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基于等离激元纳腔的单颗粒稀土掺杂纳米晶上转换发光光谱调控

孟勇军 李洪 唐建伟 陈学文

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基于等离激元纳腔的单颗粒稀土掺杂纳米晶上转换发光光谱调控

孟勇军, 李洪, 唐建伟, 陈学文

Modulation of upconversion luminescence spectrum of single rare-earth-doped upconversion nanocrystal based on plasmonic nanocavity

Meng Yong-Jun, Li Hong, Tang Jian-Wei, Chen Xue-Wen
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  • 等离激元纳腔可有效调控稀土掺杂纳米晶的上转换发光特性, 其不仅能增强上转换发光强度, 还可实现上转换发光光谱的调节. 然而, 目前利用纳腔进行上转化发光光谱调节的研究主要基于系综实验. 相比系综实验, 单颗粒实验由于可对同一颗上转换纳米晶进行对比研究, 因而能够排除系综样品非均匀性对实验的影响. 本文基于原子力显微镜原位纳米操纵技术将单颗粒Yb3+/Tm3+共掺杂纳米晶与由单根金纳米棒构成的等离激元纳腔进行耦合, 实验上对比了同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后上转换发光的光谱、发光寿命和激发功率依赖特性的变化. 实验结果与理论上通过结合电磁仿真和速率方程模拟得到的结果相符. 研究结果表明, 等离激元纳腔调控纳米晶上转换发光光谱是激发场增强效应、Purcell效应和辐射效率变化三方面效应共同作用的结果.
    Plasmonic nanocavities can effectively modulate the upconversion luminescence properties of lanthanide doped upconversion nanocrystals (UCNCs), which not only enhances the luminescence intensity, but also modifies the luminescence spectrum. However, currently reported studies of upconversion luminescence spectrum modulation by using nanocavities are mainly based on ensemble experiments. Compared with ensemble experiments, single-particle experiments facilitate the comparative studies for the same upconversion nanocrystal and therefore the influence of inhomogeneity in ensemble samples can be avoided. Here in this work, we couple a single particle of Yb3+/Tm3+ co-doped nanocrystal with a plasmonic nanocavity composed of a single gold nanorod by using the in-situ nano-manipulation technique based on an atomic force microscope. Experimentally, we compare the upconversion luminescence spectra, upconversion luminescence lifetimes and excitation-power dependent upconversion luminescence intensities of the same single nanocrystal before and after coupling with the single gold nanorod. The experimental measurements are consistent with the theoretical calculations from rate equations combined with electromagnetic simulations. The results indicate that the plasmaonic nanocavity modulated nanocrystal upconversion luminescence spectrum is the combined result of three effects: the excitation field enhancement effect, the Purcell effect and the change of radiation efficiency.
      通信作者: 唐建伟, phystang@hust.edu.cn ; 陈学文, xuewen_chen@hust.edu.cn
    • 基金项目: 国家自然科学基金(批准号: 11874166, 12004130)资助的课题
      Corresponding author: Tang Jian-Wei, phystang@hust.edu.cn ; Chen Xue-Wen, xuewen_chen@hust.edu.cn
    • Funds: Project supported by the National Natural Science Foundation of China (Grant Nos. 11874166, 12004130).
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  • 图 1  实验系统和样品 (a) 实验系统和样品示意图, 其中DM代表二向色镜, M代表反射镜, 插图为核@壳@壳结构上转换纳米晶的结构示意图(黄色为${\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+}\text- {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+}$共掺杂层); (b) 单颗粒上转换纳米晶(灰色线框)、单根金纳米棒(黑色线框)和两者耦合形成的复合结构(红色线框)的AFM表面形貌图, 图中标尺为50 nm; (c)与纳米晶耦合前后金纳米棒的散射谱线; (d)金纳米棒调控上转换发光的能级示意图

    Fig. 1.  Experimental system and sample. (a) Schematics of the experimental system and sample. M, mirror; DM, dichroic mirror. The inset displays the core/shell/shell structure of the upconversion nanocrystal (UCNC), where the yellow color denotes the $ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $-$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $ codoping layer. (b) AFM topographic image of the single UCNC (grey box), gold nanorod (GNR) (black box) and UCNC-GNR coupled nanohybrid (red box). (c) Scattering spectrum of the single GNR before and after coupling with the UCNC. (d) Energy diagram of the upconversion luminescence modulated by the GNR.

    图 2  电磁仿真 (a) 电磁仿真时使用的金纳米棒-上转换纳米晶复合结构的几何参数; (b) 平面波照射下的局域场增强系数分布; (c) 仿真计算得到的纳米晶中心位置处Purcell系数与波长的关系; (d) 仿真计算得到的辐射效率与波长的关系

    Fig. 2.  Electromagnetic simulations: (a) Geometric parameters of the GNR-UCNC coupled nanohybrid for electromagnetic simulations; (b)distribution of field intensity enhancement coefficient under plane wave irradiation; (c) simulated Purcell factor at the center of the nanocrystal as a function of wavelength; (d) simulated radiation efficiency as a function of wavelength.

    图 3  上转换发光寿命和光谱的调控实验 (a)同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的800 nm上转换荧光衰减曲线; (b)同一颗纳米晶与纳腔耦合前后的上转换荧光光谱

    Fig. 3.  Experimental modulation of the upconversion luminescence lifetime and spectrum: (a) Upconversion luminescence decay curves (excited at 980 and emission at 800 nm) for the same UCNC before and after coupling with the GNR; (b) upconversion luminescence (UCL) spectrum of the same UCNC before and after coupling with the GNR, in the measurements the luminescence intensities are set the same for the three cases by controlling the excitation power.

    图 4  激发功率相关上转换荧光调控实验及与模拟结果的对比 (a) 实验测得的同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的功率相关上转换荧光强度曲线, 黑色、蓝色和红色阴影竖线标示出了图3(b)中对应颜色光谱的激发功率密度; (b) 模拟得到的同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的功率相关上转换荧光强度曲线, 实线和虚线分别代表800 nm 和 455 nm上转换发光

    Fig. 4.  Experimental modulation of the excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity and comparison with simulation: (a) Measured excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the same UCNC before and after coupling with the GNR, the black, blue and red vertical lines indicate the excitation power densities for the measurement of the correspondingly colored spectra in Fig. 3(b); (b) simulated excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the UCNC before and after coupling with the GNR, solid and dashed curves represent 800 nm and 455 nm emission respectively.

    图 B1  金纳米棒直径对纳米晶上转换荧光调控的影响. 仿真得到的同一颗纳米晶与不同直径金纳米棒耦合前和耦合后的功率相关上转换荧光强度曲线. 实线和虚线分别表示800 nm 和 455 nm上转换发光. 激发偏振为x偏振

    Fig. B1.  Influence of the diameter of the GNR on the upconversion luminescence modulation. Simulated excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the UCNC before and after coupling with the GNR. Solid and dashed curves represent 800 nm and 455 nm emission respectively. The excitation polarization is x-polarization.

    表 A1  速率方程中的参数

    Table A1.  Parameters used in the rate equations.

    参数/单位参数/单位
    $ {n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/(1022 cm–3)1.2$ {\gamma }_{20} $/s–1425
    $ {n}_{\mathrm{T}\mathrm{m}} $/(1022 cm–3)6.8$ {\gamma }_{21} $/s–175
    $ {\sigma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/(10–20 cm2)1${\gamma }_{ {2} 0} '$/s–12127.7
    $ {w}_{0} $/(10–17 cm3·s–1)1.2${\gamma }_{ {2}1}'$/s–11250
    $ {w}_{1} $/(10–16 cm3·s–1)4.2$ {\gamma }_{30} $/s–1855.3
    $ {w}_{2} $/(10–18 cm3·s–1)4.2$ {\gamma }_{31} $/s–1197.4
    $ {w}_{\mathrm{b}} $/(10–18 cm3·s–1)1.1${\gamma }_{3{1} } '$/s–1210.5
    $ {c}_{1} $/(10–18 cm3·s–1)4.3$ {\gamma }_{32} $/s–152.6
    $ {c}_{2} $/(10–18 cm3·s–1)5.3$ {\gamma }_{40} $/s–18545.5
    $ {c}_{3} $/(10–18 cm3·s–1)5.3$ {\gamma }_{41} $/s–17272.7
    $ {c}_{4} $/(10–17 cm3·s–1)1.5$ {\gamma }_{42} $/s–1545.5
    ${\beta }_{ {1} } '$/(104 s–1)3.4${\gamma }_{4{2}}'$/s–11636.4
    ${\beta }_{ {2} }'$/(105 s–1)5$ {\gamma }_{2}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $/(105 s–1)1
    $ {\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/s–1476.2$ {\gamma }_{3}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $/(103 s–1)2.5
    $ {\gamma }_{10} $/s–1162.6
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出版历程
  • 收稿日期:  2021-08-05
  • 修回日期:  2021-09-24
  • 上网日期:  2022-01-15
  • 刊出日期:  2022-01-20

基于等离激元纳腔的单颗粒稀土掺杂纳米晶上转换发光光谱调控

    基金项目: 国家自然科学基金(批准号: 11874166, 12004130)资助的课题

摘要: 等离激元纳腔可有效调控稀土掺杂纳米晶的上转换发光特性, 其不仅能增强上转换发光强度, 还可实现上转换发光光谱的调节. 然而, 目前利用纳腔进行上转化发光光谱调节的研究主要基于系综实验. 相比系综实验, 单颗粒实验由于可对同一颗上转换纳米晶进行对比研究, 因而能够排除系综样品非均匀性对实验的影响. 本文基于原子力显微镜原位纳米操纵技术将单颗粒Yb3+/Tm3+共掺杂纳米晶与由单根金纳米棒构成的等离激元纳腔进行耦合, 实验上对比了同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后上转换发光的光谱、发光寿命和激发功率依赖特性的变化. 实验结果与理论上通过结合电磁仿真和速率方程模拟得到的结果相符. 研究结果表明, 等离激元纳腔调控纳米晶上转换发光光谱是激发场增强效应、Purcell效应和辐射效率变化三方面效应共同作用的结果.

English Abstract

    • 上转换过程是一种可以通过反斯托克斯效应将长波长(近红外)的低能量光子转换为短波长(近红外、可见光和紫外光)的高能量光子的发光过程. 与传统的下转换发光过程相比, 上转换荧光具有高信背比的优点. 稀土离子掺杂的上转换纳米晶(UCNC)由于具有优异的光化学稳定性、低毒性和丰富的辐射波长, 是比较常用的上转换纳米材料[1,2], 其在生物成像[3-5]、传感[6]、彩色显示[7,8]和加密[9-11]等方面具有广泛的应用价值. 特定的应用要求上转换纳米晶具有特定的上转换荧光特性, 包括荧光强度、荧光寿命、偏振特性、光谱特性等. 这些特性可以通过设计上转换纳米晶的内部材料和结构[12-17]或其所处的外部电磁环境[18-20]来进行调节和优化. 等离激元纳腔被广泛用于设计上转换纳米晶所处的外部电磁环境, 从而调控上转换发光特性[18-20]. 等离激元纳腔产生的局域表面等离子体共振可以将光场局域在非常小的空间内[21], 使纳米晶所处的电磁环境发生显著变化, 从而在不改变纳米晶材料、尺寸和形貌的情况下实现对其发光特性的调控[22-38]. 实验研究表明, 等离激元纳腔可在上转换纳米晶性能优化的基础上进一步大幅改善其上转换发光特性, 例如大幅提高上转换发光强度[26,27,29,34-36], 显著加快上转换光动力学过程[27,35], 灵活调节辐射偏振[37,38] 等. 此外, 等离激元纳腔还可实现纳米晶上转换发光光谱的调节[32,39,40]. 然而, 目前基于纳腔的上转换发光光谱调节的研究主要基于系综实验[32,39,40]. 相比系综实验, 单颗粒实验由于可对同一颗上转换纳米晶进行对比研究[24,41], 因此能够排除系综样品非均匀性对实验的影响.

      本研究基于原子力显微镜纳米操纵技术将单颗粒$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+}/{\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $共掺杂纳米晶与由单根金纳米棒(GNR)构成的纳腔进行原位耦合, 实验上对比同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的上转换发光光谱、发光寿命、激发功率依赖特性的变化, 理论上结合电磁仿真和速率方程分析, 从激发场增强效应、Purcell效应和辐射效率变化三方面研究了等离激元纳腔对上转换发光光谱的影响机制.

    • 选择NaYF4@NaYF4:89%Yb3+/5%Tm3+@NaYF4核@壳@壳结构上转换纳米晶, 直径约为28 nm, 结构示意图如图1(a)中的插图所示. 其中, 最内层为直径7 nm的$ \mathrm{N}\mathrm{a}\mathrm{Y}{\mathrm{F}}_{4} $内核; 中间层(图中黄色部分)为$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子和$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子共掺杂层, 厚度为5.5 nm; 最外层为5 nm厚的$ \mathrm{N}\mathrm{a}\mathrm{Y}{\mathrm{F}}_{4} $钝化层. 纳米晶通过改进型热注射法合成[42]. 最内层无掺杂NaYF4核和最外层无掺杂$ \mathrm{N}\mathrm{a}\mathrm{Y}{\mathrm{F}}_{4} $层一起作为钝化保护层使中间层$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子尽量不被表面缺陷所猝灭[42]. 最内层无掺杂NaYF4核作为外延生长的种子, 有利于纳米晶生长质量和尺寸的控制. 本研究中采用的内核直径约为7 nm, 纳米晶的生长质量好, 尺寸可控性好; 且该直径的内核体积仅相对于5.5 nm厚度的中间掺杂壳层体积的约1/16, 因此该内核几乎不占用掺杂空间. 最外层$ \mathrm{N}\mathrm{a}\mathrm{Y}{\mathrm{F}}_{4} $不仅可以保护中间层$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子尽量不被表面缺陷所猝灭, 还能使掺杂离子远离金属表面, 防止被高阶等离激元模式猝灭. 本研究采用的纳米晶最外层NaYF4厚度5 nm, 对表面相关的猝灭已能起到较好的抑制作用, 进一步增大纳米晶厚度对于提高量子效率作用不大, 反而导致纳米晶体积增大; 若进一步减小最外层厚度则将导致较为显著的表面猝灭效应, 可能对本研究产生过多的不可控干扰因素. 中间壳层的厚度主要影响掺杂体积, 从而影响总的掺杂离子数量, 进而影响总的上转换发光亮度. 本研究采用5.5 nm厚度的中间掺杂层, 上转换发光亮度已足够进行单颗粒荧光表征. 中间层厚度不同将使上转换发光亮度不同, 但不影响对光谱调控机制的研究. 选择金纳米棒作为等离激元纳腔, 这是因为通过选择金纳米棒的纵横比即可在整个可见和近红外范围内选择等离激元共振波长. 本文中金纳米棒直径约为40 nm.

      图  1  实验系统和样品 (a) 实验系统和样品示意图, 其中DM代表二向色镜, M代表反射镜, 插图为核@壳@壳结构上转换纳米晶的结构示意图(黄色为${\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+}\text- {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+}$共掺杂层); (b) 单颗粒上转换纳米晶(灰色线框)、单根金纳米棒(黑色线框)和两者耦合形成的复合结构(红色线框)的AFM表面形貌图, 图中标尺为50 nm; (c)与纳米晶耦合前后金纳米棒的散射谱线; (d)金纳米棒调控上转换发光的能级示意图

      Figure 1.  Experimental system and sample. (a) Schematics of the experimental system and sample. M, mirror; DM, dichroic mirror. The inset displays the core/shell/shell structure of the upconversion nanocrystal (UCNC), where the yellow color denotes the $ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $-$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $ codoping layer. (b) AFM topographic image of the single UCNC (grey box), gold nanorod (GNR) (black box) and UCNC-GNR coupled nanohybrid (red box). (c) Scattering spectrum of the single GNR before and after coupling with the UCNC. (d) Energy diagram of the upconversion luminescence modulated by the GNR.

      实验系统如图1(a)所示, 该系统主要由倒置光学显微镜和原子力显微镜(AFM)组成. 倒置光学显微镜主要用于表征材料的光学特性, 如荧光强度、荧光寿命和荧光光谱等. 波长为980 nm的连续激发光经二向色镜反射到物镜上, 由物镜聚焦在样品表面激发纳米晶, 使其发出上转换荧光. 物镜收集的上转换荧光经过滤光片后有两个路径: 其中一个路径是经反射镜反射至光谱仪测量光谱; 另一个路径是经过二向色镜分为近红外光和蓝光两部分被雪崩光电二极管单光子探测器(APD)探测. 倒置光学显微镜上方的AFM既可以表征样品表面形貌, 又可以通过纳米操纵技术移动金纳米棒使其与纳米晶耦合[43,44]. 图1(b)中3幅AFM表面形貌图分别展示了耦合前单颗粒纳米晶、单根金纳米棒和两者耦合后形成的复合结构. 耦合前后金纳米棒的散射谱线分别如图1(c)中的黑线和红线所示. 可以看到, 耦合前后金纳米棒散射谱线共振峰均在750 nm左右.

    • $ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $-$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $共掺杂上转换纳米晶的能级结构如图1(d)所示. $ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子吸收一个980 nm波长的光子从基态2F7/2跃迁到激发态2F5/2, 其中激发强度以$ {P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $表示, 然后通过$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $的能量转移过程将能量传递给$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子[45], $ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子吸收两个光子跃迁到第二亚稳态3H4 ($ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $先吸收一个光子从基态3H6跃迁到3H5态, 然后迅速弛豫到第一亚稳态3F4, 随后再次吸收一个光子后从3F4态跃迁到3F2,3态, 然后再次迅速弛豫到第二亚稳态3H4). 除了通过$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $能量转移过程将能量传递给$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子外, 处于激发态的$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子也会发生自发辐射跃迁, 从激发态2F5/2自发辐射跃迁到基态2F7/2, 跃迁速率为$ {\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $. $ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子从激发态3H4自发辐射跃迁到基态3H6并辐射一个800 nm波长的光子. 除了自发辐射到基态3H6, 处于3H4态的$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $还会发生自发辐射跃迁到第一亚稳态3F4, $ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $交叉弛豫和$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $反向能量转移到$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子等过程, 这些过程均会降低上转换发光的量子效率. 处于3H4态的$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子进一步吸收从$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $传递过来的能量, 被泵浦到高能级的1G4态. $ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子的3H41G4态能量布居还可通过$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $交叉弛豫过程(1G43F43H41D2交叉弛豫以及1G41D23H43F4交叉弛豫)被泵浦到1D2态, 处于这一高能态的离子会发出波长为455 nm的蓝光. 上述纳米晶发光过程可通过速率方程描述(附录A)[46].

      金纳米棒对纳米晶发光光谱的调控主要体现在三方面效应: 1)金纳米棒的等离激元共振模式增强纳米晶处的局域激发场, 导致激发增强; 2)金纳米棒的等离激元共振模式导致Purcell效应, 加快相关能态的辐射跃迁速率[35,47], 进而导致各能态粒子数分布的变化和荧光量子效率的变化; 3)由于金纳米棒的欧姆损耗(由金的介电常数虚部引起), 与金纳米棒耦合后上转换系统的辐射效率会发生变化.

      下面结合电磁仿真来具体分析金纳米棒对纳米晶发光光谱的影响. 电磁仿真采用有限元方法, 通过COMSOL Multiphysics仿真软件具体实施. 电磁模拟计算中, 金纳米棒直径和长度分别设为40 nm和135 nm, 纳米晶直径设为28 nm, 金纳米棒距纳米晶中心设为17 nm, 如图2(a)所示. 金的介电常数通过拟合文献[48]中的实验结果得到, 玻璃的折射率来自于文献[49], 纳米晶折射率为1.48[50].

      图  2  电磁仿真 (a) 电磁仿真时使用的金纳米棒-上转换纳米晶复合结构的几何参数; (b) 平面波照射下的局域场增强系数分布; (c) 仿真计算得到的纳米晶中心位置处Purcell系数与波长的关系; (d) 仿真计算得到的辐射效率与波长的关系

      Figure 2.  Electromagnetic simulations: (a) Geometric parameters of the GNR-UCNC coupled nanohybrid for electromagnetic simulations; (b)distribution of field intensity enhancement coefficient under plane wave irradiation; (c) simulated Purcell factor at the center of the nanocrystal as a function of wavelength; (d) simulated radiation efficiency as a function of wavelength.

      图2(b)为仿真计算得到的平面波照射下的局域场增强系数分布. 场增强系数定义为${f}_{\mathrm{E}}^{980}={|\mathit{E}|}^{2}/{|{\mathit{E}}_{0}|}^{2}$, 其中E0E分别是没有金纳米棒和存在金纳米棒时的局域电场. 当平面波的偏振平行于金纳米棒的长轴时, 模拟结果如图2(b)中的上图所示, 纳米晶所处位置的局域电磁场表现为增强效应, 此时纳米晶中心位置局域电场强度增强约14倍. 为简单起见, 近似以纳米晶中心处的增强倍数代表掺杂层中所有离子的平均增强倍数. 由于局域激发场增强效应, 激发强度$ {P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $将会被增强, 更多的$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子跃迁到激发态2F5/2. 当激发偏振垂直于金纳米棒长轴时, 模拟结果如图2(b)中的下图所示, 此时纳米晶处几乎没有场增强效应.

      图2(c)为仿真计算得到的不同波长下的Purcell效应系数$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $. 在仿真计算中, Purcell系数$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $定义为与金纳米棒耦合前后电偶极子辐射功率之比P/P0, 其中P0为耦合前包含电偶极子的闭合曲面的坡印廷矢量面积分, P为与金纳米棒耦合后包含电偶极子但是不包含金纳米棒的闭合曲面的坡印廷矢量面积分. 考虑到离子取向随机, 图2(c)中Purcell系数为x, y, z三个方向偶极子Purcell系数的平均值. 为简单起见, 近似以纳米晶中心处的Purcell效应代表掺杂层中所有离子的平均Purcell效应. 由于Purcell效应, $ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子从高能级到低能级的辐射跃迁速率也会增强$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $倍, 其中$ \lambda $代表对应的辐射波长. 尽管从能级1D23F4的辐射跃迁速率加快了$ {f}_{\mathrm{P}}^{455} $倍, 但是从图2(c)中可看到800 nm处Purcell效应$ {f}_{\mathrm{P}}^{800} $远大于$ {f}_{\mathrm{P}}^{455} $. 800 nm处的Purcell效应不仅加快$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子3H43H6的辐射跃迁速率, 从而增强800 nm发光的量子效率, 同时抑制其从能级3H4向更高的能级1D2跃迁, 从而抑制蓝光的产生. 图2(d)为仿真计算得到的不同波长下的辐射效率. 辐射效率定义为$ {P}_{\mathrm{r}}/P $, 其中$ {P}_{\mathrm{r}} $为包含电偶极子和金纳米棒的闭合曲面的坡印廷矢量面积分. 辐射效率的计算也考虑了偶极子取向平均. 由图2(d)可知, 蓝光波段的辐射效率显著低于近红外波长, 这将进一步降低蓝光的比例.

    • 为验证Purcell效应, 在980 nm连续光激发下, 测量了同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的上转换荧光寿命, 结果如图3(a)所示. 寿命测量时, 通过电调制将980 nm连续激光调制成重复频率为500 Hz, 占空比为90%的脉冲激光, 使用该脉冲激光激发, 通过单光子探测器收集800 nm处荧光. 使用指数函数拟合上转换荧光寿命, 得到耦合前后荧光寿命分别为${\tau }_{\mathrm{U}\mathrm{C}\mathrm{L}}^{0}=116~\mathrm{μ}\mathrm{s}$${\tau }_{\mathrm{U}\mathrm{C}\mathrm{L}}^{\mathrm{c}\mathrm{a}\mathrm{v}}=40~\mathrm{μ}\mathrm{s}$, 耦合后荧光寿命减小为耦合前的1/3.

      图  3  上转换发光寿命和光谱的调控实验 (a)同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的800 nm上转换荧光衰减曲线; (b)同一颗纳米晶与纳腔耦合前后的上转换荧光光谱

      Figure 3.  Experimental modulation of the upconversion luminescence lifetime and spectrum: (a) Upconversion luminescence decay curves (excited at 980 and emission at 800 nm) for the same UCNC before and after coupling with the GNR; (b) upconversion luminescence (UCL) spectrum of the same UCNC before and after coupling with the GNR, in the measurements the luminescence intensities are set the same for the three cases by controlling the excitation power.

      Purcell效应得到验证后, 进一步测量纳米晶上转换发光光谱, 结果如图3(b)所示. 在等离激元纳腔的作用下, 纳米晶上转换荧光光谱发生了巨大的变化, 从图中可以看到耦合前(黑线), 纳米晶存在455 nm和800 nm两个主要辐射峰, 分别对应$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子1D23F4(455 nm)和3H43H6(800 nm)两个跃迁. 实验中, Tm3+离子的1G43H6(476 nm)特征峰几乎无法从发光光谱中分辨, 这可能是由于Tm3+掺杂浓度较高, 1G43F43H41D2以及1G41D23H43F4交叉弛豫速率较大, 交叉弛豫使得1G4能级的布居数减小, 而1D2能级的布居数增加, 从而导致476 nm发光远弱于455 nm发光[51]. 当纳米晶与金纳米棒耦合后, 在平行于金纳米棒长轴偏振激发下(x偏振激发), 调节激发功率密度使上转换荧光强度与耦合前保持一致. 上转换荧光光谱如图3(b)中的红色曲线所示, 可以看到荧光光谱发生了显著改变. 此时上转换荧光以800 nm发光为主, 455 nm发光几乎被完全抑制. 进一步将激发偏振调整为垂直于金纳米棒长轴(y偏振激发), 并调节激发功率使荧光强度仍然保持不变, 测得上转换荧光光谱如图3(b)中的蓝色曲线所示. 与红色谱线类似, 该光谱曲线也无法显示455 nm处荧光峰. 此时几乎没有场增强效应, 但是荧光光谱仍然发生变化, 表明这里纳米晶发光光谱的改变主要是由Purcell效应和辐射效率改变引起的.

      以上光谱调控实验中, 在对比光谱时特意使发光强度保持一致, 因此Purcell效应和辐射效率的改变这两个因素在其中起到了主要作用. 为进一步探究局域激发场增强效应所起的作用, 测量了纳米晶与金纳米棒耦合前后的功率相关上转换荧光强度曲线, 结果如图4(a)所示, 800 nm和455 nm处荧光强度随着激发功率的升高逐渐增强, 但两条曲线斜率不同. 功率相关荧光强度曲线斜率在800 nm处为1.3, 在455 nm处为3.5, 这意味着800 nm处荧光辐射为双光子过程, 而455 nm处荧光强度为四光子过程, 与前面介绍的发光过程吻合. 比较两条曲线发现随着激发功率的增强, 近红外与蓝光辐射强度之比逐渐降低, 这意味着增强激发功率可以使发光光谱发生变化, 激发功率越高, 455 nm处荧光占比也越多.

      图  4  激发功率相关上转换荧光调控实验及与模拟结果的对比 (a) 实验测得的同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的功率相关上转换荧光强度曲线, 黑色、蓝色和红色阴影竖线标示出了图3(b)中对应颜色光谱的激发功率密度; (b) 模拟得到的同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后的功率相关上转换荧光强度曲线, 实线和虚线分别代表800 nm 和 455 nm上转换发光

      Figure 4.  Experimental modulation of the excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity and comparison with simulation: (a) Measured excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the same UCNC before and after coupling with the GNR, the black, blue and red vertical lines indicate the excitation power densities for the measurement of the correspondingly colored spectra in Fig. 3(b); (b) simulated excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the UCNC before and after coupling with the GNR, solid and dashed curves represent 800 nm and 455 nm emission respectively.

      当纳米晶与金纳米棒耦合后, 在x偏振激发下, 激发功率相关的荧光强度曲线如图4(a)所示, 耦合前800 nm和455 nm处上转换发光强度达到50 counts/s时所需的激发功率密度分别约为40和1500 $ \mathrm{W}/{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{2} $. 耦合后, 曲线均明显左移, 上转换发光强度达到50 counts/s 所需的激发功率密度分别减小至约1 $ \mathrm{W}/{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{2} $和400 $ \mathrm{W}/{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{2} $. 如果只考虑激发场增强效应, 则两个发光波长的曲线左移的程度应该相同; 考虑到800 nm和455 nm发光分别为双光子过程和四光子过程, 455 nm处的发光增强应该比800 nm处的增强要显著得多. 但根据实验测得结果, 800 nm波长的曲线左移程度显著大于455 nm波长的曲线. 实际上, 根据前面的分析, 此时的增强效果是激发场增强效应、Purcell效应和辐射效率变化共同作用的结果. 虽然激发场增强效应更有利于455 nm波长的发光增强, 但Purcell效应和辐射效率改变这两个效应则有利于800 nm发光比例的增大. 其中, Purcell效应会加快处于激发态3H4$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子的辐射跃迁速率. 该能级辐射跃迁速率的增大一方面会增大800 nm荧光的量子效率, 从而使800 nm处荧光增强, 另一方面则会抑制处于激发态3H4的离子向更高的1D2能级跃迁, 从而抑制455 nm处荧光辐射. 金纳米棒欧姆损耗导致的辐射效率变化会同时降低800 nm 和 455 nm发光强度, 但两个波长发光降低的程度差别很大. 如图2(d)所示, 800 nm处辐射效率依然较高(达到70%), 而455 nm处的辐射效率则非常低(不到20%). 在以上三方面因素的共同作用下, 最终形成了图4(a)中所示的增强效果.

      根据这里测量得到的激发功率相关上转换发光强度曲线图, 可以更清晰地阐释图3(b)中的光谱测量结果. 图4(a)中黑色和红色阴影竖线代表图3(b)中对应颜色光谱的激发功率密度. 耦合前后, 分别在这两个激发功率密度下, 800 nm处的发光强度保持基本一致, 约6 × 104 counts/s. 可以看到, 耦合前, 由于没有纳腔的发光增强, 这种发光强度已经达到双光子过程发光(800 nm)的饱和区, 因此四光子过程发光(455 nm)在光谱中占据了可观的比例. 而耦合后, 由于纳腔的发光增强效应, 这种发光强度下双光子过程发光(800 nm)还远没有到达饱和区, 因此四光子过程发光(455 nm)远弱于双光子过程发光, 其在图3(b)的光谱测量中几乎探测不到.

      当激发偏振为y偏振时, 对应的功率相关荧光强度曲线如图4(a)中的蓝线所示. 根据图2(b)中的模拟结果, 可知此时几乎没有激发场增强效应. 对于800 nm处的发光, 800 nm处的Purcell效应将增强其强度, 而800 nm处的辐射效率也较高. 因此, 虽然没有激发场增强效应, 800 nm处的发光强度仍然表现出增强效果. 而对于455 nm的发光, 由于800 nm处的Purcell效应会抑制其发光, 且455 nm处辐射效率较低, 从而导致455 nm处的上转换发光表现出显著的抑制效果. 800 nm发光被增强而455 nm发光被抑制, 所以800 nm和455 nm发光在强度上的差距比x偏振激发时更大, 在图3(b)的光谱测量中自然更加无法显示455 nm发光峰.

    • 结合前面的电磁仿真结果和速率方程, 定量模拟等离激元纳腔对纳米晶发光的影响, 并与实验结果进行对比. 将电磁仿真得到的激发场增强效应系数和Purcell效应系数代入到附录A中的速率方程. 具体地, 将速率方程中的$ {P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $乘上激发场增强系数$ {f}_{\mathrm{E}}^{980} $, 将所有辐射跃迁速率都乘上相应波长处的Purcell系数$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $. 通过速率方程可以计算得到不同激发功率下各能态粒子数密度, 然后根据纳米晶掺杂区的体积V, 相应自发辐射跃迁速率以及相应波长处纳腔的辐射效率等即可得到各个自发辐射跃迁对应的发光强度$ I={n}_{i}V{f}_{\mathrm{P}}^{\lambda }{\gamma }_{ij}{\eta }_{\lambda }, $其中, $ {n}_{i} $($i= $$ 0, \;1, {1}', 2, {2}', \mathrm{3, 4}$)表示处于能级$ i $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子密度, $ {\gamma }_{ij} $表示$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子从能级$ i $到能级$ j $的自发辐射跃迁速率, $ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $$ {\eta }_{\lambda } $分别为$ \lambda $处的Purcell系数和纳腔辐射效率($ \lambda $为能级$ i $到能级$ j $跃迁所对应的波长). 最终, 在适当考虑晶体缺陷导致的非辐射损耗(附录A速率方程中的$ {\gamma }_{2}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $$ {\gamma }_{3}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $)后, 理论模拟得到与图4(a)中单颗粒实验相符的结果, 如图4(b)所示. 耦合前纳米晶近红外光和蓝光辐射的功率相关强度曲线如图4(b)中的黑色实线和虚线所示, 近红外光和蓝光辐射强度与激发功率分别成1.4次方和3次方关系, 理论计算与实验结果基本一致. 当纳米晶与金纳米棒耦合后, 在x偏振激发下近红外和蓝光辐射如图4(b)中的红色实线和虚线所示. 此时800 nm和455 nm的曲线均明显左移, 且800 nm曲线的左移程度显著大于455 nm的曲线, 与实验结果一致. 当激发偏振沿y轴时, 场增强效应消失, 模拟结果如图4(b)中的蓝色实线和虚线所示. 此时800 nm发光仍然表现出增强效应, 但455 nm发光则表现出显著的抑制作用, 与实验结果一致. 进一步的数值仿真表明, 当金纳米棒的直径发生变化时, 金纳米棒对纳米晶上转换光谱调控效果仅有数值上的差异, 调控规律并无显著变化(数值模拟结果见附录B).

    • 本文基于原位纳米操纵实验系统将单颗粒上转换纳米晶与单根金纳米棒耦合, 实验上对比了同一颗纳米晶与金纳米棒耦合前后上转换发光光谱、发光寿命和激发功率依赖特性的变化. 理论上, 结合电磁仿真和速率方程, 模拟得到了与单颗粒实验相符的结果. 相互印证的实验结果和理论模拟结果表明, 纳米晶上转换发光光谱发生改变的机理符合本文的分析, 是激发场增强效应、Purcell效应和辐射效率变化三方面效应共同作用的结果, 其中激发场增强效应导致800 nm与455 nm发光强度之比显著减小, Purcell效应和辐射效率的变化则均导致800 nm与455 nm发光强度之比显著增大. 激发场增强效应导致800 nm与455 nm发光强度之比显著减小的机制在于, 800 nm发光是双光子过程而455 nm发光是四光子过程, 后者对激发强度更为敏感; Purcell效应导致800 nm与455 nm发光强度之比显著增大的机制在于, Purcell效应会加快处于激发态3H4$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子的辐射跃迁速率, 从而一方面导致800 nm荧光量子效率的提升, 使800 nm处荧光增强, 另一方面则导致处于激发态3H4的离子快速消耗, 抑制其向更高的1D2能级跃迁, 使455 nm处荧光减弱; 辐射效率变化导致800 nm与455 nm发光强度之比显著增大的机制在于800 nm处金纳米棒的远场辐射效率远高于455 nm处. 本研究有助于加深对上转换发光光谱调控机理的理解, 也为进一步深入开展单颗粒水平的上转换发光调控研究提供了参考.

      感谢哈尔滨工业大学化工与化学学院的陈冠英教授和黄定昕为本文工作提供稀土掺杂上转换纳米晶样品.

    • Yb3+-Tm3+共掺杂纳米晶上转换发光过程可以通过如下速率方程描述[46]$: $

      $ \begin{split}\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}=\;&{P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}0}-{\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}-({w}_{0}{n}_{0}+{w}_{1}{n}_{1}\\ &+{w}_{2}{n}_{2}){n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}+{w}_{\mathrm{b}}{n}_{2}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}0} \text{, }\end{split} \tag{A1}$

      $ \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{{1}}'={w}_{0}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}{n}_{0}-{\beta }_{{1}}'{n}_{{1}}'+{\gamma }_{{31}}'{n}_{3} \text{, } \tag{A2}$

      $ \begin{split}\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{1}=\;&{-w}_{1}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}{n}_{1}+{\beta }_{{1}}'{n}_{{1}}'+2{c}_{1}{n}_{0}{n}_{2}+{c}_{2}{n}_{2}{n}_{3} \\ &+{c}_{3}{n}_{2}{n}_{3}-{\gamma }_{10}{n}_{1}+{\gamma }_{21}{n}_{2}\\ & +{\gamma }_{{2}1}'{n}_{{2}}'+{\gamma }_{31}{n}_{3}+{\gamma }_{41}{n}_{4} \text{, } \end{split} \tag{A3}$

      $ \begin{split} \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{{2}}'=\;&{w}_{1}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}{n}_{1}-{\beta }_{{2}}'{n}_{{2}}'+{c}_{4}{n}_{0}{n}_{4}\\ &-\left({\gamma }_{{2}^{'}0}+{\gamma }_{{2}1}'\right){n}_{2}'+{\gamma }_{{42}}'{n}_{4} \text{, }\end{split}\tag{A4} $

      $ \begin{split} \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{2}=\;&{-w}_{2}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}{n}_{2}+{\beta }_{{2}}'{n}_{{2}}'-{c}_{1}{n}_{0}{n}_{2}-{c}_{2}{n}_{2}{n}_{3}\\ &-{c}_{3}{n}_{2}{n}_{3}+{c}_{4}{n}_{0}{n}_{4}-\left({\gamma }_{20}+{\gamma }_{21}\right){n}_{2}+{\gamma }_{32}{n}_{3}\\ &+{\gamma }_{42}{n}_{4}-{w}_{\mathrm{b}}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}0}{n}_{2}-{\gamma }_{2}^{\mathrm{n}\mathrm{r}}{n}_{2} \text{, } \end{split}\tag{A5} $

      $ \begin{split} {\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{3}}=\;&{w}_{2}{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}{n}_{2}-{c}_{2}{n}_{2}{n}_{3}-{c}_{3}{n}_{2}{n}_{3}\\ &-\left({\gamma }_{30}+{\gamma }_{31}+{\gamma }_{3{1}}'+{\gamma }_{32}\right){n}_{3}-{\gamma }_{3}^{\mathrm{n}\mathrm{r}}{n}_{3} \text{, }\end{split} \tag{A6}$

      $ \begin{split} \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}{n}_{4}=\;&{c}_{2}{n}_{2}{n}_{3}+{c}_{3}{n}_{2}{n}_{3}-{c}_{4}{n}_{0}{n}_{4}\\ &-\left({\gamma }_{40}+{\gamma }_{41}+{\gamma }_{4{2}^{'}}+{\gamma }_{42}\right){n}_{4} \text{, } \end{split}\tag{A7}$

      $ {n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}0}+{n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}1}={n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} \text{, } \tag{A8}$

      $ {n}_{0}+{n}_{1}+{n}_{{1}^{'}}+{n}_{2}+{n}_{{2}}'+{n}_{3}+{n}_{4}={n}_{\mathrm{T}\mathrm{m}} .\tag{A9} $

      这里我们忽略被980 nm激光直接激发的$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子. 其中$ {P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}}={\sigma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}}\rho /\left(h\nu \right) $表示$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子的激发速率, $ {\sigma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $代表$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子在980 nm处的吸收截面, $ \rho $代表980 nm激发光的功率密度, $ h $$ \nu $分别是普朗克常数和980 nm波长的光子频率. $ {n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $$ {n}_{\mathrm{T}\mathrm{m}} $分别表示$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $的离子密度, $ {n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}i} $($i= $$ 0, 1$)表示处于能级2F7/22F5/2$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子密度. $ {n}_{i} $($i= $$ 0, \;1, {1}', \;2, {2}', 3,\;4$)表示处于能级$ i $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子密度, $ {w}_{i} $($i= $$ 0,\; 1, \;2$)代表$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+}\to {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $能量转移系数, $ {w}_{\mathrm{b}} $表示$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+}\to $$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $能量转移回来的系数. $ {\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $代表$ {\mathrm{Y}\mathrm{b}}^{3+} $离子从2F5/2能级到2F7/2能级的自发辐射跃迁速率. $ {\gamma }_{ij} $($i=1, {1}', \;2, {2}', \;\mathrm{3, 4}; $$ j=0, \;1, {1}', 2, {2}', 3$)表示$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子从能级$ i $到能级$ j $的自发辐射跃迁速率. $ {\gamma }_{2}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $$ {\gamma }_{3}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $分别代表$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子能级3H41G4非辐射跃迁速率. $ {\beta }_{i} $ ($i={1}', {2}'$)代表处于能级$ i $$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子多光子弛豫速率. $ {c}_{i} $($i=1,  2,  3,  4$)代表$ {\mathrm{T}\mathrm{m}}^{3+} $离子间的交叉弛豫系数. 模拟计算中所用到的参数如表A1所列.

      参数/单位参数/单位
      $ {n}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/(1022 cm–3)1.2$ {\gamma }_{20} $/s–1425
      $ {n}_{\mathrm{T}\mathrm{m}} $/(1022 cm–3)6.8$ {\gamma }_{21} $/s–175
      $ {\sigma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/(10–20 cm2)1${\gamma }_{ {2} 0} '$/s–12127.7
      $ {w}_{0} $/(10–17 cm3·s–1)1.2${\gamma }_{ {2}1}'$/s–11250
      $ {w}_{1} $/(10–16 cm3·s–1)4.2$ {\gamma }_{30} $/s–1855.3
      $ {w}_{2} $/(10–18 cm3·s–1)4.2$ {\gamma }_{31} $/s–1197.4
      $ {w}_{\mathrm{b}} $/(10–18 cm3·s–1)1.1${\gamma }_{3{1} } '$/s–1210.5
      $ {c}_{1} $/(10–18 cm3·s–1)4.3$ {\gamma }_{32} $/s–152.6
      $ {c}_{2} $/(10–18 cm3·s–1)5.3$ {\gamma }_{40} $/s–18545.5
      $ {c}_{3} $/(10–18 cm3·s–1)5.3$ {\gamma }_{41} $/s–17272.7
      $ {c}_{4} $/(10–17 cm3·s–1)1.5$ {\gamma }_{42} $/s–1545.5
      ${\beta }_{ {1} } '$/(104 s–1)3.4${\gamma }_{4{2}}'$/s–11636.4
      ${\beta }_{ {2} }'$/(105 s–1)5$ {\gamma }_{2}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $/(105 s–1)1
      $ {\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $/s–1476.2$ {\gamma }_{3}^{\mathrm{n}\mathrm{r}} $/(103 s–1)2.5
      $ {\gamma }_{10} $/s–1162.6

      表 A1  速率方程中的参数

      Table A1.  Parameters used in the rate equations.

      当纳米晶与等离激元纳米结构耦合后, 不仅激发强度会因局域场增强而增大, 辐射跃迁速率也会因Purcell效应而加快. 具体地, 激发强度$ {P}_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $的增强倍数为$ {f}_{\mathrm{E}}^{980} $, 所有的辐射跃迁速率$ {\gamma }_{\mathrm{Y}\mathrm{b}} $$ {\gamma }_{\mathrm{i}\mathrm{j}} $($i=1, {1}', 2, {2}', 3, 4;j=0, 1, {1}', 2, {2}', 3$)的增强倍数为$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $. 这里$ {f}_{\mathrm{P}}^{\lambda } $为相应跃迁波长处的Purcell因子.

    • 图B1数值仿真了纳米晶与不同直径金纳米棒耦合前后在x偏振激发下单颗粒纳米晶的功率相关荧光强度曲线. 从图中可以看到, 当金纳米棒的直径减小到30 nm或增大到50 nm时, 金纳米棒对纳米晶上转换光谱调控效果仅有数值上的差异, 调控规律并无显著变化.

      图  B1  金纳米棒直径对纳米晶上转换荧光调控的影响. 仿真得到的同一颗纳米晶与不同直径金纳米棒耦合前和耦合后的功率相关上转换荧光强度曲线. 实线和虚线分别表示800 nm 和 455 nm上转换发光. 激发偏振为x偏振

      Figure B1.  Influence of the diameter of the GNR on the upconversion luminescence modulation. Simulated excitation-power-dependent upconversion luminescence intensity curves for the UCNC before and after coupling with the GNR. Solid and dashed curves represent 800 nm and 455 nm emission respectively. The excitation polarization is x-polarization.

参考文献 (51)

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