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Surface-enhanced Raman scattering (SERS) has been widely used in food and drug detection, biological and medical sensing. In recent years, the study of non-metallic SERS substrates has gradually become a hot field of SERS. Here, we investigate the modulation effect on SERS activities of 2,3,5,6-tetrafluoro-7,7,8,8-tetrachyanoquindimethylene (F4TCNQ) grown on molybdenum disulfide (MoS2) films. The different nanostructures of F4TCNQ can have an effect on the bound capability of charges transferred from the surface of MoS2, which changes the electron density distribution on the surface of the F4TCNQ/MoS2 nanocomposite material. Therefore, the interface exhibits different charge localizations in the F4TCNQ/MoS2 nanocomposite. The charge transfer efficiency between the substrate and the adsorbed probe molecules leads the substrate to show a different SERS sensitivity. The enhancement factor of 4-mercaptobenzoic acid (4-MBA) molecules on the most optimized 7-min F4TCNQ/MoS2 nanocomposite substrate can reach
$ 6.9\times {10}^{4} $ , and the detection limit concentration is as low as 10–6 mol/L. The result of research on F4TCNQ/MoS2 nanocomposite provides an effective optimization scheme of energy level regulation for SERS based on the chemical enhancement mechanism, and opens up a new way to further exploit its functional applications.1. 引 言
表面增强拉曼散射(surface-enhanced Raman scattering, SERS)是一种超灵敏的无损检测技术, 已广泛应用于食品[1,2]和药物检测[3]、生物[4]和医学传感[5]等领域. SERS基底最初为金, 银, 铜等[6]贵金属纳米材料, 其增强机制主要以物理增强为主, 主要源于入射光激发贵金属纳米颗粒的局域表面等离子体共振引起电磁场增强(electromagnetic enhancement, EM)[7], 然而由于可选材料少、荧光背景强、稳定性差等问题限制了其应用. 随着SERS技术的不断发展, 基于化学增强(chemical enhancement, CM)的非贵金属SERS基底材料[8,9]成为研究的热点. 其增强主要源于SERS基底与被吸附分子之间的电荷转移增强[10-12], 因此可以通过调节半导体SERS基底的能级分布来促进电荷转移效率进而增强基底的SERS活性.
二硫化钼(MoS2)是一种电子迁移率高、比表面积大和带隙可调的典型的二维半导体材料. Ling等[13]证明: 相对于石墨烯和六方氮化硼等二维材料, MoS2由于弱的电荷转移和界面偶极子相互作用, 表现出较弱的拉曼增强效果(<100). Muehlethaler等[14]报道了在近场下单层MoS2基底上的4-巯基吡啶分子增强因子达到
$ {3\times 10}^{5} $ ; Li等[15]通过光诱导原位氧化的MoS2, 成功合成了MoS2/MoO3–x异质结构, 在可见光-近红外区表现出强烈的等离子体共振, 其对罗丹明6G (rhodamine 6G, R6G)分子的检测极限达到10–9 mol/L, 增强因子约为106; Zheng等[16]提出了氧掺杂增强MoS2的SERS活性的手段, 使R6G增强因子达到105, 检测极限低至10–7 mol/L. 因此, MoS2是一种具有研究前景的二维半导体材料, 近场调控和氧掺杂等手段可以用来提高基底的SERS活性, 但复杂的制备过程和苛刻的实验条件严重阻碍了它在SERS领域的发展, 而且其SERS活性与贵金属材料相比还有很大差距.2,3,5,6-四氟-7,7,8,8-四氰二甲基对苯醌(2,3,5,6-tetrafluoro-7,7,8,8-tetracyanoquinodimethane, F4TCNQ, 分子式C12F4N4)分子具有四个4个氰基, 具有很强的吸收电子的能力, 是一种强电子受体, 在有机电子学中广泛应用. Chen等[17]利用F4TCNQ溶液处理的MoOx, 提高了器件效率和稳定性; Mun等[18]利用F4TCNQ作为分子掺杂添加剂, 开发了具有高迁移率和稳定性的可拉伸半导体. F4TCNQ作为一种重要的有机P型掺杂材料, 其分子受体由于紧密排列的堆积, 倾向于在表面形成岛屿[19], 以Volmer-Weber模式岛状生长. 将其吸附在MoS2表面, 可有效地填充硫空位, 修复在化学气相沉积方法中MoS2层状材料表面形成的硫缺陷偶然掺杂, 形成有机-无机范德瓦耳斯界面, 进而改变MoS2的本征能带结构, 使其SERS活性产生变化.
本文通过研究在MoS2薄膜上修饰生长不同纳米结构的F4TCNQ, 来探索二维层状材料吸附有机分子对其SERS活性改变的微观相互作用机制. 研究结果表明, 不同生长时间的F4TCNQ/MoS2基底由于表面结构的不同导致其表面电子密度分布变化, 使其与吸附的探针分子之间电荷转移效率改变, 从而导致不同的SERS活性. 而生成时间为7 min的 F4TCNQ/MoS2基底由于表面具有最高的、最密集的分立F4TCNQ纳米岛结构, 可以有效地收集MoS2中的移动电子, 形成局域化电子, 从而具有最优异的基底SERS活性. 该基底显示出较高的增强因子和良好的普适性, 为基于化学增强机制的SERS研究提供了一种有效的能级调控优化方案, 并为进一步挖掘其功能性应用开辟了一条新途径.
2. 实 验
2.1 MoS2薄膜的制备
MoS2薄膜的制备采用传统的化学气相沉积方法在管式炉中进行, 氧化硅(SiO2/Si)衬底依次用丙酮、乙醇、去离子水超声清洗干净, 干燥后等离子体处理90 s. 将四硫代钼酸铵溶液(0.0125 g (NH4)2MoS4, 1 mL 乙二醇)旋涂(500 r/min, 5 s; 3000 r/min, 15 s)在处理好的SiO2/Si表面, 然后放入管式炉, 采用氢气(27 Pa, 40 sccm (1 sccm = 1 mL/min))作为保护气, 加热分解(550 ℃, 90 min)得到MoS2薄膜样品.
2.2 F4TCNQ/MoS2纳米复合异质结构的制备
通过控制生长时间, 制备了不同表面结构的F4TCNQ/MoS2基底. 将高纯度F4TCNQ粉末放在管式炉的中心, 然后将制备好的MoS2薄膜基底面朝下垂直放在粉末上方. 粉末与基底之间的距离为1 cm, 生长温度为100 ℃. 生长时间为5, 7, 10, 15, 25 min的F4TCNQ/MoS2样品名称分别用T1, T2, T3, T4, T5表示.
2.3 探针分子溶液准备
选择4-巯基苯甲酸(mercaptobenzoic acid, 4-MBA)、R6G和亚甲基蓝(methylene blue, MB)作为探针分子, 研究了不同生长时间的F4TCNQ/MoS2纳米复合异质基底的SERS活性. 根据分子的摩尔质量, 分别配置4 mL 0.1 mol/L 的4-MBA乙醇溶液、R6G水溶液和MB水溶液, 然后通过浓度稀释法获得不同浓度的4-MBA分子的乙醇溶液(10–1—10–7 mol/L)、R6G (10–9 mol/L)和MB分子的水溶液(10–5 mol/L).
2.4 实验仪器
使用扫描电子显微镜(scanning electron microscope, SEM, Zeiss, Sigma 500)表征样品形貌, 加速电压为3 kV. 样品的拉曼光谱、光致发光(photoluminescence, PL)谱和SERS光谱用拉曼光谱仪(Horiba, HR Evolution)进行表征, 衍射光栅为600 grooves/mm, 积分时间为4 s, 积分次数为2; 拉曼光谱和SERS光谱激光波长为532 nm, 激光激发功率保持在0.48 mW, 镜头选用50×物镜, 激光光斑尺寸约为2 μm; PL光谱激光波长为325 nm, 激光功率为25 mW, 镜头选用40×物镜, 表征F4TCNQ粉末、MoS2薄膜和T1—T5样品的PL谱时的激光功率强度分别为1%, 100%, 100%, 其他条件不变. 样品的表面电位用开尔文探针力显微镜(Kelvin probe force microscopy, KPFM, Horiba, SmartSPM)进行表征. 所有测试都在室温下进行.
3. 讨论部分
图1(a)和图1(b)分别是纯MoS2薄膜和SEM测试时做过喷金处理的MoS2薄膜的SEM图, 可以看到纯的MoS2薄膜样品表面干净光滑且连续, 处理之后薄膜表面出现一些小的凸起则为金纳米颗粒. 图1(c)—(g)是MoS2基底上不同生长时间的F4TCNQ纳米结构的表面形貌结果, 与纯MoS2基底相比, F4TCNQ/MoS2基底上可以明显观察到F4TCNQ纳米岛的存在, 其表面纳米岛颗粒数和直径的变化具体展示在图1(h)中. 通过对比可知, F4TCNQ在MoS2薄膜表面以典型的Volmer-Weber模式[20]生长. 随F4TCNQ生长时间的增加, 在MoS2表面沉积形成纳米岛的粒径不断增加, 但形成纳米岛的数量呈现先增加后减小的变化趋势, 在7 min时达到最大. 在生长时间大于25 min情况下, 表面几乎无岛状结构, 形成连续薄膜.
图2(a)显示了MoS2薄膜边缘处的原子力显微镜(AFM)图像, 其相应的高度图2(b)中展示了边缘和凸起的高度差约为4.55 nm, 说明此处为3层的MoS2薄膜[21]. 图2(c)和图2(d)分别是500 nm×500 nm范围内MoS2薄膜的AFM图和相应的高度图, 在纳米尺度下可以观察到MoS2薄膜表面相对光滑, 其表面的微小凸起的尺寸约为5—10 nm, 相比较F4TCNQ纳米岛的尺寸(50—100 μm), 尺寸差别较大, 在利用AFM测量F4TCNQ纳米岛的尺寸时, 可忽略MoS2薄膜表面起伏对F4TCNQ纳米岛粒径大小的影响. 图2(e)—(i)是T1—T5纳米复合异质基底的形貌图和接触电势差(contact potential difference, CPD)图. MoS2基底未处理前的CPD值和相应的费米能级的值被列在表1中. 与纯的MoS2薄膜相比, 可以明显地观察到F4TCNQ纳米岛的存在. 并且随生长时间的增加, MoS2薄膜上的F4TCNQ纳米岛的高度变化与其直径变化趋势相同, 而基底的局部功函数、表面接触电势差与表面粗糙度之间的相关性不太明显. 在T1表面, CPD噪音较大, 与纳米岛高度变化无相关性; T2的CPD变化与基底表面粗糙度之间存在微弱的起伏关系; T3—T5的样品CPD值趋于平缓, 因为纳米岛高度的降低和直径的变大使电子容易在F4TCNQ层间移动, 没有形成表面局域电荷分布. MoS2薄膜和F4TCNQ纳米岛之间的CPD差值使从MoS2向F4TCNQ纳米岛输运的界面电荷在F4TCNQ/MoS2异质结构表面形成了局域电荷. 其受纳米岛高度和分立状态的影响, 在T2基底表面的电子局域化程度最高.
检测基底 角度/(°) CPD/$ \rm{V} $ 费米能级/$ \rm{e}\rm{V} $ MoS2 $ 47\pm 0.2 $ 0.048 –5.08 T1 $ 66.6\pm 1.1 $ –0.1 –5.23 T2 $ 68\pm 0.9 $ –0.043 –5.17 T3 $ 70.7\pm 1.6 $ –0.168 –5.3 T4 $ 71\pm 2.8 $ –0.083 –5.21 T5 $ 72.6\pm 2 $ –0.129 –5.26 固态SERS活性基底进行分子检测时, 被测分子的试剂溶液在基底上会被蒸发, 使被测试分子以固态形式保留在基底表面, 从而完成测试. 因此, SERS活性基底与被测试剂之间的接触角和接触面积也会影响到检测灵敏度. 通过水接触角测量研究了T1—T5基底的浸润性(图3(a)), 与未生长有机分子的纯MoS2薄膜相比, 其接触角增加了19°—25°, 这是因为F4TCNQ分子中疏水性的C—F键的存在增强了纳米复合结构的疏水性能, 液滴与基底表面接触面积的减小可以使溶液蒸发后探针分子高度富集, 从而放大SERS信号[22]. 表1显示了不同时间的F4TCNQ/MoS2的水接触角, 结果表明基底的疏水性随着有机分子生长时间的增加不断增强. 图3(b)为MoS2, F4TCNQ和T1—T5样品的拉曼光谱. 图3(b)中显示382
$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 和405$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处的两个拉曼峰分别对应于MoS2薄膜的平面内振动模式(E2g)和平面外振动模式(A1g). 两峰之间的频率差为23$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ , 进一步证明了制备的MoS2为3层, 与之前的表征结果相符. 与纯的MoS2薄膜相比, T1—T5样品的拉曼光谱中两个MoS2拉曼峰强度明显降低, 对生长时间有明显的依赖性. F4TCNQ的拉曼峰分别为1107$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ (环拉伸)、1249$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ (C—C环和环外C=C的拉伸)、1389$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ (环呼吸和环外C=C的拉伸)、1449$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ (C—C环拉伸)和1640$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ (C=C环拉伸)[23]. 这些拉曼峰强度随生长时间的增加而不断增强. 这不仅归因于F4TCNQ分子数量的增加, 还有随着F4TCNQ纳米岛的生长, MoS2中的移动电荷被转移的影响. 图3(c)显示了F4TCNQ, MoS2, T1—T5样品的PL谱. 根据PL结果可知, F4TCNQ粉末的PL峰位于2.26 eV附近的较宽能带处, MoS2的PL峰位于1.86(A)和2.07(B) eV. 在T1—T5样品的复合PL谱中, 与原始MoS2的PL峰相比, 复合样品的A峰蓝移了0.02 eV, 其强度随生长时间的增加先增后减, 在T2时强度达到最大; B峰也出现了不同程度的蓝移现象, 并随生长时间的增加蓝移程度先减小后增大, 在T2时峰位能量最小; 此外, T1—T5样品在1.81 eV处出现了一个新峰, 峰的强度和位置随生长时间分别表现出先增大后减小和先蓝移后红移的现象, 在T2时峰位能量最低而峰值最强. 因为A峰是由MoS2的中性激子峰和负激子峰形成, 由带电的负激子到中性激子的转变而产生的蓝移现象与MoS2的电荷耗尽[24]或电荷局域化[25]有关, 是电荷向F4TCNQ中转移的结果; 而B峰与A峰的能量差对应于强自旋-轨道作用的价带分裂, 峰位的移动反映了K点的A价带与B价带之间能量差随生成时间的变化, 这是MoS2薄膜和F4TCNQ纳米岛之间相互作用的影响; 位于1.81 eV处的新峰是复合之后出现, 并且强度在电子局域化程度更强时增加, 将其归因于与缺陷结合中性激子峰, 其与A峰之间的差值为缺陷能级与价带顶之间的距离[26], 可作为与探针分子进行电荷转移的通道, 影响F4TCNQ/MoS2纳米复合异质材料与探针分子之间的电荷转移效率.图4显示了F4TCNQ/MoS2纳米复合异质结构基底对4-MBA分子的SERS活性. 为了研究在MoS2上生长F4TCNQ分子的时间对基底SERS增强效果的影响, 在T1—T5基底上滴入同样浓度的4-MBA分子(10–3 mol/L)溶液, 得到的SERS谱如图4(a)所示. T1—T5基底上4-MBA分子1097和1593
$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处的拉曼峰(图4(b))随生长时间呈现先增加后减小的变化规律, 在7 min时, 达到最强. 这种变化趋势与F4TCNQ纳米岛高度和电子局域化程度的变化相同, 说明4-MBA分子的峰强受F4TCNQ纳米岛高度的影响, 并且其电子局域化程度越高, 基底的SERS活性越强. 在同样的生长环境下重复制备了5组T1—T5样品, 滴入同种浓度的4-MBA分子(10–3 mol/L)进行拉曼测试, 选取其中在1593$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处最强的拉曼峰的结果进行分析(图4(c)). 其拉曼峰强度随生长时间的变化关系保持一致, 证明其SERS活性与基底生长时间的对应具有较高的重现性. 2$\text{μ}\rm{L}$ 浓度为10–3 mol/L的4-MBA分子溶液分别滴在MoS2, F4TCNQ和T2基底上, 测得的拉曼光谱如图4(d)所示, 与另外两种基底上的探针分子拉曼信号相比, 在T2上可以观察到极为明显的4-MBA分子的拉曼峰, 证明了该基底具有良好的SERS增强作用. 图4(e)显示了浓度梯度为10–3—10–7 mol/L的4-MBA分子溶液在最优化生长时间7 min的T2基底上的SERS检测图谱. 可以清晰地观察到, 当溶液浓度为10–6 mol/L时, 4-MBA分子的拉曼信号依然很明显. 证明T2基底具有良好的SERS灵敏性, 对4-MBA分子的检测极限(LOD)可达10–6 mol/L. 该SERS活性基底对4-MBA分子的增强因子(EF)可以根据(1)式计算得出:$$ {E}_{\rm{F}}=\frac{{I}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}}\times {N}_{\rm{R}\rm{S}}}{{I}_{\rm{R}\rm{S}}\times {N}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}}} . $$ (1) $ {I}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}} $ 和$ {I}_{\rm{R}\rm{S}} $ 分别是4-MBA分子在T2 (10–6 mol/L)和SiO2(10–1 mol/L)基底上测得的拉曼峰强度,$ {N}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}} $ 和$ {N}_{\rm{R}\rm{S}} $ 分别是在上述两种基底上受拉曼激光激发的4-MBA分子数量. 通过计算可得${I}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}}/{\rm{I}}_{\rm{R}\rm{S}}= 0.69$ ,$ {N}_{\rm{R}\rm{S}}/{N}_{\rm{S}\rm{E}\rm{R}\rm{S}}={10}^{5} $ , 则其增强因子为$ 6.9\times {10}^{4} $ , 其SERS活性高于某些氧化物和贵金属-氧化物基底[27-29]. 图4(f)是根据图4(e)绘制的4-MBA 分子1097 和1593$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处的SERS峰值强度与浓度之间的关系, 在两峰位处的相关系数值($ {R}^{2} $ )分别达到0.951和0.972, 表明4-MBA的分子浓度与基底的SERS灵敏性有良好的线性关系.为了解释F4TCNQ/MoS2基底对探针分子的SERS增强机制, 根据实验及相关研究得到的MoS2和F4TCNQ/MoS2费米能级及电子能带[16,28], F4TCNQ/MoS2纳米复合异质结构内MoS2薄膜和F4TCNQ纳米岛之间的电荷转移以及该基底与4-MBA探针分子的电荷转移关系如图4(g)所示, 其中CB表示导带, VB表示价带, LUMO表示最低未占有轨道, HOMO表示最高占有轨道. 在仅F4TCNQ/MoS2体系(phase I)中, 由于F4TCNQ中较高的亲和能[30-32], 使得MoS2薄膜中的可自由移动的电子向F4TCNQ纳米岛中转移, 导致纳米岛表面电子的局域化. 由之前的PL的分析结果可知, F4TCNQ/MoS2的复合体系中, 在靠近价带的附近出现缺陷能级. 当4-MBA分子吸附到基底表面时, 在入射光的激发下, 被束缚在纳米岛内的电荷促进了phase II半导体-分子体系中光诱导电子跃迁的可能. F4TCNQ/MoS2的缺陷能级(DB)上的电子被激发到耦合能级, 受激电子通过耦合能级从F4TCNQ/MoS2转移到4-MBA分子, 形成光诱导电荷转移增强. 在生长初期(t≤7 min), F4TCNQ颗粒以三维岛状形式结合, F4TCNQ分子[33]是以鱼骨状形式堆积排列的. 纳米岛的形成有利于F4TCNQ与MoS2交界面处发生相互作用, 使彼此的电荷发生转移, 形成局域化电子, 且局域化面积随生长时间增加而增加. 结合PL和KPFM的结果可知, 在此过程中, 复合体系的缺陷能级逐渐远离价带顶, 导致缺陷能级上分布的电子密度增加. 一旦被入射光激发, 从缺陷能级产生跃迁的激子数目增多, 使得复合体系对吸附探针分子的耦合作用增强, SERS活性增加. 但随着生长时间的进一步增加(t >7 min), 三维岛直径逐渐扩大并相互结合, 在MoS2表面形成连续的通道. 表面电子局域化状态被破坏, 导致复合体系的缺陷能级逐渐向价带靠近, 缺陷能级上束缚的电子数目减少, 致使复合体系与吸附分子间的光致电荷转移效率降低, SERS活性降低. 因此, 通过改变F4TCNQ在MoS2上的生长时间可以影响其表面纳米结构从而调节基底表面电子密度分布, 利用其复合体系缺陷能级位置的改变, 改变缺陷能级上的电子密度, 使得F4TCNQ/MoS2与4-MBA之间的电荷转移效率发生变化, 从而达到能级调控的目的及增强SERS的目的.
已有研究证明R6G分子的吸收带在绿光区, MB分子的吸收带在红光区, 波长为532 nm的激光的光子能量位于R6G分子的吸收带能级内而高于MB分子的吸收带能级[28,34], 激发光能量与探针分子吸收带能级的匹配程度影响基底对分子的SERS增强, 因此可用于进一步研究基底的SERS活性. 图5(a)和图5(b)为T1—T5基底上的R6G (10–9 mol/L)和MB (10–5 mol/L)分子拉曼光谱, 图5(c)和图5(d)为R6G (612, 773
$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ )和MB分子(1393, 1624$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ )的拉曼峰强度随基底生长时间的变化, 表现出了与4-MBA分子相同的时间依赖关系, 证明F4TCNQ纳米岛对基底的调控效果具有普适性. 而在T2基底上的R6G(10–9 mol/L)和MB(10–5 mol/L)分子的拉曼峰依然很明显, 证明了对于共振的R6G分子和非共振的MB分子F4TCNQ/MoS2基底均具有良好的SERS增强效果并且F4TCNQ/MoS2纳米复合异质结构基底对探针分子的SERS增强效果是可重复的.4. 结 论
本研究利用有机共轭小分子F4TCNQ修饰的二维少层MoS2薄膜实现了有机物/二维层状材料对探针分子的拉曼增强. 实验证明, 该基底不仅显示出较高的增强因子, 且其对共振R6G分子和非共振MB分子的SERS活性也显示出普适性. 电子局域化程度对不同结构纳米岛的依赖性以及衬底上探针分子的拉曼信号与电子局域化程度的关系, 使F4TCNQ/MoS2局域化电子可很好地调节半导体-分子体系的电荷转移. 4-MBA分子在F4TCNQ/MoS2基底上的检测极限为10–6 mol/L, 增强因子高达
$ 6.9\times {10}^{4} $ , 其SERS增强效果随基底上F4TCNQ生长时间先增加后减小. 该基底通过一种能级调控方案来影响SERS基底与探针分子之间的电荷转移效率, 实现了对衬底表面的探针分子的拉曼增强, 而且提供了一种新的研究化学增强机制的有效方案.[1] Zhang W, Ma J, Sun D W 2021 Crit. Rev. Food Sci. Nutr. 61 2623Google Scholar
[2] Zhang D, Pu H, Huang L, Sun D W 2021 Trends Food Sci. Technol. 109 690Google Scholar
[3] Zanchi C, Giuliani L, Lucotti A, Pistaffa M, Trusso S, Neri F, Tommasini M, Ossi P M 2020 Appl. Surf. Sci. 507 145109Google Scholar
[4] Premasiri W R, Lee J C, Sauer-Budge A, Theberge R, Costello C E, Ziegler L D 2016 Anal. Bioanal. Chem. 408 4631Google Scholar
[5] Perumal J, Wang Y, Attia A B E, Dinish U S, Olivo M 2021 Nanoscale 13 553Google Scholar
[6] Wei H, Peng Z, Yang C, Tian Y, Sun L, Wang G, Liu M 2021 Nanomaterials 11 2026Google Scholar
[7] Camden J P, Dieringer J A, Wang Y, Masiello D J, Marks L D, Schatz G C, Van Duyne R P 2008 J. Am. Chem. Soc. 130 12616Google Scholar
[8] Shafi M, Zhou M, Duan P, Liu W, Zhang W, Zha Z, Gao J, Wali S, Jiang S, Man B, Liu M 2022 Sensors and Actuators B: Chem. 356 131360Google Scholar
[9] Wang G, Wei H, Tian Y, Wu M, Sun Q, Peng Z, Sun L, Liu M 2020 Opt. Express 28 18843Google Scholar
[10] Ling X, Xie L, Fang Y, Xu H, Zhang H, Kong J, Dresselhaus M S, Zhang J, Liu Z 2010 Nano Lett. 10 553Google Scholar
[11] Liu M, Shi Y, Zhang G, Zhang Y, Wu M, Ren J, Man B 2018 Appl. Spectrosc. 72 1613Google Scholar
[12] Tian Y, Wei H, Xu Y, et al. 2020 Nanomaterials 10 1910Google Scholar
[13] Ling X, Fang W, Lee Y H, Araujo P T, Zhang X, Rodriguez-Nieva J F, Lin Y, Zhang J, Kong J, Dresselhaus M S 2014 Nano Lett. 14 3033Google Scholar
[14] Muehlethaler C, Considine C R, Menon V, Lin W C, Lee Y H, Lombardi J R 2016 ACS Photon. 3 1164Google Scholar
[15] Li J, Xu X, Huang B, Lou Z, Li B 2021 ACS Appl. Mater. Inter. 13 10047Google Scholar
[16] Zheng Z, Cong S, Gong W, Xuan J, Li G, Lu W, Geng F, Zhao Z 2017 Nat. Commun. 8 1993Google Scholar
[17] Chen L, Xie Q, Wan L, Zhang W, Fu S, Zhang H, Ling X, Yuan J, Miao L, Shen C, Li X, Zhang W, Zhu B, Wang H-Q 2019 ACS Appl. Energy Mater. 2 5862Google Scholar
[18] Mun J, Kang J, Zheng Y, Luo S, Wu Y, Gong H, Lai J C, Wu H C, Xue G, Tok J B H, Bao Z 2020 Adv. Electron. Mater. 6 2000251Google Scholar
[19] Wang H, Levchenko S V, Schultz T, Koch N, Scheffler M, Rossi M 2019 Adv. Electron. Mater. 5 1800891Google Scholar
[20] Venables J, Spiller G, Hanbucken M 1999 Rep. Prog. Phys. 47 399Google Scholar
[21] Park J, Choudhary N, Smith J, Lee G, Kim M, Choi W 2015 Appl. Phys. Lett. 106 012104Google Scholar
[22] McHale G, Aqil S, Shirtcliffe N J, Newton M I, Erbil H Y 2005 Langmuir 21 11053Google Scholar
[23] Xiao K, Rondinone A J, Puretzky A A, Ivanov I N, Retterer S T, Geohegan D B 2009 Chem. Mater. 21 4275Google Scholar
[24] Newaz A K M, Prasai D, Ziegler J I, Caudel D, Robinson S, Haglund Jr R F, Bolotin K I 2013 Solid State Commun. 155 49Google Scholar
[25] Finkelstein G, Shtrikman H, Bar-Joseph I I 1995 Phys. Rev. Lett. 74 976Google Scholar
[26] Tongay S, Suh J, Ataca C, Fan W, Luce A, Kang J S, Liu J, Ko C, Raghunathanan R, Zhou J, Ogletree F, Li J, Grossman J C, Wu J 2013 Sci. Rep. 3 2657Google Scholar
[27] Ji P, Mao Z, Wang Z, Xue X, Zhang Y, Lv J, Shi X 2019 Nanomaterials 9 983Google Scholar
[28] Wu H, Wang H, Li G 2017 Analyst 142 326Google Scholar
[29] Jiang X, Sun X, Yin D, Li X, Yang M, Han X, Yang L, Zhao B 2017 Phys. Chem. Chem. Phys. 19 11212Google Scholar
[30] Kuhrt R, Hantusch M, Buechner B, Knupfer M 2021 J. Phys. Chem. C 125 18961Google Scholar
[31] Wang J, Ji Z, Yang G, Chuai X, Liu F, Zhou Z, Lu C, Wei W, Shi X, Niu J, Wang L, Wang H, Chen J, Lu N, Jiang C, Li L, Liu M 2018 Adv. Funct. Mater. 28 1806244Google Scholar
[32] Le O K, Chihaia V, Van On V, Son D N 2021 RSC Adv. 11 8033Google Scholar
[33] Ji L F, Fan J X, Zhang S F, Ren A M 2018 Phys. Chem. Chem. Phys. 20 3784Google Scholar
[34] Deneme I, Liman G, Can A, Demirel G, Usta H 2021 Nat. Commun. 12 6119Google Scholar
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图 1 (a)纯和(b)喷金MoS2薄膜的扫描电子显微镜图; (c)—(g) 不同生长时间的F4TCNQ/MoS2 (T1—T5)的扫描电子显微镜图(喷金); (f) MoS2薄膜上F4TCNQ纳米岛的数量和直径随时间分布图
Figure 1. SEM images of (a) pure MoS2 and (b) gold-sprayed MoS2 thin films; (c)−(g) SEM images of F4TCNQ/MoS2 (T1−T5) with different growth times (gold-sprayed); (f) the quantity and size distributions of F4TCNQ nanoisland deposited on MoS2 film over time.
图 2 (a), (b) MoS2薄膜边缘处的AFM图和相应的高度图; (c), (d) 小范围的MoS2薄膜表面的AFM图和相应高度图; (e)—(i) T1—T5样品的形貌图、沿图中直线扫描的高度和接触电势差谱线图
Figure 2. (a), (b) The AFM image and the corresponding height profile of the edge of MoS2 film, respectively. (c), (d) The AFM image and the corresponding height profile of the small range of MoS2 film surfaces, respectively. (e)−(i) The topography of T1−T5 samples, height and CPD spectrum scanned along the line in AFM figures.
图 3 (a) 10
$\text{μ}\rm{L}$ 水滴在纯MoS2薄膜和T2基底上的光学图像; (b) F4TCNQ, MoS2和T1—T5的拉曼光谱; (c) F4TCNQ, MoS2和T1—T5的光致发光谱Figure 3. (a) Optical images of 10
$\text{μ}\rm{L}$ water droplet on pristine MoS2 film and T2 substrate; (b) Raman spectra of F4TCNQ, MoS2 and T1−T5; (c) PL spectra of F4TCNQ, MoS2 and T1−T5.图 4 4-MBA分子(10–3 mol/L)在T1—T5上的拉曼光谱(a)及其拉曼峰强度与生长时间之间的关系(b); (c) 5组4-MBA分子(10–3 mol/L)在T1—T5基底上的1593
$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处的拉曼峰强度与生长时间之间的关系; (d) 10–3 mol/L浓度的4-MBA分子在不同基底上的拉曼光谱; (e) 不同浓度(10–7—10–3 mol/L)的4-MBA分子在T2上的SERS图谱; (f) T2基底上4-MBA 分子的1097$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 和1593$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ 处的拉曼峰值强度与浓度之间的关系; (g) F4TCNQ/MoS2纳米复合异质结构的电荷转移以及该基底与4-MBA探针分子的电荷转移示意图Figure 4. The Raman spectra (a) of 4-MBA molecules (10–3 mol/L) on T1−T5 substrates; (b) the interrelationship between the corresponding Raman peak intensities and different growth times in the panel (a); (c) the relationship of the Raman peak intensity at 1593
$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ for 5 groups of 4-MBA molecules (10–3 mol/L) on T1−T5 substrates and the growth times; (d) Raman spectra of 4-MBA molecules on different substrates; (e) SERS spectra of 4-MBA molecules on T2 substrate with different concentrations (10–7− 10–3 mol/L); (f) the relationship between the intensity of the SERS peak at 1097 and 1593$ {\rm{c}\rm{m}}^{-1} $ and different 4-MBA concentrations; (g) the schematic of the charge transfer (CT) pathways in F4TCNQ/MoS2 nanocomposite heterostructures and the CT pathways between F4TCNQ/MoS2 substrate and 4-MBA probe molecule.图 5 (a) R6G分子(10–9 mol/L)在T1—T5基底上的拉曼光谱; (b) MB分子(10–5 mol/L)在T1—T5基底上的拉曼光谱; (c) R6G分子的拉曼峰强度与生长时间之间的关系; (d) MB分子的拉曼峰强度与生长时间之间的关系
Figure 5. (a) The Raman spectra of R6G molecules (10–9 mol/L) on T1−T5 substrates; (b) the Raman spectra of MB molecules (10–5 mol/L) on T1−T5 substrates; (c) the interrelationship between the Raman peak intensities of R6G molecules and growth times; (d) the interrelationship between the Raman peak intensities of MB molecules and growth times.
表 1 MoS2和T1—T5样品的水接触角、CPD和相应的费米能级值
Table 1. Water contact angles, CPD values and corresponding Fermi level values on MoS2 and T1−T5 substrates.
检测基底 角度/(°) CPD/$ \rm{V} $ 费米能级/$ \rm{e}\rm{V} $ MoS2 $ 47\pm 0.2 $ 0.048 –5.08 T1 $ 66.6\pm 1.1 $ –0.1 –5.23 T2 $ 68\pm 0.9 $ –0.043 –5.17 T3 $ 70.7\pm 1.6 $ –0.168 –5.3 T4 $ 71\pm 2.8 $ –0.083 –5.21 T5 $ 72.6\pm 2 $ –0.129 –5.26 -
[1] Zhang W, Ma J, Sun D W 2021 Crit. Rev. Food Sci. Nutr. 61 2623Google Scholar
[2] Zhang D, Pu H, Huang L, Sun D W 2021 Trends Food Sci. Technol. 109 690Google Scholar
[3] Zanchi C, Giuliani L, Lucotti A, Pistaffa M, Trusso S, Neri F, Tommasini M, Ossi P M 2020 Appl. Surf. Sci. 507 145109Google Scholar
[4] Premasiri W R, Lee J C, Sauer-Budge A, Theberge R, Costello C E, Ziegler L D 2016 Anal. Bioanal. Chem. 408 4631Google Scholar
[5] Perumal J, Wang Y, Attia A B E, Dinish U S, Olivo M 2021 Nanoscale 13 553Google Scholar
[6] Wei H, Peng Z, Yang C, Tian Y, Sun L, Wang G, Liu M 2021 Nanomaterials 11 2026Google Scholar
[7] Camden J P, Dieringer J A, Wang Y, Masiello D J, Marks L D, Schatz G C, Van Duyne R P 2008 J. Am. Chem. Soc. 130 12616Google Scholar
[8] Shafi M, Zhou M, Duan P, Liu W, Zhang W, Zha Z, Gao J, Wali S, Jiang S, Man B, Liu M 2022 Sensors and Actuators B: Chem. 356 131360Google Scholar
[9] Wang G, Wei H, Tian Y, Wu M, Sun Q, Peng Z, Sun L, Liu M 2020 Opt. Express 28 18843Google Scholar
[10] Ling X, Xie L, Fang Y, Xu H, Zhang H, Kong J, Dresselhaus M S, Zhang J, Liu Z 2010 Nano Lett. 10 553Google Scholar
[11] Liu M, Shi Y, Zhang G, Zhang Y, Wu M, Ren J, Man B 2018 Appl. Spectrosc. 72 1613Google Scholar
[12] Tian Y, Wei H, Xu Y, et al. 2020 Nanomaterials 10 1910Google Scholar
[13] Ling X, Fang W, Lee Y H, Araujo P T, Zhang X, Rodriguez-Nieva J F, Lin Y, Zhang J, Kong J, Dresselhaus M S 2014 Nano Lett. 14 3033Google Scholar
[14] Muehlethaler C, Considine C R, Menon V, Lin W C, Lee Y H, Lombardi J R 2016 ACS Photon. 3 1164Google Scholar
[15] Li J, Xu X, Huang B, Lou Z, Li B 2021 ACS Appl. Mater. Inter. 13 10047Google Scholar
[16] Zheng Z, Cong S, Gong W, Xuan J, Li G, Lu W, Geng F, Zhao Z 2017 Nat. Commun. 8 1993Google Scholar
[17] Chen L, Xie Q, Wan L, Zhang W, Fu S, Zhang H, Ling X, Yuan J, Miao L, Shen C, Li X, Zhang W, Zhu B, Wang H-Q 2019 ACS Appl. Energy Mater. 2 5862Google Scholar
[18] Mun J, Kang J, Zheng Y, Luo S, Wu Y, Gong H, Lai J C, Wu H C, Xue G, Tok J B H, Bao Z 2020 Adv. Electron. Mater. 6 2000251Google Scholar
[19] Wang H, Levchenko S V, Schultz T, Koch N, Scheffler M, Rossi M 2019 Adv. Electron. Mater. 5 1800891Google Scholar
[20] Venables J, Spiller G, Hanbucken M 1999 Rep. Prog. Phys. 47 399Google Scholar
[21] Park J, Choudhary N, Smith J, Lee G, Kim M, Choi W 2015 Appl. Phys. Lett. 106 012104Google Scholar
[22] McHale G, Aqil S, Shirtcliffe N J, Newton M I, Erbil H Y 2005 Langmuir 21 11053Google Scholar
[23] Xiao K, Rondinone A J, Puretzky A A, Ivanov I N, Retterer S T, Geohegan D B 2009 Chem. Mater. 21 4275Google Scholar
[24] Newaz A K M, Prasai D, Ziegler J I, Caudel D, Robinson S, Haglund Jr R F, Bolotin K I 2013 Solid State Commun. 155 49Google Scholar
[25] Finkelstein G, Shtrikman H, Bar-Joseph I I 1995 Phys. Rev. Lett. 74 976Google Scholar
[26] Tongay S, Suh J, Ataca C, Fan W, Luce A, Kang J S, Liu J, Ko C, Raghunathanan R, Zhou J, Ogletree F, Li J, Grossman J C, Wu J 2013 Sci. Rep. 3 2657Google Scholar
[27] Ji P, Mao Z, Wang Z, Xue X, Zhang Y, Lv J, Shi X 2019 Nanomaterials 9 983Google Scholar
[28] Wu H, Wang H, Li G 2017 Analyst 142 326Google Scholar
[29] Jiang X, Sun X, Yin D, Li X, Yang M, Han X, Yang L, Zhao B 2017 Phys. Chem. Chem. Phys. 19 11212Google Scholar
[30] Kuhrt R, Hantusch M, Buechner B, Knupfer M 2021 J. Phys. Chem. C 125 18961Google Scholar
[31] Wang J, Ji Z, Yang G, Chuai X, Liu F, Zhou Z, Lu C, Wei W, Shi X, Niu J, Wang L, Wang H, Chen J, Lu N, Jiang C, Li L, Liu M 2018 Adv. Funct. Mater. 28 1806244Google Scholar
[32] Le O K, Chihaia V, Van On V, Son D N 2021 RSC Adv. 11 8033Google Scholar
[33] Ji L F, Fan J X, Zhang S F, Ren A M 2018 Phys. Chem. Chem. Phys. 20 3784Google Scholar
[34] Deneme I, Liman G, Can A, Demirel G, Usta H 2021 Nat. Commun. 12 6119Google Scholar
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