1989年 38卷 第8期
1989, 38(8): 1215-1224.
doi: 10.7498/aps.38.1215
摘要:
本文提出了一种新型的自由电子激光器一自由电子迥旋谐振激光器. 文中给出了这种激光器的电于效率和起振电流表达式.
本文提出了一种新型的自由电子激光器一自由电子迥旋谐振激光器. 文中给出了这种激光器的电于效率和起振电流表达式.
1989, 38(8): 1225-1234.
doi: 10.7498/aps.38.1225
摘要:
本文从密度矩阵运动方程出发, 对四能级阶跃型及折迭型能级结构的分子系纬与不同性质偏振激光场作用时, 可能发生的五种近共振增强三光子电子跃迁分别作了具体推导, 获得了以第三跃迁为探测跃迁时的实验讯号强度及光谱特征解析式. 通过与三能级系统作比较, 发现其线型因子、谱线强度因子均有不同程度的增大, 使讯号相对强度有数量级的提高. 最后还讨论了所得讯号在分子光谱分析中的应用前景.
本文从密度矩阵运动方程出发, 对四能级阶跃型及折迭型能级结构的分子系纬与不同性质偏振激光场作用时, 可能发生的五种近共振增强三光子电子跃迁分别作了具体推导, 获得了以第三跃迁为探测跃迁时的实验讯号强度及光谱特征解析式. 通过与三能级系统作比较, 发现其线型因子、谱线强度因子均有不同程度的增大, 使讯号相对强度有数量级的提高. 最后还讨论了所得讯号在分子光谱分析中的应用前景.
1989, 38(8): 1235-1244.
doi: 10.7498/aps.38.1235
摘要:
本文通过理论分析研究了a-Si:H 结中横向光生伏特效应的定态与瞬态特性. 所得结果表明理论与实验非常符合. 值得注意的是, 按理论关系应用常规不掺杂a-Si:H 特性值估算的两个重要参数(样品中的薄层电阻1 / a , 和传输时间T_m均比由实验得出的值大得多. 基于合理的分析. 我们认为在a-Si:H 层中平行于结输运的电子可能具有异乎寻常高的载流子迁移率。
本文通过理论分析研究了a-Si:H 结中横向光生伏特效应的定态与瞬态特性. 所得结果表明理论与实验非常符合. 值得注意的是, 按理论关系应用常规不掺杂a-Si:H 特性值估算的两个重要参数(样品中的薄层电阻1 / a , 和传输时间T_m均比由实验得出的值大得多. 基于合理的分析. 我们认为在a-Si:H 层中平行于结输运的电子可能具有异乎寻常高的载流子迁移率。
1989, 38(8): 1245-1252.
doi: 10.7498/aps.38.1245
摘要:
本文分析了椭偏光法测量各向异性晶体时入射角和起偏角对测量灵敏度的影响, 着重付论了如何选择合适的实验条件以测量低度各向异性(︱n。-n_e︱< 0.1) 晶体的光学性质. 利用单波长椭偏仪和多波长椭偏谱仪测量了方解石和KNSBN 铁电体样品, 得到各向异性折射率和消光系数值, 与文献有关结果作了比较. 对于︱n。-n_e︱< 0.1 的KNSBN 铁电晶体, 获得了可靠的结果.
本文分析了椭偏光法测量各向异性晶体时入射角和起偏角对测量灵敏度的影响, 着重付论了如何选择合适的实验条件以测量低度各向异性(︱n。-n_e︱< 0.1) 晶体的光学性质. 利用单波长椭偏仪和多波长椭偏谱仪测量了方解石和KNSBN 铁电体样品, 得到各向异性折射率和消光系数值, 与文献有关结果作了比较. 对于︱n。-n_e︱< 0.1 的KNSBN 铁电晶体, 获得了可靠的结果.
1989, 38(8): 1253-1258.
doi: 10.7498/aps.38.1253
摘要:
用X射线形貌术及光学双折射形貌术对天然绿柱石晶体中的生长区界面进行了研究. 观测发现, 同类生长区的界面在两种形貌中通常不出现可见的衬度; 异类生长区界面中, t-s 界面在x 射线形貌中呈现动力学千涉条纹衬度, 表明它们具有平移型界面的特征, 根据消光规律知其相应的位移矢量很可能与界面垂直; 在双折射形貌中, 异类生长区界面衬度的出现与界面两侧存在不同的长程应变场有关. 实践表明, 两种形貌术互相补充, 互相参证, 在生长区界面的研究中是十分有效. 一
用X射线形貌术及光学双折射形貌术对天然绿柱石晶体中的生长区界面进行了研究. 观测发现, 同类生长区的界面在两种形貌中通常不出现可见的衬度; 异类生长区界面中, t-s 界面在x 射线形貌中呈现动力学千涉条纹衬度, 表明它们具有平移型界面的特征, 根据消光规律知其相应的位移矢量很可能与界面垂直; 在双折射形貌中, 异类生长区界面衬度的出现与界面两侧存在不同的长程应变场有关. 实践表明, 两种形貌术互相补充, 互相参证, 在生长区界面的研究中是十分有效. 一
1989, 38(8): 1259-1264.
doi: 10.7498/aps.38.1259
摘要:
本文中把金属离子一银溶胶系统的透射光谱、电子显微镜照片和喇曼光谱进行对比, 总结出银溶胶的聚集状态与表面增强因子的一般关系。
本文中把金属离子一银溶胶系统的透射光谱、电子显微镜照片和喇曼光谱进行对比, 总结出银溶胶的聚集状态与表面增强因子的一般关系。
1989, 38(8): 1271-1279.
doi: 10.7498/aps.38.1271
摘要:
本文运用CBF(correlation basis function) 理论, 由电子间的有效势V_eff_(R) 和电子气的集体振荡行为, 给出准二维电子体系— 半导体反型层中的电子的关联因予U (R), 得到该体系的对关联函数、关联能和多体波函数.
本文运用CBF(correlation basis function) 理论, 由电子间的有效势V_eff_(R) 和电子气的集体振荡行为, 给出准二维电子体系— 半导体反型层中的电子的关联因予U (R), 得到该体系的对关联函数、关联能和多体波函数.
1989, 38(8): 1280-1289.
doi: 10.7498/aps.38.1280
摘要:
对六种钨青铜结构的铌酸盐铁电晶体进行了从15 K 到室温范围的介电特性及热电特性的研究. 分析其介电特性和热电特性与极化电场的关系, 用x 射线粉末衍射进行佐证. 证实在50 一70 K 的范围内, SBN , PBN , KNSBN 三类铁电钨青铜铌酸盐晶体均存在着一个新的相变. 相变是由点群4mm铁电相到点群mm2 铁电相的转变. 铁电自发极化方向由四方晶胞的c轴方向转变到正交晶胞的b 轴方向.介电特性的高频及低频测量表明该相变具有扩散(或称弥散)型特征. 比热的实验结果证明相变是属于高于一阶相变的高阶相变. 对相变前后的晶胞结构提出了一个模型解释.
对六种钨青铜结构的铌酸盐铁电晶体进行了从15 K 到室温范围的介电特性及热电特性的研究. 分析其介电特性和热电特性与极化电场的关系, 用x 射线粉末衍射进行佐证. 证实在50 一70 K 的范围内, SBN , PBN , KNSBN 三类铁电钨青铜铌酸盐晶体均存在着一个新的相变. 相变是由点群4mm铁电相到点群mm2 铁电相的转变. 铁电自发极化方向由四方晶胞的c轴方向转变到正交晶胞的b 轴方向.介电特性的高频及低频测量表明该相变具有扩散(或称弥散)型特征. 比热的实验结果证明相变是属于高于一阶相变的高阶相变. 对相变前后的晶胞结构提出了一个模型解释.
1989, 38(8): 1290-1298.
doi: 10.7498/aps.38.1290
摘要:
研究了单晶和多晶纯铝蠕变过程中的低频内耗. 在单晶纯铝中观察到: 内耗在蠕变初期单调下降, 在蠕变第一阶段后期出现了一个显著的时间内耗峰, 在蠕变第二阶段内耗趋于稳定值. 多晶纯铝在类似实验条件下则不出现时间内耗峰. 文中分析了出现时间内耗峰的条件和原因, 认为它是由于蠕变第一阶段中运动位错的阻尼系数逐渐增大所引起的. 文中还从蠕变过程中位错运动的微观机制出发, 推导出了蠕变过程中内耗的表达式, 满意地解释了实验结果.
研究了单晶和多晶纯铝蠕变过程中的低频内耗. 在单晶纯铝中观察到: 内耗在蠕变初期单调下降, 在蠕变第一阶段后期出现了一个显著的时间内耗峰, 在蠕变第二阶段内耗趋于稳定值. 多晶纯铝在类似实验条件下则不出现时间内耗峰. 文中分析了出现时间内耗峰的条件和原因, 认为它是由于蠕变第一阶段中运动位错的阻尼系数逐渐增大所引起的. 文中还从蠕变过程中位错运动的微观机制出发, 推导出了蠕变过程中内耗的表达式, 满意地解释了实验结果.
1989, 38(8): 1322-1328.
doi: 10.7498/aps.38.1322
摘要:
本文用微扰论的计算方法, 求出在粘弹性阻尼较小但不可忽略的情况下, 弹性杆内纵向孤波的形状、速度及能量随时间的变化规律. 结果表明, 粘弹性阻尼使孤波逐渐变矮、增宽、速度减漫, 能量逐渐耗散, 最后导致孤波的消失.
本文用微扰论的计算方法, 求出在粘弹性阻尼较小但不可忽略的情况下, 弹性杆内纵向孤波的形状、速度及能量随时间的变化规律. 结果表明, 粘弹性阻尼使孤波逐渐变矮、增宽、速度减漫, 能量逐渐耗散, 最后导致孤波的消失.
1989, 38(8): 1329-1333.
doi: 10.7498/aps.38.1329
摘要:
本文探讨了用逼近法计算扩散系数和浓度的函数关系的方法. 逼近法克服了Boltzman-Matano 法的主要缺点. 采用逼近,可以按我们要求的精度求出扩散系数与浓度之间的准确关系.本文研究了扩散方程及其解的一一对应性, 证明了逼近法的可靠性. 用逼近法研究了玻璃中一价阳离子之间的相互扩散行为, 实验证明结果较好。
本文探讨了用逼近法计算扩散系数和浓度的函数关系的方法. 逼近法克服了Boltzman-Matano 法的主要缺点. 采用逼近,可以按我们要求的精度求出扩散系数与浓度之间的准确关系.本文研究了扩散方程及其解的一一对应性, 证明了逼近法的可靠性. 用逼近法研究了玻璃中一价阳离子之间的相互扩散行为, 实验证明结果较好。
1989, 38(8): 1334-1338.
doi: 10.7498/aps.38.1334
摘要:
本文初步讨论了不同体系中的分形体的生长规律, 通过对不同分形体体系透射光谱的分析, 发现透射光谱中新吸收带的位置与时间对数关系曲线大致由两条直线组成, 这说明分形体的主要生长过程按速度大致可分为两个阶段。
本文初步讨论了不同体系中的分形体的生长规律, 通过对不同分形体体系透射光谱的分析, 发现透射光谱中新吸收带的位置与时间对数关系曲线大致由两条直线组成, 这说明分形体的主要生长过程按速度大致可分为两个阶段。
1989, 38(8): 1339-1343.
doi: 10.7498/aps.38.1339
摘要:
本文用自洽迭代的方法研究了顺式聚乙炔cis-(CH)_x_中双极化子的电子能谱.结果发现,除了禁带中两个在连续模型中存在的深能级电子束缚态外, 还存在一些浅能级的电子束缚态.它们形成分立的能级, 并分别位于导带的顶部和底部以及价带的顶部和底部. 这些电子态的定域程度随着电子晶格祸合参数又及电子相互作用U的不同而变化.
本文用自洽迭代的方法研究了顺式聚乙炔cis-(CH)_x_中双极化子的电子能谱.结果发现,除了禁带中两个在连续模型中存在的深能级电子束缚态外, 还存在一些浅能级的电子束缚态.它们形成分立的能级, 并分别位于导带的顶部和底部以及价带的顶部和底部. 这些电子态的定域程度随着电子晶格祸合参数又及电子相互作用U的不同而变化.
1989, 38(8): 1344-1347.
doi: 10.7498/aps.38.1344
摘要:
应用X射线形貌技术研究了掺In和不掺In 砷化稼单晶的滑移位错. 观察到由于位错密度不同, 其滑移位错的组态不同。对滑移位错和胞状网络进行了初步的理论解释. In 和不掺In 砷化稼单晶的滑移位错. 观察到由于位错 对滑移位错和胞状网络进行了初步的理论解释.
应用X射线形貌技术研究了掺In和不掺In 砷化稼单晶的滑移位错. 观察到由于位错密度不同, 其滑移位错的组态不同。对滑移位错和胞状网络进行了初步的理论解释. In 和不掺In 砷化稼单晶的滑移位错. 观察到由于位错 对滑移位错和胞状网络进行了初步的理论解释.
1989, 38(8): 1348-1353.
doi: 10.7498/aps.38.1348
摘要:
Na_0.5_Bi_0.5_TiO_3-BaTiO_3_ ,系统在一定组成范围内是性能优良而独特的超声换能器陶瓷新材料. 本文工作用X射线粉末衍射方法精确测定了单组分Na_0.5_Bi_0.5_TiO_3,的晶胞参数,提出与前所报道不同的新的晶胞类型; 在此基础上给出该系统不同组成点的晶格参数, 并对性能、晶格参数和组成之间关系和相关系作初步讨论.
Na_0.5_Bi_0.5_TiO_3-BaTiO_3_ ,系统在一定组成范围内是性能优良而独特的超声换能器陶瓷新材料. 本文工作用X射线粉末衍射方法精确测定了单组分Na_0.5_Bi_0.5_TiO_3,的晶胞参数,提出与前所报道不同的新的晶胞类型; 在此基础上给出该系统不同组成点的晶格参数, 并对性能、晶格参数和组成之间关系和相关系作初步讨论.
1989, 38(8): 1354-1359.
doi: 10.7498/aps.38.1354
摘要:
根据元素扩散数据、相形成热和它们的稳定性, 分析了二元扩散偶界面元素扩散和中间相的形成.并实验研究了Ti-Ni, Nb-Sn 和Ta-Pt 三个系统.
根据元素扩散数据、相形成热和它们的稳定性, 分析了二元扩散偶界面元素扩散和中间相的形成.并实验研究了Ti-Ni, Nb-Sn 和Ta-Pt 三个系统.
1989, 38(8): 1360-1363.
doi: 10.7498/aps.38.1360
摘要:
若小空位团中存在束缚能小于晶体德拜能量的正电子捕获态, 则这一能态对自由正电子的捕获具有较强的温度依赖性. 这种温度依赖性有两种类型, 且比捕获率的取值也可能相当高, 显示了与位错的很大不同.
若小空位团中存在束缚能小于晶体德拜能量的正电子捕获态, 则这一能态对自由正电子的捕获具有较强的温度依赖性. 这种温度依赖性有两种类型, 且比捕获率的取值也可能相当高, 显示了与位错的很大不同.
1989, 38(8): 1369-1374.
doi: 10.7498/aps.38.1369
摘要:
在LnBa_2_Cu_3_O_7-y_单晶上的一系列实验事实表明: 体内存在的结构不完整性和组成不均匀性都对其正常态电阻率、常一超导转变行为、超导临界温度, 以及临界电流等产生重要影响. 作者认为: 与单相多晶LnBa_2_Cu_3_O_7-y_样品相似, 非理想的单晶体也存在着超导玻璃态效应。
在LnBa_2_Cu_3_O_7-y_单晶上的一系列实验事实表明: 体内存在的结构不完整性和组成不均匀性都对其正常态电阻率、常一超导转变行为、超导临界温度, 以及临界电流等产生重要影响. 作者认为: 与单相多晶LnBa_2_Cu_3_O_7-y_样品相似, 非理想的单晶体也存在着超导玻璃态效应。
1989, 38(8): 1375-1378.
doi: 10.7498/aps.38.1375
摘要:
本文构造了一种与超拟共形变换相联系的代数, 即超Beltrami代数.该代数包含两个超共形(N S R ) 代数作为子代数.
本文构造了一种与超拟共形变换相联系的代数, 即超Beltrami代数.该代数包含两个超共形(N S R ) 代数作为子代数.
1989, 38(8): 1379-1383.
doi: 10.7498/aps.38.1379
摘要:
用一个W-Si混合靶源, 以直流磁控溅射在SiO_2_ 上共溅射一层W-Si薄膜后, 进行500-1000℃ , 15s 的真空快速热退火, 发现薄层电阻随退火温度出现一反常的极大值. 用转靶X射线衍射研究分析了这一反常现象. 在直至1 1 0 0 ℃ 高温退火的样品中发现薄膜中存在W_5_Si_3_.它对薄层电阻有一定的贡献.
用一个W-Si混合靶源, 以直流磁控溅射在SiO_2_ 上共溅射一层W-Si薄膜后, 进行500-1000℃ , 15s 的真空快速热退火, 发现薄层电阻随退火温度出现一反常的极大值. 用转靶X射线衍射研究分析了这一反常现象. 在直至1 1 0 0 ℃ 高温退火的样品中发现薄膜中存在W_5_Si_3_.它对薄层电阻有一定的贡献.
1989, 38(8): 1384-1390.
doi: 10.7498/aps.38.1384
摘要:
本文推广了广义相对论的两个定理, 把定理条件中的对称性减弱为共形对称性.推广后的定理为: l)Einstein 方程的共形球对称电磁真空解必为Reissoer-Nordsorom 解; 2 ))Einstein 方程的共形平面对称电磁真空解必为Kar 解.
本文推广了广义相对论的两个定理, 把定理条件中的对称性减弱为共形对称性.推广后的定理为: l)Einstein 方程的共形球对称电磁真空解必为Reissoer-Nordsorom 解; 2 ))Einstein 方程的共形平面对称电磁真空解必为Kar 解.
