1996年 45卷 第8期
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1996, 45(8): 1249-1254.
doi: 10.7498/aps.45.1249
摘要:
分析了Aharonov-Bohm磁通对一维铁磁链中孤子的影响,结果表明Aharonov-Bohm磁通对孤子的峰值、宽度、静止能量及有效质量均有影响.
分析了Aharonov-Bohm磁通对一维铁磁链中孤子的影响,结果表明Aharonov-Bohm磁通对孤子的峰值、宽度、静止能量及有效质量均有影响.
1996, 45(8): 1255-1263.
doi: 10.7498/aps.45.1255
摘要:
给出了高阶徽商场论中奇异拉氏量系统规范生成元的构成.从相空间中Green函数的生成泛函出发,导出了约束Hamilton系统正则形式的Ward恒等式.指出该系统的量子正则方程与由Dirac猜想得到的经典正则方程不同.给出了与Chern-Simons理论等价的一个广义动力学系统的量子化.将正则Ward恒等式初步应用于该系统,不作出对正则动量的路径积分,也可导出场的传播子与正规顶角之间的某些关系.
给出了高阶徽商场论中奇异拉氏量系统规范生成元的构成.从相空间中Green函数的生成泛函出发,导出了约束Hamilton系统正则形式的Ward恒等式.指出该系统的量子正则方程与由Dirac猜想得到的经典正则方程不同.给出了与Chern-Simons理论等价的一个广义动力学系统的量子化.将正则Ward恒等式初步应用于该系统,不作出对正则动量的路径积分,也可导出场的传播子与正规顶角之间的某些关系.
1996, 45(8): 1264-1274.
doi: 10.7498/aps.45.1264
摘要:
采用解析计算和数值模拟研究了一种径向极化轴对称激光场对电子的加速效应.讨论了与电子加速有关的定标规律及电子束在光场中的传输特性和束流品质.
采用解析计算和数值模拟研究了一种径向极化轴对称激光场对电子的加速效应.讨论了与电子加速有关的定标规律及电子束在光场中的传输特性和束流品质.
1996, 45(8): 1275-1279.
doi: 10.7498/aps.45.1275
摘要:
在167V/cm的静电场中,借助Stark态混合使Na原子两步激发禁戒的np态得到布居.用延迟脉冲场电离方法测定了np(n=19-23)态的寿命值,并与理论计算值作了比较.讨论了外电场及环境辐射等因素对高激发态寿命的影响.
在167V/cm的静电场中,借助Stark态混合使Na原子两步激发禁戒的np态得到布居.用延迟脉冲场电离方法测定了np(n=19-23)态的寿命值,并与理论计算值作了比较.讨论了外电场及环境辐射等因素对高激发态寿命的影响.
1996, 45(8): 1280-1286.
doi: 10.7498/aps.45.1280
摘要:
多光子过程的偏振特性可以用来标识电子态及振动结构的对称性.计算了几种简并三光子跃迁张量的理论偏振比值,还测量了乙苯的三光子共振偏振电离谱.经过偏振分析表明,产生跃迁的高电子激发态对称性为A″,并获得了它的振动结构.
多光子过程的偏振特性可以用来标识电子态及振动结构的对称性.计算了几种简并三光子跃迁张量的理论偏振比值,还测量了乙苯的三光子共振偏振电离谱.经过偏振分析表明,产生跃迁的高电子激发态对称性为A″,并获得了它的振动结构.
1996, 45(8): 1287-1291.
doi: 10.7498/aps.45.1287
摘要:
采用规范不变分子轨道理论给出磁化率的计算公式,对C60,C70,C76,C78,C82和C84等π电子的磁化率进行了计算.计算结果显示出富勒烯(Fullerene)有较大的抗磁磁化率,并且具有椭球形状的富勒烯,如C70,C76等的抗磁磁化率表现出明显的各向异性特性.
采用规范不变分子轨道理论给出磁化率的计算公式,对C60,C70,C76,C78,C82和C84等π电子的磁化率进行了计算.计算结果显示出富勒烯(Fullerene)有较大的抗磁磁化率,并且具有椭球形状的富勒烯,如C70,C76等的抗磁磁化率表现出明显的各向异性特性.
1996, 45(8): 1292-1296.
doi: 10.7498/aps.45.1292
摘要:
应用微电子制板技术、电子束扫描曝光和离子刻蚀技术研制成功微米、亚微米级宽度的凹槽结构,并对其进行了衍射特性的研究,实验测试数据表明了这些凹槽的明显的矢量衍射特性.
应用微电子制板技术、电子束扫描曝光和离子刻蚀技术研制成功微米、亚微米级宽度的凹槽结构,并对其进行了衍射特性的研究,实验测试数据表明了这些凹槽的明显的矢量衍射特性.
1996, 45(8): 1297-1303.
doi: 10.7498/aps.45.1297
摘要:
提出一种制备Fock态的新方案研究在包含有自相位调制的Kerr介质中两束光的相互作用,信号光场和探测光场初始处于相干态,经由非线性相互作用后演化成为纠缠态.若对探测光场的正交位相分量实行第一类量子测量,信号光场的光子数分布会受到调制.重复上述过程,发现信号光场最终演化成为一个纯的Fock态.这种制备Fock态的原理是基于互相位调制,而自相位调制则起着阻碍Fock态形成的作用.
提出一种制备Fock态的新方案研究在包含有自相位调制的Kerr介质中两束光的相互作用,信号光场和探测光场初始处于相干态,经由非线性相互作用后演化成为纠缠态.若对探测光场的正交位相分量实行第一类量子测量,信号光场的光子数分布会受到调制.重复上述过程,发现信号光场最终演化成为一个纯的Fock态.这种制备Fock态的原理是基于互相位调制,而自相位调制则起着阻碍Fock态形成的作用.
1996, 45(8): 1304-1312.
doi: 10.7498/aps.45.1304
摘要:
研究了两个有效双能级原子与双模腔场具有不同耦合常数(g1≠g2)时通过喇曼相互作用的辐射谱,详细讨论了双模腔场分别处于不同数态时的情形,发现其辐射谱具有如下新特点:当模1腔场处于真空态,模2腔场处于弱场中时,随着R=g2/g1的增加,辐射谱交替出现对称的10峰、6峰结构,与单模双原子情形相比较,更为灵敏地反映出两原子与腔场间不同的喇曼相互作用强度;当模1腔场处于真空态、模2腔场处于强场中时,0
研究了两个有效双能级原子与双模腔场具有不同耦合常数(g1≠g2)时通过喇曼相互作用的辐射谱,详细讨论了双模腔场分别处于不同数态时的情形,发现其辐射谱具有如下新特点:当模1腔场处于真空态,模2腔场处于弱场中时,随着R=g2/g1的增加,辐射谱交替出现对称的10峰、6峰结构,与单模双原子情形相比较,更为灵敏地反映出两原子与腔场间不同的喇曼相互作用强度;当模1腔场处于真空态、模2腔场处于强场中时,0
1996, 45(8): 1313-1318.
doi: 10.7498/aps.45.1313
摘要:
通过求解速率方程,建立了环形掺铒光纤激光器的理论模型.获得了激光器的阈值泵浦功率、输出功率.斜率效率以及最佳掺铒光纤长度的解析解.对结果给予了清晰的物理解释
通过求解速率方程,建立了环形掺铒光纤激光器的理论模型.获得了激光器的阈值泵浦功率、输出功率.斜率效率以及最佳掺铒光纤长度的解析解.对结果给予了清晰的物理解释
1996, 45(8): 1319-1325.
doi: 10.7498/aps.45.1319
摘要:
将射频调制的超短脉冲电子束理想化为一系列δ时间函数,提出了用波导本征模展开的方法计算波导自由电子激光器中超短脉冲电子束的相干同步辐射.结果发现当谐振频率等于直线加速器射频的整数倍时,辐射模式表现为”纯”的波导本征模另外分析了超短脉冲在矩形波导中相干发射的频率特性和滑移问题,最后推导了有一定脉宽的矩形脉冲对辐射波的增益解析式.
将射频调制的超短脉冲电子束理想化为一系列δ时间函数,提出了用波导本征模展开的方法计算波导自由电子激光器中超短脉冲电子束的相干同步辐射.结果发现当谐振频率等于直线加速器射频的整数倍时,辐射模式表现为”纯”的波导本征模另外分析了超短脉冲在矩形波导中相干发射的频率特性和滑移问题,最后推导了有一定脉宽的矩形脉冲对辐射波的增益解析式.
1996, 45(8): 1326-1330.
doi: 10.7498/aps.45.1326
摘要:
在高效率和低电流小信号范围内,理论地分析了用反向渐变波导提高远红外波导自由电子激光器(FIR-FEL)效率的机理.并用单粒子模型进行了一维数值模拟,得到了令人鼓舞的结果.
在高效率和低电流小信号范围内,理论地分析了用反向渐变波导提高远红外波导自由电子激光器(FIR-FEL)效率的机理.并用单粒子模型进行了一维数值模拟,得到了令人鼓舞的结果.
1996, 45(8): 1331-1336.
doi: 10.7498/aps.45.1331
摘要:
基于菲涅耳衍射原理和Gerchberg-Saxton的迭代算法,提出一种孔径分区设计二元衍射元件的优化方法.采用此方法设计的二元衍射元件产生的目标光强于输入激光的模式是不敏感的.具体设计与研制了用于CO2激光表面(火卒)火处理的二元衍射元件,该衍射元件使CO2激光束变形成12mm×2mm的矩形光斑.试验结果表明,产生的目标光斑满足设计要求.
基于菲涅耳衍射原理和Gerchberg-Saxton的迭代算法,提出一种孔径分区设计二元衍射元件的优化方法.采用此方法设计的二元衍射元件产生的目标光强于输入激光的模式是不敏感的.具体设计与研制了用于CO2激光表面(火卒)火处理的二元衍射元件,该衍射元件使CO2激光束变形成12mm×2mm的矩形光斑.试验结果表明,产生的目标光斑满足设计要求.
1996, 45(8): 1337-1343.
doi: 10.7498/aps.45.1337
摘要:
利用准三能级模型,建立了纵向泵浦的Ho3+激光器阈值模型,并对阈值与激光器设计参数间的关系进行了分析讨论,从中得出了设计低阈值Ho3+激光器的一般原则.结论同样适用于其他的准三能级激光器.
利用准三能级模型,建立了纵向泵浦的Ho3+激光器阈值模型,并对阈值与激光器设计参数间的关系进行了分析讨论,从中得出了设计低阈值Ho3+激光器的一般原则.结论同样适用于其他的准三能级激光器.
1996, 45(8): 1344-1349.
doi: 10.7498/aps.45.1344
摘要:
给出了一种数值计算高能电子衍射吸收结构因子的方法,并利用模拟退火结合保温相变以及线性最小二乘拟合等算法,对所计算出的吸收结构因子数值进行了含10个参数的Doyle-Turner解析表述的拟合,作为示例,给出Be,AlAs,Ag,Au等5个元素的拟合结果和精度,并作出Al的绝对偏差量和相对偏差量曲线
给出了一种数值计算高能电子衍射吸收结构因子的方法,并利用模拟退火结合保温相变以及线性最小二乘拟合等算法,对所计算出的吸收结构因子数值进行了含10个参数的Doyle-Turner解析表述的拟合,作为示例,给出Be,AlAs,Ag,Au等5个元素的拟合结果和精度,并作出Al的绝对偏差量和相对偏差量曲线
1996, 45(8): 1350-1358.
doi: 10.7498/aps.45.1350
摘要:
用扫描隧道显微镜观察了Ge(111)表面的由快速降温至室温而保留下来的中温相.发现除了单个Ge增原子的扩散运动外,主要的运动是发生在畴界上的Ge增原子列的开环和闭环协调运动.从实验上证实了这种最近引起很大实验和理论兴趣的运动方式.通过观察又提出了有待进一步实验和理论研究的问题.
用扫描隧道显微镜观察了Ge(111)表面的由快速降温至室温而保留下来的中温相.发现除了单个Ge增原子的扩散运动外,主要的运动是发生在畴界上的Ge增原子列的开环和闭环协调运动.从实验上证实了这种最近引起很大实验和理论兴趣的运动方式.通过观察又提出了有待进一步实验和理论研究的问题.
1996, 45(8): 1359-1365.
doi: 10.7498/aps.45.1359
摘要:
从弛豫理论出发,在不同的时效时间和不同降温速率下,测量了非晶聚合物PVC玻璃化转变过程中与时间参量密切相关的α峰峰温(Tα)的响应关系,得出以下结论:1)玻璃化转变温度(Tg)一般是指非晶态聚合物热平衡态与非平衡态的温度转变点(Tt),是温度变化造成的热弛豫过程的直接结果,而α内耗峰是在动态力学测量过程中得到的聚合物玻璃态与高弹态(橡胶态)的分界点处的力学弛豫过程,表现为动态模量锐变过程,是非晶态聚合物热平衡态下的特征内耗峰.两者都与非晶态
从弛豫理论出发,在不同的时效时间和不同降温速率下,测量了非晶聚合物PVC玻璃化转变过程中与时间参量密切相关的α峰峰温(Tα)的响应关系,得出以下结论:1)玻璃化转变温度(Tg)一般是指非晶态聚合物热平衡态与非平衡态的温度转变点(Tt),是温度变化造成的热弛豫过程的直接结果,而α内耗峰是在动态力学测量过程中得到的聚合物玻璃态与高弹态(橡胶态)的分界点处的力学弛豫过程,表现为动态模量锐变过程,是非晶态聚合物热平衡态下的特征内耗峰.两者都与非晶态
1996, 45(8): 1366-1371.
doi: 10.7498/aps.45.1366
摘要:
用化学浸蚀法系统的研究了Bi12GeO20晶体{100},{100},{111}等晶面独特浸蚀斑规律并用对称群理论进行分析.理论预示的蚀斑形态与实验结果符合很好.显示位错蚀斑是由{112}晶面组成,即晶体的惯态面为{112}.
用化学浸蚀法系统的研究了Bi12GeO20晶体{100},{100},{111}等晶面独特浸蚀斑规律并用对称群理论进行分析.理论预示的蚀斑形态与实验结果符合很好.显示位错蚀斑是由{112}晶面组成,即晶体的惯态面为{112}.
1996, 45(8): 1372-1379.
doi: 10.7498/aps.45.1372
摘要:
利用半无限平方晶格的晶格格林函数的积分表达式(见:物理学报,44(1995),987)以及由此导出的它与无限平方晶格的晶格格林函数之间的内在关系式,计算了半无限平方晶格的局部态密度和表面具有单点对角杂质时定域态的存在条件.
利用半无限平方晶格的晶格格林函数的积分表达式(见:物理学报,44(1995),987)以及由此导出的它与无限平方晶格的晶格格林函数之间的内在关系式,计算了半无限平方晶格的局部态密度和表面具有单点对角杂质时定域态的存在条件.
1996, 45(8): 1380-1389.
doi: 10.7498/aps.45.1380
摘要:
利用自制的高分辨率衍射斑角分布测量仪对低能电子衍射斑进行测量,研究Ag在Si(111)表面的有序化规律.结果表明,Ag31/2畴在生长过程中,满足标度不变性,是一种自相似的生长过程,在生长初期,它的生长指数近似为1/2,并提出了Ag从Ag(111)岛向外扩散形成Ag31/2畴的生长机制.还提出利用光助退火以在较低温度下获得完善的表面结构.
利用自制的高分辨率衍射斑角分布测量仪对低能电子衍射斑进行测量,研究Ag在Si(111)表面的有序化规律.结果表明,Ag31/2畴在生长过程中,满足标度不变性,是一种自相似的生长过程,在生长初期,它的生长指数近似为1/2,并提出了Ag从Ag(111)岛向外扩散形成Ag31/2畴的生长机制.还提出利用光助退火以在较低温度下获得完善的表面结构.
1996, 45(8): 1390-1395.
doi: 10.7498/aps.45.1390
摘要:
在平均场近似下,探讨了fermion-spin理论中的投影算符对系统的物理性质的影响.同时也应用fermion-spin理论研究了t-J模型的基态动能、相分离问题,并与数值模拟和实验结果进行了比较
在平均场近似下,探讨了fermion-spin理论中的投影算符对系统的物理性质的影响.同时也应用fermion-spin理论研究了t-J模型的基态动能、相分离问题,并与数值模拟和实验结果进行了比较
1996, 45(8): 1396-1401.
doi: 10.7498/aps.45.1396
摘要:
简要介绍了线性Muffin-tin轨道(LMTO)方法,并对NdFe10Mo2以及掺N原子后材料的电子结构作了计算,从而得到态密度的变化,求出了对应的磁矩;分析了掺N原子后磁矩变化的机理;并将其结果与M?ssbauer谱的数据作了比较;指出了填隙N原子后,8j位磁矩有最小值.
简要介绍了线性Muffin-tin轨道(LMTO)方法,并对NdFe10Mo2以及掺N原子后材料的电子结构作了计算,从而得到态密度的变化,求出了对应的磁矩;分析了掺N原子后磁矩变化的机理;并将其结果与M?ssbauer谱的数据作了比较;指出了填隙N原子后,8j位磁矩有最小值.
1996, 45(8): 1402-1408.
doi: 10.7498/aps.45.1402
摘要:
从室温至180℃测量了BaTiO3和Ce:BaTiO3单晶的偏振喇曼谱,在X(ZZ)Y几何配置下发现了三条频率分别为986,1204和1480cm-1的新谱线.根据喇曼散射截面的温度依赖关系,确认这些新谱线对应二阶喇曼散射,而A1(TO)谱中位于275和514cm-1处的非对称宽峰则属于一阶喇曼散射.在此基础上,对立方相BaTiO3的喇曼谱和结构相变机制进行了讨论.通过比较B
从室温至180℃测量了BaTiO3和Ce:BaTiO3单晶的偏振喇曼谱,在X(ZZ)Y几何配置下发现了三条频率分别为986,1204和1480cm-1的新谱线.根据喇曼散射截面的温度依赖关系,确认这些新谱线对应二阶喇曼散射,而A1(TO)谱中位于275和514cm-1处的非对称宽峰则属于一阶喇曼散射.在此基础上,对立方相BaTiO3的喇曼谱和结构相变机制进行了讨论.通过比较B
1996, 45(8): 1409-1417.
doi: 10.7498/aps.45.1409
摘要:
用低温金刚石对顶砧高压显微光谱系统在20—300K低温和0—10GPa高压范围内研究了白钨矿型化学计量的基质发光晶体四钨酸铕钠Na5Eu(WO4)4中Eu3+的发光.确定了Eu3+荧光谱线和能级在低温下的压力移动率.它随温度变化,表明温度和压力对Eu3+谱线作用不是独立无关的.按晶体场理论简化方法推导了能级的晶体场参数表达式,并按实验数据拟合出在不同低温下晶体场参数随压力的移
用低温金刚石对顶砧高压显微光谱系统在20—300K低温和0—10GPa高压范围内研究了白钨矿型化学计量的基质发光晶体四钨酸铕钠Na5Eu(WO4)4中Eu3+的发光.确定了Eu3+荧光谱线和能级在低温下的压力移动率.它随温度变化,表明温度和压力对Eu3+谱线作用不是独立无关的.按晶体场理论简化方法推导了能级的晶体场参数表达式,并按实验数据拟合出在不同低温下晶体场参数随压力的移
1996, 45(8): 1418-1424.
doi: 10.7498/aps.45.1418
摘要:
利用紫金山天文台青海观测站的13.7m的射电望远镜,观测OrionKL分子云的水微波激射辐射发现这个区的微波激射活动处于”宁静”状态,峰值流量为3×104Jy,大约比爆发相微波激射辐射低两个数量级宁静水微波激射处于完全饱和的辐射过程,微波激射活动区的亮温度为3×1013K,氢分子数密度为8×1014m-3,微波激射辐射两能级之间的布居反转粒子数密度为5×105(H2O)m
利用紫金山天文台青海观测站的13.7m的射电望远镜,观测OrionKL分子云的水微波激射辐射发现这个区的微波激射活动处于”宁静”状态,峰值流量为3×104Jy,大约比爆发相微波激射辐射低两个数量级宁静水微波激射处于完全饱和的辐射过程,微波激射活动区的亮温度为3×1013K,氢分子数密度为8×1014m-3,微波激射辐射两能级之间的布居反转粒子数密度为5×105(H2O)m
