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2025, 74(9): 097401.
doi: 10.7498/aps.74.20250331
摘要:
近年来, 镍氧化物超导电性备受关注, 全球多个科研团队在常压和高压条件下, 发现了多种镍氧化物材料的超导电性. 来自中国和美国的研究团队通过独立、相异的研究路径, 发现了常压下双层Ruddlesden-Popper结构镍氧化物薄膜的高温超导电性, 为深入研究高温超导机理提供了全新的平台. 中国团队基于自主发展的“强氧化原子逐层外延”技术, 制备出具有原子级平滑表面的纯相双层结构镍氧化物超导薄膜. 通过原位强氧化处理技术, 可在原子级平整的薄膜表面开展ARPES等表面敏感测量, 揭示超导相的电子结构特征, 为超导微观机理的深入研究提供关键实验基础. 通过协同开展晶格结构设计、稀土/碱土元素替代以及界面应力工程调控, 有望进一步提升该体系的超导转变温度.
近年来, 镍氧化物超导电性备受关注, 全球多个科研团队在常压和高压条件下, 发现了多种镍氧化物材料的超导电性. 来自中国和美国的研究团队通过独立、相异的研究路径, 发现了常压下双层Ruddlesden-Popper结构镍氧化物薄膜的高温超导电性, 为深入研究高温超导机理提供了全新的平台. 中国团队基于自主发展的“强氧化原子逐层外延”技术, 制备出具有原子级平滑表面的纯相双层结构镍氧化物超导薄膜. 通过原位强氧化处理技术, 可在原子级平整的薄膜表面开展ARPES等表面敏感测量, 揭示超导相的电子结构特征, 为超导微观机理的深入研究提供关键实验基础. 通过协同开展晶格结构设计、稀土/碱土元素替代以及界面应力工程调控, 有望进一步提升该体系的超导转变温度.
2025, 74(9): 093201.
doi: 10.7498/aps.74.20241792
摘要:
强场层析成像通过强场驱动的电子再散射实现取向分子的结构成像, 其优势在于无需预先计算不同原子的散射截面. 强场层析成像已成功应用于同核双原子分子结构的提取, 但对于更为普遍的异核分子体系, 其电子散射截面更为复杂, 该成像方案的适用性仍需进一步研究. 本文以异核双原子分子为例, 基于强场层析成像方案开展分子结构成像研究. 通过求解含时薛定谔方程, 获得光电子产量随分子轴取向角的变化, 并发展了一种异核分子散射截面随取向角变化的拟合方法. 通过拟合, 成功提取了分子核间距信息, 拟合结果与预设的分子核间距相一致. 研究结果表明, 强场层析成像方案同样适用于异核分子结构信息的提取, 为复杂分子体系的结构研究提供了新的可能性.
强场层析成像通过强场驱动的电子再散射实现取向分子的结构成像, 其优势在于无需预先计算不同原子的散射截面. 强场层析成像已成功应用于同核双原子分子结构的提取, 但对于更为普遍的异核分子体系, 其电子散射截面更为复杂, 该成像方案的适用性仍需进一步研究. 本文以异核双原子分子为例, 基于强场层析成像方案开展分子结构成像研究. 通过求解含时薛定谔方程, 获得光电子产量随分子轴取向角的变化, 并发展了一种异核分子散射截面随取向角变化的拟合方法. 通过拟合, 成功提取了分子核间距信息, 拟合结果与预设的分子核间距相一致. 研究结果表明, 强场层析成像方案同样适用于异核分子结构信息的提取, 为复杂分子体系的结构研究提供了新的可能性.
2025, 74(9): 093202.
doi: 10.7498/aps.74.20250064
摘要:
分子强场近似(SFA)理论虽然在描述强激光场中分子的超快动力学方面取得了巨大的成功, 但是理论本身存在关键的矛盾. 一方面SFA基本思想要求初态为无场下的系统本征态, 另一方面物理过程的空间平移不变性要求系统初态应当为激光场缀饰态, 这两个相互矛盾的要求分别对应非缀饰态和缀饰态两种形式的分子SFA理论, 两种理论的有效性和适用条件存在广泛的争议. 本文对(椭)圆偏振激光场中N2和Ne2分子的电离过程进行了研究, 期望能给出上述争议的解答. 椭圆偏振光能有效抑制再散射过程及各种干涉效应的影响, 使得电离过程更加干净, 因此可以有效甄别缀饰态和非缀饰态的适用条件. 本文采用SFA方法及库仑修正强场近似(CCSFA)方法计算了缀饰态和非缀饰态下不同分子轨道对应的光电子动量分布, 并与已有的实验结果进行了对比. 结果发现, 对于Ne2这样核间距较大的分子, 必须采用缀饰态才能准确地描述其电离特征; 而对于N2这样核间距较小的分子, 缀饰态描述则不适用. 本文的结论为准确描述激光诱导分子超快过程及相应理论的进一步发展提供了参考.
分子强场近似(SFA)理论虽然在描述强激光场中分子的超快动力学方面取得了巨大的成功, 但是理论本身存在关键的矛盾. 一方面SFA基本思想要求初态为无场下的系统本征态, 另一方面物理过程的空间平移不变性要求系统初态应当为激光场缀饰态, 这两个相互矛盾的要求分别对应非缀饰态和缀饰态两种形式的分子SFA理论, 两种理论的有效性和适用条件存在广泛的争议. 本文对(椭)圆偏振激光场中N2和Ne2分子的电离过程进行了研究, 期望能给出上述争议的解答. 椭圆偏振光能有效抑制再散射过程及各种干涉效应的影响, 使得电离过程更加干净, 因此可以有效甄别缀饰态和非缀饰态的适用条件. 本文采用SFA方法及库仑修正强场近似(CCSFA)方法计算了缀饰态和非缀饰态下不同分子轨道对应的光电子动量分布, 并与已有的实验结果进行了对比. 结果发现, 对于Ne2这样核间距较大的分子, 必须采用缀饰态才能准确地描述其电离特征; 而对于N2这样核间距较小的分子, 缀饰态描述则不适用. 本文的结论为准确描述激光诱导分子超快过程及相应理论的进一步发展提供了参考.
2025, 74(9): 095202.
doi: 10.7498/aps.74.20250135
摘要:
基于空间啁啾的单发泵浦-探测技术是探究物质在强激光泵浦下达到温稠密态过程中电子非平衡动力学的重要手段, 其时间分辨率已达到百飞秒量级. 本文详细阐述了温稠密物质交流电导率的空间啁啾单发测量原理及高时间分辨实验装置, 并对影响系统时间分辨率的关键因素进行深入剖析. 分析表明, 基于超短泵浦-探测脉冲, 该系统可实现13.8 fs的时间分辨率. 然而, 在实际实验中, 延时零点的精确标定、成像系统的景深限制以及低通滤波效应等因素, 均会对系统的时间分辨能力产生显著影响. 本研究不仅为提升温稠密物质交流电导率单发测量的时间精度提供了理论依据和实践指导, 而且为探索强场条件下材料的超快动力学过程奠定了坚实的技术基础.
基于空间啁啾的单发泵浦-探测技术是探究物质在强激光泵浦下达到温稠密态过程中电子非平衡动力学的重要手段, 其时间分辨率已达到百飞秒量级. 本文详细阐述了温稠密物质交流电导率的空间啁啾单发测量原理及高时间分辨实验装置, 并对影响系统时间分辨率的关键因素进行深入剖析. 分析表明, 基于超短泵浦-探测脉冲, 该系统可实现13.8 fs的时间分辨率. 然而, 在实际实验中, 延时零点的精确标定、成像系统的景深限制以及低通滤波效应等因素, 均会对系统的时间分辨能力产生显著影响. 本研究不仅为提升温稠密物质交流电导率单发测量的时间精度提供了理论依据和实践指导, 而且为探索强场条件下材料的超快动力学过程奠定了坚实的技术基础.
2025, 74(9): 090304.
doi: 10.7498/aps.74.20241262
摘要:
本文对液氮温区约瑟夫森电压标准的物理原理、相关应用研究的发展历史、研究现状以及未来发展方向进行了综述. 液氮温区工作的约瑟夫森电压标准具有移动性强、能耗小等特点, 便于应用推广. 本文描述了目前约瑟夫森量子电压标准的研究现状, 重点探讨了基于高温超导体发展液氮温区量子电压标准可能性, 以及目前在芯片制备方面存在的各种挑战. 在此基础上, 介绍了超导约瑟夫森结阵列的一种新型制备技术, 即聚焦氦离子辐照技术, 其在高一致性约瑟夫森结阵列的制备上可能具有优势, 是未来探索实现液氮温区量子电压计量标准的一种可能技术路线.
本文对液氮温区约瑟夫森电压标准的物理原理、相关应用研究的发展历史、研究现状以及未来发展方向进行了综述. 液氮温区工作的约瑟夫森电压标准具有移动性强、能耗小等特点, 便于应用推广. 本文描述了目前约瑟夫森量子电压标准的研究现状, 重点探讨了基于高温超导体发展液氮温区量子电压标准可能性, 以及目前在芯片制备方面存在的各种挑战. 在此基础上, 介绍了超导约瑟夫森结阵列的一种新型制备技术, 即聚焦氦离子辐照技术, 其在高一致性约瑟夫森结阵列的制备上可能具有优势, 是未来探索实现液氮温区量子电压计量标准的一种可能技术路线.
2025, 74(9): 090301.
doi: 10.7498/aps.74.20250083
摘要:
量子导引, 作为一种特殊的量子关联, 相较于量子纠缠和贝尔非局域性, 展现出了特有的不对称性. 这种不对称性使得两个独立的光学模式之间, 通过量子导引交换可以建立单向或双向的导引, 这对构建非对称量子网络具有至关重要的意义. 本文提出了基于三组份与两组份纠缠态的全光学量子导引交换方案, 这一方案利用低噪声、高带宽的四波混频过程, 无测量地实现了传统方案中贝尔态测量的功能, 避免了光电和电光转换. 在导引交换操作后, 原本独立的无直接相互作用的两个纠缠态产生了量子导引. 具体研究了四波混频过程联合线性分束器或非线性分束器两种交换方案, 发现通过调节线性分束器的透射率和四波混频过程的增益, 可以实现三模间的量子导引. 这为单向量子通信和量子信息处理提供了新的可能性, 使得量子资源的利用更加安全和可控.
量子导引, 作为一种特殊的量子关联, 相较于量子纠缠和贝尔非局域性, 展现出了特有的不对称性. 这种不对称性使得两个独立的光学模式之间, 通过量子导引交换可以建立单向或双向的导引, 这对构建非对称量子网络具有至关重要的意义. 本文提出了基于三组份与两组份纠缠态的全光学量子导引交换方案, 这一方案利用低噪声、高带宽的四波混频过程, 无测量地实现了传统方案中贝尔态测量的功能, 避免了光电和电光转换. 在导引交换操作后, 原本独立的无直接相互作用的两个纠缠态产生了量子导引. 具体研究了四波混频过程联合线性分束器或非线性分束器两种交换方案, 发现通过调节线性分束器的透射率和四波混频过程的增益, 可以实现三模间的量子导引. 这为单向量子通信和量子信息处理提供了新的可能性, 使得量子资源的利用更加安全和可控.
2025, 74(9): 090302.
doi: 10.7498/aps.74.20250025
摘要:
本文深入地研究了一维高斯调制连续变量量子密钥分发系统在源强度误差下的现实安全性和性能表现. 详细地分析了源强度误差对协议参数估计过程的影响机制, 并基于发送端的三种现实假设, 提出相应数据优化方案, 以减轻源强度误差的负面影响. 同时, 综合考虑了源强度误差及有限码长效应, 以保障系统的现实安全性. 研究结果表明, 源强度误差不可忽视, 对于显著的强度波动, 系统的最大传输距离将减少约20 km. 因此, 在协议的实际实施过程中, 必须充分考虑源强度误差的影响, 并采取相应的措施来减少或消除这些误差. 本研究为现实条件下实施一维高斯调制连续变量量子密钥分发提供了理论依据, 为构建高效、低成本、小型化的量子通信网络探索了新方向.
本文深入地研究了一维高斯调制连续变量量子密钥分发系统在源强度误差下的现实安全性和性能表现. 详细地分析了源强度误差对协议参数估计过程的影响机制, 并基于发送端的三种现实假设, 提出相应数据优化方案, 以减轻源强度误差的负面影响. 同时, 综合考虑了源强度误差及有限码长效应, 以保障系统的现实安全性. 研究结果表明, 源强度误差不可忽视, 对于显著的强度波动, 系统的最大传输距离将减少约20 km. 因此, 在协议的实际实施过程中, 必须充分考虑源强度误差的影响, 并采取相应的措施来减少或消除这些误差. 本研究为现实条件下实施一维高斯调制连续变量量子密钥分发提供了理论依据, 为构建高效、低成本、小型化的量子通信网络探索了新方向.
2025, 74(9): 090303.
doi: 10.7498/aps.74.20241682
摘要:
在光纤信道中, 连续变量量子密钥分发(continuous-variable quantum key distribution, CV-QKD)协议已经展现出获得更高安全码率的能力, 但是CV-QKD协议可容忍的信道衰减相对较低, 空间衍射、大气折射、信号衰减和湍流等实际因素都会影响空间信道中CV-QKD协议的可行性. 本文研究了实际空间信道环境下离散调制CV-QKD协议的可行性, 分析了空间衍射和大气衰减、湍流信道退化模型对于空间信道离散调制CV-QKD协议的影响, 讨论了卫星轨道高度、天顶角、接收器孔径、束腰尺寸和过量噪声等实际参数对空间离散调制CV-QKD的密钥生成率影响, 搭建了星地动态运动场景仿真分析了实际环境下空间信道离散调制CV-QKD协议的可行性, 仿真结果可为空间信道离散调制CV-QKD实验的设计和优化提供参考.
在光纤信道中, 连续变量量子密钥分发(continuous-variable quantum key distribution, CV-QKD)协议已经展现出获得更高安全码率的能力, 但是CV-QKD协议可容忍的信道衰减相对较低, 空间衍射、大气折射、信号衰减和湍流等实际因素都会影响空间信道中CV-QKD协议的可行性. 本文研究了实际空间信道环境下离散调制CV-QKD协议的可行性, 分析了空间衍射和大气衰减、湍流信道退化模型对于空间信道离散调制CV-QKD协议的影响, 讨论了卫星轨道高度、天顶角、接收器孔径、束腰尺寸和过量噪声等实际参数对空间离散调制CV-QKD的密钥生成率影响, 搭建了星地动态运动场景仿真分析了实际环境下空间信道离散调制CV-QKD协议的可行性, 仿真结果可为空间信道离散调制CV-QKD实验的设计和优化提供参考.
2025, 74(9): 090501.
doi: 10.7498/aps.74.20241556
摘要:
活性粒子体系是一类由自驱动布朗粒子组成的非平衡系统, 体系粒子之间通过相互作用可以表现出众多奇特的集体行为. 本文基于布朗动力学模拟, 研究了光场调控的活性粒子体系有序结构的形成和转变机制. 研究发现, 活性粒子在光场调控下发生了大尺度的相分离行为, 形成了特定的有序结构, 并实现了多种有序结构的动态转变. 本文系统地探讨了光场对这一动态相转变的影响和调控机制. 研究结果为活性体系群体结构的精确调控以及微纳米智能器件的制造提供了重要参考.
活性粒子体系是一类由自驱动布朗粒子组成的非平衡系统, 体系粒子之间通过相互作用可以表现出众多奇特的集体行为. 本文基于布朗动力学模拟, 研究了光场调控的活性粒子体系有序结构的形成和转变机制. 研究发现, 活性粒子在光场调控下发生了大尺度的相分离行为, 形成了特定的有序结构, 并实现了多种有序结构的动态转变. 本文系统地探讨了光场对这一动态相转变的影响和调控机制. 研究结果为活性体系群体结构的精确调控以及微纳米智能器件的制造提供了重要参考.
2025, 74(9): 090502.
doi: 10.7498/aps.74.20241433
摘要:
通过数值方法研究了自延迟光、电反馈作用下分布式反馈半导体激光器(DFB-SL)的各种非线性动力学行为. 结果表明, 在不同光反馈强度下DFB-SL输出呈现出单周期、准周期、多周期等多种非线性动力学态. 当外部光反馈达到一定强度后, 激光器输出表现为混沌态; 当光反馈强度较小时, 在不同的电反馈强度下DFB-SL输出也会出现多种非线性动力学态; 当光反馈强度较大时, 改变电反馈强度无法得到单周期的动力学态. 光反馈与电反馈延迟时间也对DFB-SL非线性动力学态有重要影响. 当二者的延迟时间相匹配时激光器的弛豫振荡被增强, 表现为单周期状态, 而在延迟时间不匹配的情况下, 可能引发混沌或不稳定状态. 偏置电流也会对动力学态产生影响, 但随着电流大小单向变化, 动力学态的演化方向不是单一的; 当DFB-SL处于单周期态时, 改变偏置电流会改变单周期振荡频率. 这些发现为自延迟反馈DFB-SL在微波光子信号处理和保密光通信等应用方面提供了重要理论基础, 也为各种非线性科学研究提供了实验手段.
通过数值方法研究了自延迟光、电反馈作用下分布式反馈半导体激光器(DFB-SL)的各种非线性动力学行为. 结果表明, 在不同光反馈强度下DFB-SL输出呈现出单周期、准周期、多周期等多种非线性动力学态. 当外部光反馈达到一定强度后, 激光器输出表现为混沌态; 当光反馈强度较小时, 在不同的电反馈强度下DFB-SL输出也会出现多种非线性动力学态; 当光反馈强度较大时, 改变电反馈强度无法得到单周期的动力学态. 光反馈与电反馈延迟时间也对DFB-SL非线性动力学态有重要影响. 当二者的延迟时间相匹配时激光器的弛豫振荡被增强, 表现为单周期状态, 而在延迟时间不匹配的情况下, 可能引发混沌或不稳定状态. 偏置电流也会对动力学态产生影响, 但随着电流大小单向变化, 动力学态的演化方向不是单一的; 当DFB-SL处于单周期态时, 改变偏置电流会改变单周期振荡频率. 这些发现为自延迟反馈DFB-SL在微波光子信号处理和保密光通信等应用方面提供了重要理论基础, 也为各种非线性科学研究提供了实验手段.
2025, 74(9): 090701.
doi: 10.7498/aps.74.20241758
摘要:
提出了一种基于光纤内马赫-曾德尔干涉仪结构的低频声传感方案, 其中传感光纤是由多模-超高数值孔径-多模光纤焊接级联而成的微型马赫-曾德尔干涉仪, 可有效提高光纤弯曲灵敏度; 然后将该干涉仪结构与聚对苯二甲酸乙二酯换能膜片进行组合, 使得传感光纤在受到声压作用时与膜片同步产生曲率变化, 间接增大了光纤接收声场的面积. 文章推导了该系统的声传感理论, 并通过实验进行了验证, 得到传感系统在65 Hz处信噪比约为57 dB, 最小可探测声压为267.9\begin{document}${\text{μPa/H}}{{\text{z}}^{{\text{1/2}}}}$\end{document}
提出了一种基于光纤内马赫-曾德尔干涉仪结构的低频声传感方案, 其中传感光纤是由多模-超高数值孔径-多模光纤焊接级联而成的微型马赫-曾德尔干涉仪, 可有效提高光纤弯曲灵敏度; 然后将该干涉仪结构与聚对苯二甲酸乙二酯换能膜片进行组合, 使得传感光纤在受到声压作用时与膜片同步产生曲率变化, 间接增大了光纤接收声场的面积. 文章推导了该系统的声传感理论, 并通过实验进行了验证, 得到传感系统在65 Hz处信噪比约为57 dB, 最小可探测声压为267.9
2025, 74(9): 090702.
doi: 10.7498/aps.74.20241634
摘要:
原子自旋成像技术对气室内温度分布、旋光角检测以及镀膜抗弛豫特性测量至关重要, 其关键在于精确捕捉并解析原子自旋极化的复杂时空动态特性, 这些特性直接关系到磁强计带宽的扩展及磁梯度检测的灵敏度提升. 传统的气室内分割成像方法因静态特性限制, 无法实时捕捉原子自旋极化态的动态演变过程, 制约了量子测量仪器的性能提升. 针对这一挑战, 本研究提出了一种实时调控原子自旋极化态的碱金属原子气室动态自旋成像方法, 在空间分布上实时控制光束阵列中不同位置激光束的连续通断; 在时间序列上控制光束阵列中每束光的通断频率变化, 从而生成具有特定空间分布和频率特性的激光, 分别与气室内部不同位置的碱金属原子相互作用, 诱导原子自旋极化程度的变化. 通过对激光特性的精细调节, 当泵浦光的调制频率与原子在磁场中的拉莫尔频率相匹配时, 原子自旋极化达到最大值, 系统处于共振状态; 当调制频率与拉莫尔频率不匹配时, 原子自旋极化程度降低. 通过这种频率调制方法实现了对原子自旋极化状态地动态操控. 实验结果表明, 该方法达到95.9 μm的空间分辨率和355帧的时间分辨率, 显著优于传统静态自旋成像方法. 此方法增强了对原子自旋极化动态特性的认知, 能更精确地观测并分析磁场分布的动态特征, 从而为量子仪表性能的进一步优化提供坚实的实验依据与有力支持.
原子自旋成像技术对气室内温度分布、旋光角检测以及镀膜抗弛豫特性测量至关重要, 其关键在于精确捕捉并解析原子自旋极化的复杂时空动态特性, 这些特性直接关系到磁强计带宽的扩展及磁梯度检测的灵敏度提升. 传统的气室内分割成像方法因静态特性限制, 无法实时捕捉原子自旋极化态的动态演变过程, 制约了量子测量仪器的性能提升. 针对这一挑战, 本研究提出了一种实时调控原子自旋极化态的碱金属原子气室动态自旋成像方法, 在空间分布上实时控制光束阵列中不同位置激光束的连续通断; 在时间序列上控制光束阵列中每束光的通断频率变化, 从而生成具有特定空间分布和频率特性的激光, 分别与气室内部不同位置的碱金属原子相互作用, 诱导原子自旋极化程度的变化. 通过对激光特性的精细调节, 当泵浦光的调制频率与原子在磁场中的拉莫尔频率相匹配时, 原子自旋极化达到最大值, 系统处于共振状态; 当调制频率与拉莫尔频率不匹配时, 原子自旋极化程度降低. 通过这种频率调制方法实现了对原子自旋极化状态地动态操控. 实验结果表明, 该方法达到95.9 μm的空间分辨率和355帧的时间分辨率, 显著优于传统静态自旋成像方法. 此方法增强了对原子自旋极化动态特性的认知, 能更精确地观测并分析磁场分布的动态特征, 从而为量子仪表性能的进一步优化提供坚实的实验依据与有力支持.
2025, 74(9): 092801.
doi: 10.7498/aps.74.20241755
摘要:
离子回旋共振(ion cyclotron resonance, ICR)方法是一种通过选择性加热目标离子实现分离效应的先进同位素分离方法. 为确定各参数对ICR分离过程影响, 开展了ICR同位素分离理论研究, 基于单粒子模型方法对等离子体束流在稳恒磁场与交变电场组合场中的传输过程进行数值模拟, 对初始等离子体束流、共振加热区电磁场等影响分离效应的核心参数进行分析. 结果表明, 共振区交变电场强度、射频天线波长、共振区尺寸、等离子体初始轴向能量及其分布对等离子体束流整体加热效果均存在明显影响; 共振区磁感应强度、射频天线波长、等离子体初始轴向能量分布对加热过程的选择性存在直接影响. 所得结论对ICR分离装置参数的初步设计有一定借鉴价值.
离子回旋共振(ion cyclotron resonance, ICR)方法是一种通过选择性加热目标离子实现分离效应的先进同位素分离方法. 为确定各参数对ICR分离过程影响, 开展了ICR同位素分离理论研究, 基于单粒子模型方法对等离子体束流在稳恒磁场与交变电场组合场中的传输过程进行数值模拟, 对初始等离子体束流、共振加热区电磁场等影响分离效应的核心参数进行分析. 结果表明, 共振区交变电场强度、射频天线波长、共振区尺寸、等离子体初始轴向能量及其分布对等离子体束流整体加热效果均存在明显影响; 共振区磁感应强度、射频天线波长、等离子体初始轴向能量分布对加热过程的选择性存在直接影响. 所得结论对ICR分离装置参数的初步设计有一定借鉴价值.
2025, 74(9): 093401.
doi: 10.7498/aps.74.20241763
摘要:
高能粒子在等离子体中的能量沉积及其导致的电子离子能量分配对理解惯性约束聚变的点火和燃烧过程至关重要. 基于量子动理学的T矩阵扩展模型, 本文研究了宽广温度密度区间的能量沉积和电子能量分配因子. 相较于基于小角度散射的阻止本领模型, T矩阵扩展模型能考虑由大角度库仑散射及其累积过程带来的横向偏转效应. 首先研究了横向偏转效应对电子能量分配因子的影响, 然后计算了宽温度密度区间的电子能量分配因子, 基于这些数据的分析发展了适用于惯性约束聚变模拟的电子能量分配因子拟合表达式. 研究发现, 考虑横向偏转效应会给电子能量分配因子带来约27.5%的差异. 这一结论表明, 准确描述高能粒子能量沉积过程中的大角度库仑散射及其累积效应带来的横向偏转会影响惯性约束聚变点火和燃烧模拟的精确性.
高能粒子在等离子体中的能量沉积及其导致的电子离子能量分配对理解惯性约束聚变的点火和燃烧过程至关重要. 基于量子动理学的T矩阵扩展模型, 本文研究了宽广温度密度区间的能量沉积和电子能量分配因子. 相较于基于小角度散射的阻止本领模型, T矩阵扩展模型能考虑由大角度库仑散射及其累积过程带来的横向偏转效应. 首先研究了横向偏转效应对电子能量分配因子的影响, 然后计算了宽温度密度区间的电子能量分配因子, 基于这些数据的分析发展了适用于惯性约束聚变模拟的电子能量分配因子拟合表达式. 研究发现, 考虑横向偏转效应会给电子能量分配因子带来约27.5%的差异. 这一结论表明, 准确描述高能粒子能量沉积过程中的大角度库仑散射及其累积效应带来的横向偏转会影响惯性约束聚变点火和燃烧模拟的精确性.
2025, 74(9): 094201.
doi: 10.7498/aps.74.20250015
摘要:
通过对金星大气中云和霾进行详细的分层建模和辐射传输模拟, 并结合金星快车SPICAV IR仪器的近红外观测数据, 探讨了云和霾粒子的微物理性质及其对金星(盘)线偏振度的影响. 结果表明, 不同模式粒子的单次散射和线偏振特性在相位角和波长上呈现显著变化, 上层霾和云粒子(Mode 1和Mode 2)的微物理性质对金星的线偏振度影响尤为显著. Mode 1粒子的柱密度减小或模态半径增大均会使线偏振峰值增大, 而线偏振度对Mode 2粒子柱密度的变化与Mode 1趋势相反. 复折射率实部的变化对偏振特性影响显著, 而虚部影响较小. 此外, 线偏振度在金星盘上随波长、相位角及位置(中心与边缘)变化明显, 盘积分的线偏振特性对粒子微物理性质和大气水平不均匀性(如云量分布)高度敏感, 且光环现象清晰可见. 多层模型的模拟结果与SPICAV IR中低纬数据拟合较好, 这种详细分层建模为揭示金星大气中云和霾的微物理特性及其辐射传输特性提供了重要依据.
通过对金星大气中云和霾进行详细的分层建模和辐射传输模拟, 并结合金星快车SPICAV IR仪器的近红外观测数据, 探讨了云和霾粒子的微物理性质及其对金星(盘)线偏振度的影响. 结果表明, 不同模式粒子的单次散射和线偏振特性在相位角和波长上呈现显著变化, 上层霾和云粒子(Mode 1和Mode 2)的微物理性质对金星的线偏振度影响尤为显著. Mode 1粒子的柱密度减小或模态半径增大均会使线偏振峰值增大, 而线偏振度对Mode 2粒子柱密度的变化与Mode 1趋势相反. 复折射率实部的变化对偏振特性影响显著, 而虚部影响较小. 此外, 线偏振度在金星盘上随波长、相位角及位置(中心与边缘)变化明显, 盘积分的线偏振特性对粒子微物理性质和大气水平不均匀性(如云量分布)高度敏感, 且光环现象清晰可见. 多层模型的模拟结果与SPICAV IR中低纬数据拟合较好, 这种详细分层建模为揭示金星大气中云和霾的微物理特性及其辐射传输特性提供了重要依据.
2025, 74(9): 094202.
doi: 10.7498/aps.74.20241424
摘要:
光子纳米喷流, 近年来逐渐引起科研人员的关注. 它具有独特的性质, 例如高强度、高局域性和亚波长尺度的聚焦能力, 是一种具有波长量级强聚焦的光束. 由于光子纳米喷流聚焦处的半高全宽通常可以超越衍射极限, 且可以保持较长距离的高强度喷流, 因而光子纳米喷流能够显著提高成像分辨率. 本研究通过数值模拟的方法探讨了非均匀镀膜微球在不同覆盖面积、照射角度及不同浸没介质折射率下, 光子纳米喷流的特性. 结果表明, 非均匀镀膜微球能产生具有“S”型与“Y”型光子钩特性和超衍射极限的光子纳米喷流, 并在特定条件下触发谐振现象. 这一研究为非均匀镀膜微球在超分辨成像等领域的应用提供了理论支持.
光子纳米喷流, 近年来逐渐引起科研人员的关注. 它具有独特的性质, 例如高强度、高局域性和亚波长尺度的聚焦能力, 是一种具有波长量级强聚焦的光束. 由于光子纳米喷流聚焦处的半高全宽通常可以超越衍射极限, 且可以保持较长距离的高强度喷流, 因而光子纳米喷流能够显著提高成像分辨率. 本研究通过数值模拟的方法探讨了非均匀镀膜微球在不同覆盖面积、照射角度及不同浸没介质折射率下, 光子纳米喷流的特性. 结果表明, 非均匀镀膜微球能产生具有“S”型与“Y”型光子钩特性和超衍射极限的光子纳米喷流, 并在特定条件下触发谐振现象. 这一研究为非均匀镀膜微球在超分辨成像等领域的应用提供了理论支持.
2025, 74(9): 094203.
doi: 10.7498/aps.74.20250067
摘要:
高稳定双频激光光源是实现国家超精密测量能力的关键技术, 也是支撑高端装备制造质量的基石. 本文基于双声光调制方案搭建了高稳定双频激光光源及其频差稳定性评估系统. 通过研究双声光调制生成双频激光的机理, 逐级构建了频差稳定性劣化模型, 并针对性地进行了技术改进. 研究表明, 双频激光光源的频率稳定性与双频频差稳定性均会影响外差干涉测量的精度, 而双频频差稳定性由射频信号稳定性和功率放大器非线性失真决定. 本文通过设计高阶谐波滤除技术和基于铷钟的高稳定射频发生器, 将频差稳定性优化至 9 × 10–11@1 s, 6×10–10@1000 s, 双频频差稳定性对外差干涉测量精度的影响降低至亚飞米量级. 此时, 双频激光光源的频差稳定性指标充分满足皮米级激光干涉测量应用需求. 结合当前最先进的超稳腔稳频技术, 本文高稳定双频激光光源可以支持皮米甚至飞米级精度的外差干涉测量, 在超精密测量等领域具有重要应用前景.
高稳定双频激光光源是实现国家超精密测量能力的关键技术, 也是支撑高端装备制造质量的基石. 本文基于双声光调制方案搭建了高稳定双频激光光源及其频差稳定性评估系统. 通过研究双声光调制生成双频激光的机理, 逐级构建了频差稳定性劣化模型, 并针对性地进行了技术改进. 研究表明, 双频激光光源的频率稳定性与双频频差稳定性均会影响外差干涉测量的精度, 而双频频差稳定性由射频信号稳定性和功率放大器非线性失真决定. 本文通过设计高阶谐波滤除技术和基于铷钟的高稳定射频发生器, 将频差稳定性优化至 9 × 10–11@1 s, 6×10–10@1000 s, 双频频差稳定性对外差干涉测量精度的影响降低至亚飞米量级. 此时, 双频激光光源的频差稳定性指标充分满足皮米级激光干涉测量应用需求. 结合当前最先进的超稳腔稳频技术, 本文高稳定双频激光光源可以支持皮米甚至飞米级精度的外差干涉测量, 在超精密测量等领域具有重要应用前景.
2025, 74(9): 094205.
doi: 10.7498/aps.74.20250132
摘要:
受激布里渊散射激光雷达探测技术具有高分辨、高信噪比、强抗干扰能力等优势, 在海水温-盐-声多参数联合测量方面具有重要应用前景. 受激布里渊散射是一个非线性动态过程, 其发生位置、峰值强度、谱线形状等随时间而变化. 本文基于分布式噪声模型对不同激光波长、脉宽及焦距的水中受激布里渊散射时域信号进行了理论模拟及分析, 研究了聚焦与非聚焦两种结构产生的Stokes脉冲特性. 结果表明: 波长越短, Stokes散射光的峰值功率越高, 在低入射能量时短脉冲获得更强的散射光, 而高入射能量时, 长脉冲更具优势, 焦距越大, 散射光峰值功率越低, 脉冲保真度越好; 随着入射能量的增加, 非聚焦结构的Stokes散射光脉冲宽度不断增加, 聚焦结构的Stokes散射光脉宽先减小后增大, 且存在受温度和能量影响的最佳压缩值, 低温时, Stokes散射光脉宽在阈值能量附近具有更好的压缩效果. 研究结果对提升受激布里渊散射激光雷达探测性能具有重要意义.
受激布里渊散射激光雷达探测技术具有高分辨、高信噪比、强抗干扰能力等优势, 在海水温-盐-声多参数联合测量方面具有重要应用前景. 受激布里渊散射是一个非线性动态过程, 其发生位置、峰值强度、谱线形状等随时间而变化. 本文基于分布式噪声模型对不同激光波长、脉宽及焦距的水中受激布里渊散射时域信号进行了理论模拟及分析, 研究了聚焦与非聚焦两种结构产生的Stokes脉冲特性. 结果表明: 波长越短, Stokes散射光的峰值功率越高, 在低入射能量时短脉冲获得更强的散射光, 而高入射能量时, 长脉冲更具优势, 焦距越大, 散射光峰值功率越低, 脉冲保真度越好; 随着入射能量的增加, 非聚焦结构的Stokes散射光脉冲宽度不断增加, 聚焦结构的Stokes散射光脉宽先减小后增大, 且存在受温度和能量影响的最佳压缩值, 低温时, Stokes散射光脉宽在阈值能量附近具有更好的压缩效果. 研究结果对提升受激布里渊散射激光雷达探测性能具有重要意义.
2025, 74(9): 094206.
doi: 10.7498/aps.74.20241801
摘要:
光-微波纠缠和光磁纠缠在混合量子网络构建和光学控制等方面有着重要的应用前景. 本文提出了一种在光磁力系统中利用相干反馈机制来增强光-微波纠缠和光磁纠缠的理论方案, 考虑在输入输出腔镜和镀反射膜的YIG桥中间插入薄膜的光磁力系统, 该系统包含了光、微波、机械振子和磁振子四种模式, 其中, 光和微波以机械振子为中介发生相互作用, 磁振子则通过磁偶极相互作用与微波耦合. 我们详细地研究了光-微波纠缠和光磁纠缠随各失谐量、各耦合强度、各衰减率的变化关系, 分析了最优的相干反馈条件、纠缠产生和纠缠转移的物理机制和条件, 讨论了加入反馈回路后的光-微波纠缠和光磁纠缠的增强. 研究结果表明, 加入相干反馈后, 光-微波纠缠和光磁纠缠在较宽的参数范围内均可获得显著且稳定的增强. 研究结果对构建混合量子网络时连接不同物理系统构成的节点、灵活操控磁振子的量子特性以及制备宏观量子态等方面提供了理论依据. 我们的研究结果不仅为实现混合量子网络提供了有力的理论支持, 还为光学控制、设计、检测和传输磁振子状态提供了更多的可能性, 便于未来能够更加灵活地操控和利用磁振子的量子特性.
光-微波纠缠和光磁纠缠在混合量子网络构建和光学控制等方面有着重要的应用前景. 本文提出了一种在光磁力系统中利用相干反馈机制来增强光-微波纠缠和光磁纠缠的理论方案, 考虑在输入输出腔镜和镀反射膜的YIG桥中间插入薄膜的光磁力系统, 该系统包含了光、微波、机械振子和磁振子四种模式, 其中, 光和微波以机械振子为中介发生相互作用, 磁振子则通过磁偶极相互作用与微波耦合. 我们详细地研究了光-微波纠缠和光磁纠缠随各失谐量、各耦合强度、各衰减率的变化关系, 分析了最优的相干反馈条件、纠缠产生和纠缠转移的物理机制和条件, 讨论了加入反馈回路后的光-微波纠缠和光磁纠缠的增强. 研究结果表明, 加入相干反馈后, 光-微波纠缠和光磁纠缠在较宽的参数范围内均可获得显著且稳定的增强. 研究结果对构建混合量子网络时连接不同物理系统构成的节点、灵活操控磁振子的量子特性以及制备宏观量子态等方面提供了理论依据. 我们的研究结果不仅为实现混合量子网络提供了有力的理论支持, 还为光学控制、设计、检测和传输磁振子状态提供了更多的可能性, 便于未来能够更加灵活地操控和利用磁振子的量子特性.
2025, 74(9): 094301.
doi: 10.7498/aps.74.20250047
摘要:
在大功率压电超声换能器中设计合理的声子晶体缺陷结构, 可以实现对杂散振动模态的有效抑制. 但当换能器尺寸较大时, 声子晶体缺陷结构对换能器设备辐射面的位移振幅改善情况仍不理想. 如何既能有效抑制有害振动, 又能保证换能器的工作效率, 提高换能器辐射面的位移振幅, 一直都是功率超声领域亟待解决的难题. 研究发现, 声学表面结构可以实现能量的单向传输, 更好地降低能量损耗, 提高能量传输的效率. 基于此, 本文提出了表面与缺陷调控型大功率压电超声换能器的研究. 通过在换能器中设计合理的缺陷和声表面结构, 激发声波的强局域化效应, 实现声学反常透射, 大幅提高换能器纵向辐射声功率. 同时利用数据分析技术, 对声学表面结构和缺陷结构的材料成分、几何结构参数对换能器性能的影响进行分析, 建立大功率压电超声换能器的性能预测模型, 实现换能器的优化设计. 从定量研究的角度出发, 系统性地提出一种大功率压电超声换能器优化设计的新理论和新方法. 仿真和实验证明, 本研究可以提高大功率压电超声换能器的创新设计能力和设计的智能化水平, 使得换能器在大功率应用环境中振动模态更加单一, 大幅提高了辐射面的位移振幅和振幅分布均匀度.
在大功率压电超声换能器中设计合理的声子晶体缺陷结构, 可以实现对杂散振动模态的有效抑制. 但当换能器尺寸较大时, 声子晶体缺陷结构对换能器设备辐射面的位移振幅改善情况仍不理想. 如何既能有效抑制有害振动, 又能保证换能器的工作效率, 提高换能器辐射面的位移振幅, 一直都是功率超声领域亟待解决的难题. 研究发现, 声学表面结构可以实现能量的单向传输, 更好地降低能量损耗, 提高能量传输的效率. 基于此, 本文提出了表面与缺陷调控型大功率压电超声换能器的研究. 通过在换能器中设计合理的缺陷和声表面结构, 激发声波的强局域化效应, 实现声学反常透射, 大幅提高换能器纵向辐射声功率. 同时利用数据分析技术, 对声学表面结构和缺陷结构的材料成分、几何结构参数对换能器性能的影响进行分析, 建立大功率压电超声换能器的性能预测模型, 实现换能器的优化设计. 从定量研究的角度出发, 系统性地提出一种大功率压电超声换能器优化设计的新理论和新方法. 仿真和实验证明, 本研究可以提高大功率压电超声换能器的创新设计能力和设计的智能化水平, 使得换能器在大功率应用环境中振动模态更加单一, 大幅提高了辐射面的位移振幅和振幅分布均匀度.
2025, 74(9): 094701.
doi: 10.7498/aps.74.20241553
摘要:
强流重离子束驱动产生的高能量密度物质具有大体积、状态均匀、材料种类多样等显著特色, 为高能量密度物理研究提供了新的研究途径. 我国“十二五”规划建设的强流重离子加速器装置(HIAF)正加速推进, 将为重离子束驱动的高能量密度物理实验研究提供独特的实验平台与新的机遇. 本文基于HIAF上重离子束流参数特点, 利用自主研发的一维辐射流体程序Aardvark进行了数值模拟计算, 预测了铀离子束与铅靶相互作用下可产生的物质状态. 结果清晰展示了重离子束能量加载过程中, 靶物质的单位质量的能量沉积、温度、压强和密度的含时演化图像, 以及靶物质轴心处产生的大面积均匀区. 研究发现随着重离子束流强度的逐步提升, 靶物质的温度等状态参数呈现出非线性的增长趋势, 靶物质内部还引发了冲击波现象. 本研究还构建了铀离子束与多种靶物质相互作用产生的靶物质状态参数的数据库. 相关模拟数据不仅为HIAF上重离子束驱动的高能量密度物理实验研究规划提供重要的前期理论指导, 而且为深入研究高能量密度物质的产生、演化及其特性等提供了关键的理论支持. 该工作将为推动我国在强流重离子束驱动的高能量密度物理领域的研究工作发挥重要作用.
强流重离子束驱动产生的高能量密度物质具有大体积、状态均匀、材料种类多样等显著特色, 为高能量密度物理研究提供了新的研究途径. 我国“十二五”规划建设的强流重离子加速器装置(HIAF)正加速推进, 将为重离子束驱动的高能量密度物理实验研究提供独特的实验平台与新的机遇. 本文基于HIAF上重离子束流参数特点, 利用自主研发的一维辐射流体程序Aardvark进行了数值模拟计算, 预测了铀离子束与铅靶相互作用下可产生的物质状态. 结果清晰展示了重离子束能量加载过程中, 靶物质的单位质量的能量沉积、温度、压强和密度的含时演化图像, 以及靶物质轴心处产生的大面积均匀区. 研究发现随着重离子束流强度的逐步提升, 靶物质的温度等状态参数呈现出非线性的增长趋势, 靶物质内部还引发了冲击波现象. 本研究还构建了铀离子束与多种靶物质相互作用产生的靶物质状态参数的数据库. 相关模拟数据不仅为HIAF上重离子束驱动的高能量密度物理实验研究规划提供重要的前期理论指导, 而且为深入研究高能量密度物质的产生、演化及其特性等提供了关键的理论支持. 该工作将为推动我国在强流重离子束驱动的高能量密度物理领域的研究工作发挥重要作用.
2025, 74(9): 094702.
doi: 10.7498/aps.74.20241594
摘要:
微通道传热传质相关基础问题在新材料、微电子、航空航天等工程领域具有重要的科研需求. 本文针对微圆管内质量运输特性预测问题开展了数值方法研究及实验测量验证. 采用一维近似处理方法简化可压缩流动方程组, 建立了适用于微圆管质量运输特性预测的数值计算方法, 结合范诺线方程及实验方法对数值计算方法的正确性和物理计算模型的有效性进行检验, 并详细分析预测误差来源. 结果表明, 依据范诺线参数比理论结果与数值计算结果证明了数值计算方法的正确性. 对比典型驱动压差条件下微圆管出口工况的计算与纹影结果, 证明了数值方法关于流动壅塞预测的合理性. 在质量流量预测方面, 全层流阶段质量流量预测误差在3%以内, 全湍流状态下的预测误差在8%以内, 而当微圆管内流动包含层流至湍流的过渡过程时, 预测误差则提高至29%, 这是由于给定的转捩雷诺数以及摩擦系数计算公式的误差引入而造成的.
微通道传热传质相关基础问题在新材料、微电子、航空航天等工程领域具有重要的科研需求. 本文针对微圆管内质量运输特性预测问题开展了数值方法研究及实验测量验证. 采用一维近似处理方法简化可压缩流动方程组, 建立了适用于微圆管质量运输特性预测的数值计算方法, 结合范诺线方程及实验方法对数值计算方法的正确性和物理计算模型的有效性进行检验, 并详细分析预测误差来源. 结果表明, 依据范诺线参数比理论结果与数值计算结果证明了数值计算方法的正确性. 对比典型驱动压差条件下微圆管出口工况的计算与纹影结果, 证明了数值方法关于流动壅塞预测的合理性. 在质量流量预测方面, 全层流阶段质量流量预测误差在3%以内, 全湍流状态下的预测误差在8%以内, 而当微圆管内流动包含层流至湍流的过渡过程时, 预测误差则提高至29%, 这是由于给定的转捩雷诺数以及摩擦系数计算公式的误差引入而造成的.
2025, 74(9): 094204.
doi: 10.7498/aps.74.20250048
摘要:
在离子光钟实验系统中, 离子的运动效应是衡量一套光钟性能的主要指标之一, 是目前限制各类不同离子光钟具有更低不确定度的关键影响因素. 在第一套液氮低温钙离子光钟的基础上(2022 Phys. Rev. Appl. 17 034041 ), 我们研制了新一套液氮钙离子光钟的物理系统, 并对其离子囚禁装置进行了较大改进, 主要包括以下两方面: 通过引入射频电压的主动稳定装置, 将液氮低温钙离子光钟的径向宏运动频率的长期漂移抑制到了小于\begin{document}$1\;\mathrm{kHz}$\end{document} \begin{document}$1.0\times10^{-19}$\end{document} \begin{document}$10^{-19}$\end{document}
在离子光钟实验系统中, 离子的运动效应是衡量一套光钟性能的主要指标之一, 是目前限制各类不同离子光钟具有更低不确定度的关键影响因素. 在第一套液氮低温钙离子光钟的基础上(
2025, 74(9): 095201.
doi: 10.7498/aps.74.20250087
摘要:
托卡马克高约束H模条件下偏滤器脱靶和热流控制是当前磁约束核聚变研究中的关键物理问题. 脱靶对H模边界输运物理尤其是对芯部约束兼容性的影响是研究偏滤器脱靶物理的关键问题. 本文获得了HL-2A装置H模等离子体偏滤器脱靶与芯部约束兼容的实验结果, 采用OMFIT集成模拟平台, 新发展了偏滤器靶板区的神经网络快速集成模拟方法, 率先采用该快速集成模拟方法开展HL-2A第39007炮高约束模式下, 边界偏滤器脱靶与芯部约束兼容性的集成模拟研究, 经验证集成模拟结果与实验结果相吻合. 通过进一步分析发现: HL-2A装置H模脱靶情况下, 在芯部\begin{document}$ 0.1 < \rho \leqslant {\mathrm{ }}0.5 $\end{document} \begin{document}$ {k}_{\theta }{\rho }_{{\mathrm{s}}} $\end{document} \begin{document}$ 0.5 < \rho \leqslant {\mathrm{ }}0.7 $\end{document} \begin{document}$ {k}_{\theta }{\rho }_{{\mathrm{s}}} < 2 $\end{document} \begin{document}$ {k}_{\theta }{\rho }_{{\mathrm{s}}} > 2 $\end{document}
托卡马克高约束H模条件下偏滤器脱靶和热流控制是当前磁约束核聚变研究中的关键物理问题. 脱靶对H模边界输运物理尤其是对芯部约束兼容性的影响是研究偏滤器脱靶物理的关键问题. 本文获得了HL-2A装置H模等离子体偏滤器脱靶与芯部约束兼容的实验结果, 采用OMFIT集成模拟平台, 新发展了偏滤器靶板区的神经网络快速集成模拟方法, 率先采用该快速集成模拟方法开展HL-2A第39007炮高约束模式下, 边界偏滤器脱靶与芯部约束兼容性的集成模拟研究, 经验证集成模拟结果与实验结果相吻合. 通过进一步分析发现: HL-2A装置H模脱靶情况下, 在芯部
2025, 74(9): 095203.
doi: 10.7498/aps.74.20241462
摘要:
等离子体旋转及其剪切是影响聚变装置的关键参数之一, 等离子体旋转的驱动和控制对未来聚变堆的稳定运行和约束改善都具有很大意义. 目前靠外部动量注入的方式不足以在满足Q大于5的同时抑制电阻壁模不稳定性. 因此, 有必要对不依赖外部动量注入的等离子体自发旋转展开实验研究. 为了更好地预测未来聚变装置中自发旋转速度的大小, 本文在东方超环托卡马克(EAST)上开展了残余应力与无量纲参数的定标研究, 利用平衡中性束的方法进行了多次自发扭矩的实验测量, 为未来托卡马克装置中等离子体自发旋转的预测提供实验依据. 实验定标结果表明, 芯部残余应力与\begin{document}$\rho _{\ast }^{-1.80\pm1.26}$\end{document} \begin{document}$\rho _{\ast }^{1.26\pm0.63}$\end{document} \begin{document}$\boldsymbol{E}\times\boldsymbol{B}$\end{document} \begin{document}$\nu _{\ast }$\end{document} \begin{document}$\nu _{\ast }^{0.21\pm0.18}$\end{document} \begin{document}$\rho _{\ast }^{-1.39\pm0.71}\nu _{\ast }^{-0.11\pm0.10}$\end{document} \begin{document}$(1.0\pm6.3)$\end{document} \begin{document}$\cdot$\end{document}
等离子体旋转及其剪切是影响聚变装置的关键参数之一, 等离子体旋转的驱动和控制对未来聚变堆的稳定运行和约束改善都具有很大意义. 目前靠外部动量注入的方式不足以在满足Q大于5的同时抑制电阻壁模不稳定性. 因此, 有必要对不依赖外部动量注入的等离子体自发旋转展开实验研究. 为了更好地预测未来聚变装置中自发旋转速度的大小, 本文在东方超环托卡马克(EAST)上开展了残余应力与无量纲参数的定标研究, 利用平衡中性束的方法进行了多次自发扭矩的实验测量, 为未来托卡马克装置中等离子体自发旋转的预测提供实验依据. 实验定标结果表明, 芯部残余应力与
2025, 74(9): 096101.
doi: 10.7498/aps.74.20241602
摘要:
Feshbach共振是在特定外场下原子间发生共振相互作用的现象, 主要表现为在共振附近量化低能散射性质的广义散射长度随外场趋于发散. 近年来, 随着冷原子物理的发展, s波及高分波的Feshbach共振相继被发现, 为研究共振相互作用在多体物理中的效应提供了宝贵的途径. 本文基于多通道量子缺陷理论(MQDT), 预言在1039.24 和1055.64 G (1 G = 10–4 T)外磁场下, 7Li原子间存在两个d波Feshbach共振, 并确定了共振的各项参数, 如共振宽度等. 同时, 估计了磁偶极矩相互作用对这两个共振的影响. 本文的结果拓展了在7Li原子气体中研究d波共振相互作用的契机.
Feshbach共振是在特定外场下原子间发生共振相互作用的现象, 主要表现为在共振附近量化低能散射性质的广义散射长度随外场趋于发散. 近年来, 随着冷原子物理的发展, s波及高分波的Feshbach共振相继被发现, 为研究共振相互作用在多体物理中的效应提供了宝贵的途径. 本文基于多通道量子缺陷理论(MQDT), 预言在1039.24 和1055.64 G (1 G = 10–4 T)外磁场下, 7Li原子间存在两个d波Feshbach共振, 并确定了共振的各项参数, 如共振宽度等. 同时, 估计了磁偶极矩相互作用对这两个共振的影响. 本文的结果拓展了在7Li原子气体中研究d波共振相互作用的契机.
2025, 74(9): 096201.
doi: 10.7498/aps.74.20241624
摘要:
通过结构设计调控石墨烯的性能已引起广泛关注. 然而, 结构设计几何参数与性能之间存在复杂的非线性关系, 如何准确预测石墨烯性能参数加快结构设计仍需进一步深入探索. 本文通过引入周期性菱形穿孔缺陷有效地实现了负泊松比石墨烯的结构设计, 分析了负泊松比效应的产生机制, 并基于反向传播神经网络(BPNN)构建了一种数据驱动的机器学习模型, 可实现高效预测并设计具有负泊松比的穿孔石墨烯结构. 通过分子动力学模拟构建菱形穿孔石墨烯结构的泊松比数据集, 采用优化后的BPNN模型对泊松比进行预测分析, 研究发现, 穿孔间距比(IS)对菱形穿孔石墨烯结构泊松比的影响最显著, 而穿孔纵横比(AR)与晶胞尺寸(L)的影响则相对较弱. 本文还研究了不同穿孔几何参数对菱形穿孔石墨烯负泊松比效应的影响规律, 减小IS和增大AR能够增强石墨烯结构的负泊松比效应. 机器学习模型的预测结果与分子动力学模拟结果高度吻合, 验证了机器学习方法在石墨烯泊松比预测中的有效性和可靠性. 本研究通过引入菱形穿孔缺陷, 结合机器学习技术, 实现对石墨烯负泊松比效应的高效预测与优化, 为其在智能材料和柔性电子中的应用提供理论支持.
通过结构设计调控石墨烯的性能已引起广泛关注. 然而, 结构设计几何参数与性能之间存在复杂的非线性关系, 如何准确预测石墨烯性能参数加快结构设计仍需进一步深入探索. 本文通过引入周期性菱形穿孔缺陷有效地实现了负泊松比石墨烯的结构设计, 分析了负泊松比效应的产生机制, 并基于反向传播神经网络(BPNN)构建了一种数据驱动的机器学习模型, 可实现高效预测并设计具有负泊松比的穿孔石墨烯结构. 通过分子动力学模拟构建菱形穿孔石墨烯结构的泊松比数据集, 采用优化后的BPNN模型对泊松比进行预测分析, 研究发现, 穿孔间距比(IS)对菱形穿孔石墨烯结构泊松比的影响最显著, 而穿孔纵横比(AR)与晶胞尺寸(L)的影响则相对较弱. 本文还研究了不同穿孔几何参数对菱形穿孔石墨烯负泊松比效应的影响规律, 减小IS和增大AR能够增强石墨烯结构的负泊松比效应. 机器学习模型的预测结果与分子动力学模拟结果高度吻合, 验证了机器学习方法在石墨烯泊松比预测中的有效性和可靠性. 本研究通过引入菱形穿孔缺陷, 结合机器学习技术, 实现对石墨烯负泊松比效应的高效预测与优化, 为其在智能材料和柔性电子中的应用提供理论支持.
2025, 74(9): 096701.
doi: 10.7498/aps.74.20241783
摘要:
基于自旋-轨道耦合玻色凝聚体, 提出了一种凝聚体的自旋频谱对外场调控参数的动力学响应效应. 该效应由对凝聚体的快速晃动和外加的迅变塞曼场来驱动. 研究发现, 自旋频谱的谱峰对外场驱动参数呈现出简单的线性关系. 通过对模型作适当近似和简化, 本文给出了该线性关系的解析关系式. 同时, 基于Gross-Pitaevskii方程对系统的动力学演化做了数值计算, 数值结果与解析表达式符合得很好. 另外, 本文还进一步探究了自旋频谱对外场驱动响应的物理本质, 发现该效应来源于不同自旋-轨道态之间的量子干涉, 可以利用量子多臂干涉仪的图像来理解其内涵. 文章的最后对方案的实验可行性及相关参数进行了讨论与估计. 本文的结果在量子控制和量子计量学等领域有潜在价值.
基于自旋-轨道耦合玻色凝聚体, 提出了一种凝聚体的自旋频谱对外场调控参数的动力学响应效应. 该效应由对凝聚体的快速晃动和外加的迅变塞曼场来驱动. 研究发现, 自旋频谱的谱峰对外场驱动参数呈现出简单的线性关系. 通过对模型作适当近似和简化, 本文给出了该线性关系的解析关系式. 同时, 基于Gross-Pitaevskii方程对系统的动力学演化做了数值计算, 数值结果与解析表达式符合得很好. 另外, 本文还进一步探究了自旋频谱对外场驱动响应的物理本质, 发现该效应来源于不同自旋-轨道态之间的量子干涉, 可以利用量子多臂干涉仪的图像来理解其内涵. 文章的最后对方案的实验可行性及相关参数进行了讨论与估计. 本文的结果在量子控制和量子计量学等领域有潜在价值.
2025, 74(9): 096801.
doi: 10.7498/aps.74.20250126
摘要:
IV族元素锗材料由于具有电子和空穴迁移率高、禁带宽度小、与硅工艺相兼容等优势, 在低功耗高迁移率场效应晶体管领域具有广泛的应用潜力, 相应的Ge基金属-氧化物-半导体场效应晶体管(MOSFET)技术成为延续摩尔(more Moore)和超越摩尔(more than Moore)技术领域的前沿研究热点. 面向高迁移率的Ge基晶体管制备, 高质量栅极氧化物工艺是关键. 而高介电常数的Ge基栅极氧化物可以在提高栅控能力的同时, 有效降低器件栅极漏电, 提升器件的性能. 稀土系氧化物LaLuO3介电常数较高, 并且晶化温度高, 是制备Ge基MOSFET栅介质的优选方案. 本文通过磁控溅射技术制备Ge基氧化物LaLuO3介质, 并系统研究了退火工艺的气体种类、压强等氛围条件对Ge MOS栅电容特性的影响, 揭示了常压氧气氛围退火可以改善器件栅电容迟滞现象, 但存在栅界面层厚度增大的问题; 通过进一步发展基于高压低氧含量(0.1% O2)气体氛围退火技术, 在修复LaLuO3/Ge界面缺陷并减少氧空位产生的同时, 实现了极低的等效氧化层厚度(1.8 nm), 相应的LaLuO3/Ge MOS结构电容-电压曲线迟滞仅为 40 mV, 为Ge MOSFET提供了高性能LaLuO3/Ge栅极工艺方案.
IV族元素锗材料由于具有电子和空穴迁移率高、禁带宽度小、与硅工艺相兼容等优势, 在低功耗高迁移率场效应晶体管领域具有广泛的应用潜力, 相应的Ge基金属-氧化物-半导体场效应晶体管(MOSFET)技术成为延续摩尔(more Moore)和超越摩尔(more than Moore)技术领域的前沿研究热点. 面向高迁移率的Ge基晶体管制备, 高质量栅极氧化物工艺是关键. 而高介电常数的Ge基栅极氧化物可以在提高栅控能力的同时, 有效降低器件栅极漏电, 提升器件的性能. 稀土系氧化物LaLuO3介电常数较高, 并且晶化温度高, 是制备Ge基MOSFET栅介质的优选方案. 本文通过磁控溅射技术制备Ge基氧化物LaLuO3介质, 并系统研究了退火工艺的气体种类、压强等氛围条件对Ge MOS栅电容特性的影响, 揭示了常压氧气氛围退火可以改善器件栅电容迟滞现象, 但存在栅界面层厚度增大的问题; 通过进一步发展基于高压低氧含量(0.1% O2)气体氛围退火技术, 在修复LaLuO3/Ge界面缺陷并减少氧空位产生的同时, 实现了极低的等效氧化层厚度(1.8 nm), 相应的LaLuO3/Ge MOS结构电容-电压曲线迟滞仅为 40 mV, 为Ge MOSFET提供了高性能LaLuO3/Ge栅极工艺方案.
2025, 74(9): 096802.
doi: 10.7498/aps.74.20241683
摘要:
透明导电氧化物(TCO)是光电子学中的关键材料, 与n型TCO相比, 关于p型TCO材料的选择较少, 其中NiO作为典型的p型TCO材料具有研发透明光电子器件的潜力. 本文使用脉冲激光沉积, 在MgO(001)衬底上成功地得到了不同厚度和Li掺杂浓度的LixNi1–xO薄膜. 结果表明, 厚度和Li掺杂的增加都显著地降低了薄膜的电阻率, 并且厚度为50 nm与3%Li掺杂时, 薄膜的带隙最大. 在薄膜厚度与Li掺杂浓度对其物性调控研究的基础上, 选择带隙最大的p型LixNi1–xO与n型La掺杂ASnO3薄膜构造了透明电子器件. I -V测试证实了该透明电子器件的整流特性以及基于透明导电材料pn结的成功构造. 这项工作通过将p型NiO与n型ASnO3集成, 拓展了透明电子器件的研究与潜在应用.
透明导电氧化物(TCO)是光电子学中的关键材料, 与n型TCO相比, 关于p型TCO材料的选择较少, 其中NiO作为典型的p型TCO材料具有研发透明光电子器件的潜力. 本文使用脉冲激光沉积, 在MgO(001)衬底上成功地得到了不同厚度和Li掺杂浓度的LixNi1–xO薄膜. 结果表明, 厚度和Li掺杂的增加都显著地降低了薄膜的电阻率, 并且厚度为50 nm与3%Li掺杂时, 薄膜的带隙最大. 在薄膜厚度与Li掺杂浓度对其物性调控研究的基础上, 选择带隙最大的p型LixNi1–xO与n型La掺杂ASnO3薄膜构造了透明电子器件. I -V测试证实了该透明电子器件的整流特性以及基于透明导电材料pn结的成功构造. 这项工作通过将p型NiO与n型ASnO3集成, 拓展了透明电子器件的研究与潜在应用.
2025, 74(9): 097101.
doi: 10.7498/aps.74.20241750
摘要:
范德瓦耳斯异质结构为设计二维材料的电子、自旋特性提供了丰富的平台. 解除谷简并是利用谷自由度处理和存储谷电子信息的必要条件, 二维范德瓦耳斯异质结构中的邻近效应为定制邻近材料的电子能带结构提供了可控的方法. 本文基于第一性原理计算, 研究了 WSeTe /CrI3 范德瓦耳斯异质结的电子能带结构. 通过施加垂直应变与改变衬底磁矩方向对能谷进行调控. 单层WSeTe在K与K' 存在一对简并能谷, 在自旋-轨道耦合作用与磁性衬底CrI3邻近效应作用下会产生较大的谷劈裂和谷极化. 异质结产生的谷极化为25 meV. 施加垂直应变可以有效地调节能谷极化, 减小层间距可以增大谷极化. 此外, 衬底磁矩方向变化可以有效调控谷极化的方向和大小. 本文研究结果为谷自由度的调控提供了一个有效的方法, 为谷电子学和自旋电子学的应用提供了新的途径.
范德瓦耳斯异质结构为设计二维材料的电子、自旋特性提供了丰富的平台. 解除谷简并是利用谷自由度处理和存储谷电子信息的必要条件, 二维范德瓦耳斯异质结构中的邻近效应为定制邻近材料的电子能带结构提供了可控的方法. 本文基于第一性原理计算, 研究了 WSeTe /CrI3 范德瓦耳斯异质结的电子能带结构. 通过施加垂直应变与改变衬底磁矩方向对能谷进行调控. 单层WSeTe在K与K' 存在一对简并能谷, 在自旋-轨道耦合作用与磁性衬底CrI3邻近效应作用下会产生较大的谷劈裂和谷极化. 异质结产生的谷极化为25 meV. 施加垂直应变可以有效地调节能谷极化, 减小层间距可以增大谷极化. 此外, 衬底磁矩方向变化可以有效调控谷极化的方向和大小. 本文研究结果为谷自由度的调控提供了一个有效的方法, 为谷电子学和自旋电子学的应用提供了新的途径.
2025, 74(9): 097102.
doi: 10.7498/aps.74.20250105
摘要:
钙钛矿量子点作为一种新兴的纳米材料, 在光电转换领域展现出巨大的应用潜力, 其中极化子在光谱特性和光电性能方面发挥着关键作用. 本文通过幺正变换和Larsen方法, 建立了极化子光吸收模型, 揭示了钙钛矿量子点中极化子跃迁光吸收随电子-声子耦合常数和有效质量的变化规律. 这一结果阐明了极化子光吸收的物理机制, 为钙钛矿量子点材料性能的优化提供了新的思路和方法, 同时拓展了其在光电探测器、发光二极管以及太阳能电池等领域的应用前景.
钙钛矿量子点作为一种新兴的纳米材料, 在光电转换领域展现出巨大的应用潜力, 其中极化子在光谱特性和光电性能方面发挥着关键作用. 本文通过幺正变换和Larsen方法, 建立了极化子光吸收模型, 揭示了钙钛矿量子点中极化子跃迁光吸收随电子-声子耦合常数和有效质量的变化规律. 这一结果阐明了极化子光吸收的物理机制, 为钙钛矿量子点材料性能的优化提供了新的思路和方法, 同时拓展了其在光电探测器、发光二极管以及太阳能电池等领域的应用前景.
2025, 74(9): 097201.
doi: 10.7498/aps.74.20241633
摘要:
研究了在非互易Aubry-André模型中由方波式周期驱动所诱导的多重分形态和迁移率边. 通过数值计算逆参与率、能谱的实复转变以及平均逆参与率的标度分析等, 发现在以高于临界频率的驱动下系统展现完全的局域相. 同时在Floquet谱的特定区域存在CAT态, 不同于厄米情况, 其波函数分布的两个峰值展现非等权叠加的特性, 这是由非互易物理所决定的. 而以低于临界频率的驱动下, Floquet谱中存在迁移率边和多重分形态. 该研究结果为周期驱动系统中局域化性质的研究提供了新的视角.
研究了在非互易Aubry-André模型中由方波式周期驱动所诱导的多重分形态和迁移率边. 通过数值计算逆参与率、能谱的实复转变以及平均逆参与率的标度分析等, 发现在以高于临界频率的驱动下系统展现完全的局域相. 同时在Floquet谱的特定区域存在CAT态, 不同于厄米情况, 其波函数分布的两个峰值展现非等权叠加的特性, 这是由非互易物理所决定的. 而以低于临界频率的驱动下, Floquet谱中存在迁移率边和多重分形态. 该研究结果为周期驱动系统中局域化性质的研究提供了新的视角.
2025, 74(9): 097301.
doi: 10.7498/aps.74.20250114
摘要:
在SrTiO3基氧化物异质结中, 由于Ti 3d轨道的影响, 界面处的二维电子气(2DEG)室温迁移率较低, 这限制了它们在半导体器件中的应用. 而SnO2的导带底由Sn的5s轨道组成, 因此, 基于SnO2的异质结界面具有形成室温下高迁移率2DEG的潜力. 本文采用第一性原理计算的方法, 对(001) HfO2/SnO2异质结构的界面电子结构进行了系统研究. 计算结果表明, 无缺陷的HfO2/SnO2异质结具有半导体的能带结构, 其界面附近不会形成2DEG. 当异质结界面附近的SnO2侧存在氧空位时, 体系出现跳跃导电, 但其界面附近仍不会出现2DEG. 当氧空位处于异质结的HfO2表面时, 氧空位的存在使表面产生缺陷态. 缺陷态的电子处于局域态, 并不参与导电, 但缺陷态与异质结构的导带底(由界面贡献) 发生交叠, 使异质结表面缺陷态中的电子转移至界面, 并在异质结界面附近形成2DEG. 此外, 对于HfO2层较薄的HfO2/SnO2异质结构, 比如HfO2层为7个单胞(约2.37 nm)厚时, HfO2表面吸附的H原子向异质结提供电子, 这些电子部分转移到界面附近的导带, 形成2DEG. 随着HfO2层厚度的增加, 表面电子转移到界面的概率逐渐下降, 使得界面处的电子浓度逐渐降低.
在SrTiO3基氧化物异质结中, 由于Ti 3d轨道的影响, 界面处的二维电子气(2DEG)室温迁移率较低, 这限制了它们在半导体器件中的应用. 而SnO2的导带底由Sn的5s轨道组成, 因此, 基于SnO2的异质结界面具有形成室温下高迁移率2DEG的潜力. 本文采用第一性原理计算的方法, 对(001) HfO2/SnO2异质结构的界面电子结构进行了系统研究. 计算结果表明, 无缺陷的HfO2/SnO2异质结具有半导体的能带结构, 其界面附近不会形成2DEG. 当异质结界面附近的SnO2侧存在氧空位时, 体系出现跳跃导电, 但其界面附近仍不会出现2DEG. 当氧空位处于异质结的HfO2表面时, 氧空位的存在使表面产生缺陷态. 缺陷态的电子处于局域态, 并不参与导电, 但缺陷态与异质结构的导带底(由界面贡献) 发生交叠, 使异质结表面缺陷态中的电子转移至界面, 并在异质结界面附近形成2DEG. 此外, 对于HfO2层较薄的HfO2/SnO2异质结构, 比如HfO2层为7个单胞(约2.37 nm)厚时, HfO2表面吸附的H原子向异质结提供电子, 这些电子部分转移到界面附近的导带, 形成2DEG. 随着HfO2层厚度的增加, 表面电子转移到界面的概率逐渐下降, 使得界面处的电子浓度逐渐降低.
2025, 74(9): 097801.
doi: 10.7498/aps.74.20250078
摘要:
传统的多重等离子体诱导透明效应(plasmon induced transparency, PIT)的产生依赖于多个明暗模之间的耦合. 然而, 为了打破明暗模这一传统机制, 探索一种新的产生方式迫在眉睫. 本文提出一种由纵向石墨烯带和3个横向石墨烯条组成单层石墨烯超表面, 它能够通过两个单PIT之间的协同效应激发出三重PIT. 深入研究发现, 该三重PIT的物理本质源于两个单PIT之间的非相干耦合. 通过调整石墨烯的费米能级和载流子迁移率, 成功实现五频异步光开关向六频异步光开关的动态转换, 其中六频异步光开关的性能非常优异: 当频率点为3.77 THz和6.41 THz时, 调制深度和插入损耗分别达到99.31%和0.12 dB; 当频率点为4.58 THz时, 退相时间和消光比分别为3.16 ps和21.53 dB. 此外, 当调控范围集中在2.8—3.1 THz波段时, 该三重PIT体系能够展现出高达1212的群折射率. 基于以上结果, 说明该石墨烯结构有望为性能优异的慢光设备、光开关等光学器件设计提供新的理论指导.
传统的多重等离子体诱导透明效应(plasmon induced transparency, PIT)的产生依赖于多个明暗模之间的耦合. 然而, 为了打破明暗模这一传统机制, 探索一种新的产生方式迫在眉睫. 本文提出一种由纵向石墨烯带和3个横向石墨烯条组成单层石墨烯超表面, 它能够通过两个单PIT之间的协同效应激发出三重PIT. 深入研究发现, 该三重PIT的物理本质源于两个单PIT之间的非相干耦合. 通过调整石墨烯的费米能级和载流子迁移率, 成功实现五频异步光开关向六频异步光开关的动态转换, 其中六频异步光开关的性能非常优异: 当频率点为3.77 THz和6.41 THz时, 调制深度和插入损耗分别达到99.31%和0.12 dB; 当频率点为4.58 THz时, 退相时间和消光比分别为3.16 ps和21.53 dB. 此外, 当调控范围集中在2.8—3.1 THz波段时, 该三重PIT体系能够展现出高达1212的群折射率. 基于以上结果, 说明该石墨烯结构有望为性能优异的慢光设备、光开关等光学器件设计提供新的理论指导.
2025, 74(9): 098501.
doi: 10.7498/aps.74.20250077
摘要:
高时延分辨率的Hong-Ou-Mandel(HOM)干涉仪一直是量子精密测量领域的研究热点, 将其应用到量子陀螺仪中可以实现突破经典理论极限的角速度测量. 本文提出了基于频率纠缠双光子和级联HOM干涉仪的量子陀螺仪方案. 利用信号光和闲置光之间由于旋转存在的Sagnac效应, 将三轴角速度分别引入到级联HOM干涉仪中的对应测量臂, 利用级联HOM干涉图谱中凹陷位置与多个独立时延差之间的对应关系, 结合干涉可见度与量子Fisher信息理论, 得到3个独立时延差(\begin{document}$ {\tau }_{1} $\end{document} \begin{document}$ {\tau }_{2} $\end{document} \begin{document}$ {\tau }_{3} $\end{document}
高时延分辨率的Hong-Ou-Mandel(HOM)干涉仪一直是量子精密测量领域的研究热点, 将其应用到量子陀螺仪中可以实现突破经典理论极限的角速度测量. 本文提出了基于频率纠缠双光子和级联HOM干涉仪的量子陀螺仪方案. 利用信号光和闲置光之间由于旋转存在的Sagnac效应, 将三轴角速度分别引入到级联HOM干涉仪中的对应测量臂, 利用级联HOM干涉图谱中凹陷位置与多个独立时延差之间的对应关系, 结合干涉可见度与量子Fisher信息理论, 得到3个独立时延差(
2025, 74(9): 099901.
doi: 10.7498/aps.74.099901
摘要:
熊子谦等于2020年在《物理学报》发表的文章《一种新型二维TiO2的电子结构与光催化性质》(《物理学报》 2020, 69 (16): 166301, DOI:10.7498/aps.69.20200631) , 作者在近期研究工作中发现文中关于弹性常数和迁移率计算等数据处理存在错误, 导致论文结果不准确. 为确保研究结果的准确性和可靠性, 并避免不准确的信息对学术界产生误导, 全体作者提出将该论文从《物理学报》撤稿, 特此声明.
熊子谦等于2020年在《物理学报》发表的文章《一种新型二维TiO2的电子结构与光催化性质》(《物理学报》 2020, 69 (16): 166301, DOI:
