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Ferroelectric films, are an important class of photoelectric functional material, which possess the following characteristics: the breaking of their symmetry can lead to self-polarization and this polarization state can be regulated by external stimuli. The photovoltaic properties of ferroelectric films have been extensively investigated due to their potential applications in the field of photodetection, energy conversion harvesting and nonvolatile storage. In view of the small photocurrent density and the degradation of photovoltaic property caused by the depolarization effect in ferroelectric films, it is necessary to explore an approach to improving the self-polarization phenomenon and regulating the conduction mechanism to further optimize their photovoltaic properties. Here in this work, BiFeO3 (BFO) films dispersed with Au nanoparticles are deposited on FTO glass substrates by the sol-gel method to obtain the Au-BFO nanocomposite films. Moreover, the relationships between Au content (0 mol%, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol% and 3 mol%) and microstructure, electrical and photovoltaic properties of Au-BFO nanocomposite films are investigated to determine the optimal Au content. Piezoresponse force microscopy studies show that the Au-BFO nanocomposite film with 0.5 mol% Au has the strong self-polarization phenomenon. With the increase of Au content, the conduction mechanism of the Au-BFO nanocomposite films is described by the space-charge limited current theory but not the Schottky emission model any more. The photovoltaic properties of the Au-BFO nanocomposite films first increase and then decrease. When Au content is 0.5 mol%, the Au-BFO nanocomposite film has the best photovoltaic property. The open-circuit voltage and short-circuit photocurrent density of the Au-BFO nanocomposite film with 0.5 mol% Au increase nearly 3 and 5 times counterparts of the BFO film, respectively. The photovoltaic effects of Au-BFO nanocomposite films are improved mainly by regulating the self-polarization phenomenon and conduction mechanism. This study demonstrates the merits of BFO films dispersed with Au nanoparticles, specifically, the photovoltaic properties of Au-BFO nanocomposite films are further optimized. In this work, we propose a simple and effective method to regulate the electrical and photovoltaic properties of ferroelectric films, which provides a new perspective for further understanding the photovoltaic effects of ferroelectric films.
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Keywords:
- BiFeO3 /
- electrical property /
- photovoltaic property
- PACS:
77.90.+k (Other topics in dielectrics, piezoelectrics, and ferroelectrics and their properties (restricted to new topics in section 77)) 77.84.Lf (Composite materials) 73.90.+f (Other topics in electronic structure and electrical properties of surfaces, interfaces, thin films, and low-dimensional structures) 73.50 1. 引 言
铁电材料存在空间反演对称性破缺引起的自极化, 而且外界刺激可以改变其极化状态, 在光电探测、热释电探测、能量转换和铁电信息存储等领域有着广阔的应用前景[1-3]. 在Pb(ZrTi)O3 (PZT), BaTiO3等典型的宽带隙铁电材料体系中, BiFeO3 (BFO)具有较小的带隙(2.2—2.8 eV)、优异的铁电性能、较大的光吸收系数, 而且在较宽的温度范围内具有较好的光、湿度稳定性[4-6], 是一类重要的光电功能材料. 因此, 通过光电功能材料及其结构的选择和设计优化, 基于光生伏特效应, 研制出低成本、高灵敏度和高稳定性的光电探测器件已成为当今功能材料和光伏器件领域的一个重要研究方向. 近年来, 国内外学者们尝试通过外加电场、掺杂改性和构建复合薄膜调控BFO薄膜的铁电及电学性能[7-9], 实现了对薄膜光伏性能灵活且有效的调控. 由于光电流与外加电场强度呈非线性关系[7], 通过施加足够高的外加电场或者延长极化时间使铁电极化强度达到饱和, 诱导铁电薄膜中产生较大的退极化场, 为光生载流子的分离提供驱动力, 从而获得较大光电流. 但是, 铁电薄膜易被击穿形成导电通道, 造成较大的漏电流. 另外, 撤去电场后的退极化现象会导致铁电薄膜光伏性能退化. 基于光生伏特效应BFO薄膜的光电流密度较小, 一般是μA/cm2量级[10]. 因此, 在实现BFO薄膜光电转换方面, 除了外加电场的调控作用外, 利用薄膜的自极化现象是改善铁电薄膜光伏性能的有效途径[11-13].
通过掺杂工艺可以改善铁电薄膜的电学性能, 如不等价元素Ca2+和Ti4+掺杂可分别取代BFO的A和B位, 实现了整流效应和薄膜铁电性能的提高[8,14]. 在功能薄膜中引入贵金属纳米粒子(如Ag, Pt和Au纳米粒子等), 可改善复合薄膜的微观形貌、导电性能、介电性能和储能密度等[15-17]. 同时, 引入贵金属纳米粒子可以调控铁电薄膜的电学性能. Bai等[9]制备了Au-PZT纳米复合薄膜, 发现存在Au最佳掺杂量, 可实现复合薄膜的铁电性能增强. 另一方面, 贵金属纳米粒子在可见光波长范围内表现出独特的表面等离子体共振效应[18], 大多用于改善宽带隙铁电薄膜的光吸收性能, 促进薄膜中光生电子-空穴对的产生[19-21]. Maruyama等[19]通过在多层BFO薄膜中间加入Ag纳米粒子层, 实现了光电流增强. Li等[22]通过在(BiLa)FeO3 (BLFO)薄膜表面沉积Au纳米粒子层, 利用表面等离子体共振提高了铁电薄膜对可见光的吸收, 其光电压和光电流密度分别是BLFO薄膜的近1.5和3倍. 这些研究表明贵金属的表面等离子体共振效应可以改善铁电薄膜对可见光的吸收, 进而提高薄膜的光伏效应. 但是, BFO薄膜中弥散分布的Au纳米粒子对薄膜电学和光伏性能的影响尚不可知. 因此, 有必要分析铁电薄膜中Au含量与薄膜电学和光伏性能的关系, 来优化薄膜的光伏性能. 本文采用溶胶-凝胶法制备了Au-BFO纳米复合薄膜, 研究了不同Au含量的Au-BFO纳米复合薄膜的微观组织、铁电性能、导电机制和光伏性能. 研究结果表明: 随着Au含量的增大, 复合薄膜的自极化现象先增强后减弱, 且复合薄膜的导电机制由肖特基发射转变为空间电荷限制电流机制. Au含量为0.5 mol%时, Au-BFO纳米复合薄膜具有最佳的光伏性能, 其开路电压和短路电流分别是BFO薄膜的近3和5倍.
2. 实验方法
采用溶胶-凝胶法在FTO导电玻璃上制备Au-BFO纳米复合薄膜. 将五水硝酸铋[Bi(NO3)3·5H2O]和九水硝酸铁[Fe(NO3)3·9H2O]溶解在乙二醇甲醚中. 待溶解完全后, 在上述溶液中依次加入冰乙酸和乙酸酐. 随后, 加入乙醇胺调节溶液的黏度. 最后, 加入乙二醇甲醚配制Bi∶Fe摩尔比为1.05∶1, 浓度为0.3 mol/L的溶液. 把上述溶液放在磁力搅拌器上持续搅拌12 h, 并陈化24 h, 获得均一、稳定和透明的BFO前驱体溶液. 将氯金酸[HAuCl4·6H2O]溶解在乙二醇甲醚中, 分别制备浓度为0, 0.006, 0.012, 0.024和0.072 mol/L的氯金酸溶液. 按照BFO溶液与氯金酸溶液体积比为8∶1混合, 并将混合溶液在室温下搅拌1 h, 获得Au含量分别为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO前驱体溶液. 使用匀胶机将Au-BFO前驱体溶液沉积在FTO基片上, 匀胶速度与时间控制在低速800 r/min匀胶10 s, 然后再以高速3000 r/min匀胶30 s. 将涂覆的薄膜在300 ℃下热分解, 550 ℃下进行预退火. 重复上述步骤4次, 获得适当厚度的薄膜, 最后在550 ºC下退火处理60 min使其致密化与结晶化, 薄膜厚度约为380 nm.
利用X射线衍射仪(XRD, 型号为Bruker-D8-Advance, Cu Kα为辐射源)分析Au-BFO纳米复合薄膜样品的晶体结构; 利用X射线光电子能谱(XPS, Thermo ESCALAB 250Xi, Al Kα为激发源)分析复合薄膜中元素的化学价态; 利用紫外-可见分光光度计(UV-vis, 型号为Varian Cary 5000)在300—800 nm波长范围内获得复合薄膜的吸收光谱; 利用扫描电子显微镜(FE-SEM; GeminiSEM 500)观察复合薄膜的表面形貌; 利用压电力显微镜(PFM, 型号为Multimode 8) 测量复合薄膜的极化反转行为; 以FTO为底电极, 在Au-BFO纳米复合薄膜表面溅射直径为400 μm的圆形Ag膜作为顶电极, 测试薄膜的电学和光伏性能; 在暗态和蓝紫光(405 nm, 100 mW·cm–2)光照下, 利用Keithley 2400源表测量薄膜样品的电流密度-电压(J-V)曲线.
3. 实验结果与分析
图1(a)为Au-BFO纳米复合薄膜的示意图, Au纳米粒子弥散分布在BFO薄膜中. 图1(b)是在FTO基片上制备的不同Au含量的Au-BFO纳米复合薄膜的XRD图谱, 可以观察到, BFO薄膜结晶良好, 呈钙钛矿相结构. 随着Au含量的增加, Au-BFO纳米复合薄膜的衍射峰位无明显变化, 表明Au的添加没有改变BFO的晶体结构. 当Au含量达到3 mol%时, 在2θ为38.2°附近可观察到Au(111)晶面的衍射峰, 上述结果表明Au在Au-BFO纳米复合薄膜中以单质的形式存在.
图 1 Au-BFO纳米复合薄膜的 (a) 示意图和(b) XRD图谱Fig. 1. (a) Schematic diagram and (b) XRD patterns of the Au-BFO nanocomposite films.为了进一步确认Au-BFO纳米复合薄膜中Au, Bi, Fe和O元素的存在形式, 利用XPS研究了它们的化学价态. 图2(a)为Au含量为0.5 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜在结合能为80—90 eV范围的Au 4f芯能级光电子能谱. 在复合薄膜中可检测到两个结合能峰, 其中具有较高结合能的一个峰(87.80 eV)被确定为Au 4f5/2芯能级结合能, 另一个具有较低结合能的峰(84.15 eV)被确定为Au 4f7/2芯能级结合能, 均与单质Au的结合能一致. 这些结果表明Au在Au-BFO纳米复合薄膜不以化合物的形式存在, 而作为一种单质的形式存在, 这与XRD结果一致. 这种现象已经在Au-LaNiO3和Au-PZO纳米复合薄膜中被证实[15,17]. 图2(b)是Bi 4f的XPS图谱, 164.65和159.35 eV两峰值分别对应于Bi3+ 4f5/2和Bi3+ 4f7/2的结合能, 另外在162.65和157.35 eV处还出现另两个峰值, 这与薄膜中铋空位有关, 原因是在BFO薄膜结晶过程中, 经过高温、长时间退火, 由于Bi的挥发会在薄膜中产生铋空位[13]. 从图2(c)可以观察到710.9 eV处的Fe3+ 2p3/2主峰, 并且在719.3 eV处还存在Fe3+的特征卫星峰[23]. 图2(d)是O 1s的XPS芯能级谱, 不对称峰值接近530 eV, 通过拟合, 两对称峰值分别在530.25和531.15 eV处, 分别对应于晶格氧(红色)和氧空位(蓝色)的结合能[24], 这与Au-BFO纳米复合薄膜中出现的铋空位有关.
图 2 Au含量为0.5 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜中 (a) Au 4f, (b) Bi 4f, (c) Fe 2p和(d) O 1s的XPS芯能级谱Fig. 2. XPS core level spectra of (a) Au 4f, (b) Bi 4f, (c) Fe 2p, (d) O 1s for the Au-BFO nanocomposite films with 0.5 mol% Au.图3(a)—(e)显示了不同Au含量对Au-BFO纳米复合薄膜表面形貌的影响, 结果表明Au-BFO纳米复合薄膜表面均匀致密, 且随着Au含量的增加, 薄膜的晶粒尺寸明显减小. 如图3(f)所示, 对Au含量分别为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜的晶粒尺寸进行了统计分析, 其晶粒尺寸分别为129, 115, 83, 77和56 nm. 复合薄膜晶粒尺寸减小的原因可能是在Au-BFO纳米复合薄膜的结晶过程中, 弥散分布在薄膜中的Au纳米粒子优先析出, 作为异相形核点来促进钙钛矿BFO的成核. 这些研究结果表明, Au含量会影响Au-BFO纳米复合薄膜的微观组织, 关于其对复合薄膜性能的影响有待进一步分析.
图 3 Au-BFO纳米复合薄膜表面的SEM图像, 其中Au含量为 (a) 0, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) 晶粒尺寸随Au含量的变化Fig. 3. Surface SEM images of the Au-BFO nanocomposite films with (a) 0, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol% Au; (f) the variation of grain size with Au content.图4(a)为Au-BFO纳米复合薄膜的紫外-可见光吸收光谱, 在350—600 nm波段, 吸收率急剧增加, 这是由于薄膜的带隙跃迁引起的吸收边. 从图4(a)可以看出Au-BFO纳米复合薄膜在可见光区(350—700 nm)的吸收率稍高于BFO薄膜, 表明Au纳米粒子对复合薄膜的可见光和紫外光吸收性能的影响不大. 没有观察到Au的吸收峰的原因可能是BFO薄膜的吸收光谱与Au纳米粒子的局域表面等离子体吸收波长重叠, 这种现象同样出现在Ag-BFO纳米复合薄膜中[19]. 根据Tauc方程(αhν)2 = A(hν – Eg), 其中, A, α, hν和Eg分别是比例常数、吸收系数、光子能量和间接半导体带隙. 从复合薄膜的光吸收边可以估算出光学带隙(Eg), 再根据(αhν)2 - hν曲线, 利用直线部分外推至横坐标交点, 即为Au-BFO纳米复合薄膜的光学带隙, 具体结果如图4(b)所示. Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜的光学带隙大致相同, 约为2.70 eV ± 0.1 eV, 表明Au纳米粒子对复合薄膜的有效带隙影响不大, 研究结果表明Au-BFO纳米复合薄膜中没有出现明显的表面等离子体共振效应.
图 4 Au-BFO纳米复合薄膜的(a) UV-vis吸收光谱和(b) (αhν)2与hν的关系曲线(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)Fig. 4. (a) UV-vis absorption spectra and (b) plot of (αhν)2 as a function of hν for the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au.图5(a)显示了BFO薄膜中5 μm × 5 μm正方形区域内的面外模式下PFM相位图, 首先约3 μm × 3 μm正方形区域先被正向15 V的直流偏置电压极化, 然后中心约1 μm × 1 μm正方形区域被反向–15 V的直流偏置电压极化. 图5(a)中颜色与极化取向相对应, 根据图像右侧的对比条读取不同颜色区域的极化方向. 虽然多晶BFO薄膜处于多畴状态, 但未经极化BFO薄膜具有指向表面的宏观自极化现象. 对PFM相位图中5 μm × 5 μm区域内和3 μm × 3 μm区域以外的面积进行统计分析, 同时存在向上的自极化(Pup)和向下的自极化(Pdown), 向上的自极化所占的面积与总面积之比, 即向上的自极化所占比例约为56%. 图5(b)—(e)分别给出了Au含量为0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜的PFM相位图, 结果表明未经极化时, 复合薄膜均具有类似BFO薄膜宏观向上的自极化现象. 经统计分析, Au含量为0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜中向上的自极化所占比例分别约为66%, 78%, 65%和69%, 如图5(f)所示. 这一结果表明Au含量为0.5 mol%时, Au-BFO纳米复合薄膜具有最大向上的自极化比例, 而复合薄膜铁电性能的差异并非主要源于薄膜晶粒尺寸的差异(图3), 因为铁电极化会随着晶粒尺寸的减小而减小[25]. 在BFO薄膜中引起自极化现象的可能因素有氧空位和铁电薄膜中存在的内建电场[11,12]. 在我们之前的工作中, 已经报道自极化现象与氧空位的分布有关[11]. 已有研究学者探讨了Au的引入对铁电薄膜的铁电性能的影响及其作用机制. Tsutsumi等[26]把铁电薄膜铁电性能的增强归因于Au纳米粒子与铁电薄膜的界面极化. 铁电薄膜中Au纳米粒子与薄膜界面处有效电场的增强和局部极化失配补偿也可能是复合薄膜铁电性能提高的关键因素[27,28]. 此外, 从图5(a)—(e)观察到外加极化电压为15 V时, 随着Au含量的增加, Au-BFO纳米复合薄膜中向上的极化表现为更难反转为相反的状态; 外加极化电压为–15 V时, 向下的极化较容易反转为向上的极化, 这种现象表明Au-BFO纳米复合薄膜具有不对称反转行为. Kim等[29]把这种不对称反转行为归因于随着多晶铁电薄膜中晶界的增加, 晶界效应(the grain boundary effect)和极化反向反转(polarization backswitching)效应造成薄膜的极化较难反转为相反的稳定极化状态. 这表明复合薄膜的自极化在较低外加电场作用下不易反转, 这有利于铁电薄膜光电流的稳定.
图 5 Au-BFO纳米复合薄膜的面外PFM相位图像, 其中Au含量为 (a) 0 mol%, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) 向上的自极化Pup所占比例随Au含量的变化Fig. 5. Out-of-plane PFM phase images of the Au-BFO nanocomposite films with (a) 0 mol%, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) the variation of the ratio of Pup with Au content.对Ag/Au-BFO/FTO结构的电流密度与电压(J-V)的关系进行了测量, 所述测量在室温暗态下进行, 且铁电薄膜均未进行任何极化处理, 结果如图6所示. 铁电薄膜的导电机制主要有界面控制和体控制. 其中, 界面控制的导电机制主要有肖特基发射(Schottky emission), 用Schottky-Simmons公式来描述其导电机制, J-V关系可描述为[30]
图 6 Au-BFO纳米复合薄膜在 (a) 暗态下的电流密度-电压(J-V)曲线; (b) 正电压段和(c) 负向电压段的lnJ-V1/2和lnJ-lnV曲线分别符合肖特基发射和空间电荷限制电流机制Fig. 6. Current density vs. voltage (J-V) characteristics of the Au-BFO nanocomposite films (a) in dark; lnJ vs. V1/2 curves fitted using the Schottky emission and lnJ vs. lnV curves fitted using space-charge limited current for the (b) positive and (c) negative branches.J=A∗T2exp[−qkT(ϕB−√qE4πεoεop)], (1) 其中J为电流, A*为Richardson常数, k为玻尔兹曼常数, T为温度, q为电子电量, ϕB为零偏压时的肖特基势垒, εo是真空介电常数, εop是高频下材料的介电常数, E是电场强度. 根据(1)式, 在肖特基发射机制中, 电流密度和电压的关系满足ln(J)与V1/2线性相关.
体控制的导电机制主要有空间电荷限制电流和Pool-Frenkel发射等. 在铁电薄膜中, 空间电荷限制电流机制的J-V关系如下[31]:
J∝μεoεrVa/d, (2) 其中μ为载流子迁移率, εo为真空介电常数, εr为相对介电常数, α为与陷阱相关的指数因子, d为薄膜厚度. 根据(2)式, 在空间电荷限制电流机制中, 电流密度和电压的关系满足ln(J)与LnV线性相关.
从图6(a)中观察到BFO薄膜的J-V曲线具有明显的不对称性, 这表明薄膜的导电机制可能是由界面效应决定. 在图6(b)和图6(c)中正电压段和负电压段, 对J-V曲线进行线性拟合, ln(J)与V1/2均呈线性关系, 印证了BFO薄膜的导电机制为界面肖特基发射模型. 依据电流密度-电压的关系, Au含量为0.25 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜的导电机制也为肖特基发射. Ag和FTO的功函数分别约为4.3和4.4 eV, BFO的电子亲和能和带隙分别约为3.3和2.7 eV, P型半导体BFO的功函数大于4.65 eV[32]. 我们之前的研究工作表明, BFO/电极界面处的氧空位是影响界面效应的关键因素[11]. 随着Au含量的增加, Au-BFO纳米复合薄膜的J-V曲线由不对称逐渐变得近乎对称, 这意味着薄膜的导电机制可能发生了变化. Au含量为0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜, 在正电压段和负电压段, ln(J)与lnV均呈线性关系, 拟合直线斜率约为2—3, 印证了复合薄膜的导电机制为空间电荷限制电流, 这与复合薄膜的晶界和缺陷相关[31]. 研究结果表明随着Au含量增加, 复合薄膜的导电机制发生了改变, 由界面肖特基发射模型转变为空间电荷限制电流.
测量了在FTO基片上沉积的Au-BFO纳米复合薄膜在蓝紫光(405 nm, 100 mW·cm–2)照射下的光伏响应, 具体结果如图7(a)所示. 该测量在室温下进行, 并且铁电薄膜均未进行任何的极化处理. Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜的开路电压分别为–0.11, –0.27, –0.33, –0.23和–0.04 V, 相应的短路光电流密度分别为10.0, 25.3, 49.4, 14.2和1.7 μA·cm–2. 研究结果表明, 随着Au含量的增加, Au-BFO纳米复合薄膜的开路电压和短路电流均先增加后减小, 当Au含量为0.5 mol%时, 复合薄膜具有最佳的光伏性能, 其开路电压和短路电流分别是BFO薄膜的近3和5倍, 如图7(b)所示. Au-BFO纳米复合薄膜光伏性能的差异并非来源于类似的晶体结构和光学带隙(图1(b)和图4(b)), 而与复合薄膜的自极化现象密切相关. Au-BFO纳米复合薄膜的光电流与退极化场具有相同的方向, 表明退极化场为光生电子-空穴对的分离提供驱动力, 且向上的自极化比例决定了Au-BFO纳米复合薄膜的光伏性能, 这与上述Au含量为0.5 mol%时, 复合薄膜具有最大向上的自极化比例相符. 另一方面, Au-BFO纳米复合薄膜导电机制的变化也影响了薄膜的光伏性能. 当Au含量为0和0.25 mol%时, 薄膜/电极界面处的内建电场方向与薄膜光电流方向相反, 不利于电子-空穴对的分离, 这在我们原来的研究工作中已经被证实[11]. 随着Au含量的增加(0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%), Au-BFO纳米复合薄膜的导电机制发生变化, 由界面肖特基发射模型转变为空间电荷限制电流, 界面处的内建电场作用减弱, 在退极化场的作用下, 促进光生电子-空穴对的分离.
图 7 Au-BFO纳米复合薄膜的 (a) 光电流密度-电压(J-V)曲线(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)和(b) 开路电压和短路电流密度随Au含量的变化Fig. 7. (a) Photovoltaic (J-V) curves of the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au, and (b) variation of open-circuit voltages and short-circuit photocurrent densities with Au content.图8为施加以周期为40 s的光照和无光循环照射的Au-BFO纳米复合薄膜, 其中“on”对应于入射光照射, “off”对应于暗态. 从图8中观察到Au-BFO纳米复合薄膜的光电流密度在入射光照射时迅速增加后减小达到稳态值. 这是由于BFO薄膜的光学带隙约在2.70 eV, 会吸收该波段的光产生电子-空穴对, 在自极化诱导的退极化场的驱动下, 促进电子-空穴对的分离, 这与上述结果中Au-BFO纳米复合薄膜的吸收波长接近于辐照光(蓝紫光)一致. 另外, 当复合薄膜受到入射光照射时, 薄膜表面的温度升高, 会引起热释电效应[19]. 此外, Au-BFO纳米复合薄膜的光伏效应随着Au含量的变化先增强后减弱. Maruyama等[19]在多层BFO薄膜中间加入Ag纳米粒子层, 研究结果表明复合薄膜的铁电性能没有明显的变化, 而Ag纳米粒子的表面等离子体共振效应可使复合薄膜的光电流密度提高近2—4倍. 同样, Li等[22]通过在BLFO薄膜表面沉积Au纳米粒子层, 利用表面等离子体共振提高了复合薄膜对可见光的吸收, 其光电压和光电流密度分别是BLFO薄膜的近1.5和3倍. 研究学者多利用贵金属纳米粒子的表面等离子体共振吸收来提高铁电薄膜的光电流. 但是, 有关Au纳米粒子弥散分布在BFO薄膜中, Au的引入对复合薄膜的光伏性能的影响尚不可知. 在本文中, Au-BFO纳米复合薄膜光伏性能增加的主要原因是: 1) Au的引入可以有效增强复合薄膜的自极化现象, 这可能与Au/BFO薄膜的界面相关; 2)由界面肖特基发射模型转变为空间电荷限制电流, 界面处的内建电场作用减弱, 在退极化场的作用下, 促进光生电子-空穴对的分离. 此外, 复合薄膜中可能还存在Au纳米粒子的微弱局域表面等离子体共振效应, 增强了对可见光的捕获能力, 诱导电子-空穴的产生[18], 在退极化场的作用下促进电子-空穴对的分离.
图 8 Au-BFO纳米复合薄膜(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)的光电流密度-时间(J-T)曲线Fig. 8. Time-dependence of photocurrent density (J-T) curves of the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au under the short-circuit condition.4. 结 论
本文采用溶胶-凝胶法在FTO导电玻璃上沉积了Au纳米粒子弥散分布在BFO薄膜中的Au-BFO纳米复合薄膜, 研究了Au含量对复合薄膜微观组织、电学和光伏性能的影响. 研究结果表明, 随Au含量的增加, Au-BFO纳米复合薄膜的向上的自极化比例先增加后减小, Au含量为0.5 mol%时, 复合薄膜具有较强的自极化现象. 随着Au含量的变化, Au-BFO纳米复合薄膜的导电机制由界面肖特基发射模型转变为空间电荷限制电流机制. 通过调控复合薄膜的自极化现象和导电机制, Au-BFO纳米复合薄膜的光伏性能先增加后减小, 当Au含量为0.5 mol%时, 复合薄膜具有最佳的光伏性能, 其开路电压和短路电流分别是BFO薄膜的近3倍和5倍. 该研究表明通过调控薄膜中Au含量, 可以实现复合薄膜自极化现象的增强和导电机制的转变, 来进一步优化Au-BFO纳米复合薄膜的光伏性能.
[1] 蔡田怡, 雎胜 2018 物理学报 67 157801
Google Scholar
Cai T Y, Ju S 2018 Acta Phys. Sin. 67 157801
Google Scholar
[2] Li D, Zheng D X, Jin C, Li P, Liu X J, Zheng W C, Bai H L 2018 Adv. Electron. Mater. 4 1800171
Google Scholar
[3] Guo R, You L, Zhou Y, Lim Z S, Zou X, Chen L, Ramesh R, Wang J 2013 Nat. Commun. 4 1990
Google Scholar
[4] Wu J, Fan Z, Xiao D, Zhu J, Wang J 2016 Prog. Mater. Sci. 84 335
Google Scholar
[5] 朱立峰, 潘文远, 谢燕, 张波萍, 尹阳, 赵高磊 2019 物理学报 68 217701
Google Scholar
Zhu L F, Pan W Y, Xie Y, Zhang B P, Yin Y, Zhao G L 2019 Acta Phys. Sin. 68 217701
Google Scholar
[6] Wu J 2018 Advances in Lead-Free Piezoelectric Materials (New York: Springer) pp301–378
[7] Wang L, Jin K J, Ge C, Wang C, Guo H Z, Lu H B, Yang G Z 2013 Appl. Phys. Lett. 102 252907
Google Scholar
[8] Kamala Bharathi K, Lee W M, Ho Sung J, Soo Lim J, Jin Kim S, Chu K, Won Park J, Hyun Song J, Jo M H, Yang C H 2013 Appl. Phys. Lett. 102 012908
Google Scholar
[9] Bai Y, Wang Z J, He B, Cui J Z, Zhang Z D 2017 ACS Omega 2 9067
Google Scholar
[10] Zhang W, Yang M M, Liang X, Zheng H W, Wang Y, Gao W X, Yuan G L, Zhang W F, Li X G, Luo H S, Zheng R K 2015 Nano Energy 18 315
Google Scholar
[11] Zhang Y, Zheng H, Wang X, Li H, Wu Y, Zhang Y, Su H, Yuan G 2020 Ceram. Int. 46 10083
Google Scholar
[12] Swain A B, Rath M, Pal S, Ramachandra Rao M S, Subramanian V, Murugavel P 2018 Appl. Phys. Lett. 113 233902
Google Scholar
[13] Xie Z, Yang Y, Fang L, Wang Y, Ding X, Yuan G, Liu J M 2019 App. Phys. Lett. 115 112902
Google Scholar
[14] Wang Y, Nan C W 2006 Appl. Phys. Lett. 89 052903
Google Scholar
[15] Wang H L, Ning X K, Wang Z J 2015 RSC Adv. 5 76783
Google Scholar
[16] Wang Z, Hu T, Tang L, Ma N, Song C, Han G, Weng W, Du P 2008 Appl. Phys. Lett. 93 222901
Google Scholar
[17] Li Y Z, Wang Z J, Bai Y, Liu W, Zhang Z D 2019 J. Am. Ceram. Soc. 102 5253
Google Scholar
[18] Zhang P, Wang T, Gong J 2015 Adv. Mater. 27 5328
Google Scholar
[19] Maruyama R, Sakamoto W, Yuitoo I, Takeuchi T, Hayashi K, Yogo T 2016 Jpn. J. Appl. Phys. 55 10TA14
Google Scholar
[20] Almusallam A, Luo Z, Komolafe A, Yang K, Robinson A, Torah R, Beeby S 2017 Nano Energy 33 146
Google Scholar
[21] Yang X, Su X, Shen M, Zheng F, Xin Y, Zhang L, Hua M, Chen Y, Harris V G 2012 Adv. Mater. 24 1202
Google Scholar
[22] Li F Z, Zheng H W, Zhu M S, Zhang X A, Yuan G L, Xie Z S, Li X H, Yue G T, Zhang W F 2017 J. Mater. Chem. C 5 10615
Google Scholar
[23] Eerenstein W, Morrison F D, Dho J, Blamire M G, Scott J F, Mathur N D 2005 Science 307 1203a
Google Scholar
[24] Fang L, Liu J, Ju S, Zheng F, Dong W, Shen M 2010 Appl. Phys. Lett. 97 242501
Google Scholar
[25] Zhao Z, Buscaglia V, Viviani M, Buscaglia M T, Mitoseriu L, Testino A, Nygren M, Johnsson M, Nanni P 2004 Phys. Rev. B 70 024107
Google Scholar
[26] Tsutsumi N, Kosugi R, Kinashi K, Sakai W 2016 ACS Appl. Mater. Interfaces 8 16816
Google Scholar
[27] Paik H, Choi Y Y, Hong S, No K 2015 Sci. Rep. 5 13209
Google Scholar
[28] Cheng C W, Tseng Y C, Wu T B, Chou L J 2004 J. Mater. Res. 19 1043
Google Scholar
[29] Kim Y, Cho Y, Hong S, Bühlmann S, Park H, Min D K, Kim S H, No K 2006 Appl. Phys. Lett. 89 172909
Google Scholar
[30] Sun W, Zhou Z, Luo J, Wang K, Li J F 2017 J. Appl. Phys. 121 064101
Google Scholar
[31] He B, Wang Z 2016 ACS Appl. Mater. Interfaces 8 6736
Google Scholar
[32] Yang T, Wei J, Guo Y, Lv Z, Xu Z, Cheng Z 2019 ACS Appl. Mater. Interfaces 11 23372
Google Scholar
期刊类型引用(6)
1. 朱德明. 退火温度对铁酸铋薄膜光学性质的影响. 热处理技术与装备. 2024(06): 17-20+25 . 
百度学术2. 霍冠忠，苏超，王可，叶晴莹，庄彬，陈水源，黄志高. 铁酸铋薄膜光电流的磁场调制研究. 物理学报. 2023(06): 299-306 . 百度学术3. 熊政伟，杨江，王雨，杨陆，管弦，曹林洪，王进，高志鹏. FeNiMo/SiO_2复合粉芯的制备与软磁性能调控. 物理学报. 2022(15): 254-262 . 百度学术4. 王浩博，李传强. 玻璃表面功能化改性技术的现状与发展. 中国材料进展. 2022(08): 635-644 . 百度学术5. 李铁成，曾四鸣，孟良，刘志宾. 晶体硅光伏组件功率特性及衰减评估分析. 电源技术. 2022(08): 920-924 . 百度学术6. 陈战东，王志文，陈哲耕. 金属纳米薄膜制备与性能研究综合实验设计. 广西物理. 2020(04): 13-16 . 百度学术其他类型引用(4)
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图 1 Au-BFO纳米复合薄膜的 (a) 示意图和(b) XRD图谱
Figure 1. (a) Schematic diagram and (b) XRD patterns of the Au-BFO nanocomposite films.
图 2 Au含量为0.5 mol%的Au-BFO纳米复合薄膜中 (a) Au 4f, (b) Bi 4f, (c) Fe 2p和(d) O 1s的XPS芯能级谱
Figure 2. XPS core level spectra of (a) Au 4f, (b) Bi 4f, (c) Fe 2p, (d) O 1s for the Au-BFO nanocomposite films with 0.5 mol% Au.
图 3 Au-BFO纳米复合薄膜表面的SEM图像, 其中Au含量为 (a) 0, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) 晶粒尺寸随Au含量的变化
Figure 3. Surface SEM images of the Au-BFO nanocomposite films with (a) 0, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol% Au; (f) the variation of grain size with Au content.
图 4 Au-BFO纳米复合薄膜的(a) UV-vis吸收光谱和(b) (αhν)2与hν的关系曲线(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)
Figure 4. (a) UV-vis absorption spectra and (b) plot of (αhν)2 as a function of hν for the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au.
图 5 Au-BFO纳米复合薄膜的面外PFM相位图像, 其中Au含量为 (a) 0 mol%, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) 向上的自极化Pup所占比例随Au含量的变化
Figure 5. Out-of-plane PFM phase images of the Au-BFO nanocomposite films with (a) 0 mol%, (b) 0.25 mol%, (c) 0.5 mol%, (d) 1 mol%, (e) 3 mol%; (f) the variation of the ratio of Pup with Au content.
图 6 Au-BFO纳米复合薄膜在 (a) 暗态下的电流密度-电压(J-V)曲线; (b) 正电压段和(c) 负向电压段的lnJ-V1/2和lnJ-lnV曲线分别符合肖特基发射和空间电荷限制电流机制
Figure 6. Current density vs. voltage (J-V) characteristics of the Au-BFO nanocomposite films (a) in dark; lnJ vs. V1/2 curves fitted using the Schottky emission and lnJ vs. lnV curves fitted using space-charge limited current for the (b) positive and (c) negative branches.
图 7 Au-BFO纳米复合薄膜的 (a) 光电流密度-电压(J-V)曲线(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)和(b) 开路电压和短路电流密度随Au含量的变化
Figure 7. (a) Photovoltaic (J-V) curves of the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au, and (b) variation of open-circuit voltages and short-circuit photocurrent densities with Au content.
图 8 Au-BFO纳米复合薄膜(Au含量为0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%和3 mol%)的光电流密度-时间(J-T)曲线
Figure 8. Time-dependence of photocurrent density (J-T) curves of the Au-BFO nanocomposite films with 0, 0.25 mol%, 0.5 mol%, 1 mol%, and 3 mol% Au under the short-circuit condition.
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[1] 蔡田怡, 雎胜 2018 物理学报 67 157801
Google Scholar
Cai T Y, Ju S 2018 Acta Phys. Sin. 67 157801
Google Scholar
[2] Li D, Zheng D X, Jin C, Li P, Liu X J, Zheng W C, Bai H L 2018 Adv. Electron. Mater. 4 1800171
Google Scholar
[3] Guo R, You L, Zhou Y, Lim Z S, Zou X, Chen L, Ramesh R, Wang J 2013 Nat. Commun. 4 1990
Google Scholar
[4] Wu J, Fan Z, Xiao D, Zhu J, Wang J 2016 Prog. Mater. Sci. 84 335
Google Scholar
[5] 朱立峰, 潘文远, 谢燕, 张波萍, 尹阳, 赵高磊 2019 物理学报 68 217701
Google Scholar
Zhu L F, Pan W Y, Xie Y, Zhang B P, Yin Y, Zhao G L 2019 Acta Phys. Sin. 68 217701
Google Scholar
[6] Wu J 2018 Advances in Lead-Free Piezoelectric Materials (New York: Springer) pp301–378
[7] Wang L, Jin K J, Ge C, Wang C, Guo H Z, Lu H B, Yang G Z 2013 Appl. Phys. Lett. 102 252907
Google Scholar
[8] Kamala Bharathi K, Lee W M, Ho Sung J, Soo Lim J, Jin Kim S, Chu K, Won Park J, Hyun Song J, Jo M H, Yang C H 2013 Appl. Phys. Lett. 102 012908
Google Scholar
[9] Bai Y, Wang Z J, He B, Cui J Z, Zhang Z D 2017 ACS Omega 2 9067
Google Scholar
[10] Zhang W, Yang M M, Liang X, Zheng H W, Wang Y, Gao W X, Yuan G L, Zhang W F, Li X G, Luo H S, Zheng R K 2015 Nano Energy 18 315
Google Scholar
[11] Zhang Y, Zheng H, Wang X, Li H, Wu Y, Zhang Y, Su H, Yuan G 2020 Ceram. Int. 46 10083
Google Scholar
[12] Swain A B, Rath M, Pal S, Ramachandra Rao M S, Subramanian V, Murugavel P 2018 Appl. Phys. Lett. 113 233902
Google Scholar
[13] Xie Z, Yang Y, Fang L, Wang Y, Ding X, Yuan G, Liu J M 2019 App. Phys. Lett. 115 112902
Google Scholar
[14] Wang Y, Nan C W 2006 Appl. Phys. Lett. 89 052903
Google Scholar
[15] Wang H L, Ning X K, Wang Z J 2015 RSC Adv. 5 76783
Google Scholar
[16] Wang Z, Hu T, Tang L, Ma N, Song C, Han G, Weng W, Du P 2008 Appl. Phys. Lett. 93 222901
Google Scholar
[17] Li Y Z, Wang Z J, Bai Y, Liu W, Zhang Z D 2019 J. Am. Ceram. Soc. 102 5253
Google Scholar
[18] Zhang P, Wang T, Gong J 2015 Adv. Mater. 27 5328
Google Scholar
[19] Maruyama R, Sakamoto W, Yuitoo I, Takeuchi T, Hayashi K, Yogo T 2016 Jpn. J. Appl. Phys. 55 10TA14
Google Scholar
[20] Almusallam A, Luo Z, Komolafe A, Yang K, Robinson A, Torah R, Beeby S 2017 Nano Energy 33 146
Google Scholar
[21] Yang X, Su X, Shen M, Zheng F, Xin Y, Zhang L, Hua M, Chen Y, Harris V G 2012 Adv. Mater. 24 1202
Google Scholar
[22] Li F Z, Zheng H W, Zhu M S, Zhang X A, Yuan G L, Xie Z S, Li X H, Yue G T, Zhang W F 2017 J. Mater. Chem. C 5 10615
Google Scholar
[23] Eerenstein W, Morrison F D, Dho J, Blamire M G, Scott J F, Mathur N D 2005 Science 307 1203a
Google Scholar
[24] Fang L, Liu J, Ju S, Zheng F, Dong W, Shen M 2010 Appl. Phys. Lett. 97 242501
Google Scholar
[25] Zhao Z, Buscaglia V, Viviani M, Buscaglia M T, Mitoseriu L, Testino A, Nygren M, Johnsson M, Nanni P 2004 Phys. Rev. B 70 024107
Google Scholar
[26] Tsutsumi N, Kosugi R, Kinashi K, Sakai W 2016 ACS Appl. Mater. Interfaces 8 16816
Google Scholar
[27] Paik H, Choi Y Y, Hong S, No K 2015 Sci. Rep. 5 13209
Google Scholar
[28] Cheng C W, Tseng Y C, Wu T B, Chou L J 2004 J. Mater. Res. 19 1043
Google Scholar
[29] Kim Y, Cho Y, Hong S, Bühlmann S, Park H, Min D K, Kim S H, No K 2006 Appl. Phys. Lett. 89 172909
Google Scholar
[30] Sun W, Zhou Z, Luo J, Wang K, Li J F 2017 J. Appl. Phys. 121 064101
Google Scholar
[31] He B, Wang Z 2016 ACS Appl. Mater. Interfaces 8 6736
Google Scholar
[32] Yang T, Wei J, Guo Y, Lv Z, Xu Z, Cheng Z 2019 ACS Appl. Mater. Interfaces 11 23372
Google Scholar
期刊类型引用(6)
1. 朱德明. 退火温度对铁酸铋薄膜光学性质的影响. 热处理技术与装备. 2024(06): 17-20+25 . 百度学术2. 霍冠忠，苏超，王可，叶晴莹，庄彬，陈水源，黄志高. 铁酸铋薄膜光电流的磁场调制研究. 物理学报. 2023(06): 299-306 . 百度学术3. 熊政伟，杨江，王雨，杨陆，管弦，曹林洪，王进，高志鹏. FeNiMo/SiO_2复合粉芯的制备与软磁性能调控. 物理学报. 2022(15): 254-262 . 百度学术4. 王浩博，李传强. 玻璃表面功能化改性技术的现状与发展. 中国材料进展. 2022(08): 635-644 . 百度学术5. 李铁成，曾四鸣，孟良，刘志宾. 晶体硅光伏组件功率特性及衰减评估分析. 电源技术. 2022(08): 920-924 . 百度学术6. 陈战东，王志文，陈哲耕. 金属纳米薄膜制备与性能研究综合实验设计. 广西物理. 2020(04): 13-16 . 百度学术其他类型引用(4)
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