1965年 21卷 第11期
1965, 21(11): 1831-1872.
doi: 10.7498/aps.21.1831
摘要:
这篇总结性文章论述了最近四、五年来“基本粒子”实验研究的发展情况。全文着重讨论了强相互作用粒子的发展情况,关于弱相互作用问题则谈得不多。其主要原因是:在强相互作用粒子方面,近年来实验上发现了大量的粒子共振态,以致使粒子总数由30种剧增到100种左右,而且,有关的理论方面也相应地取得了成功的发展——由强相互作用对称性提出的SU(3)分类方案。正是这些新发展,使得对所谓基本粒子(至少对强相互作用粒子来说)是有结构的、是可分的看法在近年来更加明确了。本文总结和讨论了最近四、五年来较重要的七组实验——四组关于强相互作用问题,三组关于弱相互作用问题,并且,集中地讨论了强相互作用粒子在最近几年来的发展情况,1960年前后的统计对比以及粒子分类的物理意义等,这些为讨论SU(3)和Regge轨迹分类方案准备了有利的物理条件。在讨论SU(3)和Regge轨迹分类方案时,本文只着重讨论了这两个方案(特别是SU(3))的物理背景和设想、方案的数学基础、理论结果及其与实验的比较。通过和实验比较,Regge轨迹方案就显出了远不如SU(3)方案,这个事实和Regge极理论所出现的严重问题(参看第二章第3节)当然是分不开的。希望通过这篇文章能向读者介绍“基本粒子”在这几年中的发展概况,在现阶段解决或摸清了那些问题,以及今后实验工作的可能方向。
这篇总结性文章论述了最近四、五年来“基本粒子”实验研究的发展情况。全文着重讨论了强相互作用粒子的发展情况,关于弱相互作用问题则谈得不多。其主要原因是:在强相互作用粒子方面,近年来实验上发现了大量的粒子共振态,以致使粒子总数由30种剧增到100种左右,而且,有关的理论方面也相应地取得了成功的发展——由强相互作用对称性提出的SU(3)分类方案。正是这些新发展,使得对所谓基本粒子(至少对强相互作用粒子来说)是有结构的、是可分的看法在近年来更加明确了。本文总结和讨论了最近四、五年来较重要的七组实验——四组关于强相互作用问题,三组关于弱相互作用问题,并且,集中地讨论了强相互作用粒子在最近几年来的发展情况,1960年前后的统计对比以及粒子分类的物理意义等,这些为讨论SU(3)和Regge轨迹分类方案准备了有利的物理条件。在讨论SU(3)和Regge轨迹分类方案时,本文只着重讨论了这两个方案(特别是SU(3))的物理背景和设想、方案的数学基础、理论结果及其与实验的比较。通过和实验比较,Regge轨迹方案就显出了远不如SU(3)方案,这个事实和Regge极理论所出现的严重问题(参看第二章第3节)当然是分不开的。希望通过这篇文章能向读者介绍“基本粒子”在这几年中的发展概况,在现阶段解决或摸清了那些问题,以及今后实验工作的可能方向。
1965, 21(11): 1873-1881.
doi: 10.7498/aps.21.1873
摘要:
本文继续文献[1],总共积累了493个非弹性作用事例。在ω=1.5GeV附近的峯仍然明显地突出于单π交换近似理论曲线以外,物理解释同文献[1]。镜象系质子非弹性系数Kz值的实验分布也在丰度较大的统计基础上与上述单π交换理论作了比较。利用鉴定了的π介子在实验室系的动量谱对未鉴定的粒子中应有的质子数作了估计。
本文继续文献[1],总共积累了493个非弹性作用事例。在ω=1.5GeV附近的峯仍然明显地突出于单π交换近似理论曲线以外,物理解释同文献[1]。镜象系质子非弹性系数Kz值的实验分布也在丰度较大的统计基础上与上述单π交换理论作了比较。利用鉴定了的π介子在实验室系的动量谱对未鉴定的粒子中应有的质子数作了估计。
1965, 21(11): 1882-1888.
doi: 10.7498/aps.21.1882
摘要:
本文指出,在李模型中,不论有否左方割线和非弹性割线,只要不引入CDD极点,第二叶不具有代表共振态的极点。当CDD极点被引入后,第二叶极点可能在偶合常数增加时穿过正常割线而走入第一叶,但在这以前,另有一极点自左方(或穿过左方割线,或在-∞)走入第一叶。文中画出了一种情形下的二叶的全部极点的运动。
本文指出,在李模型中,不论有否左方割线和非弹性割线,只要不引入CDD极点,第二叶不具有代表共振态的极点。当CDD极点被引入后,第二叶极点可能在偶合常数增加时穿过正常割线而走入第一叶,但在这以前,另有一极点自左方(或穿过左方割线,或在-∞)走入第一叶。文中画出了一种情形下的二叶的全部极点的运动。
1965, 21(11): 1889-1896.
doi: 10.7498/aps.21.1889
摘要:
本文在单色散关系的基础上提出了一个得到散射振幅的近似方法。原则上,这个方法能用于讨论高能和低能散射振幅的行为。用两个参数对高能π±p,K±p,pp和pp散射实验作了初步比较,发现理论和实验是符合的。
本文在单色散关系的基础上提出了一个得到散射振幅的近似方法。原则上,这个方法能用于讨论高能和低能散射振幅的行为。用两个参数对高能π±p,K±p,pp和pp散射实验作了初步比较,发现理论和实验是符合的。
1965, 21(11): 1897-1902.
doi: 10.7498/aps.21.1897
摘要:
用三种不同的核波函数计算了u-介子在He3核上的俘获几率,将结果与其他作者的结果进行了比较。
用三种不同的核波函数计算了u-介子在He3核上的俘获几率,将结果与其他作者的结果进行了比较。
1965, 21(11): 1903-1912.
doi: 10.7498/aps.21.1903
摘要:
本文从解析性和么正性出发,对具有共振行为的π-π散射分波振幅的形式作了普遍的讨论。理论中包含了一个标志与Breit-Wigner共振形式偏离的函数F(l)I)(v),当F(l)I)(v)=1时,振幅恰好具有Breit-Wigner共振形式。具体计算表明,这个函数与1有一定的偏离。利用ND-1方法、交叉对称性、ρ与f0的Bootstrap近似,将所得到的振幅与-90的共振解。计算中考虑了非弹性过程和负半轴色散积分的贡献。计算结果得到,对于J=1,I=1态,vR=6.4,Г1=0.12;对于J=2,I=0态,v(R2)=20,Г2=0.016。这相当于mρ=762MeV,mf0=1283MeV,ρ的半宽度约为45MeV。它们与目前的实验数据是很好符合的。
本文从解析性和么正性出发,对具有共振行为的π-π散射分波振幅的形式作了普遍的讨论。理论中包含了一个标志与Breit-Wigner共振形式偏离的函数F(l)I)(v),当F(l)I)(v)=1时,振幅恰好具有Breit-Wigner共振形式。具体计算表明,这个函数与1有一定的偏离。利用ND-1方法、交叉对称性、ρ与f0的Bootstrap近似,将所得到的振幅与-90的共振解。计算中考虑了非弹性过程和负半轴色散积分的贡献。计算结果得到,对于J=1,I=1态,vR=6.4,Г1=0.12;对于J=2,I=0态,v(R2)=20,Г2=0.016。这相当于mρ=762MeV,mf0=1283MeV,ρ的半宽度约为45MeV。它们与目前的实验数据是很好符合的。
