1988年 37卷 第11期
1988, 37(11): 1741-1751.
doi: 10.7498/aps.37.1741
摘要:
本文采用红外吸收光谱法、X射线散射法和EXAFS方法研究了LiO-Nb2O-SiO2系统非晶态离子导体的结构,认为Nb5+在非晶结构网络中主要是以[NbO6]形式存在。非晶结构随Nb2O5含量的多少而变化。低Nb2O5含量时,[NbO6]相互间以边相连,并与[SiO4]组成多元环后,形成非晶网络结构。高Nb2O5含量时,非晶网络结构主要是以角顶相连的[NbO6]所组成。根据电导测试结果,讨论了结构与电学性能的关系,认为Li2O含量在0.45左右,Nb2O5,含量在0.3左右组成的非晶材料有最高的电导率。
本文采用红外吸收光谱法、X射线散射法和EXAFS方法研究了LiO-Nb2O-SiO2系统非晶态离子导体的结构,认为Nb5+在非晶结构网络中主要是以[NbO6]形式存在。非晶结构随Nb2O5含量的多少而变化。低Nb2O5含量时,[NbO6]相互间以边相连,并与[SiO4]组成多元环后,形成非晶网络结构。高Nb2O5含量时,非晶网络结构主要是以角顶相连的[NbO6]所组成。根据电导测试结果,讨论了结构与电学性能的关系,认为Li2O含量在0.45左右,Nb2O5,含量在0.3左右组成的非晶材料有最高的电导率。
1988, 37(11): 1752-1759.
doi: 10.7498/aps.37.1752
摘要:
本文指出,磁通量子化应和超导电子的角动量量子化一致。分数角动量的存在必然导致分数磁通量子化,而分数磁通量子化和超导理论以及迄今为止的实验结果不相矛盾。我们提出和分析的一个新实验可以检测任意子和分数磁通量子。
本文指出,磁通量子化应和超导电子的角动量量子化一致。分数角动量的存在必然导致分数磁通量子化,而分数磁通量子化和超导理论以及迄今为止的实验结果不相矛盾。我们提出和分析的一个新实验可以检测任意子和分数磁通量子。
1988, 37(11): 1760-1766.
doi: 10.7498/aps.37.1760
摘要:
已有的强激光诱导自电离理论都未考虑二阶离化过程,而本文则详细研究了这种相干弛豫机制对光电子谱等的影响。结果表明,在以往文献讨论的光强范围内,许多物理性质将因此发生重要改变:(1)在某些条件下,谱线变窄(line-narrowing)效应会消失;(2)原有的光电子峰大为消弱;(3)与最新的多光子电离实验结果一致,高阶光电子谱峰随光强的提高急剧增强,在足够强的光场下将起主导作用。
已有的强激光诱导自电离理论都未考虑二阶离化过程,而本文则详细研究了这种相干弛豫机制对光电子谱等的影响。结果表明,在以往文献讨论的光强范围内,许多物理性质将因此发生重要改变:(1)在某些条件下,谱线变窄(line-narrowing)效应会消失;(2)原有的光电子峰大为消弱;(3)与最新的多光子电离实验结果一致,高阶光电子谱峰随光强的提高急剧增强,在足够强的光场下将起主导作用。
1988, 37(11): 1767-1774.
doi: 10.7498/aps.37.1767
摘要:
压缩态光的产生必须借助于非线性相互作用过程,由于转换效率的限制,通常产生的压缩态光强度是较低的。本文从理论上给出了压缩态光产生的一般条件,在此基础上推断出一个包含激光的放大与非线性相互作用过程在内的系统,既能实现光强的放大,又能导致腔内场振幅正交分量之一的起伏的压缩。
压缩态光的产生必须借助于非线性相互作用过程,由于转换效率的限制,通常产生的压缩态光强度是较低的。本文从理论上给出了压缩态光产生的一般条件,在此基础上推断出一个包含激光的放大与非线性相互作用过程在内的系统,既能实现光强的放大,又能导致腔内场振幅正交分量之一的起伏的压缩。
1988, 37(11): 1775-1784.
doi: 10.7498/aps.37.1775
摘要:
本文以计算机制作的模拟非晶态Fe100-xPx(x分别取25,20,15)合金的无规密堆模型作为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后三种不同成分模型的体系能量、简约径向分布函数、配位数分布、角分布函数及均匀度,讨论了非晶态Fe100-xPx合金结构与成分的关系。
本文以计算机制作的模拟非晶态Fe100-xPx(x分别取25,20,15)合金的无规密堆模型作为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后三种不同成分模型的体系能量、简约径向分布函数、配位数分布、角分布函数及均匀度,讨论了非晶态Fe100-xPx合金结构与成分的关系。
1988, 37(11): 1785-1793.
doi: 10.7498/aps.37.1785
摘要:
本文用X射线光电子能谱(XPS),紫外光电子能谱(UPS),电子能量损失谱(EELS)和低能电子衍射(LEED)研究了O与预覆盖K的Ag(110)表面相互作用及其性质。在低覆盖度K下,发现有两种O的吸附态,经鉴别为溶解到表面下的O2-和表面上吸附的Ox-增加K的覆盖度,出现分子状态的吸附物O2δ-,它与表面下存在的K相联系。XPS和UPS均清楚地显示出对应于三种不同吸附态的光电子发射峰。Ag(110)表面预覆盖K后的粘滞系数大大增加。K和O的共吸附引起它们彼此向Ag(110)表面下的溶解。LEED实验结果表明,清洁Ag(110)表面覆盖单层K原子后衍射图形从(1×1)变到(1×2),再吸附O后表面吸附层结构变为(2×1)。另外,结合UPS和EELS测量初步考察了O/K/Ag(110)共吸附系统的电子结构。本文还提出了一个共吸附模型来解释这些现象。
本文用X射线光电子能谱(XPS),紫外光电子能谱(UPS),电子能量损失谱(EELS)和低能电子衍射(LEED)研究了O与预覆盖K的Ag(110)表面相互作用及其性质。在低覆盖度K下,发现有两种O的吸附态,经鉴别为溶解到表面下的O2-和表面上吸附的Ox-增加K的覆盖度,出现分子状态的吸附物O2δ-,它与表面下存在的K相联系。XPS和UPS均清楚地显示出对应于三种不同吸附态的光电子发射峰。Ag(110)表面预覆盖K后的粘滞系数大大增加。K和O的共吸附引起它们彼此向Ag(110)表面下的溶解。LEED实验结果表明,清洁Ag(110)表面覆盖单层K原子后衍射图形从(1×1)变到(1×2),再吸附O后表面吸附层结构变为(2×1)。另外,结合UPS和EELS测量初步考察了O/K/Ag(110)共吸附系统的电子结构。本文还提出了一个共吸附模型来解释这些现象。
1988, 37(11): 1794-1799.
doi: 10.7498/aps.37.1794
摘要:
研究了在硅片、柯伐合金和石英片等不同衬底材料上PECVD生长的微晶硅薄膜的压阻特性。测得以硅片和柯伐合金片作衬底样品的最大应变灵敏度因子(以下简称GF)分别为25和20,经激光退火后可达30。利用价带顶轻、重空穴带在应力作用下分裂模型和热电子发射理论推导了计算p型微晶、多晶硅薄膜GF的公式,可表示为GF对掺杂浓度、晶粒尺寸、晶界陷阱态密度以及薄膜织构的依赖关系,理论计算与实验结果较为符台。本文对微晶、多晶硅薄膜力敏器件的设计和制造将有重要的参考价值。
研究了在硅片、柯伐合金和石英片等不同衬底材料上PECVD生长的微晶硅薄膜的压阻特性。测得以硅片和柯伐合金片作衬底样品的最大应变灵敏度因子(以下简称GF)分别为25和20,经激光退火后可达30。利用价带顶轻、重空穴带在应力作用下分裂模型和热电子发射理论推导了计算p型微晶、多晶硅薄膜GF的公式,可表示为GF对掺杂浓度、晶粒尺寸、晶界陷阱态密度以及薄膜织构的依赖关系,理论计算与实验结果较为符台。本文对微晶、多晶硅薄膜力敏器件的设计和制造将有重要的参考价值。
1988, 37(11): 1800-1806.
doi: 10.7498/aps.37.1800
摘要:
根据原子自洽场理论,我们对各种离化态铁原子的光电离截面进行了非相对论性和相对论性的理论计算,总结了离化态铁的光电离截面随离化度变化的规律,并讨论了光电离过程的相对论效应。
根据原子自洽场理论,我们对各种离化态铁原子的光电离截面进行了非相对论性和相对论性的理论计算,总结了离化态铁的光电离截面随离化度变化的规律,并讨论了光电离过程的相对论效应。
1988, 37(11): 1807-1813.
doi: 10.7498/aps.37.1807
摘要:
“相继平均电阻率”局域性判据被用于研究一维无公度势体系Soukoulis-Economou模型的电子态局域性。本文所采取的数值计算方法表明,在波矢Q=0.7时中间三个子带的所有电子态均是扩展态,并未发现所谓的“局部迁移率边”。
“相继平均电阻率”局域性判据被用于研究一维无公度势体系Soukoulis-Economou模型的电子态局域性。本文所采取的数值计算方法表明,在波矢Q=0.7时中间三个子带的所有电子态均是扩展态,并未发现所谓的“局部迁移率边”。
1988, 37(11): 1814-1822.
doi: 10.7498/aps.37.1814
摘要:
本文研究了一种描写过渡金属原子在离子晶体上的化学吸附模型。其中离子晶体用半无限A—B交替原子链代表,而吸附原子d轨道电子间的库仑排斥作用则用Anderson-Newns方法表述。对d轨道电子与晶体表面相互作用的几种不同耦合常数,用自洽格林函数方法计算了化学吸附能和吸附原子的电荷转移量。讨论了各种自洽解的存在条件和性质,得到了一些有趣的定性结论。
本文研究了一种描写过渡金属原子在离子晶体上的化学吸附模型。其中离子晶体用半无限A—B交替原子链代表,而吸附原子d轨道电子间的库仑排斥作用则用Anderson-Newns方法表述。对d轨道电子与晶体表面相互作用的几种不同耦合常数,用自洽格林函数方法计算了化学吸附能和吸附原子的电荷转移量。讨论了各种自洽解的存在条件和性质,得到了一些有趣的定性结论。
1988, 37(11): 1823-1828.
doi: 10.7498/aps.37.1823
摘要:
本文中通过引入格子无规行走的结构因子矩阵,推广了生成函数技术,提出一种可以处理具有复杂元胞结构的格子无规行走问题的理论方法。为说明这一方法的有效性以及如何运用这一方法,本文求解了一维无限二聚化链上的无规行走问题。
本文中通过引入格子无规行走的结构因子矩阵,推广了生成函数技术,提出一种可以处理具有复杂元胞结构的格子无规行走问题的理论方法。为说明这一方法的有效性以及如何运用这一方法,本文求解了一维无限二聚化链上的无规行走问题。
1988, 37(11): 1829-1836.
doi: 10.7498/aps.37.1829
摘要:
本文中利用变换生成函数的技术计算了在Y1Ba2Cu3O7晶格上无规行走的逃逸几率,得到了弱耦合极限下的渐近表达式,推算了Y1Ba2Cu3O7的维度与Cu-O层间的耦合参量的关系,并得到从低维到三维的渡越(crossover)。理论计算表明,Y1Ba2Cu3O7是一个十分接近三维的体系。
本文中利用变换生成函数的技术计算了在Y1Ba2Cu3O7晶格上无规行走的逃逸几率,得到了弱耦合极限下的渐近表达式,推算了Y1Ba2Cu3O7的维度与Cu-O层间的耦合参量的关系,并得到从低维到三维的渡越(crossover)。理论计算表明,Y1Ba2Cu3O7是一个十分接近三维的体系。
1988, 37(11): 1837-1842.
doi: 10.7498/aps.37.1837
摘要:
在300—20K的温度范围内观测了用丘克拉斯基法生长的Li0.025Na0.975NbO3晶体的介电、铁电和热电特性。介电常数,极化强度和热电性的反常表示该晶体在低温时发生相变。此相变有特别大的热滞(约80K),降温时发生于180K附近,升温时发生于260K附近。测量了晶体的室温结构,指出了可能的低温相点群。观测了热电电荷的时间响应,报道了热电电荷随时间改变符号的特异现象,认为其起因是相变过程中两相共存。
在300—20K的温度范围内观测了用丘克拉斯基法生长的Li0.025Na0.975NbO3晶体的介电、铁电和热电特性。介电常数,极化强度和热电性的反常表示该晶体在低温时发生相变。此相变有特别大的热滞(约80K),降温时发生于180K附近,升温时发生于260K附近。测量了晶体的室温结构,指出了可能的低温相点群。观测了热电电荷的时间响应,报道了热电电荷随时间改变符号的特异现象,认为其起因是相变过程中两相共存。
1988, 37(11): 1843-1848.
doi: 10.7498/aps.37.1843
摘要:
用穆斯堡尔谱和X射线衍射方法,研究了急冷非晶态合金薄带Fe81B13.5Si3.5C2在空气中退火时磁各向异性的变化,及其与表面结晶和整体结晶的相关性。实验表明,在空气中退火时,磁各向异性的反常变化亦与表面结晶向体结晶的发展密切相关。
用穆斯堡尔谱和X射线衍射方法,研究了急冷非晶态合金薄带Fe81B13.5Si3.5C2在空气中退火时磁各向异性的变化,及其与表面结晶和整体结晶的相关性。实验表明,在空气中退火时,磁各向异性的反常变化亦与表面结晶向体结晶的发展密切相关。
1988, 37(11): 1849-1854.
doi: 10.7498/aps.37.1849
摘要:
本文用计算机制作的模拟Fe75P25非晶态合金的结构模型为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行了松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后模型的能量、简约径向分布函数、配位数、角分布及均匀性,讨论了Fe75P25非晶态合金的短程序。
本文用计算机制作的模拟Fe75P25非晶态合金的结构模型为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行了松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后模型的能量、简约径向分布函数、配位数、角分布及均匀性,讨论了Fe75P25非晶态合金的短程序。
1988, 37(11): 1855-1858.
doi: 10.7498/aps.37.1855
摘要:
本文通过长度、电阻和热膨胀系数的测量研究了(Fe0.85Ni0.15)84B16金属玻璃结构弛豫和退火温度Ta的关系。基于上述物理量对结构弛豫的关系,对曲线作了分析和讨论。在退火温度为175℃至250℃之间结构弛豫随Ta的变化率最大。
本文通过长度、电阻和热膨胀系数的测量研究了(Fe0.85Ni0.15)84B16金属玻璃结构弛豫和退火温度Ta的关系。基于上述物理量对结构弛豫的关系,对曲线作了分析和讨论。在退火温度为175℃至250℃之间结构弛豫随Ta的变化率最大。
1988, 37(11): 1859-1865.
doi: 10.7498/aps.37.1859
摘要:
对氢合金HfV2·Hx中1H核自旋弛豫起主导的因素是偶极相互作用,研究的核心是如何理论计算1H在基质晶格中扩散造成偶极相互作用涨落的谱密度。我们把Torrey同核偶极作用近邻无规扩散行步理论推广到同核、异核偶极作用并存的情况;并就中子衍射提供的HfV2·Hx结构(C-15)参数计算了确定谱密度JqHH(ω)和JqHV(ω)(q=0,1,2)所需的GHH(k,y)和GHV(k,y)。引用以前别人的核磁共振实验数据,依照我们的理论分析计算扩散激活能和H在间隙位上的振动频率;与他们用唯象理论获得的相应数值对比,结果是满意的。
对氢合金HfV2·Hx中1H核自旋弛豫起主导的因素是偶极相互作用,研究的核心是如何理论计算1H在基质晶格中扩散造成偶极相互作用涨落的谱密度。我们把Torrey同核偶极作用近邻无规扩散行步理论推广到同核、异核偶极作用并存的情况;并就中子衍射提供的HfV2·Hx结构(C-15)参数计算了确定谱密度JqHH(ω)和JqHV(ω)(q=0,1,2)所需的GHH(k,y)和GHV(k,y)。引用以前别人的核磁共振实验数据,依照我们的理论分析计算扩散激活能和H在间隙位上的振动频率;与他们用唯象理论获得的相应数值对比,结果是满意的。
1988, 37(11): 1866-1869.
doi: 10.7498/aps.37.1866
摘要:
本文应用变温核磁共振(NMR)技术研究了氧化硼(B2O3)玻璃从玻璃态至融熔态之间的结构变化。实验表明,T>430℃时,以硼氧组环为基本组成单元的玻璃态结构开始解体;600℃2O3双棱锥体分子相互连接而成的链状结构。链结构在T>930℃时发生断裂,最终成为游离的B2O3分子。
本文应用变温核磁共振(NMR)技术研究了氧化硼(B2O3)玻璃从玻璃态至融熔态之间的结构变化。实验表明,T>430℃时,以硼氧组环为基本组成单元的玻璃态结构开始解体;600℃2O3双棱锥体分子相互连接而成的链状结构。链结构在T>930℃时发生断裂,最终成为游离的B2O3分子。
1988, 37(11): 1870-1875.
doi: 10.7498/aps.37.1870
摘要:
本文从光吸收谱得到了分子吸附在银胶、银镜上所出现的电荷转移跃迁,以及KC1对电荷转移跃迁的影响,同时研究了凝聚与电荷转移之间的关系。并且对其机理进行了初步的探讨。
本文从光吸收谱得到了分子吸附在银胶、银镜上所出现的电荷转移跃迁,以及KC1对电荷转移跃迁的影响,同时研究了凝聚与电荷转移之间的关系。并且对其机理进行了初步的探讨。
1988, 37(11): 1876-1881.
doi: 10.7498/aps.37.1876
摘要:
本文研究了渗TiO2高硅氧玻璃的结构与光吸收性。实验结果表明玻璃的光吸收决定于玻璃中的锐钛矿微晶,微晶增大、减小可使玻璃的光吸收限向长、短波方向移动。直径约80?的锐钛矿微晶就能显示出与大块晶体一样的光吸收限。
本文研究了渗TiO2高硅氧玻璃的结构与光吸收性。实验结果表明玻璃的光吸收决定于玻璃中的锐钛矿微晶,微晶增大、减小可使玻璃的光吸收限向长、短波方向移动。直径约80?的锐钛矿微晶就能显示出与大块晶体一样的光吸收限。
1988, 37(11): 1882-1887.
doi: 10.7498/aps.37.1882
摘要:
高分辨率电子能量损失谱(HRFELS)能直接判定Al-GaAS(100)界面反应的生成物。本文结合X射线光电子能谱(XPS)的测量,采用HREELS来测量界面的禁带宽度,研究了Al-GaAs(100)(4×1)界面的形成过程。结果判定了室温下Al-GaAs(100)界面生成的为AlAs。而退火后,界面上生成AlCaAs合金。实验中还用低能电子衍射(LEED)观察了室温下Al在GaAs(100)(4×1)面上的淀积过程,发现随着Al淀积量的增加,表面是从无序到有序转化的。
高分辨率电子能量损失谱(HRFELS)能直接判定Al-GaAS(100)界面反应的生成物。本文结合X射线光电子能谱(XPS)的测量,采用HREELS来测量界面的禁带宽度,研究了Al-GaAs(100)(4×1)界面的形成过程。结果判定了室温下Al-GaAs(100)界面生成的为AlAs。而退火后,界面上生成AlCaAs合金。实验中还用低能电子衍射(LEED)观察了室温下Al在GaAs(100)(4×1)面上的淀积过程,发现随着Al淀积量的增加,表面是从无序到有序转化的。
1988, 37(11): 1888-1892.
doi: 10.7498/aps.37.1888
摘要:
用自制的总电流谱仪对Si(111)7×7清洁表面进行了测量,得到A,B,C,D四个谱峰的能量位置分别在真空能级以上2.6,5.2,8.6和12.9eV。样品饱和吸氢后表面峰A消先。用带间跃迁模型对实验结果作了初步分析。
用自制的总电流谱仪对Si(111)7×7清洁表面进行了测量,得到A,B,C,D四个谱峰的能量位置分别在真空能级以上2.6,5.2,8.6和12.9eV。样品饱和吸氢后表面峰A消先。用带间跃迁模型对实验结果作了初步分析。
1988, 37(11): 1893-1899.
doi: 10.7498/aps.37.1893
摘要:
对W/C周期性多层膜的退火行为进行了精密X射线衍射测量,引入折射率修正,准确计算了多层膜的周期。观测到退火过程中多层膜周期变大的现象,同时二、三级Bragg衍射强度增大。用C层的密度下降对这些现象进行了解释。
对W/C周期性多层膜的退火行为进行了精密X射线衍射测量,引入折射率修正,准确计算了多层膜的周期。观测到退火过程中多层膜周期变大的现象,同时二、三级Bragg衍射强度增大。用C层的密度下降对这些现象进行了解释。
1988, 37(11): 1900-1905.
doi: 10.7498/aps.37.1900
摘要:
用简单原子层的Fibonacci系列模型,根据振幅-相位关系,计算了其X射线衍射图谱,衍射峰位置在k=2π((m+nτ)/(1+2τ))d-1,d为平均面间距。衍射峰角宽度β与原子层总厚度D仍满足Scherrer公式:β=0.88λ/Dcosθ。并用振幅-相位图解释了弱衍射峰的强度随原子层数增大时产生起伏的现象。
用简单原子层的Fibonacci系列模型,根据振幅-相位关系,计算了其X射线衍射图谱,衍射峰位置在k=2π((m+nτ)/(1+2τ))d-1,d为平均面间距。衍射峰角宽度β与原子层总厚度D仍满足Scherrer公式:β=0.88λ/Dcosθ。并用振幅-相位图解释了弱衍射峰的强度随原子层数增大时产生起伏的现象。
1988, 37(11): 1906-1909.
doi: 10.7498/aps.37.1906
摘要:
Nd2Fe14B是一种磁能积很高的优良的永磁材料,但在实用上稍嫌它的居里温度低了一点。为了提高它的居里温度,人们曾用某些元素替代其中的一些铁作了尝试。文献[9]及我们最近的实验表明:用硅代替部分铁之后,材料的居里点都获得了提高。本文用中子衍射法研究了Si在Y2Fe14B中的占位情况,以了解Si对磁性能产生的影响。中子衍射的结果表明:Si择优地占据c,j1及k2晶位。最后,用磁交换作用对结果进行了讨论。
Nd2Fe14B是一种磁能积很高的优良的永磁材料,但在实用上稍嫌它的居里温度低了一点。为了提高它的居里温度,人们曾用某些元素替代其中的一些铁作了尝试。文献[9]及我们最近的实验表明:用硅代替部分铁之后,材料的居里点都获得了提高。本文用中子衍射法研究了Si在Y2Fe14B中的占位情况,以了解Si对磁性能产生的影响。中子衍射的结果表明:Si择优地占据c,j1及k2晶位。最后,用磁交换作用对结果进行了讨论。
1988, 37(11): 1910-1914.
doi: 10.7498/aps.37.1910
摘要:
用干涉法测量了KriOPO4晶体的全部电光系数。结果为γ13=7.9,γ23=11.3,γ33=22.7,γ51=10.6,γ42=6.2(×10-10cm/V)。
用干涉法测量了KriOPO4晶体的全部电光系数。结果为γ13=7.9,γ23=11.3,γ33=22.7,γ51=10.6,γ42=6.2(×10-10cm/V)。
