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近些年来人们在二维材料中发现了大量新奇的物理现象, 这对凝聚态物理基础研究及潜在应用带来了极大的促进作用[1,2]. 这其中就包括了过渡金属二硫族化物(TMDs), 过渡金属二硫族化物化学形式为AB2型, 其中A是过渡金属元素, B是硫族元素. TMDs材料中除了花样繁多的元素组合外还存在不同的结构类型, 如最常见的1T, 2H, 3R, 4Hb等结构相, 这都使得TMDs中出现了包括超导电性、电荷密度波、自旋密度波、电子关联等种类繁多的物理性质[1-4]. 在这些材料里, 2H-NbSe2中同时存在超导电性和电荷密度波, 且其超导转变温度(7.3 K)和电荷密度波临界温度(33.5 K)都相对较高. 这使得该材料成为研究电荷密度波起源以及超导与电荷密度波之间相互作用的典型材料[5-7]. 近些年来, 人们不断在尝试通过化学元素取代、控制材料的原子层数以及施加高压等手段调控该类材料中超导以及电荷密度波等物理性质[8-15], 从而帮助人们进一步理解超导和电荷密度波之间的相互作用机理. 比如, 研究者使用碱金属元素Rb对NbSe2进行插层得到RbxNbSe2, 实验结果表明随着插层的Rb元素含量的增大, 其超导转变温度从7.3 K被快速抑制到低于4 K[16]; 使用Te元素取代Se元素的方式制备出2H-NbSe2–xTex样品, 并发现其超导转变温度会随着Te元素含量的增大被抑制[17]; 研究者也尝试了利用Cu和S对NbSe2进行双掺杂得到CuxNbSe2–ySy以及CuxNb1–xSe2–ySy样品, 电输运结果表明Cu和S的掺杂会降低超导电性的临界温度[18]. 到目前为止, 角分辨光电子能谱(ARPES)研究主要集中在2H-NbSe2这一材料体系, 而对1T-NbSe2的研究却相对较少, 这也与1T相的块体单晶难以生长有直接关系. 目前对1T-NbSe2的研究主要是基于分子束外延生长的薄膜完成的. 研究发现单层1T-NbSe2中存在明显的电荷密度波相变[19], 实验也发现单层1T-NbSe2表现出莫特绝缘体行为[19,20], 这与金属性的2H-NbSe2形成了极大反差. 那么能否通过对2H-NbSe2和1T-NbSe2进行掺杂得到类似的单晶材料, 从而对超导、电荷密度波物理性质等进行调控呢? 这对于研究超导和电荷密度波的演化以及其相互作用有重要意义. 2019年, 通过对NbSe2进行同族Te元素的掺杂, 高质量的1T-NbSeTe单晶被成功合成; 实验发现该样品表现出金属性的行为, 输运测试结果中没有发现与2H-NbSe2类似的电荷密度波相变[21,22], 并且超导转变温度(约1.3 K)相比于2H-NbSe2也被极大抑制[22]. 为研究1T-NbSeTe中电荷密度波和超导被抑制的原因, 进而理解TMDs材料中的超导电性, 本文运用角分辨光电子能谱直接测量了1T-NbSeTe材料的电子结构. 实验结果表明1T-NbSeTe中存在与2H-NbSe2类似的范霍夫奇点, 其能量在费米能级之下约250 meV处, 而2H-NbSe2中的范霍夫奇点却在费米能级附近[23-25]; 对动量空间中不同方向能带的拟合结果表明在1T-NbSeTe中没有发现电子-玻色子(声子)耦合带来的能带扭折, 而TMDs材料中超导产生的机理通常被BCS理论所描述, 被认为是由电子-声子相互作用所导致的[7,26,27].
对1T-NbSeTe电子结构的研究有助于进一步理解在类似的TMDs材料中同族元素取代以及结构变化带来的电子结构的变化, 以及各种基态之间相互作用所产生的改变. 这为理解超导及电荷密度波等电子序之间的相互作用提供了新的思考.
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实验所使用的1T-NbSeTe单晶通过化学气相输运的方法生长获得, 具体生长方法在之前文献中已有详细描述[22]. X射线衍射(XRD)(图1(a))和扫描电子显微镜(SEM)(图1(c))结果均表明生长出的单晶具有很高的质量, 利于ARPES实验的开展. 图1(d)为样品的能量色散X射线谱和元素原子百分比, 结果表明Se与Te并不是严格的1∶1, Se要多于Te, 实际材料更接近NbSe1.15Te0.69, 同时XRD结果显示材料的结构为1T. 简单起见, 本文使用1T-NbSeTe代表该掺杂材料. 高分辨率角分辨光电子能谱实验在美国斯坦福国家加速器实验室同步辐射光源5-2线站进行, 实验使用的光子能量为90 eV, 样品在超高真空中解理并进行测量, 测量温度为30 K, 真空度好于3 × 10–11 Torr (1 Torr = 133.322 Pa), 实验时的能量分辨率约13 meV. 计算使用VASP (Vienna ab initio simulation package)软件包中投影缀加波方法实现的[28], 并采用了广义梯度近似交换关联泛函(PBE)[29]. 平面波截断能设为500 eV. 根据Monkhorst-Pack提出的方案[30], 采用了15 × 15 × 5的网格进行自洽计算. 在结构优化过程中, 所有原子都完全弛豫直到所有原子受力小于0.01 eV/Å. 为了正确处理元素的替换, 使用虚晶近似方法及具有有序Se和Te位点的胞计算NbSeTe的性质.该类TMDs材料kz色散较弱, 简单起见, 本文使用其二维布里渊区进行表示.
图 1 1T-NbSeTe的晶体结构表征 (a) 沿(001)方向的单晶X射线衍射结果; (b) 1T-NbSeTe晶体结构示意图; (c) SEM测试的形貌特征; (d) 1T-NbSeTe的能量色散X射线谱和元素原子比例
Figure 1. Characterization of the 1T-NbSeTe sample: (a) X-ray diffraction pattern along (001); (b) illustration of the 1T-NbSeTe crystal structure; (c) scanning electron microscopy image of the sample surface; (d) energy dispersive X-ray spectroscopy and the element ratio.
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图2是1T-NbSeTe在不同能量处的等能面(测量温度为30 K). 各等能面均表现出六重对称性, 图中光电子信号强度利用色彩度进行描述, 如图2右下角所示. 图2(a)为1T-NbSeTe的费米面, 其费米面存在较高的电子态密度, 黑色六边形实线表示其布里渊区, 高对称点也在图中相应位置进行了标记. 费米面以下100—500 meV的等能面分别展示在图2(b)—(f). 从图2(a)—(c)可以看出, 在Γ点周围存在一个强度较强的圆形结构, 随着结合能的增大这个圆形结构也在变大, 说明这个圆形结构由一个空穴型的能带构成. 为对其电子结构进行更精确的研究, 测量了该材料沿布里渊区中不同高对称方向的能带结构并进行分析.
图 2 1T-NbSeTe的等能面 (a)费米面; (b)—(f)分别为费米面以下100, 200, 300, 400, 500 meV处的等能面
Figure 2. Constant energy maps at different binding energies: (a) Fermi surface; (b)–(f) constant energy maps at 100, 200, 300, 400, 500 meV below the Fermi level, respectively.
图3是1T-NbSeTe沿布里渊区中不同高对称方向所测量得到的能带结构. 图3(a)和图3(b)分别为沿M-Γ-M和K-M-K两个高对称方向测量得到的能带结构, 其测量方向分别如图3(c)中蓝色和红色线所示. 发现沿着M-Γ-M方向, 在M点附近的能带结构表现为开口向下的空穴型能带, 带顶在M点; 如果沿着K-M-K方向, 在M点附近的能带结构却表现为开口向上的电子型能带, 带底在M点. 这意味着M点可能存在一个范霍夫奇点. 为更清楚理解该电子结构, 将图3(a)和图3(b)中红色虚线方框内的能带结构拼接在一起得到图3(d)中沿K-M-Γ方向的能带结构. 如图中红色曲线所示, 可以看出在M点费米能级以下约250 meV处存在一个明显的范霍夫奇点.
图 3 1T-NbSeTe能带结构中的范霍夫奇点 (a)沿M-Γ-M方向的能带结构; (b)沿K-M-K方向的能带结构; (c) 布里渊区和高对称方向; (d)沿K-M-Γ方向的能带结构
Figure 3. van Hove singularity in the band structure of 1T-NbSeTe: (a) Band structure along the M-Γ-M direction
; (b) band structure along the K-M-K direction; (c) Brillouin zone and the high symmetry directions; (d) band structure along the K-M-Γ direction. 多体相互作用在材料中通常扮演着重要的角色, 为了研究该材料中的多体相互作用, 对该材料的能带色散进行了仔细分析, 重点探寻是否存在电子-玻色子(声子)耦合的迹象. 通常, 电子-玻色子耦合在能带结构中表现为在玻色子对应能量处的能带扭折, 这在多种材料的电子结构测量中都得到很好的验证[4,31]. 通过对不同能量处的动量分布曲线(MDCs)进行拟合, 并得到材料中的电子色散关系, 从而判断是否存在能带扭折, 再结合材料中存在的声子模及其能量来判断是否存在电子-玻色子(声子)耦合[4,31]. 因此, 基于测量得到的沿不同高对称方向的能带结构(图4(a), (c), (e)), 对费米能附近的主要能带进行了拟合, 并得到相应的色散关系. 图4(a), (c), (e)中蓝色虚线方框表示拟合的能带区域, 最终拟合得到的色散关系分别如图4(b), (d), (f)所示. 为了判断是否存在能带扭折, 对能量范围为EF到EF – 200 meV内的色散关系进行线性拟合, 结果如图中黑线所示. 可以看到, 由MDCs拟合得到的色散关系在上述能量范围内可以很好地被线性拟合所描述, 没有发现类似2H-NbSe2中的明显能带扭折现象.
图 4 不同高对称方向的能带色散 (a) K-Γ-K方向的能带结构; (b)在靠近费米能的低能区域((a)中蓝色虚线方框)通过MDC拟合提取的电子色散; (c), (d)与(a), (b)类似, 但沿着K-M-K方向; (e), (f)与(a), (b)类似, 但沿着M-Γ-M方向; (g)和(h)分别为高对称方向路径的实验结果与DFT计算结果
Figure 4. Band dispersion along different high symmetry directions: (a) Band structure along the K-Γ-K direction; (b) extracted band dispersion by fitting MDCs in the low energy region near the Fermi level ((marked by the blue dashed box in (a)); (c), (d), same as (a), (b), but along the K-M-K direction; (e), (f), same as (a), (b), but along the M-Γ-M direction; (g) and (h) are the experimental results and DFT calculation results along the high symmetry directions, respectively.
为了更直观理解1T-NbSeTe的电子结构, 尝试通过密度泛函理论(DFT)计算进一步理解1T-NbSeTe的电子结构, 并将其与实验结果(图4(g))进行比较. 图4(h)为DFT计算沿图4(g)中相同高对称方向路径得到的能带色散关系. 整体而言, 计算结果与实验结果存在一定的相似性. 在K-Γ-K方向, 计算结果中Γ点的空穴型能带与实验结果比较符合; 但是在Γ与K中点位置附近的电子型能带结构上, 计算与实验结果有所差异. 在K-M-K方向, 计算和实验结果都表现为电子型能带, 但其带底能量位置有所差异. 此外, 实验在K-M-Γ方向发现在M点费米能以下约250 meV处存在一个范霍夫奇点, 而计算结果没有在该处发现范霍夫奇点.
接下来对实验结果的物理内涵及意义展开讨论. 首先, 通过对比1T-NbSeTe和2H-NbSe2的电子结构, 发现它们具有很多的相似性. 例如: 在费米面M点和K点周围均存在圆形费米口袋的结构. 在2H-NbSe2中, 每个原胞中包含两个原子层, 也就是两层A-B-A结构; 因此, 其电子结构会表现出双层劈裂现象[7,32], 在费米面上就会表现出两套能带. 比如: 2H-NbSe2中, 费米面在Γ点周围就存在两个圆形结构. 而在对1T-NbSeTe的测量中只存在一套, 比如图2(a)中显示的费米面在Γ点周围就只存在一个圆形结构. 这也说明该NbSeTe样品的原胞为一层A-B-A结构, 符合1T结构的特征. 另外, 其不同等能面中表现出的六重对称性也与图1(b)所示的晶体结构的对称性是一致的[22]. 图2(a)中1T-NbSeTe在费米能处有较高的电子态密度也直接说明了该材料具有金属性, 这与电输运的测试结果也是一致的[22].
对比1T-NbSeTe和2H-NbSe2中的范霍夫奇点, 发现以前的ARPES结果表明2H-NbSe2在费米能级以下约35 meV处存在范霍夫奇点(鞍点)[23-25], 而1T-NbSeTe中的范霍夫奇点却在费米能级以下约250 meV处. 由于范霍夫奇点具有较高的电子态密度, 有报道指出, 费米能附近的范霍夫奇点可能会对电荷密度波起到一定程度的促进[23,33]; 而当范霍夫奇点远离费米能级时, 它对电荷密度波几乎没有影响. 之前报道指出, 在2H-NbSe2中输运测量发现电荷密度波转变温度为33.5 K, 且ARPES测量发现其范霍夫奇点在电荷密度波相变时发生了明显变化[23]. 在1T-NbSeTe中, 输运测量没有发现明显的电荷密度波相变的迹象[22], 而测量发现范霍夫奇点位于费米能级以下约250 meV处. 因此, 1T-NbSeTe中范霍夫奇点远离费米能级与电荷密度波的减弱或消失可能存在一定的联系.
TMDs材料中超导的产生通常被认为是由基于BCS理论的电子-声子相互作用所引起的. 分析图4发现, 在超导转变温度约为1.3 K的1T-NbSeTe中不同动量区间均没有发现明显的由电子-玻色子(声子)耦合导致的能带扭折现象. 而之前对超导转变温度约为7.3 K的2H-NbSe2的ARPES实验研究结果却在大范围的动量空间中发现了明显的与电子-玻色子(声子)耦合相关的能带扭折现象[32,34]. 如果认为在2H-NbSe2中的能带扭折对应的电子-玻色子(声子)耦合对该体系的超导负责, 那么在1T-NbSeTe中没有出现明显的能带扭折, 意味着其中的电子-玻色子(声子)耦合非常弱, 这也跟该材料中相对较低的超导转变温度(约1.3 K)是一致的.
最后, 讨论ARPES实验结果(图4(g))与DFT计算(图4(h))的能带结构之间差异的可能原因. 首先, 考虑是否因为样品有杂相引起. 如图1(a)所示, 单晶XRD结果仅存在1T结构相关的4个衍射峰, 这说明晶体结晶较好且不存在明显的杂相, 即使杂相存在也是非常微弱的, 这不太可能导致ARPES实验结果与DFT计算结果之间的差异. 其次注意到, 在广泛研究的2H-NbSe2中, DFT计算结果也与实验得到的能带结构有较大差异. 因此, 考虑是否存在一定的电子关联效应, 导致DFT结果与实验之间的差异. 之前的报道指出, 在1T结构的TMD材料, 如1T-NbSe2, 1T-TaS2和1T-TaSe2中, 均存在电子关联效应[19,20,35-37]. 对1T-NbSe2使用Te元素进行同族元素掺杂得到的1T-NbSeTe也可能出现电子关联效应, 从而使得DFT计算结果不能定量描述材料能带结构. 当然, 该体系中电子关联效应及其强度还需要今后更进一步的研究.
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通过对1T-NbSeTe进行角分辨光电子能谱研究, 本文首次揭示了该材料体系的电子能带结构. 在动量空间M点, 费米能级以下约250 meV处, 发现存在一个范霍夫奇点并具有较强的电子态密度. 相比于2H-NbSe2中的范霍夫奇点, 1T-NbSeTe中存在的范霍夫奇点离费米能很远, 很难对材料的电荷密度波或其他输运性质产生影响. 在该材料中多体相互作用的探索方面, 对1T-NbSeTe的能带色散关系进行了线性拟合, 没有发现与电子-玻色子(声子)耦合对应的明显能带扭折特征, 显示出1T-NbSeTe中电子-玻色子耦合较弱, 这也与2H-NbSe2中的结果不同[32,34]. 在2H-NbSe2等TMDs材料中, 一般认为材料中较强的电子-玻色子(声子)耦合会对材料的超导电性起到促进作用. 本文研究结果为1T-NbSeTe中较低的超导转变温度提供了可能的解释. 另一方面, 在1T-NbSeTe的输运实验中, 没有发现电荷密度波的证据[22]. 如果认为TMDs材料中的电荷密度波与电子-玻色子(声子)耦合密切相关, 那么上述输运结果也与电子结构测量的结果一致. 从这个角度讲, 在该材料体系中, 超导与电荷密度波并不是简单的竞争关系. 我们注意到, 在1T-NbSe2薄膜中存在明显的电荷密度波态[19]. 那么从1T-NbSe2到1T-NbSeTe, 电荷密度波是如何随着Te元素掺杂演变值得进一步研究. 这对于理解TMDs中电荷密度波的起源有着积极作用.
感谢SSRL同步辐射光源的路东辉博士和Hashimoto Makoto博士对实验的帮助与支持. 感谢SSRL同步辐射光源对实验的支持, SSRL同步辐射光源得到美国能源部、科学办公室、基础能源科学办公室的支持(合同编号为DE-AC02-76SF00515).
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过渡金属二硫族化物因其广泛存在超导、电荷密度波等新奇的物理现象成为了近些年来凝聚态物理研究中的一大热点, 同时这也为研究超导和电荷密度波等电子序之间的相互作用提供了典型的材料体系. 本文利用角分辨光电子能谱对1T结构的NbSeTe单晶进行系统的研究, 揭示了其电子结构. 沿高对称方向的能带测量发现, 1T-NbSeTe布里渊区M点附近存在一个范霍夫奇点, 能量位于费米能以下约250 meV处. 对能带色散的仔细分析发现该体系中没有明显电子-玻色子(声子)耦合带来的能带扭折. 基于上述实验结果, 对过渡金属二硫族化物中电荷密度波和超导的产生以及1T-NbSeTe中电荷密度波和超导被抑制的可能原因进行了讨论.Transition metal dichalcogenides (TMDs) have attracted a lot of interest in condensed matter physics research due to the existence of multiple novel physical phenomena, including superconductivity and charge density wave order, and also TMDs provide a unique window for studying the interactions between different ground states. In this work, the electronic structure of 1T-NbSeTe is systematically examined by angle-resolved photoemission spectroscopy (ARPES) for the first time. A van Hove singularity (VHS) is identified at the M point, with binding energy of 250 meV below the Fermi level. Careful analysis is carried out to examine the band dispersions along different high symmetry directions and the possible many-body effect. However, the dispersion kink—a characteristic feature of electron-boson coupling is not obvious in this system. In TMD materials, the van Hove singularity near the Fermi level and the electron-boson (phonon) coupling are suggested to play an important role in forming charge density wave (CDW) and superconductivity, respectively. In this sense, our experimental results may provide a direct explanation for the weakened CDW and relatively low superconducting transition temperature in 1T-NbSeTe. These results may also provide an insight into the charge-density-wave orders in the relevant material systems.
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Keywords:
- transition metal dichalcogenides /
- angle-resolved photoemission spectroscopy /
- van Hove singularity /
- electron-boson coupling
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图 1 1T-NbSeTe的晶体结构表征 (a) 沿(001)方向的单晶X射线衍射结果; (b) 1T-NbSeTe晶体结构示意图; (c) SEM测试的形貌特征; (d) 1T-NbSeTe的能量色散X射线谱和元素原子比例
Fig. 1. Characterization of the 1T-NbSeTe sample: (a) X-ray diffraction pattern along (001); (b) illustration of the 1T-NbSeTe crystal structure; (c) scanning electron microscopy image of the sample surface; (d) energy dispersive X-ray spectroscopy and the element ratio.
图 2 1T-NbSeTe的等能面 (a)费米面; (b)—(f)分别为费米面以下100, 200, 300, 400, 500 meV处的等能面
Fig. 2. Constant energy maps at different binding energies: (a) Fermi surface; (b)–(f) constant energy maps at 100, 200, 300, 400, 500 meV below the Fermi level, respectively.
图 3 1T-NbSeTe能带结构中的范霍夫奇点 (a)沿M-Γ-M方向的能带结构; (b)沿K-M-K方向的能带结构; (c) 布里渊区和高对称方向; (d)沿K-M-Γ方向的能带结构
Fig. 3. van Hove singularity in the band structure of 1T-NbSeTe: (a) Band structure along the M-Γ-M direction
; (b) band structure along the K-M-K direction; (c) Brillouin zone and the high symmetry directions; (d) band structure along the K-M-Γ direction. 
图 4 不同高对称方向的能带色散 (a) K-Γ-K方向的能带结构; (b)在靠近费米能的低能区域((a)中蓝色虚线方框)通过MDC拟合提取的电子色散; (c), (d)与(a), (b)类似, 但沿着K-M-K方向; (e), (f)与(a), (b)类似, 但沿着M-Γ-M方向; (g)和(h)分别为高对称方向路径的实验结果与DFT计算结果
Fig. 4. Band dispersion along different high symmetry directions: (a) Band structure along the K-Γ-K direction; (b) extracted band dispersion by fitting MDCs in the low energy region near the Fermi level ((marked by the blue dashed box in (a)); (c), (d), same as (a), (b), but along the K-M-K direction; (e), (f), same as (a), (b), but along the M-Γ-M direction; (g) and (h) are the experimental results and DFT calculation results along the high symmetry directions, respectively.
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