-1的新线,认为是不同模的Polariton之间的相互作用引起的。最后,提到实验中初步观察到的晶体拉曼活性的“疲劳现象”。
本文叙述了用调Q倍频YAG脉冲激光照射α-LiIO3晶体,在不同的散射配置下,获得了各种散射谱图。实验表明,当用e光入射时,可以比用o光入射激发起更多不同模的晶格振动;获得了E2模的很强的一阶、二阶斯托克斯散射线和反斯托克斯散射线,E1模Polariton的一阶、二阶、三阶斯托克斯线和反斯托克斯线,还获得了反斯托克斯频率区一条频移为469cm-1的新线,认为是不同模的Polariton之间的相互作用引起的。最后,提到实验中初步观察到的晶体拉曼活性的“疲劳现象”。
1981, 30(1): 143-146.
doi: 10.7498/aps.30.143
摘要:
本文介绍用稀释显影提高全息图衍射效率的方法。给出了稀释显影的特性曲线以及衍射效率与显影时间、曝光量之间的关系。得到了三种全息干板的高衍射效率。
本文介绍用稀释显影提高全息图衍射效率的方法。给出了稀释显影的特性曲线以及衍射效率与显影时间、曝光量之间的关系。得到了三种全息干板的高衍射效率。
1981, 30(1): 147-152.
doi: 10.7498/aps.30.147
摘要:
本文将阶化李代数SU(m|n)扩充到SU(l|m|n),并讨论了它的局部规范理论。找到了规范不变的拉格郎日量,并将SU(2|1)弱电模型推广到统一强、弱、电相互作用模型。
本文将阶化李代数SU(m|n)扩充到SU(l|m|n),并讨论了它的局部规范理论。找到了规范不变的拉格郎日量,并将SU(2|1)弱电模型推广到统一强、弱、电相互作用模型。
