1977年 26卷 第3期
1977, 26(3): 187-192.
doi: 10.7498/aps.26.187
摘要:
用射频溅射的方法制备得的钆钴膜具有垂直于膜面的单轴各向异性.电子衍射结果表明薄膜是非晶态的.电子探针分析证明钆和钴的“ 混合” 是均匀的.用极向克尔效应观察了样品的磁畴，并测量了相应的磁滞回线; 发现在一定的工艺条件下, 制备得的样品, 在退磁状态呈现条状畴, 并在一合适的外磁场作用下能转变为磁泡.
用射频溅射的方法制备得的钆钴膜具有垂直于膜面的单轴各向异性.电子衍射结果表明薄膜是非晶态的.电子探针分析证明钆和钴的“ 混合” 是均匀的.用极向克尔效应观察了样品的磁畴，并测量了相应的磁滞回线; 发现在一定的工艺条件下, 制备得的样品, 在退磁状态呈现条状畴, 并在一合适的外磁场作用下能转变为磁泡.
1977, 26(3): 193-198.
doi: 10.7498/aps.26.193
摘要:
本文提出一个把高分辨电子显微图和相应的选区电子衍射图结合起来以测定晶体结构的方法. 此法可解决从电子衍射数据求解结构振幅绝对值的问题, 亦可解决各种衍射分析所共有的相角间题. 所得结构图像的分辨本领将优于电子显微图, 而有可能接近于衍射分辨极限.
本文提出一个把高分辨电子显微图和相应的选区电子衍射图结合起来以测定晶体结构的方法. 此法可解决从电子衍射数据求解结构振幅绝对值的问题, 亦可解决各种衍射分析所共有的相角间题. 所得结构图像的分辨本领将优于电子显微图, 而有可能接近于衍射分辨极限.
1977, 26(3): 199-207.
doi: 10.7498/aps.26.199
摘要:
本文用差热分析、恒温热处理、室温及高温x 射线衍射等方法, 对LIIO_3 晶体的相变问题进行了研究. 弄清了升温过程中r相的本质, 它是井没有稳定存在的温度区间, 只能在一定温度范围, 一定时间内存在的, 从第一 相转变为第二 相的过渡相. 熔态LiI03的冷凝过程不同于固态升温过程; 这里存在着另一些新相. 由于冷凝条件不同, 因而结构也不尽相同, 这些新相在继续冷却时大部分转变为第一 相, 但在未转变为第一相之前, 再度升温时, 则转变为第二相. 从高温X 射线衍射发现: 差热分析曲线上所示的的相变温度是出现新相的温度, 这时还伴随着大量的原有相的衍射线, 随着时间的延长和温度的改变。原来的相才逐渐消失.同时也证实了相变过程需要保温时间和第二相的下种自催化作用.
本文用差热分析、恒温热处理、室温及高温x 射线衍射等方法, 对LIIO_3 晶体的相变问题进行了研究. 弄清了升温过程中r相的本质, 它是井没有稳定存在的温度区间, 只能在一定温度范围, 一定时间内存在的, 从第一 相转变为第二 相的过渡相. 熔态LiI03的冷凝过程不同于固态升温过程; 这里存在着另一些新相. 由于冷凝条件不同, 因而结构也不尽相同, 这些新相在继续冷却时大部分转变为第一 相, 但在未转变为第一相之前, 再度升温时, 则转变为第二相. 从高温X 射线衍射发现: 差热分析曲线上所示的的相变温度是出现新相的温度, 这时还伴随着大量的原有相的衍射线, 随着时间的延长和温度的改变。原来的相才逐渐消失.同时也证实了相变过程需要保温时间和第二相的下种自催化作用.
1977, 26(3): 208-214.
doi: 10.7498/aps.26.208
摘要:
在电磁分离器上用测量粒子荷质比的方法, 在氢和氘样品中寻找正的单电荷重粒子. 实验中用吸收法排除杂质本底. 用特制的薄窗正比计数管记录单个粒子, 并且测量粒子的能量。实验扫描了质量从65 到220 质子质量的重质量区域. 扫描的结果给出: 天然水中正的单电荷重粒子浓度的上限, 在质量65 到148质子质量范围内及148 到220 质子质量范围内, 分别小于2 x 10**-17, 重粒子/ 氢原子及5 x 10**-17 重粒子/ 氢原子。
在电磁分离器上用测量粒子荷质比的方法, 在氢和氘样品中寻找正的单电荷重粒子. 实验中用吸收法排除杂质本底. 用特制的薄窗正比计数管记录单个粒子, 并且测量粒子的能量。实验扫描了质量从65 到220 质子质量的重质量区域. 扫描的结果给出: 天然水中正的单电荷重粒子浓度的上限, 在质量65 到148质子质量范围内及148 到220 质子质量范围内, 分别小于2 x 10**-17, 重粒子/ 氢原子及5 x 10**-17 重粒子/ 氢原子。
1977, 26(3): 215-224.
doi: 10.7498/aps.26.215
摘要:
本文把Cohn 的直藕滤波器理论推广到四分之一波长藕合滤波器, 从而使这两种类型的微波滤波器在理论上统一起来. 给出了低通到带通的频响变换式, 这个变换式考虑了滤波器电纳随频率改变. 实验结果表明, 应用导出的设计公式进行设计, 预示的带宽和阻带衰减更接近实际. 最后, 对频响特性不对称性的消除方法进行了一些讨论。
本文把Cohn 的直藕滤波器理论推广到四分之一波长藕合滤波器, 从而使这两种类型的微波滤波器在理论上统一起来. 给出了低通到带通的频响变换式, 这个变换式考虑了滤波器电纳随频率改变. 实验结果表明, 应用导出的设计公式进行设计, 预示的带宽和阻带衰减更接近实际. 最后, 对频响特性不对称性的消除方法进行了一些讨论。
1977, 26(3): 225-231.
doi: 10.7498/aps.26.225
摘要:
本文首先把能够到达接收器的那些简正波按能量相加, 然后对发射深度与接收深度进行平均, 导出了负声速梯度浅海中平均声强的表式.用这表式讨论了平均声强的空间结构的问题.
本文首先把能够到达接收器的那些简正波按能量相加, 然后对发射深度与接收深度进行平均, 导出了负声速梯度浅海中平均声强的表式.用这表式讨论了平均声强的空间结构的问题.
1977, 26(3): 232-242.
doi: 10.7498/aps.26.232
摘要:
本文提出了应用小型数字计算机和快速傅氏变换作次声信号动态频谱的分析方法, 实验证明这种方法行之有效, 且容易实施, 从而克服了模拟分析器难以克服的困难. 本文介绍数字化频谱分析的一般原理, 着重讨论记录在纸上的次声信号的采样和分析方面的有关问题, 给出了用F O R T R A N 语言编写的动态谱分析计算程序和绘图程序, 和一个实际例子的分析结果.
本文提出了应用小型数字计算机和快速傅氏变换作次声信号动态频谱的分析方法, 实验证明这种方法行之有效, 且容易实施, 从而克服了模拟分析器难以克服的困难. 本文介绍数字化频谱分析的一般原理, 着重讨论记录在纸上的次声信号的采样和分析方面的有关问题, 给出了用F O R T R A N 语言编写的动态谱分析计算程序和绘图程序, 和一个实际例子的分析结果.
1977, 26(3): 243-249.
doi: 10.7498/aps.26.243
摘要:
本文给出了用处理对力的粒子数守恒方法计算转动惯量的公式, 堵塞效应已自动考虑在内. 以Yb 为例, 分析了转动惯量的奇偶差以及某些激发带和基带的转动惯量差. 计算结果与实验比较符合.
本文给出了用处理对力的粒子数守恒方法计算转动惯量的公式, 堵塞效应已自动考虑在内. 以Yb 为例, 分析了转动惯量的奇偶差以及某些激发带和基带的转动惯量差. 计算结果与实验比较符合.
1977, 26(3): 250-258.
doi: 10.7498/aps.26.250
摘要:
用假设弱透镜焦距表达式是一个幂级数中的第一项的方法, 可以导出相当准确且便于实用的电磁电子透镜物镜焦距公式. 这个外推了的弱透镜近似公式能在即使相当强的激励下仍保持准确. 这个方法也能用于其他一些光学参量. 对于不能用此方法的光学参量, 本文也导出了实用的经验公式. 式中的常数是用前人发表的数据确定的. 公式的准确度足够满足电子 光学设计要求. .
用假设弱透镜焦距表达式是一个幂级数中的第一项的方法, 可以导出相当准确且便于实用的电磁电子透镜物镜焦距公式. 这个外推了的弱透镜近似公式能在即使相当强的激励下仍保持准确. 这个方法也能用于其他一些光学参量. 对于不能用此方法的光学参量, 本文也导出了实用的经验公式. 式中的常数是用前人发表的数据确定的. 公式的准确度足够满足电子 光学设计要求. .
1977, 26(3): 259-273.
doi: 10.7498/aps.26.259
摘要:
本文给出时空流形的一种简化的旋量描述形式. 特别是证明了在 Newman-Perose 方程中有六个多余的方程. 作为对杨振宁引力场方程的应用, 求得全部O型和一部分N 型“纯粹空间”.
本文给出时空流形的一种简化的旋量描述形式. 特别是证明了在 Newman-Perose 方程中有六个多余的方程. 作为对杨振宁引力场方程的应用, 求得全部O型和一部分N 型“纯粹空间”.
